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    大氣壓變化對(duì)礦井封閉區(qū)域氣體采樣的影響

    2020-05-15 02:50:00雷柏偉杜珮穎肖博文吳兵
    關(guān)鍵詞:波谷大氣壓漏風(fēng)

    雷柏偉,杜珮穎,肖博文,吳兵

    中國礦業(yè)大學(xué)(北京)應(yīng)急管理與安全工程學(xué)院,北京 100083

    氣體分析是判斷礦井封閉火區(qū)燃燒狀態(tài)的基礎(chǔ),而氣體取樣的有效性則是氣體分析的前提。對(duì)于已經(jīng)采取均壓措施的封閉火區(qū),地面大氣壓變化會(huì)引起礦井封閉區(qū)域內(nèi)的氣體運(yùn)移,致使氣體呈現(xiàn)“膨脹-收縮”周期波動(dòng),即產(chǎn)生“呼吸”現(xiàn)象[1]。彭斌等[2]研究認(rèn)為地面大氣壓會(huì)引起井下密閉墻外大氣壓同步波動(dòng),進(jìn)而導(dǎo)致井下封閉區(qū)域內(nèi)瓦斯的涌出。Cheng Jianwei[3]研究了大氣壓的波動(dòng)規(guī)律,同時(shí)建立了礦井封閉區(qū)域氣體濃度變化模型。大氣壓變化還會(huì)對(duì)采空區(qū)瓦斯涌出產(chǎn)生影響[4-6],張伯杰等[7]研究了大氣壓對(duì)礦井瓦斯涌出的影響規(guī)律,提出了防止瓦斯異常涌出的措施。蘇福鵬等[8]提出使用K線圖法分析大氣壓變化規(guī)律,得出瓦斯涌出速度與大氣壓變化速率具有相關(guān)性。

    學(xué)者雖然明確了大氣壓對(duì)礦井氣體運(yùn)移規(guī)律的影響,但是對(duì)于如何在大氣壓波動(dòng)影響下確保氣體采樣過程(采樣時(shí)間、采樣方式、埋管深度等)的可靠性缺乏相關(guān)研究。當(dāng)前并無針對(duì)氣體取樣管埋管深度的設(shè)計(jì)研究,我國《礦井密閉防滅火技術(shù)規(guī)范》[9]僅對(duì)埋管直徑和高度提出了要求,尚未涉及埋管深度。為防止大氣壓變化對(duì)氣體取樣真實(shí)性產(chǎn)生干擾,Mac Pherson[10]建議取樣管埋管深度應(yīng)不小于30 m,而美國礦業(yè)局[11]則建議埋管深度最好大于18 m。由此可見,對(duì)于埋管深度的看法尚未統(tǒng)一且缺少理論數(shù)據(jù)的支撐。

    山西大同礦區(qū)屬于華北賦煤構(gòu)造區(qū)[12],本文針對(duì)上述問題,以山西大同地區(qū)2017—2018年大氣壓逐時(shí)數(shù)據(jù)為基礎(chǔ),在統(tǒng)計(jì)分析大氣壓變化周期、波峰波谷分布時(shí)刻、大氣壓變化率的基礎(chǔ)上,分析大氣壓變化對(duì)礦井封閉區(qū)域漏風(fēng)規(guī)律的影響,進(jìn)而探討在大氣壓變化影響下如何確定合理的氣體采樣方法,以期提高礦井封閉區(qū)域氣體取樣的可靠性。

    1 研究區(qū)域及數(shù)據(jù)來源

    1.1 研究區(qū)域

    以大同地區(qū)礦井封閉區(qū)域?yàn)檠芯繉?duì)象,研究地面大氣壓變化對(duì)礦井封閉區(qū)域漏風(fēng)規(guī)律的影響。假設(shè)該封閉區(qū)域?yàn)閁形工作面(圖1),巷道斷面為矩形(4 m×3 m),煤層厚度H=3 m,工作面一次采全高。密閉墻周圍圍巖完整,使用磚石構(gòu)筑厚度1 m的密閉墻,密閉墻滲透系數(shù)取值為0.001 2,換算為風(fēng)阻值R=583.33[13]。封閉區(qū)域內(nèi)巷道長度L1=100 m,L2=300 m,L3=300 m,L4=4 m。

    圖1 礦井封閉區(qū)域示意圖Fig.1 Schematic diagram of mine closed area

    1.2 數(shù)據(jù)來源

    大同地區(qū)的逐時(shí)大氣壓變化數(shù)據(jù)來自國家氣象信息中心(http://data.cma.cn/),大同氣象站測(cè)點(diǎn)地理位置信息見表1,數(shù)據(jù)采集時(shí)間為2017年1月1日至2018年12月31日,采集間隔為1 h,大氣壓分辨率10 Pa。

    表1 大同氣象站測(cè)點(diǎn)地理位置信息Tab.1 Geographic location information of measuring points at Datong Meteorological Station

    對(duì)大同大氣壓逐時(shí)數(shù)據(jù)資料整理分析發(fā)現(xiàn),兩年共缺失數(shù)據(jù)104個(gè),完整率在99.4%以上,由于缺失數(shù)據(jù)是單點(diǎn)數(shù)據(jù)缺失,因此利用線性插值方法對(duì)缺失數(shù)據(jù)進(jìn)行填充,進(jìn)而繪制大同地區(qū)2017—2018年大氣壓逐時(shí)變化曲線,如圖2所示。觀察可知,大氣壓的波動(dòng)幅度較大,日周期性較難直接判斷。

    圖2 大同地區(qū)2017—2018年大氣壓逐時(shí)變化曲線Fig.2 Curve of time-by-time variation of atmospheric pressure in Datong area,2017—2018

    2 結(jié)果分析與討論

    2.1 大氣壓年波動(dòng)規(guī)律

    對(duì)大同地區(qū)2017年1月1日至2018年12月31日的大氣壓逐時(shí)數(shù)據(jù)進(jìn)行一階傅里葉級(jí)數(shù)擬合[14],獲得傅里葉級(jí)數(shù)擬合系數(shù)見表2,進(jìn)而繪制大氣壓傅里葉擬合曲線,如圖3所示。

    分析可知,使用一階傅里葉級(jí)數(shù)擬合能夠較好地描述大氣壓年變化規(guī)律。根據(jù)周期公式計(jì)算結(jié)果,大氣壓年周期為353.78 d,與一年360 d差距較少,大同地區(qū)的大氣壓平均值為89 708.1 Pa,年周期波動(dòng)振幅為654.22 Pa,標(biāo)準(zhǔn)差為629.4,因此大氣壓逐時(shí)變化數(shù)據(jù)波動(dòng)較大,數(shù)據(jù)非常分散。由于大氣壓數(shù)據(jù)逐時(shí)波動(dòng)的劇烈性,造成擬合過程

    中的和方差、均方差誤差較大,其擬合公式很難分析出大氣壓日波動(dòng)規(guī)律。

    圖3 大氣壓一階傅里葉級(jí)數(shù)擬合曲線Fig.3 Fitting curve of first order Fourier series under atmospheric pressure

    表2 大氣壓一階傅里葉級(jí)數(shù)擬合系數(shù)

    2.2 大氣壓變化周期性

    為準(zhǔn)確分析大氣壓全年逐時(shí)變化數(shù)據(jù)的周期特性,需要消除原始數(shù)據(jù)的年趨勢(shì)項(xiàng),得到大氣壓去掉年周期數(shù)據(jù)的離散點(diǎn),如圖4所示;然后對(duì)其進(jìn)行快速傅里葉變換,得到大氣壓變化頻譜分析圖[15],如圖5所示。

    圖4 大氣壓消除年趨勢(shì)散點(diǎn)分布圖Fig.4 Distribution map of annual trend scatter points for atmospheric pressure elimination

    圖5 大氣壓變化頻譜分析圖Fig.5 Spectrum Analysis of atmospheric pressure variation

    分析圖5可知,大同地區(qū)大氣壓在消除年趨勢(shì)項(xiàng)后的離散數(shù)據(jù)周期主要有15.5 d、1 d和182.5 d,利用Fisher調(diào)和分析顯著性檢驗(yàn)進(jìn)行判斷,大氣壓存在15.5 d、1 d和182.5 d周期的可能性大于95%。大氣壓數(shù)據(jù)變化的主要頻率都處于0附近,而日波動(dòng)周期(頻率為0.041 62Hz)譜密度值較小,說明大氣壓變化雖然存在日周期性,但不顯著。因此,對(duì)礦井封閉區(qū)域進(jìn)行固定取樣時(shí),采用人工取樣的方法在分析氣體變化趨勢(shì)上存在本質(zhì)不足,且并不能持續(xù)獲得區(qū)域內(nèi)真實(shí)氣體狀態(tài)。

    2.3 波峰、波谷分布時(shí)刻

    對(duì)大氣壓兩年逐時(shí)數(shù)據(jù)進(jìn)行統(tǒng)計(jì)分析,繪制1 d內(nèi)大氣壓變化波峰和波谷柱狀圖,如圖6所示,其中橫坐標(biāo)代表時(shí)刻(0:00~24:00),縱坐標(biāo)代表在所處時(shí)段內(nèi)大氣壓波峰或波谷出現(xiàn)的數(shù)量。

    圖6 大氣壓波峰和波谷分布時(shí)段圖Fig.6 Atmospheric pressure peak and trough distribution period diagram

    分析圖6可知,大氣壓波峰出現(xiàn)次數(shù)最多的時(shí)間段為7:00~8:00,此時(shí)間段內(nèi)波峰出現(xiàn)的次數(shù)占1 d總次數(shù)的20.2%,是外界環(huán)境向封閉區(qū)域內(nèi)漏風(fēng)的主要時(shí)間段,該時(shí)段的氣體分析結(jié)果并不能有效反應(yīng)封閉區(qū)域氣體狀態(tài);其次,波谷值出現(xiàn)最多的時(shí)間段是2:00~3:00、15:00~16:00,其所占比例為27.4%。當(dāng)?shù)乇泶髿鈮禾幱诓ü葧r(shí),封閉區(qū)域內(nèi)氣體向外運(yùn)移,此時(shí)進(jìn)行氣體取樣能夠避免外界漏風(fēng)干擾,但由于大氣壓日周期性差,其波谷在相同時(shí)間段出現(xiàn)的頻率并不高。因此,每次在該時(shí)間段進(jìn)行氣體取樣依然存在外界環(huán)境向封閉區(qū)域內(nèi)漏風(fēng)的可能,進(jìn)而導(dǎo)致氣體取樣結(jié)果并不能真實(shí)反映封閉區(qū)域氣體真實(shí)狀態(tài)。

    束管系統(tǒng)由于可以進(jìn)行連續(xù)采樣、實(shí)時(shí)在線分析等優(yōu)點(diǎn),當(dāng)其用于礦井火區(qū)封閉區(qū)域內(nèi)的氣體監(jiān)測(cè)時(shí)可以避免漏風(fēng)變化對(duì)封閉區(qū)域內(nèi)真實(shí)氣體成分的干擾,因此應(yīng)優(yōu)先使用束管系統(tǒng)對(duì)封閉區(qū)域內(nèi)氣體進(jìn)行實(shí)時(shí)連續(xù)取樣分析。

    2.4 大氣壓變化速率

    大氣壓變化速率是影響礦井封閉區(qū)域與外界環(huán)境風(fēng)流交換的主要因素,通過數(shù)理統(tǒng)計(jì)方法繪制大氣壓變化速率統(tǒng)計(jì)分布圖,如圖7所示。分析可知,大氣壓變化速率大都小于100 Pa/h,但異常天氣(寒潮爆發(fā)和雷雨過程等)也會(huì)導(dǎo)致極少數(shù)大于100 Pa/h的情況。

    圖7 大氣壓日波動(dòng)速率數(shù)量統(tǒng)計(jì)柱狀圖Fig.7 Statistical histogram of the daily fluctuation rate of atmospheric pressure

    3 大氣壓變化對(duì)封閉區(qū)域漏風(fēng)影響

    3.1 理論模型

    假設(shè)在均壓措施作用下礦井封閉區(qū)域漏風(fēng)僅受大氣壓變化規(guī)律的影響,封閉區(qū)域與外界之間的漏風(fēng)為層流流動(dòng),初始漏風(fēng)方向?yàn)橥饨缌飨蚍忾]區(qū)域,則漏風(fēng)量為

    (1)

    隨著封閉區(qū)域內(nèi)空氣質(zhì)量的變化,封閉區(qū)域內(nèi)的氣體壓力由初始值ps0經(jīng)過時(shí)間τ達(dá)到ps,則該段時(shí)間內(nèi)漏風(fēng)量的變化值為

    (2)

    假設(shè)地表大氣壓隨著時(shí)間呈現(xiàn)周期性變化,則

    (3)

    式中,V為礦井封閉區(qū)域體積,m3;pa0為平均壓力,Pa;Δτ為循環(huán)周期,s;Δpa為壓力變化振幅,Pa。

    式(2)可轉(zhuǎn)換為公式(4):

    (4)

    通過對(duì)式(4)進(jìn)行求解可知,在單個(gè)周期內(nèi)地表大氣壓變化引起的最大漏風(fēng)量為[1]

    (5)

    分析式(5)可知,地表大氣壓變化引起的封閉區(qū)域漏風(fēng)量與大氣壓的變化速率成正比關(guān)系,而與大氣壓變化的絕對(duì)值無關(guān),即當(dāng)大氣壓增加速度快時(shí),外界向封閉區(qū)域內(nèi)的漏風(fēng)量大;當(dāng)大氣壓下降速度快時(shí),封閉區(qū)域內(nèi)氣體迅速膨脹,封閉區(qū)域氣體向外界涌出量增加,此時(shí)進(jìn)行氣體取樣分析更能反映封閉區(qū)域內(nèi)的氣體狀態(tài)。

    外界漏風(fēng)進(jìn)入封閉區(qū)域的最長距離為

    (6)

    式中,L為外界漏風(fēng)進(jìn)入封閉區(qū)域內(nèi)的最長距離,m;n為封閉巷道的數(shù)量;S為封閉巷道的斷面積,m2。

    3.2 封閉區(qū)域漏風(fēng)量變化規(guī)律

    以圖1中的封閉區(qū)域條件為研究對(duì)象,根據(jù)式(5),在無機(jī)械風(fēng)壓作用下地面大氣壓變化對(duì)封閉區(qū)域最大漏風(fēng)量的影響,計(jì)算結(jié)果見圖8。

    圖8 封閉區(qū)域與外界的實(shí)時(shí)漏風(fēng)量散點(diǎn)分布Fig.8 Distribution map of real-time air leakage dispersion points between closed areas and the outside world

    分析圖8可知,封閉區(qū)域與外界環(huán)境的漏風(fēng)方向受到大氣壓影響而呈現(xiàn)時(shí)正時(shí)負(fù)的變化,即使在密閉墻封閉質(zhì)量較好的情況下,封閉區(qū)域與外界環(huán)境的風(fēng)量交換量仍然能夠達(dá)到1 000 m3/h以上。如果該漏風(fēng)方向?yàn)橥饨缦蚍忾]區(qū)域內(nèi)漏風(fēng),根據(jù)式(6)計(jì)算可得到該漏風(fēng)進(jìn)入封閉區(qū)域內(nèi)的最長距離為41.6 m。因此,如果氣體取樣管預(yù)鋪進(jìn)密閉墻內(nèi)側(cè)的距離小于41.6 m,則氣體取樣結(jié)果就有可能受到漏風(fēng)影響而不能真實(shí)反映封閉區(qū)域內(nèi)的氣體成分。

    4 結(jié) 論

    地表大氣壓變化會(huì)對(duì)礦井封閉區(qū)域與外界環(huán)境漏風(fēng)產(chǎn)生重要影響,通過對(duì)大同地區(qū)2017—2018年兩年內(nèi)大氣壓逐時(shí)變化數(shù)據(jù)進(jìn)行分析計(jì)算,得到以下主要結(jié)論:

    (1) 大氣壓變化具有年周期性,但其日周期性較弱,且波峰、波谷值在1 d中各個(gè)時(shí)刻都有出現(xiàn)。因此,在進(jìn)行礦井封閉區(qū)域氣體取樣時(shí),應(yīng)優(yōu)先使用束管系統(tǒng)對(duì)封閉區(qū)域內(nèi)氣體進(jìn)行實(shí)時(shí)連續(xù)取樣分析,以便消除大氣壓波動(dòng)對(duì)氣體運(yùn)移的影響。如果只能使用人工取樣時(shí),宜在2:00~3:00和15:00~16:00兩個(gè)時(shí)間段進(jìn)行取樣分析。為保證氣體取樣結(jié)果的可靠性,應(yīng)通過氣象局的天氣預(yù)報(bào)及時(shí)增補(bǔ)取樣時(shí)間點(diǎn),同時(shí)還應(yīng)對(duì)密閉墻內(nèi)、外壓差進(jìn)行監(jiān)測(cè)。

    (2) 大氣壓的變化會(huì)影響封閉區(qū)域與外界環(huán)境的漏風(fēng)量,進(jìn)而影響取樣管埋管深度。不同地區(qū)大氣壓變化率存在差異,在預(yù)埋設(shè)進(jìn)入密閉墻內(nèi)的取樣管時(shí),預(yù)埋深度應(yīng)根據(jù)當(dāng)?shù)卮髿鈮鹤兓?guī)律、封閉區(qū)實(shí)際區(qū)域大小及密閉墻條件進(jìn)行估算。研究表明,針對(duì)大同地區(qū)的埋管深度應(yīng)大于40 m。

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