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    下界

    • 二五混水平U型設(shè)計(jì)的Lee偏差下界
      等的弱點(diǎn).偏差的下界一直是人們關(guān)心的問題,在使用門限接受法搜索近似均勻設(shè)計(jì)時(shí),下界起著關(guān)鍵作用,因此許多文獻(xiàn)都在研究各種設(shè)計(jì)的各種偏差的下界. 眾所周知,在Lee偏差的表達(dá)式中,二三水平因子取不同水平時(shí)的表達(dá)式相對簡單,因此此類研究也較多,如文獻(xiàn)[6-8],而對三水平以上的因子設(shè)計(jì)的研究,尤其是既有偶數(shù)水平因子又有奇數(shù)水平因子的研究較少.本文試圖以二五混水平U型設(shè)計(jì)為例,研究Lee偏差的較高水平下的混水平設(shè)計(jì)的下界問題.1 基本概念及符號介紹設(shè)U(n;q1

      中南民族大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版) 2023年4期2023-07-04

    • 五水平U型設(shè)計(jì)在可卷型L2-偏差下的新下界*
      均勻性,其精確的下界可用來檢驗(yàn)設(shè)計(jì)的均勻程度.在可卷型L2-偏差下,學(xué)者獲得了二水平、三水平、二和三混水平U型設(shè)計(jì)的一些下界[2-7],并給出了對稱和非對稱U型設(shè)計(jì)的一般下界[8-9].考慮到五水平設(shè)計(jì)在實(shí)踐中應(yīng)用廣泛,為了更好地評價(jià)五水平設(shè)計(jì)的均勻性,筆者將主要探討五水平U型設(shè)計(jì)在可卷型L2-偏差下的下界問題.1 預(yù)備知識(1)其中記ξij=|{(i,j):xik=xjk}|,ηij=|{(i,j):(xik,xjk)∈Ω1}|,γij=|{(i,j):

      吉首大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版) 2022年4期2022-11-19

    • 矩陣最小奇異值的下界
      ,2,…,n所得下界都是平凡的。與此同時(shí),其它的一些特征值包含定理也被應(yīng)用于最小奇異值估計(jì)中,得到一些其他結(jié)果[5-9],在文獻(xiàn)[10]中還利用矩陣的行列式得到最小奇異值的一些新下界,然而對一般高階矩陣而言,行列式的計(jì)算也極為不易。本文在現(xiàn)有結(jié)果的基礎(chǔ)上,結(jié)合奇異值的自身特點(diǎn),首先得到矩陣最小奇異值下界的一個(gè)新估計(jì),然后利用該估計(jì)進(jìn)一步改進(jìn)了文獻(xiàn)[4]和[7]的結(jié)果。1 主要結(jié)果首先,我們給出文中用到的一些定義和引理。定義[4]f=稱為一個(gè)G-函數(shù),如果0

      貴州師范大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版) 2022年5期2022-11-18

    • MIMO雷達(dá)相位編碼波形集相關(guān)函數(shù)下界綜述
      越好。互相關(guān)函數(shù)下界確定了MIMO雷達(dá)部分正交波形集設(shè)計(jì)的邊界條件,對MIMO 雷達(dá)的應(yīng)用方向具有非常重要的理論指導(dǎo)意義[3-4]。MIMO 雷達(dá)波形的正交性或者分集可以基于以下三種方式來實(shí)現(xiàn):時(shí)分、頻分、碼分。時(shí)分波形雖然簡單易實(shí)現(xiàn),但會(huì)影響雷達(dá)脈沖重復(fù)頻率范圍和探測距離范圍。頻分波形在頻域?qū)ハ嚓P(guān)干擾進(jìn)行抑制,缺點(diǎn)是需要占用更寬的頻帶,且可能產(chǎn)生相參增益損失。碼分波形來源于通信領(lǐng)域中的碼分多址(Code Division Multiple Access

      信號處理 2022年5期2022-06-23

    • 關(guān)于圖能量的界
      提出了一個(gè)新的下界,參數(shù)涉及圖的鄰接矩陣的行列式和其特征值,當(dāng)圖的頂點(diǎn)數(shù)n ≥3 時(shí),有其它相關(guān)研究成果可參見專著[6]。本文在已有的研究基礎(chǔ)上,繼續(xù)研究圖的能量與其圖的頂點(diǎn)數(shù)n、邊數(shù)m、譜半徑ρ、最小特征值r 和行列式det A(G) 之間的關(guān)系,通過運(yùn)用一些常見的不等式獲得了圖能量的一些新的上界和下界,并且刻畫其極值圖。1 預(yù)備知識引理1[7]設(shè)G 是一個(gè)邊數(shù)為m 的n 階圖,且-b1≤-b2≤…≤-bn2≤a1≤a2≤…≤an1是G 的特征值,其中

      內(nèi)蒙古師范大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)漢文版) 2022年1期2022-01-10

    • 二三混水平設(shè)計(jì)可卷型L2-偏差的新下界*
      卷型L2-偏差的下界問題受到廣泛關(guān)注.對于對稱因子設(shè)計(jì),Fang等[7]首次給出了二水平或三水平設(shè)計(jì)的可卷型L2-偏差的下界,隨后學(xué)者們獲得了二水平或三水平設(shè)計(jì)的可卷型L2-偏差的更緊的下界[8-10].對于非對稱因子設(shè)計(jì),Chatterjee等[11]給出了二三混水平設(shè)計(jì)的可卷型L2-偏差的下界,隨后Zhou等[12]獲得了更一般的混水平設(shè)計(jì)可卷型L2-偏差的下界,Zhang等[13]給出了二三混水平設(shè)計(jì)的可卷型L2-偏差的更緊的下界,雷軼菊[14]基于

      吉首大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版) 2021年2期2021-12-16

    • 算術(shù)、Neuman-Sándor和第二類Seiffert平均的兩個(gè)最佳不等式
      M(a,b)的上下界,從而分別構(gòu)筑了兩個(gè)模型,建立了M(a,b)的較強(qiáng)上下界估計(jì),本文在此基礎(chǔ)上進(jìn)行進(jìn)一步的思考.1 預(yù)備知識2 引理及證明3 主要結(jié)論及證明4 兩個(gè)猜想5 結(jié)語通過文獻(xiàn)的研究,我們能夠明晰Neuman-Sándor平均與其他二元平均或它們的各類組合比較的研究脈絡(luò).計(jì)算機(jī)的輔助,實(shí)現(xiàn)了Neuman-Sándor平均上下界估計(jì)之間的強(qiáng)弱比較,拓展了我們的視野,為我們尋求更優(yōu)的上下界估計(jì)指明了方向.這樣的問題探究思路,可借鑒于其他平均的研究.

      汕頭大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版) 2021年4期2021-11-26

    • 方程的兩個(gè)根的和差積商的上下界
      )x2-x1的上下界還有但不等式(3)的最弱的上下界都分別比這個(gè)上下界強(qiáng)。(2)x1x2和x1+x2的大小有如下關(guān)系:利用這個(gè)不等式,可以從x1+x2的上下界得到x1x2的上下界,或從x1x2的上下界得到x1+x2的上下界。但經(jīng)驗(yàn)證,這種方法對定理的結(jié)果幾乎沒有改進(jìn)作用,因此本文不詳細(xì)討論這個(gè)不等式。唯一略有改進(jìn)的地方是,從不等式(2)的下界可得x1x2的一個(gè)新下界:僅當(dāng)a<0.0747486400610507時(shí),即僅當(dāng)此時(shí),這個(gè)新下界比不等式(1)的下界

      數(shù)學(xué)大世界 2021年10期2021-06-05

    • 關(guān)于圖的符號控制數(shù)的下界
      背景,因而確定其下界有重要的意義.為了方便,對于?v∈V(G),將dG(v)簡記為d(v).凡文中未提到的術(shù)語見文獻(xiàn)[1-4].在下述定義1的符號控制函數(shù)中,f(x)表示頂點(diǎn)x在雙值函數(shù)f映射下的函數(shù)值,記A={v∈V|f(v)=1},B={v∈V|f(v)=-1},f(N[x])表示N[x]中的頂點(diǎn)所對應(yīng)的函數(shù)值的和,f(V)表示頂點(diǎn)集V中的頂點(diǎn)所對應(yīng)的函數(shù)值的和.定義1[2]設(shè)G=(V,E)為一個(gè)圖,對點(diǎn)集V(G)定義雙值函數(shù)f:V→{-1,+1},若

      內(nèi)江師范學(xué)院學(xué)報(bào) 2021年4期2021-05-06

    • M-矩陣Hadamard積的特征值新界
      d積的最小特征值下界,給出只與矩陣元素相關(guān)且容易計(jì)算的新估計(jì)式,并從理論和例子兩個(gè)方面進(jìn)行分析,以表明本文的新估計(jì)式在某些條件下改進(jìn)了Fiedler和Markham的結(jié)論,同時(shí)也優(yōu)于其他的一些結(jié)論。關(guān)鍵詞:非奇異;M-矩陣;Hadamard積;最小特征值;下界中圖分類號:O151.21文獻(xiàn)標(biāo)識碼: A文章編號?1000-5269(2020)05-0018-04???DOI:10.15958/j.cnki.gdxbzrb.2020.05.03由于M-矩陣在諸

      貴州大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版) 2020年5期2020-11-02

    • 關(guān)于星匹配數(shù)的圖能量下界
      ?匹配數(shù)的圖能量下界設(shè)S?V(G),S是S在V(G)中的補(bǔ)集,以[S,S]表示一端在S中、另一端在S中的所有邊構(gòu)成的集合。文獻(xiàn)[8]中得到了關(guān)于圖能量的2 個(gè)結(jié)論,為引理1 和引理2。引 理1[8]若E0是簡單圖G的割集,則ε(G?E0)≤ε(G)。引理2[8]設(shè)H是圖G的誘導(dǎo)子圖,E0=[H,H],若E0非空,并且E0中的所有邊都恰與H中的某一個(gè)點(diǎn)相關(guān)聯(lián),則ε(G?E0)引理3設(shè)G1和G2是G的2 個(gè)互補(bǔ)誘導(dǎo)子圖,若[v(G1),v(G2)]是一個(gè)星圖,

      上海理工大學(xué)學(xué)報(bào) 2020年4期2020-09-27

    • 兩水平擴(kuò)大設(shè)計(jì)基于中心化L2-偏差的均勻性*
      疊反轉(zhuǎn)設(shè)計(jì)的一些下界.隨后,學(xué)者們[4-7]對偏差下界算法進(jìn)行了優(yōu)化和完善.胡柳平等[8]設(shè)計(jì)了一種計(jì)算偏差下界的新算法,相較于文獻(xiàn)[3-7]中的下界算法,新算法更依賴于設(shè)計(jì)本身,得到的下界更優(yōu).基于該新算法,筆者擬研究兩水平擴(kuò)大設(shè)計(jì)基于中心化L2-偏差的均勻性.1 基本概念記有n個(gè)處理、k個(gè)因子的兩水平部分因子設(shè)計(jì)為d,用+1和-1來代表兩水平,+1代表高水平,-1代表低水平.當(dāng)設(shè)計(jì)d中各因子的每個(gè)水平出現(xiàn)的次數(shù)相同時(shí),稱該設(shè)計(jì)為U-型設(shè)計(jì)[9].所有兩

      吉首大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版) 2020年2期2020-09-14

    • 關(guān)于Neuman-Sándor平均的一個(gè)最優(yōu)組合界
      ándor平均的下界估計(jì),形式簡潔且較強(qiáng)的有如下結(jié)論:關(guān)于Neuman-Sándor平均的上界估計(jì),形式簡潔且較強(qiáng)的有如下結(jié)論:綜合上述結(jié)論進(jìn)行比較分析,可得Neuman-Sándor平均的如下最強(qiáng)上下界估計(jì):(1)筆者在研究中發(fā)現(xiàn),式(1)上界可作改進(jìn),實(shí)際上有如下更強(qiáng)的雙邊不等式:(2)顯然,算術(shù)平均A(a,b)與第二類Seiffert平均T(a,b)能夠更精確構(gòu)造出Neuman-Sándor平均M(a,b)的上下界. 在式(2)的基礎(chǔ)上,本文研究如下

      廣東第二師范學(xué)院學(xué)報(bào) 2020年3期2020-06-28

    • H-矩陣最小奇異值的一個(gè)下界*
      陣給出了進(jìn)一步的下界[5](5)和(6)Wang等[6]給出了嚴(yán)格對角占優(yōu)矩陣最小奇異值的下界(7)筆者將給出Nekrasov矩陣的最小奇異值的一個(gè)下界,并基于這個(gè)下界給出H-矩陣的最小奇異值的下界.2 主要結(jié)果證明注意到AA-1=I,則由A=|D|-|L|-|U|可知,(|D|-|L|)(I-(|D|-|L|)-1|U|)A-1=I.(I-(|D|-|L|)-1|U|)bi=(|D|-|L|)-1ei,(8)記C∶=(I-(|D|-|L|)-1|U|),

      吉首大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版) 2020年5期2020-03-25

    • 帶有耗散梯度函數(shù)的拋物方程爆破與有效性分析
      方程解的爆破時(shí)間下界已被確定[3-7].Li等[8]在齊次Dirichlet邊界條件下研究了問題(1)的爆破現(xiàn)象, 借助Sobolev與一階微分不等式得到了爆破時(shí)間的下界估計(jì).本文在混合邊界條件下擴(kuò)展文獻(xiàn)[8]的工作, 由于邊界條件不同, Sobolev不等式將不再可用, 當(dāng)方程的解發(fā)生爆破時(shí), 通過建立一些合適的Sobolev型不等式, 給出爆破時(shí)間的下界估計(jì), 進(jìn)而給出下界估計(jì)的有效性分析.1 主要結(jié)果假設(shè)問題(1)的每個(gè)正解除了在某些時(shí)刻可能發(fā)生爆破

      吉林大學(xué)學(xué)報(bào)(理學(xué)版) 2020年1期2020-02-10

    • 西藏凍融侵蝕區(qū)下界海拔梯度特征分析
      。西藏凍融侵蝕區(qū)下界海拔梯度特征研究是凍融侵蝕研究的必要補(bǔ)充,對完善和認(rèn)識凍融侵蝕具有積極作用,也是西藏開展凍融侵蝕動(dòng)態(tài)變化監(jiān)測的基礎(chǔ)。1 凍融侵蝕區(qū)下界的含義凍融侵蝕是高寒地區(qū)由于溫度的變化,導(dǎo)致土體或巖石中的水分發(fā)生相變,體積發(fā)生變化,以及由于土壤或巖石中不同礦物的差異脹縮造成土體或巖石的機(jī)械破壞,被破壞的土體或巖塊在重力等作用下被搬運(yùn)、遷移、堆積的整個(gè)過程[11-12]。一般認(rèn)為凍融侵蝕發(fā)生在多年凍土區(qū),然而人們發(fā)現(xiàn)在多年凍土區(qū)外圍100~300 m

      中國水土保持 2019年12期2019-12-18

    • Lower bound estimation of the maximum allowable initial error and its numerical calculation
      大允許初始誤差的下界估計(jì)及數(shù)值計(jì)算KEYWORDS Predictability problem;maximum allowable initial error;particle swarm optimization algorithm;Conditional Nonlinear Optimal Perturbation(CNOP)1.IntroductionIn numerical weather and climate prediction,the p

      Atmospheric and Oceanic Science Letters 2018年5期2018-12-07

    • 一道經(jīng)典不等式的再加強(qiáng)
      (x,y,z)的下界作進(jìn)一步的加強(qiáng),同時(shí)給出f(x,y,z)的一個(gè)上界.根據(jù)對稱性,我們不妨設(shè)x≥y≥z,則∑(y+z)(-x2+y2+z2)(y-z)2≥(y+z)(-x2+y2+z2)(y-z)2+(x+z)(x2-y2+z2)(x-y+y-z)2≥(y+z)(-x2+y2+z2)(y-z)2+(y+z)(x2-y2+z2)(y-z)2≥2(y+z)z2(y-z)2≥0,故待證不等式成立.上述定理可看成f(x,y,z)的一個(gè)下界,事實(shí)上,我們還可以得到

      中學(xué)數(shù)學(xué)研究(江西) 2018年7期2018-07-30

    • 周期函數(shù)的周期與定義域
      定義域的“上界和下界”與周期T之間的關(guān)系,本文就周期函數(shù)的周期和它的定義域之間的關(guān)系進(jìn)行探討,希望對讀者有所幫助和借鑒。關(guān)鍵詞:周期;周期函數(shù);上界;下界我們僅就大部分教材中常見的周期函數(shù)的定義進(jìn)行討論。定義對于函數(shù)y=f(x),如果存在一個(gè)非零的常數(shù)常數(shù)T,使得當(dāng)x取定義域內(nèi)的每一個(gè)值時(shí),f(x+T)=f(x)都成立,那么就把函數(shù)y=f(x)叫做周期函數(shù),非零常數(shù)T叫做這個(gè)函數(shù)的一個(gè)周期。對于一個(gè)周期函數(shù)f(x),如果在它所有的周期中存在一個(gè)最小的正數(shù),

      考試周刊 2017年37期2017-12-27

    • 一道2016阿塞拜疆奧賽試題下界再探
      阿塞拜疆奧賽試題下界再探陳 宇江蘇省姜堰中等專業(yè)學(xué)校 (225500)文[1]中,對一道2016阿塞拜疆奧賽試題:經(jīng)過一番探究,筆者發(fā)現(xiàn),不等式(3)可繼續(xù)推廣且存在統(tǒng)一的下界.即定理3 已知a,b,c是滿足ab+bc+ca=3的正數(shù),λ>0,則文[1]已證明,當(dāng)λ≥2時(shí),不等式(4)右邊成立.由此可知,定理3即不等式(4)右邊成立.不等式(4)左邊?(4λ+9)[(a+b)2(b+c)2+(b+c)2(c+a)2+(c+a)2(a+b)2]+(8λ2+1

      中學(xué)數(shù)學(xué)研究(江西) 2017年9期2017-11-02

    • Comparisons Between the Ramanujan Constant and Beta Function
      一些漸近精確的上下界,從而深入揭示了函數(shù)R(a)與B(a,1-a)的大小關(guān)系,并改進(jìn)了R(a)的一些已知的相關(guān)結(jié)論。Ramanujan常數(shù);psi和beta函數(shù);單調(diào)性;凹凸性;上下界10.3969/j.issn.1673-3851.2017.01.018O156.4 Document code: A Article ID: 1673- 3851 (2017) 01- 0110- 06Received date: 2016-04-24 Published

      浙江理工大學(xué)學(xué)報(bào)(社會(huì)科學(xué)版) 2017年1期2017-01-18

    • 關(guān)于圖的兩類符號全控制數(shù)
      和符號全控制數(shù)的下界進(jìn)行了研究,得到了兩個(gè)結(jié)論:一般圖的符號邊全控制數(shù)的 1 個(gè)下界和一般圖的符號全控制數(shù)的2個(gè)下界.符號邊全控制函數(shù);符號邊全控制數(shù);符號全控制數(shù).0 引言1 引理引理1[4]對任意邊數(shù)為m的連通圖G,則圖G符號邊控制數(shù)其中mo為邊度為奇數(shù)的邊的條數(shù),Δe和δe分別為圖G的最大邊度和最小邊度.由符號邊全控制數(shù)的定義知下述的引理2顯然成立.引理2設(shè)Eo,Ee分別表示圖G的邊度為奇數(shù)和偶數(shù)的邊的集合,函數(shù)f為圖G的符號邊全控制函數(shù),則下文我們

      四川文理學(xué)院學(xué)報(bào) 2016年5期2016-10-11

    • 二三混水平因子設(shè)計(jì)離散偏差新的下界
      設(shè)計(jì)離散偏差新的下界李洪毅1, 2,歐祖軍2,黎奇升2(1. 吉首大學(xué)師范學(xué)院,湖南 吉首416000;2. 吉首大學(xué)數(shù)學(xué)與統(tǒng)計(jì)學(xué)院,湖南 吉首416000)摘要:離散偏差經(jīng)常用來衡量部分因子設(shè)計(jì)的均勻性,偏差的準(zhǔn)確下界可以檢驗(yàn)給定設(shè)計(jì)的均勻程度. 基于現(xiàn)有的離散偏差的公式,討論了二、 三混水平設(shè)計(jì)離散偏差的下界問題, 并利用泰勒展開的方法給出一個(gè)新的下界. 與已有的下界相比,所給出的下界在某些設(shè)計(jì)中更精確.關(guān)鍵詞:均勻設(shè)計(jì); U型設(shè)計(jì); 混水平因子設(shè)計(jì);

      福州大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版) 2016年3期2016-06-23

    • 一類非線性拋物方程組解的爆破時(shí)間下界估計(jì)
      程組解的爆破時(shí)間下界估計(jì)林 津, 曾有棟(福州大學(xué)數(shù)學(xué)與計(jì)算機(jī)科學(xué)學(xué)院,福建 福州350116)摘要:使用構(gòu)造輔助函數(shù)和微分不等式方法,得到在有界區(qū)域Ω?Rn(n≥3)且滿足齊次Dirichlet邊界條件情況下,帶有梯度項(xiàng)的非線性拋物方程組解的爆破時(shí)間下界.關(guān)鍵詞:下界; 爆破時(shí)間; 拋物方程組; 梯度項(xiàng)0引言考慮一類帶梯度項(xiàng)的非線性拋物方程組解的爆破時(shí)間下界,方程具體形式如下:(1)其中: Ω?Rn(n≥3)是邊界光滑的有界區(qū)域;Δ為n維Laplace算

      福州大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版) 2016年3期2016-06-23

    • M-矩陣與其逆矩陣的q(A°A-1)的進(jìn)一步研究
      陣;最小特征值;下界;雙隨機(jī)1符號說明和基本定義定義1[1]設(shè)A=(ai j)∈Rn×n,若aij>0;i,j∈N,則稱A為正矩陣,記為A>0;若aij≥0;i,j∈N,則稱A為非負(fù)矩陣,記為A≥0.定義2[1-10]設(shè)A=(ai j)∈Rn×n且ai j≤0;i≠j;i,j∈N,則稱A為Z-矩陣,記所有n×n階Z-矩陣所成之集為Zn.定義3[2-3]若A=(ai j)∈Zn可表示為A=sI-P,其中P≥0,s≥ρ(P),則稱A為M-矩陣.特別地,當(dāng)s=ρ

      湖北民族大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版) 2016年1期2016-06-12

    • M-矩陣Fan積的最小特征值下界的新估計(jì)
      n積的最小特征值下界的新估計(jì)陳付彬1, 趙建興2(1.昆明理工大學(xué) 津橋?qū)W院,云南 昆明 650106; 2.貴州民族大學(xué) 理學(xué)院, 貴州 貴陽 550025)摘要:利用Cauchy-Schwitz不等式給出非奇異M-矩陣A和B的Fan積A★B的最小特征值下界的新估計(jì)式,并與其他文獻(xiàn)中的估計(jì)式進(jìn)行比較.數(shù)值算例表明,新估計(jì)式在一定條件下改進(jìn)了Johnson和Horn給出的經(jīng)典估計(jì)式,同時(shí)也優(yōu)于其他已有的幾個(gè)估計(jì)式,比現(xiàn)有的估計(jì)式更接近真值.關(guān)鍵詞:M-矩陣

      安徽大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版) 2016年3期2016-05-23

    • 關(guān)于Nesbitt不等式的上、下界
      tt不等式的上、下界浙江省湖州市雙林中學(xué)李建潮(郵編:313012)著名Nesbitt不等式:若a、b、c∈R+,則①(1963年莫斯科數(shù)學(xué)競賽試題)本文探究Nesbitt不等式①(下界)的加強(qiáng),并延探其上界不等式.1Nesbitt不等式(下界)的加強(qiáng)賽題 (1983年瑞士數(shù)學(xué)競賽試題)已知a、b、c∈R+,求證:②定理1 若 a、 b、c∈R+,則③也曾在《中等數(shù)學(xué)》2007年第9期上看到Nesbitt不等式另一加強(qiáng)形式:已知a、b、c∈R+,則定理2若

      中學(xué)數(shù)學(xué)教學(xué) 2016年2期2016-05-20

    • 二水平因子設(shè)計(jì)混合偏差新的下界
      設(shè)計(jì)混合偏差新的下界李洪毅1,2,歐祖軍2,黎奇升2(1.吉首大學(xué)師范學(xué)院,湖南 吉首 416000;2.吉首大學(xué)數(shù)學(xué)與統(tǒng)計(jì)學(xué)院,湖南 吉首 416000)[摘要]混合偏差是在已有的偏差下提出的一種新的偏差,它克服了中心化L2偏差和可卷L2偏差的一些不足. 混合偏差作為部分因子設(shè)計(jì)的均勻性測度,尋找它的精確下界非常重要. 獲得了二水平設(shè)計(jì)混合偏差的一個(gè)新的下界,數(shù)值例子說明它比已有的下界在某些設(shè)計(jì)中更加精確.[關(guān)鍵詞]U型設(shè)計(jì);因子設(shè)計(jì);混合偏差;下界1預(yù)

      東北師大學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版) 2016年1期2016-04-11

    • Hilbert空間上的g-框架及單位分解
      判定和求g-框架下界的方法.其次,給出了單位分解的幾個(gè)性質(zhì),并進(jìn)一步研究了它與g-框架的關(guān)系.關(guān)鍵詞:g-框架;單位分解;下界中圖分類號:O177.1 文獻(xiàn)標(biāo)志碼:A收稿日期:2014-12-09作者簡介:姜雨萌, 女,594245238@qq.com文章編號:1672-6197(2015)05-0033-04G-frame and resolution of the identity in Hibbert spaceZHAO Yun, TAO Chang

      山東理工大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版) 2015年5期2016-01-07

    • Double設(shè)計(jì)在對稱化L2-偏差下兩個(gè)下界的比較
      L2-偏差下兩個(gè)下界的比較雷軼菊(新鄉(xiāng)學(xué)院 數(shù)學(xué)與信息科學(xué)系,河南 新鄉(xiāng) 453003)從列平衡的角度出發(fā),將設(shè)計(jì)的中心化L2-偏差、對稱化L2-偏差、可卷L2-偏差分別用二次型和均衡模式表示,可分別得到兩個(gè)下界, 它們都適合用來評價(jià)正交設(shè)計(jì)的均勻性。以double設(shè)計(jì)的對稱化L2-偏差為例,證明了這兩種方法算出的下界是相等的。Double設(shè)計(jì);對稱化L2-偏差;下界在構(gòu)造2-水平部分因子設(shè)計(jì),特別是那些分辨度為IV的設(shè)計(jì)中,doubling是一種簡單卻很

      新鄉(xiāng)學(xué)院學(xué)報(bào) 2015年3期2015-06-15

    • 擬線性拋物方程解的爆破時(shí)間下界
      方程解的爆破時(shí)間下界盧 靜1,2(1. 天津大學(xué) 理學(xué)院 數(shù)學(xué)系,天津 300072;2. 天津大學(xué) 應(yīng)用數(shù)學(xué)中心,天津 300072)研究了下面的方程ut=Δum+up-uqin Ω×(0,t*),u(x,t)=0 on ? Ω×(0,t*),u(x,0)=u0(x) in Ω,這里Ω?RN是一個(gè)光滑有界的開區(qū)域且N≥3. 可以得到方程解的爆破時(shí)間下界.擬線性拋物方程;有限時(shí)間爆破;爆破時(shí)間下界ut=Δum+up-uqin Ω×(0,t*),u(x,t)

      哈爾濱商業(yè)大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版) 2015年6期2015-03-10

    • 二水平設(shè)計(jì)離散偏差和對稱化L2偏差緊的下界*
      稱化L2偏差緊的下界*李洪毅1,2,黎奇升2,歐祖軍2(1.吉首大學(xué)師范學(xué)院,湖南 吉首 416000;2.吉首大學(xué)數(shù)學(xué)與統(tǒng)計(jì)學(xué)院,湖南 吉首 416000)基于現(xiàn)有的均勻性測度公式,利用Langrange乘數(shù)法和Taylor公式得到二水平設(shè)計(jì)離散偏差和對稱化L2偏差緊的下界,最后通過2個(gè)例子來驗(yàn)證其結(jié)論.均勻設(shè)計(jì);U型設(shè)計(jì);離散偏差;對稱化L2偏差;下界均勻設(shè)計(jì)是計(jì)算機(jī)試驗(yàn)和穩(wěn)健試驗(yàn)設(shè)計(jì)的一種很重要的方法,它有助于試驗(yàn)點(diǎn)遍及整個(gè)設(shè)計(jì)空間.均勻性測度在均勻

      吉首大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版) 2014年3期2014-09-06

    • M-矩陣與其逆矩陣的Hadamard積特征值的新下界
      (A°A-1)的下界進(jìn)行研究,得到關(guān)于τ(A°A-1)的不等式.1 符號與引理記N={1,2,…,n};Rn×n表示實(shí)n階矩陣所成的集合;ρ(p)表示n×n階非負(fù)矩陣P的Perron根;τ(A°A-1)表示非奇M-矩陣A與其逆矩陣A-1的Hadamard積最小特征值.為了敘述方便,給出以下記號:引理1[6]設(shè)A=(aij)∈Rn×n是行嚴(yán)格對角占優(yōu)矩陣,A-1=(bij),則|bji|≤sji|bii|,j≠i.引理5[7]設(shè)A=(aij)∈Rn×n,是行

      云南民族大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版) 2014年5期2014-03-27

    • 關(guān)于M-矩陣最小特征值下界的兩個(gè)不等式
      -矩陣最小特征值下界的兩個(gè)不等式高美平(文山學(xué)院 數(shù)學(xué)學(xué)院, 云南 文山 663000)文章在A,B是非奇M-矩陣的條件下,給出了B與A-1的Hadamard積的最小特征值τ的一個(gè)下界。另外,還得到了非奇M-矩陣A與其逆A-1的Hadamard積的最小特征值的一個(gè)下界。M-矩陣;最小特征值;下界;不等式因?yàn)镸-矩陣有重要的應(yīng)用背景,所以M-矩陣特征值的下界也受到不少學(xué)者的廣泛關(guān)注[1-4]。設(shè)A, B是n階非奇M-矩陣,用表示B與A-1的Hadamard積

      文山學(xué)院學(xué)報(bào) 2014年3期2014-03-02

    • 非正則k-連通圖的譜半徑
      來,對譜半徑的上下界的研究已經(jīng)有大量的文獻(xiàn)存在[1],研究譜半徑一直是圖譜理論中一個(gè)重要的課題.我們知道,對正則連通圖,顯然ρ(G)=Δ, 而對非正則連通圖,ρ(G)一個(gè)圖G被說成是k-連通的,如果它的點(diǎn)連通度大于等于k.設(shè)圖G是n階k-連通圖,對任意的u,ν∈V(G),點(diǎn)u與點(diǎn)v之間的距離記為dG(u,v).圖G的直徑D是指G中任意兩點(diǎn)之間的最大距離.設(shè)A(G)是圖G的鄰接矩陣,則A(G)是n階非負(fù)不可約的實(shí)對稱矩陣,那么A(G)的特征值全為實(shí)數(shù),不妨設(shè)

      河南工程學(xué)院學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版) 2010年1期2010-11-26

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