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(1.蘭州交通大學(xué) 土木工程學(xué)院,甘肅 蘭州 730070;2.甘肅省隴南公路管理局,甘肅 隴南 746000)
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荷載橫向變位下的單箱雙室剪力滯效應(yīng)研究
張玉元1,張慧1,張?jiān)?,楊娟2
(1.蘭州交通大學(xué) 土木工程學(xué)院,甘肅 蘭州 730070;2.甘肅省隴南公路管理局,甘肅 隴南 746000)
荷載橫向?qū)ΨQ變位時(shí),箱梁頂板、底板縱向位移存在差異,因此頂板、底板采用不同的剪力滯廣義位移,同時(shí)在計(jì)算外力勢能時(shí)應(yīng)考慮荷載橫向位置的影響,選取余弦函數(shù)為剪力滯翹曲位移函數(shù),利用能量變分原理推導(dǎo)出荷載橫向變位下的箱梁截面控制微分方程,結(jié)合邊界條件給出均布荷載下箱梁頂板、底板的縱向應(yīng)力解。選擇一典型的單箱雙室簡支箱梁,分析跨中截面頂板、底板的剪力滯橫向分布規(guī)律,高跨比對跨中截面關(guān)鍵點(diǎn)剪力滯系數(shù)的影響規(guī)律,研究表明:荷載由邊腹板對稱向單室頂板中心移動時(shí),頂板與腹板交匯處剪力滯系數(shù)將由正剪力滯變?yōu)闊o剪力滯,再由無剪力滯變?yōu)樨?fù)剪力滯,但是對底板的剪力滯效應(yīng)的影響幾乎很小,底板與腹板交匯處剪力滯系數(shù)基本保持正剪力滯;荷載不同的橫向變位下,高跨比對剪力滯效應(yīng)的影響各不相同,因此在多箱室設(shè)計(jì)中應(yīng)充分考慮荷載變位的影響。此外本文計(jì)算結(jié)果與有限元數(shù)值解吻合良好,能夠正確的反映剪力滯規(guī)律。
單箱雙室;剪力滯效應(yīng);能量變分法;荷載位置;有限元
本文研究箱梁的剪力滯效應(yīng)不同于以往將荷均勻?qū)ΨQ的施加在腹板處,忽略了荷載在頂板上橫向?qū)ΨQ移動時(shí),頂板、底板截面的剪力滯效應(yīng)規(guī)律。藺鵬臻等[1]選取一典型的單箱雙室簡支箱梁,腹板處施加荷載的分配方式上有了改變,但是并沒有考慮荷載的橫向移動;李新平等[2-4]針對單箱雙室簡支箱梁的剪力滯效應(yīng)研究,也未涉及到荷載橫向移動的問題;吳亞平等[5]選取二次拋物線為剪力滯翹曲位移函數(shù),考慮了荷載在橫向變位,利用能量變分法研究了單室簡支箱梁頂板、底板的剪力滯效應(yīng);白玉堂等[6]選取三次拋物線為剪力滯翹曲位移函數(shù),分別對懸臂板、頂板、底板選用不同的剪力滯廣義位移,采用能量變分研究了單室箱梁各個(gè)翼板的橫向剪力滯規(guī)律。本文選取余弦函數(shù)為剪力滯翹曲位移函數(shù),考慮頂板、底板采用不同的剪力滯廣義位移U,針對荷載在橫向?qū)ΨQ移動時(shí),利用能量變分原理推導(dǎo)出橫向變位下箱梁截面的控制微分方程,并結(jié)合邊界條件給出均布荷載下頂板、底板的縱向應(yīng)力解,分析箱梁截面測點(diǎn)的橫向剪力滯規(guī)律和高跨比對測點(diǎn)剪力滯系數(shù)的影響規(guī)律;同時(shí)利用ANSYS中的Solid45單元建立箱梁有限元模型分析荷載橫向變位下的剪力滯效應(yīng)并獲得測點(diǎn)的數(shù)值解,對比本文解析解和數(shù)值解,發(fā)現(xiàn)吻合程度良好,能夠正確的反映剪力滯規(guī)律。
考慮荷載橫向作用在箱梁頂板對稱的任意位置η處時(shí)頂板、底板具有不同的翹曲程度,對頂板、底板采用不同的最大剪切轉(zhuǎn)角差U1和U2。箱梁截面及坐標(biāo)系如圖1所示,箱梁在豎向任意荷載q(z)作用下的撓曲變形,則箱梁截面任意一點(diǎn)處的縱向位移u(x,y,z)為:
u(x,y,z)=-y·w′(z)+ωζ(x,y)·U(z)
(1)
式中:w(z)為豎向撓度;ωζ(x,y)為翹曲位移函數(shù);U(z)為剪切變形最大差值;式中第一項(xiàng)為初等梁縱向位移,第二項(xiàng)為剪力滯引起的附加位移。
(a)坐標(biāo)系及荷載;(b)橫截面圖1 箱型截面簡圖Fig.1 Box girder with cross section
式(1)中的剪力滯翹曲位移函數(shù)取:
(2)
將式(2)代入式(1)可得頂板、底板的縱向位移表達(dá)式:
頂板:
(3)
底板:
(4)
假設(shè)變形后橫截面與中性軸垂直,頂板、底板的豎向位移ω1(x,z,η)、ω2(x,z,η)和縱向位移的關(guān)系式如下:
(5)
(6)
將式(5)和(6)積分,得出豎向位移ω(x,z,η)在橫向也是余弦函數(shù)分布。
(7)
(8)
當(dāng)荷載作用在η=b時(shí),有ω1(x,z,η)=ω2(x,z,η)=ω(z,η),則式(7)和(8)中的C1=C2=0,則式(7)和(8)可寫為
ω1(x,z,η)=ω(z,η)+
(9)
ω2(x,z,η)=ω(z,η)+
(10)
當(dāng)荷載q(z)作用于頂板x=η處時(shí),外力勢能的表達(dá)式為
(11)
頂板、底板應(yīng)變能表達(dá)式:
(12)
(13)
式(12)和(13)中:
腹板應(yīng)變能:
(14)
箱梁總勢能:
π=U1+U2+Uω+V
(15)
式(15)中:I1,I2和Iω分別為頂板、底板、懸臂板慣性矩;E為彈性模量;G為剪切模量;M(z)和Q(z)分別為箱梁某一截面的彎矩和剪力。
將式(15)求一階變分,并令δπ=0
δU1dz
(16)
根據(jù)變分引理,由(16)式可得截面控制微分方程
(17)
(18)
(19)
(20)
(21)
式(18)-(19)整理得
(22)
聯(lián)立式(17)、(18)和(22)可得
(23)
由彈性力學(xué)可知頂板、底板縱向應(yīng)力解分別為
(24)
(25)
(26)
(27)
(28)
(29)
將式(28)代入式(23)可得
(30)
式(30)的解為
(31)
(32)
(33)
將式(32)和(33)分別代入式(24)和(25),可得到頂板、底板的縱向應(yīng)力解,進(jìn)而求得截面各個(gè)測點(diǎn)的剪力滯系數(shù)。
本文基于一典型的無懸臂板單箱雙室簡支箱梁為例,在均布荷載下,分析圖2中3種變位下跨中截面頂板、底板各個(gè)測點(diǎn)的剪力滯系數(shù)橫向變化規(guī)律,采用ANSYS中的Solid45單元建立有限元模型,對比分析本文理論的正確性和合理性;分析了跨中截面關(guān)鍵測點(diǎn)剪力滯系數(shù)隨高跨比的變化規(guī)律。
(a)變位1(腹板處);(b)變位2(單室頂板中心)(c)變位3(中腹板)圖2 荷載橫向變位圖Fig.2 load lateral moving
3.1單箱雙室簡支箱梁算例概況
跨度3m的簡支混凝土單箱雙室箱梁為例,截面尺寸、測點(diǎn)位置見圖3,材料E=3.15×104Mpa,泊松比μ=0.3,滿跨均布線荷載q/3=600N/m;箱梁有限元模型如圖(4);對于本算例中廣義位移U的一階導(dǎo)數(shù)值如表1。
單位:m圖3 截面尺寸及測點(diǎn)Fig.3 Cross section size
3.2工況分析
3.2.1跨中截面剪力滯系數(shù)橫向分布規(guī)律
選取跨中截面,分別計(jì)算荷載橫向變位時(shí)3種工況的截面測點(diǎn)剪力滯系數(shù),并繪制剪力滯系數(shù)橫向分布規(guī)律曲線,通過Solid45單元分析截面測點(diǎn)縱向應(yīng)力解,并計(jì)算剪力滯系數(shù)繪制橫向分布曲線;如圖5、6、7。
圖4 ANSYS有限元模型Fig.4 ANSYS finite element model
Table1Firstorderderivativeofgeneralizeddisplacementinthisexample
荷載位置翼板變位1、變位3變位2U'11.186×10-7-3.33×10-7U'21.186×10-71.176×10-7
(a)頂板各個(gè)測點(diǎn)剪力滯系數(shù)橫向分布規(guī)律(b)底板各個(gè)測點(diǎn)剪力滯系數(shù)橫向分布規(guī)律圖5 變位1-跨中截面剪力滯系數(shù)橫向分布規(guī)律Fig.5 Load location 1-lateral distributive law of shear lag coefficient in the mid-span cross section
(a)頂板各個(gè)測點(diǎn)剪力滯系數(shù)橫向分布規(guī)律(b)底板各個(gè)測點(diǎn)剪力滯系數(shù)橫向分布規(guī)律圖6 變位2-跨中截面剪力滯系數(shù)橫向分布規(guī)律Fig.6 Load location 2-lateral distributive law of shear lag coefficient in the mid-span cross section
(a)頂板各個(gè)測點(diǎn)剪力滯系數(shù)橫向分布規(guī)律 (b)底板各個(gè)測點(diǎn)剪力滯系數(shù)橫向分布規(guī)律圖7 變位3-跨中截面剪力滯系數(shù)橫向分布規(guī)律Fig.7 Load location 3-lateral distributive law of shear lag coefficient in the mid-span cross section
3.2.2高跨比對跨中截面測點(diǎn)剪力滯效應(yīng)的影響
高跨比(H/L)是影響剪力滯效應(yīng)較為敏感的因素之一[7],通過調(diào)整圖3箱梁截面的高跨比,利用本文解析解研究跨中截面頂板1號、3號測點(diǎn)和底板6號、8號測點(diǎn)剪力滯系數(shù)隨高跨比的變化規(guī)律,并繪制變化曲線;如圖8和9所示。
(a)頂板測點(diǎn)剪力滯系數(shù)隨高跨比的變化規(guī)律(b)底板測點(diǎn)剪力滯系數(shù)隨高跨比的變化規(guī)律圖8 變位1、變位3-跨中截面測點(diǎn)剪力滯系數(shù)隨高跨比的變化規(guī)律Fig.8 Load location 1 and 3-shear lag coefficient changing with the height-span ratio in the mid-span cross section
3.3結(jié)果分析
3.3.1跨中截面剪力滯橫向變化規(guī)律
頂板:1)變位1、變位3時(shí),跨中截面剪力滯變化規(guī)律為:由腹板向單室頂板中間遞減;
2)變位2時(shí),跨中截面剪力滯變化規(guī)律為:由腹板向單室頂板中間遞增;
3)變位1時(shí),跨中截面5號測點(diǎn)的剪力滯系數(shù)比1號測點(diǎn)的剪力滯系數(shù)大一些;
4)變位2、變位3時(shí),跨中截面1號測點(diǎn)的剪力滯系數(shù)比5號測點(diǎn)的剪力滯系數(shù)大一些;
5)荷載由邊腹板向單室頂板中間移動時(shí),1號、5號測點(diǎn)剪力滯系數(shù)由正剪力滯變?yōu)闊o剪力滯,再由無剪力滯變?yōu)樨?fù)剪力滯。
(a)頂板測點(diǎn)剪力滯系數(shù)隨高跨比的變化規(guī)律(b)底板測點(diǎn)剪力滯系數(shù)隨高跨比的變化規(guī)律圖9 變位2-跨中截面測點(diǎn)剪力滯系數(shù)隨高跨比的變化規(guī)律Fig.9 Load location 2-Shear lag coefficient changing with the height-span ratio in the mid-span cross section
底板:1)荷載在橫向變位下,跨中截面底板的剪力滯影響幾乎很小,依然是由腹板向單室底板中間遞減;
2)變位2、變位3時(shí),跨中截面6號測點(diǎn)剪力滯系數(shù)比10號測點(diǎn)剪力滯系數(shù)大一些。
3.3.2關(guān)鍵點(diǎn)跨中截面剪力滯系數(shù)隨高跨比增大的變化規(guī)律
1)變位1、變位3∶1號和6號測點(diǎn)跨中截面剪力滯系數(shù)隨高跨比的增大而增大;3號和8號測點(diǎn)跨中截面剪力滯系數(shù)隨高跨比的增大而減小。
2)變位2:1號測點(diǎn)跨中截面剪力滯系數(shù)隨高跨比的增大而增大;3號、6號和8號測點(diǎn)跨中截面剪力滯系數(shù)隨高跨比的增大而減小。
1)荷載由邊腹板對稱向單室頂板中心移動時(shí),頂板與腹板交匯處剪力滯系數(shù)將由正剪力滯變?yōu)闊o剪力滯,再由無剪力滯變?yōu)樨?fù)剪力滯,但是頂板荷載的橫向變位并沒有破壞底板剪力滯橫向分布規(guī)律,此外,底板與腹板交匯處剪力滯系數(shù)基本保持正剪力滯。
2)跨中截面剪力滯橫向分布規(guī)律為:邊荷載分別作用在邊腹板上和邊荷載都移動到中腹板時(shí),頂板剪力滯系數(shù)由單室中心向兩側(cè)腹板遞增,底板規(guī)律也是如此;邊荷載作用在單室頂板中心時(shí),頂板剪力滯系數(shù)由單室中心向兩側(cè)腹板遞減,底板剪力滯系數(shù)由單室中心向兩側(cè)腹板遞增。
3)高跨比對跨中截面剪力滯系數(shù)的影響規(guī)律:邊荷載分別作用在邊腹板上和邊荷載都移動到中腹板時(shí),跨中截面中腹板處剪力滯系數(shù)隨高跨比的增大而增大,跨中截面單室頂板、底板中心處剪力滯系數(shù)隨高跨比的增大而減??;邊荷載作用在單室頂板中心時(shí),跨中截面單室頂板中心處的剪力滯系數(shù)隨高跨比的增大而增大,中腹板處、單室底板中心處剪力滯系數(shù)隨高跨比的增大而減小。
4)研究荷載橫向變位下的箱梁頂板、底板的剪力滯效應(yīng),考慮到箱梁在豎向?qū)ΨQ荷載下頂板、底板具有不同的翹曲程度,因此頂板和底板采用不同的剪力滯廣義位移,利用能量變分原理推導(dǎo)出箱梁在橫向?qū)ΨQ荷載變位時(shí)截面控制微分方程,結(jié)合邊界條件給出均布力下的縱向應(yīng)力解,并通過ANSYS有限元解與本文解析解對比發(fā)現(xiàn),吻合程度良好,能夠精確的反映剪力滯規(guī)律,驗(yàn)證了本文理論的正確性。
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Research on shear lag effect of twin-cell box girderswith varying loading locations
ZHANG Yuyuan1,ZHANG Hui1,ZHANG Yuanhai1,YANG Juan2
(1.SchoolofCivilEngineering,LanzhouJiaotongUniversity,Lanzhou730070,China;2.LongnanHighwayAdministrationBartanofGansuProrince,Longnan746000,China)
Thelongitudinaldisplacementofboxgirder’sthetopandbottomplatesaredifferenceswiththeloadinglateralsymmetrymoving,Therefore,differenttheshearlaggeneralizeddisplacementwererespectivelyusedforthetopandbottomplates,thepotentialenergyofexternalforcewascalculatedbyconsideringtheinfluenceoflateralloadingpositions,selectingcosinefunctionfortheshearlagwarpingdisplacementfunction,byusingtheenergyvariationalmethodtodeducetheboxgirdercrosssectioncontroldifferentialequationswiththeloadinglateralsymmetrymoving,combiningwiththeboundaryconditionsofboxgirderunderuniformlydistributedloadaregivenlongitudinalstresssolutionofthetopandbottomplates.Tochooseatypicaltwin-cellsimplysupportedboxgirder,analysisofthelawsoftheshearlaglateraldistributioninthemid-spansectionofthetopandbottomplatesandtheheight-spanratioinfluencedthechangingofshearlageffectcoefficientofkeypointsinthemid-spansection,researchshows:withthesymmetricalloadingonthetopplatemovingfromsidewebstothecenterofsingleroom,theshearlageffectonthetopplatenearthewebschangefrompositivetonegative,andtheshearlageffectonthebottomplatenearthewebsrarelychangesbasicallyremainpositive;designingofmulti-cellboxgirder,theinfluenceofdifferentloadpatternsofshearlageffectshouldbeconsideredfully.Theresultsareingoodagreementwiththosefromfiniteelementmethodandaccuratelyreflectthelawofshear-lag.
twin-cellboxgirders;shearlageffect;energyvariationalmethod;loadlocation;finiteelement
2015-11-15
國家自然科學(xué)基金資助項(xiàng)目(51508255,514680325,51268029);教育部“長江學(xué)者和創(chuàng)新團(tuán)隊(duì)發(fā)展計(jì)劃”資助項(xiàng)目(IRT1139);2015人社部留學(xué)人員科技活動資助項(xiàng)目
張?jiān)?1965-),男,甘肅武山人,教授,博士,從事箱型號梁設(shè)計(jì)理論研究;E-mail:2yh17012@163.com
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1672-7029(2016)07-1309-08