吸收截面
- 高保真中子輸運程序HNET共振計算方法研究
n為子群宏觀吸收截面;Σp,g為宏觀勢散射截面,λΣp,g=∑λiNiσp,g,i,Ni和σp,g,i分別為第i個核素的核子密度及其第g群的微觀勢散射截面。從式(2)可以看出,子群通量反映了幾何結(jié)構(gòu)及材料組成對有效共振截面的影響,且子群固定源方程與多群輸運方程在形式上相同,與高保真中子輸運方法相容性好。由于子群固定源方程的源項與通量無關(guān),可同時對多個子群固定源方程獨立求解,提高計算效率。在制作與背景截面相關(guān)的共振截面表時,假設(shè)無限均勻介質(zhì)中只存在一個共振核
哈爾濱工程大學(xué)學(xué)報 2023年5期2023-06-03
- 基于協(xié)相關(guān)性和傅里葉變換-差分吸收光譜法的臭氧濃度在線測量研究
定律為基礎(chǔ)，吸收截面是分子本身特有的描述氣體吸收光強度的量。為了確定這個量，須采用實驗的方法進(jìn)行測量，即在某個溫度及壓強下，測量1束光通過長度為L且充滿一定濃度的待測氣體吸收池前、后的吸收光譜[7～9]，再根據(jù)以下公式便可得到吸收截面：(6)式中N(p,T)代表氣體的分子密度，其定義為：(7)通過分析不同氣體分子吸收光譜的快變部分來得到各組分氣體濃度[10]，可由(8)式?jīng)Q定：(8)傅里葉變換(Fourier transformation)的核心思想是把信
計量學(xué)報 2023年2期2023-03-21
- Nb2O5對Nd3+摻雜鍺酸鹽玻璃光譜性能的影響
酸鹽玻璃中的吸收截面和發(fā)射截面曲線的交疊面積最小，自吸收效應(yīng)最弱，因此，Nd3+摻雜鍺酸鹽玻璃是一種優(yōu)異的～0.9 μm激光用光學(xué)材料[12]。除玻璃網(wǎng)絡(luò)形成體外，網(wǎng)絡(luò)修飾體的離子場強對稀土離子光譜特性也會產(chǎn)生較大影響。Sun等[13]研究了不同網(wǎng)絡(luò)修飾體(堿金屬和堿土金屬氧化物)對60SiO2-25PbO-5R2O-1YB2O3(R=Li,Na,K)和60SiO2-25PbO-15RO-1YB2O3(R=Mg,Ca,Sr,Ba)玻璃中Yb3+光譜特性的影
硅酸鹽通報 2022年11期2022-12-27
- 基于MAX-DOAS測定大氣紫外波段水汽的吸收及其對DOAS反演影響的評估
術(shù)原因，水汽吸收截面的實驗室測量比較困難[2]。而在可見藍(lán)光和紫外光譜范圍內(nèi)，水汽吸收相對較小，更加難以探測。直到2016年，Polyansky等[3]在實驗室測量了一個光譜范圍低于400 nm的水汽吸收截面(POKAZATEL)，對于室溫，其光譜范圍在紫外區(qū)域可達(dá)244 nm，彌補了HITRAN、HITEMP等數(shù)據(jù)庫中紫外波段水汽吸收截面的缺失。2017年，Lampel等利用POKAZATEL水汽吸收截面，采用多軸差分吸收光譜(MAX-DOAS)和長程D
光譜學(xué)與光譜分析 2022年10期2022-10-09
- BNCT中14 MeV中子慢化體的研究
是氫的熱中子吸收截面(0.190 0×10-24cm2)比較大，慢化出的熱中子多數(shù)被自吸收.而金剛石、重水、DP主要是由C，D，O組成，雖然這些原子核慢化中子的能力低于氫原子，但它們的熱中子吸收截面遠(yuǎn)低于氫的，分別為0.003 0×10-24，0.000 5×10-24和0.000 1×10-24cm2.在質(zhì)量和熱中子吸收截面兩個因素共同影響下，重水、DP、金剛石表現(xiàn)出較好的慢化特性.當(dāng)快中子比率等于3%時，DP的TE最大，為0.391 m-2·s-1，重
東北師大學(xué)報（自然科學(xué)版） 2022年2期2022-07-23
- 142～146,148,150Nd光核反應(yīng)理論計算
量區(qū)域，光子吸收截面的主要貢獻(xiàn)是電偶極躍遷(E1)；當(dāng)光子能量在40 MeV以上，引入準(zhǔn)氘模型用于描述光子吸收。因此，在入射光子能量Eγ從中子分離能到200 MeV能區(qū)，吸收截面σabs(Eγ)由巨偶極共振吸收貢獻(xiàn)σGDR(Eγ)與準(zhǔn)氘模型σQD(Eγ)兩部分組成：σabs(Eγ)=σGDR(Eγ)+σQD(Eγ)(1)準(zhǔn)氘模型貢獻(xiàn)采用文獻(xiàn)[20-21]的系統(tǒng)參數(shù)確定。為給出可靠的巨共振貢獻(xiàn)，采用表1中文獻(xiàn)[6]的(γ,sn)截面作為約束，分析常用的8種洛
原子能科學(xué)技術(shù) 2022年5期2022-06-02
- 雙重非均勻子群參數(shù)制作研究
0 K時微觀吸收截面隨背景截面的變化。圖2 微觀吸收截面隨背景截面的變化Fig.2 Microscopic absorption cross section vs. background cross section1.3 子群參數(shù)轉(zhuǎn)換當(dāng)前產(chǎn)生子群參數(shù)主要有擬合方法和矩方法[10-11]。擬合法直接采用有效共振積分表來擬合出子群參數(shù)，而矩方法利用真實截面的“矩”來產(chǎn)生子群參數(shù)，還需額外開發(fā)工具產(chǎn)生“矩”。本文通過擬合方法產(chǎn)生子群參數(shù)，獲得雙重非均勻共振積分表
原子能科學(xué)技術(shù) 2022年1期2022-01-27
- 長壽期壓水堆板狀燃料組件可燃毒物選型研究
有不同的中子吸收截面，因此通過調(diào)整燃料板中可燃毒物和燃料的含量，使得組件初始無限介質(zhì)增殖因數(shù)kinf=1.20左右。本文選擇非增殖可燃毒物、錒系核素可燃毒物、先進(jìn)聚合物可燃毒物作為研究對象開展計算分析。1) 非增殖可燃毒物非增殖可燃毒物中各元素采用天然豐度，主要有B4C、Dy2O3、Er2O3、Eu2O3、Gd2O3、Sm2O3等，這些可燃毒物在組件中僅起到吸收中子的作用，在壽期末不會因子代核素的產(chǎn)生而延長壽期，即不會出現(xiàn)子代核素增殖成易裂變核素的情況。2
原子能科學(xué)技術(shù) 2022年1期2022-01-27
- 臭氧253.65 nm吸收截面系數(shù)變化對中國環(huán)境空氣質(zhì)量達(dá)標(biāo)的影響
在臭氧眾多吸收截面中，255 nm波長附近的Hartley紫外吸收帶吸收特征最強，使用該吸收帶測量臭氧濃度能夠獲得較低的檢出限，適用于環(huán)境空氣低濃度臭氧監(jiān)測，因此全世界主要國家/地區(qū)監(jiān)測網(wǎng)絡(luò)普遍采用紫外吸收原理臭氧監(jiān)測儀測定臭氧濃度[10-11]. 為產(chǎn)生Hartley帶附近的紫外光源，紫外吸收原理臭氧監(jiān)測儀普遍使用汞燈(在253.65 nm波長處紫外光強度最大)作為光源，因此253.65 nm波長處的臭氧吸收截面系數(shù)成為影響該類原理臭氧監(jiān)測儀器準(zhǔn)確度的
環(huán)境科學(xué)研究 2021年11期2021-11-25
- Ce3+和Eu2+摻雜熒光材料的光猝滅機理研究進(jìn)展
光能量，且其吸收截面遠(yuǎn)高于發(fā)光中心的吸收截面[33,46]。2.1 基態(tài)耗盡一般認(rèn)為，由于Ce3+和Eu2+摻雜熒光材料的熒光壽命τ21足夠短，泵浦飽和強度Is極高，因此基態(tài)耗盡效應(yīng)只有在極高激發(fā)強度下才會顯現(xiàn)出來。以Y3Al5O12∶Ce3+(YAG∶Ce)為例，其基態(tài)離子吸收截面σa在460 nm波長處約為 3.0×10-18cm2，τ21約為60 ns，因此YAG∶Ce在藍(lán)光激發(fā)下的泵浦飽和強度Is大約為25 kW·mm-2。當(dāng)激發(fā)光功率密度為100
發(fā)光學(xué)報 2021年10期2021-11-07
- 深紫外波段苯的差分光學(xué)吸收光譜DOAS定量方法研究
的C6H6的吸收截面。 相比于DOAS方法通常采用的240～260 nm測量波段， 190～210 nm波段具有更大的吸收截面， 且O2和O3等干擾氣體在190～210 nm波段沒有窄帶吸收特征， 同時對光譜儀的光學(xué)分辨率也不如傳統(tǒng)測量波段要求嚴(yán)苛。本文利用便攜式DOAS系統(tǒng)開展對C6H6在深紫外波段的定量方法研究， 通過建立二維相關(guān)性矩陣選擇195～208 nm作為C6H6的反演波段， 通過混氣實驗評估了195～208 nm波段對C6H6的濃度進(jìn)行定量測
光譜學(xué)與光譜分析 2021年10期2021-10-17
- 紫外吸收光譜法在線測量SO3的實驗研究
SO3的標(biāo)準(zhǔn)吸收截面，選擇合適的方法去除SO2和O3干擾的影響，要確定在SO2存在的情況下測量SO3時如何選擇合適的測量波段；2）如何利用標(biāo)準(zhǔn)曲線法來測量未知氣體中SO3濃度；3）通過提取SO3的吸光度來證明實驗系統(tǒng)的有效性和合理性，并采用標(biāo)準(zhǔn)曲線法結(jié)合單波長法、雙波長法和積分光譜法建立標(biāo)準(zhǔn)曲線。在本研究設(shè)計的SO3氣體發(fā)生系統(tǒng)中，SO2被O3氧化生成SO3，但是該反應(yīng)無法完全進(jìn)行，導(dǎo)致反應(yīng)后SO2與O3在石英管反應(yīng)池仍有剩余。圖2為SO2、O3和SO3的
計量學(xué)報 2021年8期2021-09-09
- 近紅外可調(diào)輻射方向的非線性光學(xué)天線
改變其散射、吸收截面及輻射方向。進(jìn)一步，研究了由ITO和介電材料硅(Si)組成的雜化天線的光學(xué)響應(yīng)，通過控制入射光強，實現(xiàn)了不同波長處納米天線的前向和背向散射的靈活調(diào)控。本文工作為實現(xiàn)全光調(diào)控的光學(xué)天線提供了一條新思路。1 ITO納米天線的散射截面和遠(yuǎn)場輻射圖1(a)為ITO在近紅外波段1 000～1 650 nm下的折射率色散曲線[15]。使用Drude模型描述ITO的介電常數(shù)隨頻率變化：(1)(2)式中：χ(3)(ω)、χ(5)(ω)和χ(7)(ω)分
人工晶體學(xué)報 2021年7期2021-08-23
- 大氣HOx自由基湍流標(biāo)定系統(tǒng)研究
nm處的氧氣吸收截面、 水汽吸收截面、 臭氧濃度、 水汽濃度等方面進(jìn)行測量和研究, 并將搭建好的湍流標(biāo)定系統(tǒng)應(yīng)用于FAGE系統(tǒng)標(biāo)定, 量化HOx自由基在標(biāo)定系統(tǒng)中的損耗, 對標(biāo)定的結(jié)果進(jìn)行分析和研究。1 實驗部分1.1 原理當(dāng)向石英管中通入含有一定水汽的混合空氣(79%N2和21%O2)時, 在185 nm紫外光的照射下發(fā)生光解反應(yīng)(R1—R2)產(chǎn)生OH和HO2自由基H2O+hν(λ=184.9 nm)→OH+H(R1)H+O2+M→HO2+M(R2)產(chǎn)生
光譜學(xué)與光譜分析 2021年8期2021-08-17
- 雙重非均勻系統(tǒng)反應(yīng)性等效物理轉(zhuǎn)換方法
Er2O3等吸收截面較小的毒物顆粒，壽期內(nèi)RPT方法和RRPT方法的δ均小于500 pcm。對于B4C，Eu2O3，Gd2O3等吸收截面較大的可燃毒物顆粒，壽期內(nèi)RPT方法的δ較大，而RRPT方法的δ均較小。計算結(jié)果表明，對于單顆粒類型雙重非均勻系統(tǒng)中的彌散燃料顆粒，VH方法的δ尚可接受；對于單顆粒類型雙重非均勻系統(tǒng)中吸收截面較小的彌散可燃毒物顆粒，不能采用VH方法處理，可以采用RPT方法進(jìn)行處理。而對于單顆粒類型雙重非均勻系統(tǒng)中吸收截面較大的彌散可燃毒物
現(xiàn)代應(yīng)用物理 2021年1期2021-04-16
- CsPbBr3納米片的三光子非線性吸收性質(zhì)研究
方體的雙光子吸收截面為1.2×105GM，揭示了全無機鈣鈦礦納晶材料在非線性光學(xué)領(lǐng)域的價值。2016年，Wei 等[8]研究了CsPbBr3納米立方體在220 K到380 K的溫度范圍內(nèi)的雙光子激發(fā)熒光，并在室溫下測得其雙光子吸收系數(shù)為0.085 cm/GW。2017年，Chen等[9]研究了CsPbBr3納米立方體的雙光子吸收截面與尺寸的關(guān)系。2018年，Krishnakanth等[10]采用Z-掃描方法研究了CsPbBr3納米立方體和納米棒的非線性光學(xué)
光學(xué)儀器 2021年1期2021-03-29
- 基于標(biāo)準(zhǔn)樣品回歸算法和腔增強光譜的NO2 檢測方法*
節(jié).為消除因吸收截面和儀器響應(yīng)函數(shù)的不確定性引入的測量誤差, 本文提出了一種基于標(biāo)準(zhǔn)樣品吸收光譜的濃度回歸算法, 該方法在濃度反演過程上進(jìn)行優(yōu)化, 采用標(biāo)準(zhǔn)氣體樣品吸收光譜直接擬合未知濃度氣體吸收光譜.采用中心波長在440 nm 處的藍(lán)色發(fā)光二極管(LED)作為光源, 建立了一套非相干光腔增強吸收光譜技術(shù)(IBBCEAS)系統(tǒng), 實測腔鏡反射率為99.915%, 利用NO2 氣體的實測吸收光譜對該算法的有效性進(jìn)行了驗證.與常規(guī)吸收截面回歸算法比較, 結(jié)果表
物理學(xué)報 2021年5期2021-03-11
- 基于差分吸收光譜技術(shù)監(jiān)測苯-甲苯-二甲苯的實驗研究
為氣體的標(biāo)準(zhǔn)吸收截面；L為氣體吸收光程；εMie(λ)和εRay(λ)分別為米散射系數(shù)和瑞利散射系數(shù)。(2)(3)式(3)中OD′表示差分吸光度。2 實驗部分設(shè)計了一套由標(biāo)準(zhǔn)BTX液體制備標(biāo)準(zhǔn)氣態(tài)BTX的裝置，如圖1所示。實驗系統(tǒng)采用7ISU75系列三光柵單色儀，分辨率0.01 nm，光源采用7ILX150UV紫外增強型氙燈光源作為發(fā)射端，其連續(xù)光譜覆蓋整個紫外波段，在250～280 nm范圍光源具有良好的穩(wěn)定性。CS200氣體質(zhì)量流量計其精確度達(dá)到0.3
光譜學(xué)與光譜分析 2021年2期2021-02-03
- 核輻射綜合屏蔽材料的研究進(jìn)展及發(fā)展趨勢
,而硼的中子吸收截面高,在捕獲熱中子時只會釋放能量較低的γ射線,而鉛粉對γ射線有很好的吸收效果。因此,鉛硼聚乙烯是理想的γ射線綜合屏蔽材料,也被廣泛應(yīng)用于核工業(yè)[5-7],中國核動力研究設(shè)計院已經(jīng)開發(fā)運用了幾種典型鉛硼聚乙烯,其型號與成分如表2所示[8]。但也存在以下問題:①B4C和鉛粉的密度及粒徑差異大,難以混勻；②鉛在生產(chǎn)和使用過程中有毒；③使用溫度低。表2 典型鉛硼聚乙烯成分Table 2 Chemical composition of severa
科學(xué)技術(shù)與工程 2020年35期2021-01-14
- 氣體環(huán)境溫度對超低濃度SO2 監(jiān)測的影響
被檢測氣體的吸收截面，該參數(shù)隨氣體壓力、溫度的變化而改變[4～7]，而在不同的應(yīng)用現(xiàn)場，環(huán)境參數(shù)存在差異，使得相關(guān)產(chǎn)品的通用性受到制約，本文針對該方面進(jìn)行研究與測試，設(shè)計溫度補償方法，準(zhǔn)確測量不同環(huán)境參數(shù)下的氣體濃度。1 理論基礎(chǔ)1.1 DOAS 原理與方法差分吸收光譜技術(shù)（DOAS）的原理是Lambert-Beer 定律[8～11]，其意義為當(dāng)一束平行單色光垂直通過某一均勻非散射的吸光物質(zhì)時, 其吸光度A 與吸光物質(zhì)的濃度c 及吸收層厚度L 成正比，而與
科學(xué)技術(shù)創(chuàng)新 2020年30期2020-10-26
- 基于子群方法的雙重非均勻性共振計算方法研究
U和235U吸收截面的計算精度。表1 不同填充率下keff的計算偏差Table 1 Calculating deviation of keff for different packing fractions圖2 不同填充率下的238U(a)和235U(b)吸收截面的相對偏差Fig.2 Relative deviation of absorption cross-section of 238U (a) and 235U (b) under different
原子能科學(xué)技術(shù) 2020年10期2020-10-23
- 耐事故燃料雙重非均勻性RPT方法研究
4可知，對于吸收截面相對較大的B4C、Er2O3等可燃毒物，采用傳統(tǒng)RPT方法kinf計算偏差仍較大；而對于燃料顆粒以及其他Eu2O3、Hf、Dy2O3等可燃毒物，采用傳統(tǒng)RPT方法后在全壽期kinf偏差均較小，可維持在±0.5%以內(nèi)。圖4 不同類型毒物柵元不同模型kinf偏差隨燃耗變化 (a)UO2，(b)Hf，(c)Dy2O3，(d)Eu2O3，(e)B4C，(f)Er2O3Fig.4 kinfdeviation of different types
核技術(shù) 2020年8期2020-08-19
- 200 MeV以下光子誘發(fā)50,51V核反應(yīng)數(shù)據(jù)理論計算
給出包含光子吸收截面、分光子中子出射截面、帶電粒子出射截面、中子產(chǎn)額等核應(yīng)用感興趣的重要數(shù)據(jù)。一直以來，光核反應(yīng)測量數(shù)據(jù)的實驗技術(shù)、實驗裝置以及數(shù)據(jù)總量遠(yuǎn)不及中子核反應(yīng)，除早期的俄羅斯韌致輻射白光源以及法國薩克雷實驗室、美國洛斯阿拉莫斯國家實驗室的正電子湮滅準(zhǔn)單能光源外，2000年國內(nèi)外先后建立了激光康普頓背散射光源，有代表性的是俄羅斯VEPP-4m電子儲存環(huán)裝置、日本甲南大學(xué)SUBARU裝置、歐洲ELI-NP裝置和我國上海激光電子伽馬源SLAGS裝置[2
原子能科學(xué)技術(shù) 2020年7期2020-07-14
- 雪花狀冰晶的毫米波散射特性
散射截面; 吸收截面; 衰減截面; 后向散射截面中圖分類號： TN99?34; P407 ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ?文獻(xiàn)標(biāo)識碼： A ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ?文章編號： 1004?373X（2020）07?0178?04Scattering characteristics of millimeterwave by snowflake ice crystalsYANG Min， HUANG Xingyou， YAN Wenh
現(xiàn)代電子技術(shù) 2020年7期2020-06-15
- 基于腔衰蕩光譜技術(shù)(CRDS)對大氣總活性氮氧化物(NOy)的實時測量
NO2的有效吸收截面，分析了系統(tǒng)可能存在的干擾，探討了系統(tǒng)的探測限及誤差，驗證了系統(tǒng)的性能，并對環(huán)境大氣中NO2和NOy開展了為期一周的外場觀測。1 實驗部分1.1 TD-CRDS測量原理CRDS系統(tǒng)可以用于測量環(huán)境大氣中的NO2，但其無法直接測量環(huán)境氣體中的總活性氮(NOy)，故搭建了一套熱解(TD)裝置，使待測氣體中氮氧化物的氧化產(chǎn)物(NOz，NOz=NOy-NOx)基本熱解轉(zhuǎn)化為NO2，如式(2)所示，RNO2R+∽NO2(2)式(2)中，R為OH，
光譜學(xué)與光譜分析 2020年6期2020-06-13
- 基于同步光解的OH自由基標(biāo)定方法*
因子P和氧氣吸收截面等影響因素的準(zhǔn)確測量, 降低該標(biāo)定方法的不確定度.進(jìn)一步構(gòu)建便攜式標(biāo)定裝置, 建立應(yīng)用于實際外場標(biāo)定的OH自由基濃度快速獲取方法.開展基于激光誘導(dǎo)熒光技術(shù)OH 自由基 (LIF-OH)探測系統(tǒng)的準(zhǔn)確標(biāo)定測試, 準(zhǔn)確產(chǎn)生 3×108—2.8×109 cm–3濃度的 OH 自由基, LIF-OH探測系統(tǒng)的熒光信號與自由基濃度具有非常好的相關(guān)性.在綜合外場觀測(STORM)的應(yīng)用中該標(biāo)定裝置的不確定度為13.0%, 具有良好的穩(wěn)定性和準(zhǔn)確性,
物理學(xué)報 2020年9期2020-05-16
- TIMS測定輻照后Gd同位素比的方法研究
有最大熱中子吸收截面的天然同位素，只需要少量的釓就能滿足反應(yīng)堆初期的反應(yīng)控制需求，子產(chǎn)物的熱中子吸收截面小，在可燃毒物的燃耗計算中可以忽略，因而釓在燃耗末期的剩余量極少，據(jù)報道，當(dāng)燃耗深度為5 000 MWd/tU時，155Gd和157Gd均已燃盡[3]，因此，采用釓作為可燃毒物，可以補償反應(yīng)堆初始反應(yīng)性、展平堆芯功率分布、加深燃耗、延長堆芯的燃耗壽期。國內(nèi)從上世紀(jì)60年代開始采用含釓可燃毒物棒，目前核電站普遍采用Gd2O3粉末混合UO2粉末并燒結(jié)成含釓芯
同位素 2020年2期2020-03-09
- 基于特征線法計算的超細(xì)群慢化方程求解方法
9Pu的共振吸收截面計算結(jié)果和參考結(jié)果的相對誤差，可看出，UFG-MOC中235U的相對誤差不超過0.9%，238U的相對誤差不超過1.3%，239Pu的相對誤差不超過1.2%。為避免輸運計算方法不同等原因所導(dǎo)致的誤差，分別使用UFG-MOC計算所得的共振截面和參考結(jié)果進(jìn)行相同的MOC輸運計算，表3列出不同問題計算的有效增殖因數(shù)keff的誤差，最大誤差為112.1 pcm。圖1 不同問題的235U、238U、239Pu共振吸收截面相對誤差Fig.1 Rel
原子能科學(xué)技術(shù) 2019年12期2019-12-19
- 全陶瓷微密封燃料有效多群截面計算方法研究
U的有效自屏吸收截面及其與參考解的相對誤差。可看出，有效自屏吸收截面計算結(jié)果與參考結(jié)果的相對誤差較小，238U的有效自屏吸收截面在大部分能群的相對誤差小于1%，最大相對誤差不超過2.3%；235U的有效自屏吸收截面在大部分能群的相對誤差小于1%，最大相對誤差不超過1.9%。圖5為FCM單柵元燃料問題燃料區(qū)熱能區(qū)修正前后宏觀吸收截面誤差，可看出，未修正時，燃料區(qū)熱能區(qū)宏觀吸收截面誤差較大。這是由于在等效均勻化方法中，在燃料區(qū)進(jìn)行了均勻化處理，若熱能區(qū)不采用缺
原子能科學(xué)技術(shù) 2019年7期2019-07-15
- 不等溫分布下燃料棒徑向溫度相關(guān)238U共振吸收截面計算
上的共振中子吸收截面(簡稱吸收截面)存在空間分布，并受到不等溫分布的影響，功率分布的計算需精確計算這種情況下燃料棒徑向共振吸收截面。處理上述問題的傳統(tǒng)方法是基于空間相關(guān)的丹科夫方法(SDDM, spatially dependent Dancoff method)[1]，該方法采用了不同溫度下的共振積分進(jìn)行插值，是Stamm’ler方法的擴(kuò)展[2]。研究表明[3-5]，SDDM在進(jìn)行以能群為單位的截面預(yù)測時存在顯著誤差。為提高計算精度又發(fā)展了子群方法，該方
原子能科學(xué)技術(shù) 2019年7期2019-07-15
- 低濃度NO和SO2混合氣體的測量方法研究
——被測氣體吸收截面，cm2/mol。由式（1）可知，光通過被測氣體后，強度發(fā)生衰減，其原因有被測氣體吸收、瑞利散射和米氏散射。由瑞利散射和米氏散射等引起的，吸收截面隨著波長的變化而緩慢變化（低頻部分 σs）；而由氣體分子吸收引起的，吸收截面隨著波長的變化而快速變化（高頻部分 σf）。DOAS 方法的基本思想就是將這兩個部分分離開，利用多項式擬合的方法提取低頻部分[1-4]，然后用吸收截面減去低頻部分獲得高頻部分 σf，氣體吸收截面可以由下式表示：根據(jù)式(
中國測試 2018年11期2018-12-06
- 差分吸收光譜法測量氣體濃度的光程特性數(shù)值模擬
為待測氣體的吸收截面。2 計算模型當(dāng)待測氣體是多種氣體的混合物時，考慮到實際測量中水蒸汽的吸收、光學(xué)系統(tǒng)的透過率、CCD響應(yīng)、顆粒的散射和吸收、氣體本身引起的Raileigh散射和Mie散射等，必須對(1)式做相應(yīng)的修改：εR(λ,l)+εM(λ,l)·dl](2)(3)將(3)式代入(2)式，可得：εR(λ,l)+εM(λ,l)·dl](4)3 吸收截面和吸收光譜的數(shù)據(jù)處理運用DOAS方法反演氣體濃度的關(guān)鍵之處在于將氣體吸收截面分成窄帶吸收截面和寬帶吸收
電力科技與環(huán)保 2018年1期2018-02-07
- 黑碳團(tuán)簇氣溶膠混合生長的紅外吸收特性及長波輻射效應(yīng)?
擬的新鮮黑碳吸收截面大約是其等效球形假設(shè)的4倍左右[20].而黑碳混合生長對于黑碳的紅外吸收截面的定量化影響有待研究,當(dāng)前常用的球形近似模型是否能夠精確描述具有團(tuán)簇形態(tài)和多成分混合方式的老化黑碳?xì)馊苣z的紅外吸收特性也需要評估.相比較而言,黑碳混合生長引起的短波吸收截面的放大效應(yīng)非常明顯.最新的實測和模擬指出,在可見光波段,硫酸鹽或有機物包裹黑碳將導(dǎo)致黑碳吸收截面放大1.5到3.5倍以上,其定量化影響主要由氣溶膠微觀形態(tài)、混合方式和相對濕度等因素決定[21?
物理學(xué)報 2017年16期2017-09-07
- 1.572μm附近CO2吸收光譜的測量?
CO2氣體的吸收截面、自增寬系數(shù)、空氣增寬系數(shù),這些參數(shù)補充和完善了現(xiàn)有的數(shù)據(jù)庫.定量分析了溫度、壓強對譜線的影響,建立了光學(xué)厚度和吸收截面的數(shù)值計算模型,并已經(jīng)用于我國的CO2激光雷達(dá),為其高精度數(shù)據(jù)反演奠定了技術(shù)基礎(chǔ).這些工作能夠提高工作在該波段的差分吸收CO2探測激光雷達(dá)的反演精度.∶大氣光學(xué),激光雷達(dá),CO2吸收光譜,雙光路差分1 引 言隨著工業(yè)化的不斷推進(jìn),大氣中的CO2濃度急劇上升,導(dǎo)致全球變暖,直接威脅著人類的生存和發(fā)展,對空氣中CO2濃度的
物理學(xué)報 2017年10期2017-08-09
- 基于咔唑的雙光子熒光次氯酸根探針光學(xué)性質(zhì)及響應(yīng)機理
較大的雙光子吸收截面，且與ClO－反應(yīng)后，生成物的雙光子吸收截面值顯著增加，因此兩分子均可作為性能優(yōu)良的雙光子熒光探針分子。此外，通過分析HCH和HCM分子與ClO－反應(yīng)前后的Mulliken電荷布居情況，從理論上證實了該系列熒光探針分子的識別機理是C＝N異構(gòu)化。熒光探針；雙光子吸收；次氯酸根；C＝N異構(gòu)化1 引言作為人體內(nèi)重要的活性氧之一，次氯酸根(ClO－)直接參與生命體眾多的生理過程，在生命活動中發(fā)揮著至關(guān)重要的作用1－4。一方面，次氯酸根能夠維持細(xì)
物理化學(xué)學(xué)報 2016年12期2016-12-29
- 紫外光譜氣體分析儀性能影響因素研究
徑。紫外光譜吸收截面溫度1 引言國家環(huán)境保護(hù)規(guī)劃提出持續(xù)加大減排力度，要求現(xiàn)役或新建電力燃煤機組，鋼鐵燒結(jié)機，石化、有色、建材等行業(yè)的工業(yè)窯爐，其他燃煤鍋爐，實施低氮燃燒技術(shù)、安裝脫硫脫硝設(shè)施，裝置運行必須監(jiān)測SO2、NO。隨著脫硫、脫硝標(biāo)準(zhǔn)大幅提高，需要性能更高的監(jiān)測產(chǎn)品。目前，國際上SO2、NO監(jiān)測技術(shù)主要有非分散紅外(NDIR)和紫外(UV)。但NDIR技術(shù)背景干擾大，靈敏度不高，很難滿足監(jiān)測新要求。本文研究的紫外光譜分析儀基于特征吸收，傳感系統(tǒng)由光
分析儀器 2016年4期2016-09-21
- 末端基團(tuán)對芴類衍生物分子非線性光學(xué)性質(zhì)的影響
較大的雙光子吸收截面以及較好的光限幅效應(yīng)。此外，F(xiàn)2分子的末端基團(tuán)―NO2與F1分子的末端基團(tuán)―N（CH3）2相比具有更強的得電子能力，因而使得F2分子具有更大的躍遷偶極矩，雙光子吸收截面增大，光限幅效應(yīng)更為明顯。光限幅效應(yīng)；雙光子吸收；速率方程-光場強度方程；芴類衍生物分子1 引言近年來，激光作為一種強光源被廣泛應(yīng)用于醫(yī)療、通訊、工農(nóng)業(yè)、軍事等各個領(lǐng)域，這一方面促進(jìn)了人類社會的發(fā)展，而另一方面強激光帶來的輻射威脅同時會損害人類的健康1，2。隨著強激光光源
物理化學(xué)學(xué)報 2016年6期2016-09-09
- NO氣體紫外差分吸收截面的測量
氣體紫外差分吸收截面的測量馮銳, 李永華(華北電力大學(xué) 能源動力與機械工程學(xué)院，河北保定071003)摘要：氣體吸收截面的測量是影響差分吸收光譜技術(shù)(DOAS)測量精度的主要因素。為了得到吸收特征明顯的NO氣體吸收截面，采用分辨率為0.1 nm的高精度光譜儀、氘燈光源和自制的封閉式實驗測量系統(tǒng)。將吸收截面分解為快變部分和慢變部分，并利用多項式擬合的方法對結(jié)果進(jìn)行了修正。實驗得到了NO氣體在200～230 nm紫外波段的吸收截面。結(jié)果表明：相較于傳統(tǒng)的測量方
電力科學(xué)與工程 2016年5期2016-07-04
- 非相干光寬帶腔增強吸收光譜技術(shù)應(yīng)用于SO2弱吸收的測量
出待測氣體的吸收截面。SO2由于a3B1—X1A1自旋禁阻躍遷，在345～420 nm波段吸收截面較低(～10-22cm2/molecule)，其測量有一定難度，而準(zhǔn)確的弱吸收截面對于衛(wèi)星反演大氣痕量氣體濃度以及大氣研究等方面均有重要意義。采用365 nm LED光源的寬帶腔增強吸收光譜實驗裝置測量357～385 nm波段范圍SO2的弱吸收，獲得該波段SO2弱吸收截面，并與已公開發(fā)表的SO2吸收截面進(jìn)行對比，相關(guān)系數(shù)r為0.997 3, 驗證了非相干光寬帶
光譜學(xué)與光譜分析 2016年2期2016-06-15
- 基于DOAS的氨排放在線監(jiān)測技術(shù)研究
處理分析氨的吸收截面的計算對其濃度反演很關(guān)鍵。實驗利用48ppm、32ppm及24ppm的氨進(jìn)行。其中，48ppm標(biāo)準(zhǔn)氨直接從氣瓶減壓得到，其余兩種種濃度氨利用標(biāo)準(zhǔn)氨和氮氣混合得到。在每種濃度下實驗8組，共計32組，在三種濃度條件下計算氨吸收截面，并繪制相應(yīng)計算結(jié)果。現(xiàn)以24ppm情況下氨吸收截面圖為例分析：在195-220nm波段上，存在五個明顯的吸收峰，并且每個波峰值在順次減小。經(jīng)過查閱資料，看到在標(biāo)準(zhǔn)氨吸收截面與實驗室測得的氨吸收截面在吸收峰變化趨勢
電子測試 2015年15期2015-12-05
- 高產(chǎn)水稻劍葉的葉綠素含量、捕光色素分子的內(nèi)稟特性與飽和光強關(guān)系的研究
數(shù)如本征光能吸收截面、激子傳遞到光反應(yīng)中心的速率（kp）、熱耗散速率（kD）和激發(fā)態(tài)的平均壽命（τ）等有關(guān)，與葉片的葉綠素含量無關(guān)。光合作用對光響應(yīng)的機理模型；水稻；本征光能吸收截面；飽和光強水稻是人類最重要的糧食作物之一，而光合作用是作物生長發(fā)育和產(chǎn)量形成的生理基礎(chǔ)，也是作物生產(chǎn)力高低的決定性因素［1］。研究表明：水稻干物質(zhì)產(chǎn)量的90%～95%來自生育后期的葉片光合作用［2］，而稻谷產(chǎn)量的40%～60%直接來自劍葉的光合作用［3］，因此研究劍葉的光合特性
井岡山大學(xué)學(xué)報(自然科學(xué)版) 2015年2期2015-10-24
- 處理NaCs光解離問題的兩種方案比較
Cs分子的光吸收截面，并對由這兩種方案計算得出的結(jié)果進(jìn)行了比較. 結(jié)果表明劈裂算符-傅立葉變換傳播方案能更好地展示光吸收截面的中間動力學(xué)信息，而在研究初始波包與光吸收截面的關(guān)系時，由切比雪夫多項式展開方案獲得的結(jié)果則更直觀. 利用后一方案計算的從基態(tài)X1∑+不同振動態(tài)躍遷到激發(fā)態(tài)B1∑+上相應(yīng)的光吸收截面的結(jié)果表明，初始波包對光吸收截面有一定的影響，所有振動態(tài)的吸收截面均表現(xiàn)出諧振行為，即每一個振動態(tài)吸收截面最小值的個數(shù)恰好等于基態(tài)振動態(tài)波函數(shù)節(jié)點的個數(shù)，
原子與分子物理學(xué)報 2015年4期2015-03-23
- 壓水堆控制棒價值的虧損速率研究
很大的熱中子吸收截面和較大的超熱中子吸收截面。常見的控制棒吸收體材料有鉿、銀、鏑、Ag-In-Cd合金、B4C、鎢、304不銹鋼等，根據(jù)用途分為調(diào)節(jié)棒、補償棒和安全棒［4］。鉿是一種較好的吸收材料，天然鉿的平均熱中子吸收截面為1.05×10-22cm2，并具有較大的共振吸收截面，但鉿價格昂貴，一般僅限于軍用。目前，商用堆一般采用Ag-In-Cd合金作為控制棒吸收材料，鎘具有很大的熱中子吸收截面，銀和銦在超熱能區(qū)有較大的共振吸收峰。Ag-In-Cd一般封裝于
原子能科學(xué)技術(shù) 2015年1期2015-03-20
- 一種改進(jìn)的差分吸收光譜煙氣中NO濃度測量方法
—待測氣體的吸收截面。在實際現(xiàn)場測量的過程中，由于煙氣中的水蒸氣和其他組分氣體的吸收、煙塵顆粒的吸收和散射、光學(xué)系統(tǒng)的透過率及煙氣本身的Raileigh散射等，無法直接運用Beer-Lambert定律進(jìn)行混合氣體的濃度反演。DOAS方法將吸收截面分成了兩部分：隨波長快速變化的窄帶吸收截面和隨波長緩慢變化的寬帶吸收截面，并將各種散射過程及水蒸氣的吸收等歸結(jié)為寬帶部分，而將待測氣體分子的窄帶吸收特性歸結(jié)于強度譜中的窄帶特性。通過濾波將其中的低頻部分，即寬帶部分
化工自動化及儀表 2015年3期2015-01-13
- 2，5－雙（對二甲氨基苯乙烯基）吡嗪的雙光子誘導(dǎo)熒光性質(zhì)
有大的雙光子吸收截面的有機材料在頻率上轉(zhuǎn)換激射［1，2］、三維光存儲［3］、三維微加工［4，5］、光動力治療［6－8］等領(lǐng)域受到了廣泛的關(guān)注。近年來，由于雙光子熒光顯微鏡的發(fā)展，基于雙光子光誘導(dǎo)的熒光成像成為生物技術(shù)領(lǐng)域中的研究熱點［9－11］。對大多數(shù)熒光材料而言，單光子的摩爾消光系數(shù)為～10－16cm2，而雙光子的吸收截面為～10－50cm4·s／photon，材料的雙光子吸收與激發(fā)光光強的平方有強烈的關(guān)聯(lián)，因此要產(chǎn)生雙光子吸收，激光光場必須有足夠高的
影像科學(xué)與光化學(xué) 2015年4期2015-01-05
- 2－苯硼酸基－4，6雙(4－N，N－二乙基苯乙烯基)嘧啶的合成及光學(xué)性質(zhì)
較大的雙光子吸收截面.嘧啶;對羧基苯硼酸;合成;光學(xué)性質(zhì)嘧啶類化合物是生命活動中一類很重要的物質(zhì)，廣泛存在于人體及其他生物體內(nèi)，如核酸中最常見的5種含氮堿性組分中有3種嘧啶，即尿嘧啶、胞嘧啶和胸腺嘧啶.因此，具有較強生物活性的嘧啶類化合物受到廣泛關(guān)注［1］.此外，相對其他含氮雜環(huán)來說，嘧啶環(huán)具有良好的共平面性及較高的離子化電位，可以作為優(yōu)秀的吸電子基團(tuán)(A)，嘧啶環(huán)的2、4、5、6位可以發(fā)生取代反應(yīng)，生成相應(yīng)的取代嘧啶化合物，用來構(gòu)建非線性光學(xué)化合物的結(jié)構(gòu)
安徽大學(xué)學(xué)報（自然科學(xué)版） 2014年4期2014-09-08
- 基于頻譜校正的傅里葉變換濾波差分吸收光譜監(jiān)測實驗研究
在波長λ處的吸收截面，可以在實驗室測量得到.氣體濃度c可由下式計算：定義D（λ）稱為光學(xué)密度（Optical Density），則：但在實際測量中，光程中不僅僅存在一種氣體，而且還包括瑞利散射εR（λ）和米散射εM（λ）引起的消光［3］.考慮到上述因素，實際氣體吸收的輻射強度應(yīng)按照修正的Lambert-Beer定律計算：在氣體測量過程中由瑞利散射和米散射引起的光學(xué)密度在隨波長而緩慢變化，而由分子吸收引起的光學(xué)密度隨波長快速變化，用高通濾波的方法能消除這些消
動力工程學(xué)報 2014年8期2014-06-25
- 兩種新型芴類衍生物的三光子吸收特性研究
測試其三光子吸收截面的方法，得到了它們的三光子吸收截面分別高達(dá)（6.03±0.6）× 10－76cm6·s2／photon2和（4.25±0.4）×10－76cm6·s2／photon2的結(jié)果，在高斯03軟件下，用密度泛函方法對這兩個分子進(jìn)行了結(jié)構(gòu)優(yōu)化，并用含時密度泛函理論計算了它們的激發(fā)態(tài)能量和電子軌道。結(jié)果表明，分子內(nèi)電荷轉(zhuǎn)移方向?qū)θ庾游沾嬖谟绊?。非線性光學(xué)；三光子吸收截面；光限幅；芴類衍生物引 言三光子吸收屬于多光子吸收中的一種，具有大的三光子吸
激光技術(shù) 2014年2期2014-06-23
- 汞氣質(zhì)量濃度在線測量標(biāo)定方法研究
吸收度；σ為吸收截面.將式（5）變形根據(jù)式（8），已知吸收截面σ和測量區(qū)域光程長度L，只要測得光強經(jīng)過氣體后的吸收度A，就能換算出C.1.2 飽和汞蒸氣性質(zhì)由相平衡理論［11］可知，任何液體在一定溫度下都有一個確定的飽和蒸氣壓.由于汞的飽和蒸氣壓極低（293.15K時僅0.17Pa），故平衡時，飽和汞蒸氣滿足理想氣體狀態(tài)方程［12］：結(jié)合密度定義可得飽和汞蒸氣質(zhì)量濃度式中：ρ為飽和汞蒸氣質(zhì)量濃度，g／m3；MHg為汞的摩爾質(zhì)量，MHg＝200.59g／mo
動力工程學(xué)報 2014年1期2014-06-23
- D-A 型二噻吩并磷雜茂衍生物分子的雙光子吸收性質(zhì)
有大的雙光子吸收截面的材料在三維光信息存儲［2］、光 學(xué) 微 加 工［3］、光 限 幅［4］、光 動 力 學(xué) 治療［5］和雙光子熒光顯微 （TPEP）成像［6］等許多領(lǐng)域展示出良好的應(yīng)用前景.因此設(shè)計和合成具有功能性的雙光子吸收材料成為理論和實驗工作者非常感興趣的課題.為了改善分子的雙光子吸收截面值，人們開展了廣泛的結(jié)構(gòu)-性質(zhì)關(guān)系的研究［7-10］.已經(jīng)報道的雙光子吸收分子類型有二維的偶極分子 （D-π-A）和四極矩分子 （A-π-A，Dπ-D）以及多極的
原子與分子物理學(xué)報 2014年4期2014-03-20
- 球床氟鹽冷卻高溫堆中6Li摩爾濃度對冷卻劑溫度反應(yīng)性系數(shù)影響的研究
2中含有微觀吸收截面很大6Li核素，其摩爾含量會對冷卻劑的溫度反應(yīng)性系數(shù)造成影響，因此研究6Li摩爾含量對冷卻劑溫度反應(yīng)性系數(shù)的影響十分必要。本文以無限球床為計算模型，利用SCALE6 (Standardized Computer Analyses for Licensing Evaluation)對不同6Li摩爾含量的冷卻劑溫度反應(yīng)性系數(shù)進(jìn)行研究。分析結(jié)果表明，當(dāng)冷卻劑中6Li摩爾含量占Li元素總量的0.005%時，冷卻劑中6Li和7Li的宏觀吸收截面大
核技術(shù) 2014年9期2014-01-19
- 船舶柴油機尾氣檢測系統(tǒng)設(shè)計研究
σ——氣體的吸收截面，與波長λ、壓力p、溫度T有關(guān)。以上是理想化的公式，其前提條件是壓力、溫度恒定，氣體在檢測室里分布較為均勻，而且入射光是單一波長。當(dāng)被檢測的氣體有多種時，式(1)為I(λ,p,T)=Io(λ)exp(2)式中：σi(λ,p,T)——第i種氣體的吸收截面；Ci——第i種氣體在光程L上的平均質(zhì)量濃度；Cm(λ)——氣態(tài)污染物吸收、顆粒物吸收與散射等各種作用相加引起的光強衰減系數(shù)。(3)可得譜線結(jié)構(gòu):(4)Io′(λ)包含了干擾因素，如顆粒物
船海工程 2012年1期2012-01-23
- 基于LD波長調(diào)制的環(huán)境氧氣濃度實時檢測技術(shù)＊
0nm附近的吸收截面系數(shù)，根據(jù)所測得的相同波長下的單線吸收度直接估計環(huán)境中的氧氣濃度。所提出的方法在實驗裝置上更為簡單，并通過實驗驗證了其測量精度能夠滿足許多場合應(yīng)用的需要。1 基本原理與實驗裝置1.1 基本原理氧氣在760nm附近存在一個吸收譜帶（即A帶），它幾乎不會受其他氣體的吸收光譜的干擾，所以可以作為氧氣檢測的特征吸收譜帶。因此，研究中使用了760nm的可調(diào)諧激光二極管，通過溫度控制和驅(qū)動電流調(diào)制來實現(xiàn)LD的輸出波長在760nm附近進(jìn)行掃描，以獲得
光學(xué)儀器 2012年4期2012-01-21
- 基于差分吸收光譜法的烷烴氣體檢測系統(tǒng)的研制
種待測氣體的吸收截面，L表示光程長，εR(λ)和εM(λ)表示瑞利散射和米散射的消光系數(shù)，A(λ)表示系統(tǒng)的傳輸函數(shù).將(2)式兩邊取對數(shù)，可得吸光度OD為:εR(λ)+εM(λ))L.(3)實際的測量過程中，通過測量吸光度OD，并結(jié)合數(shù)學(xué)處理方法除掉εR(λ)和εM(λ)，在有足夠的數(shù)據(jù)點的情況下，利用多項式擬合算法對數(shù)據(jù)進(jìn)行處理和最小二乘法進(jìn)行濃度的反演，就能夠得到待測氣體的濃度值.1.2 實驗系統(tǒng)整個實驗系統(tǒng)主要包括紅外光源、長光程氣體池、石英光纖、
中南民族大學(xué)學(xué)報（自然科學(xué)版） 2012年1期2012-01-03
- 皮秒激光透射率法表征高分子薄膜雙光子吸收截面
重視。雙光子吸收截面是衡量材料雙光子吸收能力的物理參數(shù)，為了準(zhǔn)確地測量材料的雙光子吸收截面，在過去的幾十年中，多種測量雙光子吸收截面的方法陸續(xù)得到了發(fā)展，其中包括非線性透過率法，Z掃描技術(shù)，雙光子誘導(dǎo)熒光法等［16～18］。非線性透過率法是直接測量透射光強隨入射光強的變化情況而得出雙光子吸收截面的一種方法。本文基于非線性透過率法，用皮秒激光器對雙光子材料薄膜進(jìn)行了實驗研究，該項研究以往未見有公開的報道。2 測量原理實驗中采用非線性透過率法［19］對實驗樣品
中國光學(xué) 2011年1期2011-11-06
- 有機雜環(huán)類雙光子材料的研究進(jìn)展
有大的雙光子吸收截面的材料在雙光子熒光顯微和成像[1-2]、三維光信息存儲[3]、光學(xué)微加工[4]、光學(xué)限幅材料[5]等方面展示出良好的應(yīng)用前景.尤其在生命科學(xué)領(lǐng)域有著無可比擬的優(yōu)越性:(1)雙光子激發(fā)過程使用的波長在生物光學(xué)窗口(600～900 nm)的范圍內(nèi),避開了生命體系所不能承受的紫外-可見光損傷;(2)由于生物組織對這一光波段的線性吸收與Rayleigh散射均比較小,因此可以在深度三維空間的任意點上引發(fā)特定的光物理過程和光化學(xué)反應(yīng)[6].雙光子材
化學(xué)研究 2011年2期2011-09-24
- Photoabsorp tion of Na n C lusters and Vo lum e P lasm on:Theory Rev iew
紫外范圍內(nèi)的吸收截面.在可見光部分N a20的實驗數(shù)據(jù)與現(xiàn)有的數(shù)據(jù)非常吻合.除了表面等離激元在可見光區(qū)域很強的吸收峰外,還觀察到紫外區(qū)域明顯的光吸收.對吸收截面光譜進(jìn)行洛倫茲擬合揭示了中心略高于4eV寬峰的存在,這個寬峰的頻率與權(quán)重均與理論預(yù)測非常接近,被確定為納米團(tuán)簇“體等離激元”共振.這些吸收光譜是金屬納米團(tuán)簇由光子激發(fā)的“體等離激元”集體電子態(tài)的首次實驗觀測與證實,這種實驗現(xiàn)象只存在于有限體系.納米團(tuán)簇;體等離激元;表面等離激元;光吸收Plasm o
中南民族大學(xué)學(xué)報（自然科學(xué)版） 2011年1期2011-08-23
- Photoabsorption of Nan Clusters andVolume Plasmon:Experimental Results
Na20的光吸收截面，其中紅點代表實驗數(shù)據(jù) Fig.4 Photo-absorption cross section (per atom) of Na20 as a function of photon energy.Dots are experimental data; solid line is drawn to guide the eye圖5 Na92的光吸收截面，其中紅點代表實驗數(shù)據(jù) Fig.5 Photo-absorption cross sec
中南民族大學(xué)學(xué)報（自然科學(xué)版） 2011年2期2011-01-22
- 新型雙光子化合物3-(1-乙烯基呋喃)二苯并噻吩的合成及其光學(xué)性能*
熒光和雙光子吸收截面的有機材料成為研究熱點[1～3]。雙光子熒光是長波激發(fā)短波發(fā)射，所用激發(fā)光的波長紅移近一倍，一般位于600 nm～900 nm。在雙光子吸收的激發(fā)過程中，所用的激發(fā)光具有很好的穿透性，Rayleigh散射小，背景光干擾小，便于觀測，并且光損傷、光漂白、光毒性都較小。所以雙光子吸收過程在有機材料的一些潛在應(yīng)用領(lǐng)域已經(jīng)被廣泛研究，如光學(xué)限制[4]、三維光學(xué)數(shù)據(jù)存儲[5]、熒光成像[6]和微細(xì)加工[7]等。本文以二苯并噻吩為原料,采用TiCl
合成化學(xué) 2010年3期2010-11-27
- 兩種不同計算發(fā)射截面方法的比較
心的數(shù)目就是吸收截面。因此，以圓頻率和波長為變數(shù)的吸收截面σ(ωk)和σ(λk)可以分別表示為(14)(15)(16)發(fā)射截面實際上指的是受激發(fā)射截面，它是直接與激光器件參數(shù)聯(lián)系的一個光譜參數(shù)，它可以從激光器件參數(shù)的測試中得到,又可以從自發(fā)輻射的熒光光譜測試中得到：=a(ωk)I(ωk)dx(17)I(ωk)=I0(ωk)ea(ωk)x(18)在這一計算中同樣忽略了自發(fā)輻射從式(17)可得光放大系數(shù)從而受激發(fā)射截面(19)σ21=g1σ21/g2(20)σ
大慶師范學(xué)院學(xué)報 2010年3期2010-09-25