無噪線性放大的連續(xù)變量量子隱形傳態(tài)*

文鎮(zhèn)南 易有根 徐效文? 郭迎

1) (中南大學(xué)物理與電子學(xué)院，長(zhǎng)沙 410083)

2) (中南大學(xué)自動(dòng)化學(xué)院，長(zhǎng)沙 410083)

1 引言

量子隱形傳態(tài)是量子通信的一個(gè)重要部分，它應(yīng)用量子力學(xué)的糾纏特性，能在不傳輸物理載體本身的情況下，將一個(gè)未知的量子態(tài)傳送到遙遠(yuǎn)的地方，實(shí)現(xiàn)量子態(tài)的空間傳輸.近年來，量子隱形傳態(tài)技術(shù)取得了很大的進(jìn)展，主要可以分為離散變量量子隱形傳態(tài)[1-3](discrete-variable quantum teleportation，DVQT)和連續(xù)變量量子隱形傳態(tài)[4-6](continuous-variable quantum teleportation，CVQT)兩大類.1993 年，Bennett 等[1]開創(chuàng)性地提出了DVQT協(xié)議，打開了量子隱形傳態(tài)研究的大門，也使得量子隱形傳態(tài)成為了量子信息科學(xué)中最有趣、最具潛力的領(lǐng)域之一.之后，大量學(xué)者對(duì)DVQT 進(jìn)行了相關(guān)的理論分析和實(shí)驗(yàn)研究，在光纖、自由空間、星地鏈路等傳輸環(huán)境下取得了重大突破[7-9].雖然光量子比特已被用做實(shí)現(xiàn)長(zhǎng)距離量子隱形傳態(tài)的重要載體，但是精確的單光子源制備非常困難，而且單光子探測(cè)器造價(jià)高昂，目前只適用于科學(xué)研究領(lǐng)域，不能實(shí)現(xiàn)大面積的商用.幸運(yùn)的是，在DVQT協(xié)議提出后不久，量子隱形傳態(tài)就被拓展到了連續(xù)變量系統(tǒng)中[4，10，11]，并且得到了多位學(xué)者的實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證[12-14].不同于DVQT，在CVQT 協(xié)議中，量子信號(hào)制備過程簡(jiǎn)單，相干態(tài)、壓縮態(tài)等量子態(tài)均可以作為信息的載體，CVQT 所使用的平衡零差探測(cè)技術(shù)是經(jīng)典光通信中常用的技術(shù)，探測(cè)技術(shù)成熟，探測(cè)效率較高.此外，CVQT 與經(jīng)典光通信系統(tǒng)有更好的兼容性，在大規(guī)模商用方面更具優(yōu)勢(shì).

在CVQT 中，最著名的協(xié)議是Braunstein 和Kimble[4]在1998 年提出的，被稱為BK 協(xié)議.發(fā)送方 (Alice) 利用共享的雙模壓縮真空態(tài)作為量子信道，將未知的量子態(tài)轉(zhuǎn)移到接收方 (Bob)，并通過經(jīng)典通信將測(cè)量結(jié)果發(fā)送到 Bob 端.當(dāng)量子信道是一個(gè)理想的無限壓縮態(tài)時(shí)，Bob 能得到由Alice傳送給他的量子態(tài)的精確副本.然而，這是非常不現(xiàn)實(shí)的，因?yàn)橐环矫?，理想的無限壓縮狀態(tài)在物理上是不可實(shí)現(xiàn)的;另一方面，在實(shí)際情況下，量子系統(tǒng)將不可避免地與周圍環(huán)境相互作用，這些相互作用通常會(huì)導(dǎo)致量子相干性和糾纏性的退化，從而降低CVQT 協(xié)議的性能.因此，在有限壓縮、損耗信道等現(xiàn)實(shí)條件下的CVQT 是值得研究的.1998年，F(xiàn)urusawa 等[12]實(shí)驗(yàn)完成了有限壓縮條件下光學(xué)相干態(tài)的CVQT，保真度達(dá)到0.58±0.02，首次實(shí)現(xiàn)無條件量子隱形傳態(tài).2005 年，Takei 等[15，16]實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證了壓縮態(tài)的CVQT，并且實(shí)現(xiàn)了高保真度的相干態(tài)CVQT，保真度達(dá)到0.70±0.02.為進(jìn)一步提升協(xié)議性能，Dell’Anno 等[17，18]在2007 年提出利用非高斯糾纏源實(shí)現(xiàn)CVQT，之后又對(duì)該方案的非理想情況進(jìn)行了全面研究.針對(duì)實(shí)際環(huán)境對(duì)CVQT 的影響問題，He 等[19]定量地研究了不同環(huán)境下連續(xù)變量糾纏變化對(duì)量子隱形傳態(tài)的影響，Hu 等[20]分析了在現(xiàn)實(shí)環(huán)境中通過參數(shù)調(diào)整獲得CVQT 的最佳保真度的方法.2018 年，Huo 等[6]首次實(shí)驗(yàn)完成了光纖信道的確定性CVQT，實(shí)際保真度達(dá)到0.62±0.03.之后，有學(xué)者對(duì)大氣信道和星地鏈路的CVQT 進(jìn)行了研究[21-23].除了傳統(tǒng)的CVQT 方案研究，還有學(xué)者從其他角度提出新的CVQT 方案.2020 年，Liu 等[24]將軌道角動(dòng)量(OAM)應(yīng)用到CVQT 中，實(shí)現(xiàn)了多光模的并行量子隱形傳態(tài).Chen 和Ou[25]提出利用參數(shù)放大器替代分束器來完成貝爾測(cè)量，可以有效地補(bǔ)償探測(cè)損耗，使得在探測(cè)損耗較大時(shí)仍然保持較高的保真度.2021 年，Asjad 等[26]提出一種利用光-微波等離子體復(fù)合石墨烯波導(dǎo)系統(tǒng)制備連續(xù)變量糾纏對(duì)的方法，并將制備的糾纏對(duì)用于建立CVQT 的量子信道，可以在一定程度提高隱形傳態(tài)的保真度.同年，F(xiàn)edorov 等[27]在宏觀距離上實(shí)驗(yàn)實(shí)現(xiàn)了相干微波態(tài)的量子隱形傳態(tài)，保真度達(dá)到0.689±0.004，為無條件安全的微波量子通信開辟了道路.2022年，Zhao 等[28]利用1550 nm 的EPR 糾纏源實(shí)驗(yàn)實(shí)現(xiàn)了單模光纖中的實(shí)時(shí)確定性量子隱形傳態(tài)，為建立基于光纖的城域量子網(wǎng)絡(luò)提供了一種新的方案.然而，這些CVQT 實(shí)驗(yàn)都是在實(shí)驗(yàn)室中進(jìn)行的，傳輸距離非常短.大多學(xué)者所提出的CVQT 方案都聚焦于保真度的性能分析與提升，而很少考慮實(shí)際的傳輸距離.目前，傳輸距離較短是阻礙CVQT的實(shí)際應(yīng)用的重要原因，因此，如何提升其傳輸距離是亟待解決的問題.

為了提升實(shí)際環(huán)境下CVQT 方案的傳輸距離，本文提出基于無噪線性放大器(noiseless linear amplifier，NLA)的CVQT 方案，即在原始CVQT方案中插入NLA 對(duì)損耗糾纏態(tài)進(jìn)行放大.一方面，NLA 的加入能夠補(bǔ)償信道損耗的衰減影響，相當(dāng)于提升了信道的透過率;另一方面，NLA 對(duì)信道的過噪聲影響極小，增加的過噪聲對(duì)系統(tǒng)性能的影響可以忽略不計(jì).本文對(duì)所提方案進(jìn)行了數(shù)值仿真，仿真結(jié)果表明本文所提方案可以有效提升CVQT系統(tǒng)的傳輸距離，讓CVQT 方案具有更廣的應(yīng)用范圍.本文具體安排如下:第2 節(jié)詳細(xì)闡述CVQT協(xié)議和NLA，包括在光纖信道中基于BK 協(xié)議的CVQT 方案，以及加入NLA 之后量子態(tài)和信道參數(shù)的變化;第3 節(jié)給出了本文方案的性能分析，考慮了不同損耗信道和糾纏源的方案性能;第4 節(jié)對(duì)全文進(jìn)行總結(jié).

2 CVQT 協(xié)議與無噪線性放大器

2.1 基于BK 協(xié)議的CVQT 方案

圖1 為糾纏源置于通信雙方之間的CVQT 方案圖，方案中通信雙方分別是Alice 和Bob，未知量子態(tài)通過量子信道從Alice 端傳送到Bob 端的過程即為量子隱形傳態(tài).在本方案中被用于建立Alice 和Bob 之間量子信道的糾纏源為雙模壓縮真空態(tài)，也被稱為EPR 態(tài).EPR 態(tài)由第三方Charlie制備，包含A0和B0兩個(gè)模，分別經(jīng)過透過率為T，過噪聲為ε的損耗光纖信道發(fā)送至通信雙方.由于光纖的固有傳輸損耗，光纖的透過率隨傳輸距離的增加而減小，表示為T=10-κD/10，其中，κ=0.2 dB/km 為光纖損耗系數(shù)，D為傳輸距離.在Alice與Bob 接收到EPR 態(tài)的模后，雙方對(duì)接收模進(jìn)行NLA 放大，放大增益為g，分別得到模A1和B1.在發(fā)送端，Alice 通過50:50 的分束器將未知輸入態(tài)ρin與A1模耦合，再利用兩套平衡零差探測(cè)器對(duì)分束器的兩個(gè)輸出模進(jìn)行測(cè)量，得到關(guān)于正交振幅分量x和正交相位分量p的測(cè)量結(jié)果 (XM，PM)[14].由于EPR 態(tài)的糾纏特性，Alice 的測(cè)量使得輸入態(tài)被投影到B1模，且二者之間只存在取決于測(cè)量結(jié)果的相空間位移偏差.因此，Alice 將測(cè)量結(jié)果通過經(jīng)典信道發(fā)送至Bob，Bob 根據(jù)測(cè)量結(jié)果，利用一個(gè)振幅調(diào)制器和一個(gè)相位調(diào)制器對(duì)B1模進(jìn)行位移操作 (DX，DP)，最終得到輸入態(tài)的副本ρout.至此，輸入態(tài)在自身未被發(fā)送的情況下，完成了量子態(tài)從Alice 端到Bob 端的轉(zhuǎn)移，實(shí)現(xiàn)了量子隱形傳態(tài)過程.需要注意的是，這一過程并非是對(duì)輸入態(tài)ρin的克隆，因?yàn)锳lice 對(duì)ρin進(jìn)行的Bell 測(cè)量會(huì)破壞ρin本身，因此該過程不違背不可隆定理，而且該過程需要經(jīng)典通信的參與，并非是超光速通信，不違背相對(duì)論原理.

圖1 無噪線性放大CVQT 方案示意圖.糾纏源EPR 態(tài)由第三方Charlie 制備，模A0 和B0 分別經(jīng)過光纖損耗信道傳輸至Alice 和Bob 端，Alice 和Bob 利用無噪線性放大器對(duì)接收模進(jìn)行放大.LO，本振光;BS，分束器;g，無噪線性放大器增益系數(shù)Fig.1.Schematic of the NLA-based CVQT scheme.The entangled source EPR state is prepared by the third party Charlie.The modes A0 and B0 are transmitted to Alice and Bob through the fiber lossy channel.At the receiver，Alice and Bob use noiseless linear amplifiers for performance improvement.LO，local oscillator;BS，beam splitter;g，gain of NLA.

眾所周知，評(píng)估隱形傳態(tài)方案性能的重要指標(biāo)是保真度[29]，它表征了輸入態(tài)ρin與輸出態(tài)ρout之間的接近程度，定義為

其中tr 為求跡算符.當(dāng)輸入態(tài)為純態(tài)時(shí)，保真度可以由輸入態(tài)與輸出態(tài)的特征函數(shù)的疊加積分計(jì)算得到，即(1)式可以寫為

其中χin(ξ) 和χout(ξ) 是分別是輸入態(tài)和輸出態(tài)的特征函數(shù)，在本文的方案中，考慮相干態(tài)作為輸入態(tài).由于隱形傳態(tài)在位移變換下是不變的，也就是說具有相同協(xié)方差矩陣但不同相干分量的所有狀態(tài)都以相同的保真度進(jìn)行隱形傳態(tài)[30]，因此，選擇相干振幅為零的真空態(tài)作為計(jì)算的輸入態(tài)，特征函數(shù)為

輸出態(tài)的特征函數(shù)可以通過輸入態(tài)特征函數(shù)和糾纏源特征函數(shù)計(jì)算得到，即χout(ξ)=χin(ξ)χEPR(ξ*，ξ) .EPR 態(tài)的特征函數(shù)為

其中α和β均為復(fù)變量;V為EPR 態(tài)的調(diào)制方差，用糾纏源固有參數(shù)λ表示為當(dāng)EPR 態(tài)經(jīng)過損耗信道后，特征函數(shù)改變?yōu)?/p>

從(6)式可以看到，CVQT 系統(tǒng)保真度主要受光纖信道透過率T、過噪聲ε以及糾纏源固有參數(shù)λ影響.

2.2 無噪線性放大器

系統(tǒng)保真度受光纖透過率影響，隨著傳輸距離的增加，光纖損耗增大，透過率減小，這是降低系統(tǒng)性能的主要因素.在量子密碼領(lǐng)域，針對(duì)信道損耗的問題，已有一些工作利用NLA 來補(bǔ)償損耗，提升協(xié)議的最大傳輸距離[31，32].因此，考慮在CVQT中引入NLA 來放大損耗的糾纏態(tài)以削減信道損耗帶來的衰減影響，從而提高系統(tǒng)的性能.

在圖1 所示糾纏源置于通信雙方中間的CVQT方案中，收發(fā)兩端都插入了一個(gè)NLA，由于NLA 的輸出保持在高斯范圍內(nèi)，可以對(duì)經(jīng)過損耗信道的EPR 態(tài)進(jìn)行參數(shù)等效[33]，即EPR 態(tài)|λ〉經(jīng)過透過率為Ti，過噪聲為εi的損耗信道后再經(jīng)增益為gi的NLA 放大，等效于EPR 態(tài)|ζ〉經(jīng)過透過率為，過噪聲為的損耗信道，其中i∈{1，2}.參數(shù)關(guān)系式為

基于各參數(shù)的物理意義，等效參數(shù)需要滿足以下條件:

根據(jù)(7)式可以計(jì)算得出，要滿足上述條件，EPR 態(tài)參數(shù)λ與NLA 的增益系數(shù)g需滿足(9)式和(10)式且過噪聲ε＜2 .

經(jīng)過NLA 放大后，EPR 態(tài)對(duì)應(yīng)特征函數(shù)為

3 性能分析與討論

本節(jié)從保真度和傳輸距離的角度分析所提出方案的性能提升，根據(jù)信道損耗的不同，主要分兩種情況進(jìn)行討論.第一種是對(duì)稱損耗信道情況，如圖1 所示，在這個(gè)方案中糾纏源置于Alice 和Bob之間，需要第三方Charlie 參與糾纏源的制備與發(fā)送，雖然增加系統(tǒng)復(fù)雜度，但有利于提升系統(tǒng)最大傳輸距離.有研究證明關(guān)聯(lián)的損耗信道特性有利于保持高斯糾纏特性[34]，因此，本節(jié)將討論對(duì)稱損耗信道情況，即T1=T2=T，ε1=ε2=ε.第二種是單邊損耗信道情況，可以視為第一種情況的簡(jiǎn)化，在這種情況下，無需第三方Charlie 介入，EPR 態(tài)的制備與發(fā)送由通信一方完成，可以降低系統(tǒng)復(fù)雜度.本文考慮由Alice 制備EPR 糾纏源，Alice 保留模A0，并將模B0發(fā)送至Bob，此時(shí)，T1=1，T2=T，ε1=0，ε2=ε.

在分析系統(tǒng)性能之前，首先討論增益系數(shù)g的選取.因?yàn)樵诨贜LA 的CVQT 方案中，NLA 的增益系數(shù)是一個(gè)影響系統(tǒng)性能的重要參數(shù).根據(jù)(9)式和(10)式可以知道，糾纏源參數(shù)λ、信道透過率T和過噪聲ε的值決定了增益系數(shù)的可選擇范圍，且存在最大增益系數(shù)gmax.在本文中，以糾纏源參數(shù)取0.5 和0.7 兩種情況為例進(jìn)行討論，過噪聲取固定值0.05.圖2 給出了在對(duì)稱損耗信道和單邊損耗信道情況下，gmax隨不同傳輸距離的取值變化.從圖2 中的結(jié)果可以看出，最大增益系數(shù)取值隨著傳輸距離的增加而增大，且單邊損耗信道情況下最大增益系數(shù)大于對(duì)稱損耗信道情況.在損耗相同的情況下，λ越大，最大增益系數(shù)越小.我們還發(fā)現(xiàn)，在短傳輸距離區(qū)域，最大增益系數(shù)取值很小，這為選取適當(dāng)?shù)脑鲆嫦禂?shù)提供了依據(jù).

圖2 不同損耗信道中NLA 增益系數(shù)隨傳輸距離的變化關(guān)系Fig.2.The gain coefficient of NLA versus the transmission distance in different lossy channels.

接下來將分析討論對(duì)稱損耗信道和單邊損耗信道情況下，基于NLA 的CVQT 系統(tǒng)性能.對(duì)于單邊損耗信道情況，圖3 給出了不同壓縮水平糾纏源和不同NLA 增益下系統(tǒng)保真度隨傳輸距離變化的仿真結(jié)果，其中紅色實(shí)線表示g取最大值的結(jié)果，虛線代表g取其他值的情形，作為比較，黑色實(shí)線表示原始方案性能.此外，圖中藍(lán)色實(shí)線代表相干態(tài)CVQT 的經(jīng)典界限，即Fclassical=0.5，因?yàn)槔脽o糾纏經(jīng)典信道傳送相干態(tài)所能達(dá)到的保真度為0.5[35].從圖3 中的結(jié)果可以看出，NLA 在各糾纏源情況下均可以提升系統(tǒng)的保真度和最大傳輸距離，且增益系數(shù)g取值越大，提升效果越顯著.圖中填充區(qū)域表示取最大增益系數(shù)時(shí)所提方案相比原始方案的性能提升幅度，比較圖3(a)和圖3(b)的填充區(qū)域面積可以發(fā)現(xiàn)，NLA 對(duì)系統(tǒng)的性能提升作用受糾纏源影響，λ較小時(shí)提升作用越大.這是因?yàn)椋环矫?，較小的λ允許更大的增益，更大增益的NLA 對(duì)信道損耗的補(bǔ)償作用也越顯著;另一方面，λ越大，短距離區(qū)域系統(tǒng)保真度越大，使得NLA的提升水平相對(duì)原始方案來說變小了.需要注意的是，盡管更大的NLA 增益可以對(duì)系統(tǒng)的保真度和傳輸距離有更顯著的提升作用，但NLA 的作用是概率成功的，且成功概率與增益系數(shù)值成負(fù)相關(guān)，因此，所選取的增益系數(shù)不能過大.

圖3 單邊損耗信道情況下保真度隨傳輸距離的變化關(guān)系 (a) EPR 態(tài)參數(shù) λ=0.5，對(duì)應(yīng)NLA 增益系數(shù) g ∈{2.3，2.0，1.7} ;(b) EPR 態(tài)參數(shù) λ=0.7，對(duì)應(yīng)NLA 增益系 數(shù) g ∈{1.5，1.3，1.1}Fig.3.The fidelity versus the transmission distance in single lossy channel case:(a) The EPR parameter λ=0.5，the gain of NLA g ∈{2.3，2.0，1.7} ;(b) the EPR parameter λ=0.7，the gain of NLA g ∈{1.5，1.3，1.1} .

對(duì)于對(duì)稱損耗信道情況，同樣分析了不同壓縮水平糾纏源和不同NLA 增益下系統(tǒng)保真度隨傳輸距離的變化，圖4 是對(duì)應(yīng)的仿真結(jié)果.與單邊損耗信道情況相同，NLA 在不同λ情況下均可以提升CVQT 系統(tǒng)性能，且λ較小時(shí)提升效果更為顯著，在相同λ值情況下，g越大保真度越高.與之不同的是，對(duì)稱損耗信道方案具有更遠(yuǎn)的傳輸距離，這是因?yàn)閷?duì)稱的損耗信道在保持糾纏源的高斯糾纏特性的同時(shí)，實(shí)現(xiàn)了雙邊傳輸，Alice 與Bob 之間的傳輸距離等于雙方到Charlie 的距離之和.需要注意的是，這種情況下信道是對(duì)稱分布的，且需要第三方Charlie 參與通信，傳輸距離大幅提升的同時(shí)也增加了系統(tǒng)復(fù)雜度.我們還發(fā)現(xiàn)，在對(duì)稱損耗信道方案中，保真度始終保持在不低于經(jīng)典界限的水平，這在單邊損耗信道情況下是沒有的.此外，對(duì)比圖4(a)和圖4(b)中g(shù)=1.2 的結(jié)果可以發(fā)現(xiàn)，在相同NLA 增益情況下，增大λ值可以獲得更高的保真度.

圖4 對(duì)稱損耗信道情況下保真度隨傳輸距離的變化關(guān)系 (a) EPR 態(tài)參數(shù) λ=0.5，對(duì)應(yīng)NLA 增益系數(shù) g ∈{1.8，1.5，1.2} ;(b) EPR 態(tài)參數(shù) λ=0.7，對(duì)應(yīng)NLA 增益系 數(shù) g ∈{1.4，1.3，1.2} .Fig.4.The fidelity versus the transmission distance in symmetrical lossy channel case:(a) The EPR parameter λ=0.5，the gain of NLA g ∈{1.8，1.5，1.2} ;(b) the EPR parameter λ=0.7，the gain of NLA g ∈{1.4，1.3，1.2} .

從(2)式可以看出，輸出態(tài)與輸入態(tài)的保真度可以由二者的特征函數(shù)表征，其特征函數(shù)分布越接近，則保真度越高.為了進(jìn)一步驗(yàn)證所提方案相對(duì)原始方案對(duì)提升系統(tǒng)保真度的有效性，在圖5 中繪制了對(duì)稱損耗信道情況下輸入態(tài)與輸出態(tài)的特征函數(shù)分布，所選取糾纏源參數(shù)λ=0.5，傳輸距離為40 km.其中圖5(a)—(c)分別是輸入態(tài)、所提方案輸出態(tài)、原始方案輸出態(tài)的特征函數(shù)，圖5(d)為三者在X-P平面的投影圖.比較圖5(a)—(c)以及圖5(d)中三者投影面積可以發(fā)現(xiàn)，在相同傳輸距離情況下，所提方案輸出態(tài)特征函數(shù)分布區(qū)域明顯大于原始方案，與輸入態(tài)特征函數(shù)更接近，對(duì)應(yīng)的保真度分別為0.73 與0.57，仿真結(jié)果與理論分析一致，這也表明NLA 確實(shí)在遠(yuǎn)距離相干態(tài)CVQT中發(fā)揮著顯著優(yōu)勢(shì).

圖5 對(duì)稱損耗信道情況下輸入態(tài)與輸出態(tài)的特征函數(shù)分布 (a) 輸入態(tài)特征函數(shù);(b) NLA 方案輸出態(tài)特征函數(shù);(c) 原始方案輸出態(tài)特征函數(shù);(d) 輸入態(tài)與輸出態(tài)的特征函數(shù)關(guān)于X-P 平面投影Fig.5.Characteristic functions of input state and output state in symmetrical lossy channel case:(a) Characteristic function of input state;(b) characteristic function of output state with NLA;(c) characteristic function of output state without NLA;(d) projection of characteristic functions of input state and output state on X-P plane.

4 結(jié)論

本文提出了一種基于NLA 的相干態(tài)CVQT方案，分析了在光纖信道中，單邊損耗和對(duì)稱損耗情況下NLA 對(duì)CVQT 系統(tǒng)性能的影響.研究表明，本文提出的方案在單邊損耗信道情況和對(duì)稱損耗信道情況下都能補(bǔ)償信道損耗對(duì)糾纏源的衰減影響，從而提高系統(tǒng)的性能.根據(jù)數(shù)值仿真結(jié)果，發(fā)現(xiàn)NLA 的增益系數(shù)取值范圍受糾纏源壓縮水平和傳輸距離的影響，且更大的增益系數(shù)對(duì)系統(tǒng)的保真度和最大傳輸距離有更好的提升效果.在信道損耗相同的情況下，糾纏源參數(shù)λ越小，NLA 的增益系數(shù)可取值越大，提升效果也更為顯著.此外，相比于單邊損耗信道方案，在對(duì)稱損耗信道方案中，需要第三方Charlie 完成EPR 糾纏源的制備與分發(fā)，系統(tǒng)復(fù)雜度增加，但是其傳輸距離得到大幅提高，且保真度可以始終保持在不低于經(jīng)典界限的水平.總的來說，本文提出的方案可以有效提升CVQT方案的性能，為長(zhǎng)距離CVQT 方案的實(shí)際應(yīng)用提供了一種切實(shí)可行的方法.