基于改進Hanning窗函數(shù)電力系統(tǒng)間諧波檢測高精度簡明算法

王 震, 陳 卓

(貴州大學 電氣工程學院,貴州 貴陽 550025)

隨著新能源戰(zhàn)略的推進,大量風機、太陽能設備、電動汽車充電樁等投入運行。這些設備都采用了大功率電子電力變流器件,在它們運行使用過程中會產(chǎn)生大量間諧波。間諧波的產(chǎn)生,降低了電網(wǎng)電能質(zhì)量,嚴重威脅著同電網(wǎng)下的用電設備安全,間諧波檢測問題逐漸引起人們關注。

間諧波比諧波更容易受到頻譜泄露的影響,因此對算法檢測的精度要求更高,早期所研究的諧波檢測算法無法滿足間諧波檢測要求。為了提高檢測精度,許多專家、青年學者對傳統(tǒng)諧波檢測算法提出了改進方案,根據(jù)加窗函數(shù)不同和利用譜線的數(shù)量可分為四項窗雙譜線插值算法[1]、五項窗三譜線插值算法[2]、六項窗六譜線插值算法[3]等。雖然多項窗函數(shù)可以很好地抑制頻譜泄露,但是由于窗函數(shù)過于復雜,插值公式根本無法推導。為此,文獻 [1,3-4]通過多項式擬合函polyfit進行擬合,文獻 [2]采用MATLAB中的cftool工具進行函數(shù)逼近,文獻 [5]則利用切比雪夫多項式進行函數(shù)逼近。擬合公式一方面計算量較大,另一方面擬合公式的殘差也會限制檢測結(jié)果的精度。一個好的算法應當盡可能簡潔、精確,本文基于改進Hanning窗函數(shù),構(gòu)造一種具有簡明插值公式的高精度插值算法,避免了采用擬合公式插值法的殘差問題,同時因其簡潔而節(jié)約了計算量。

1 改進Hanning窗函數(shù)插值算法

做諧波、間諧波檢測時,需要考慮頻譜泄露和柵欄效應兩個問題。抑制頻譜泄露的主要是加窗函數(shù),針對柵欄效應則需要做插值計算。窗函數(shù)的優(yōu)劣及插值公式準確性兩者共同決定了檢測結(jié)果的精度。

1.1 加窗插值算法基本原理及問題

圖1 單信號頻譜圖Fig.1 Spectrum of single frequency signal

加窗插值算法基本流程:

首先,對于原始信號進行采樣得到序列x(n),

x(n)=Acos (2πf0nTs+φ),

(1)

其中:n=0,1,2,…,N-1;Ts為采樣時間。

然后,對采樣序列x(n)加窗函數(shù)w(n),并做頻譜變換：

(2)

頻譜圖如圖1所示。由于加了窗函數(shù),f0在其他頻率附近的譜線得到抑制。

再利用待測頻率f0附近譜線X(K)、X(K+1)的頻譜值,引入?yún)?shù)U,

(3)

最后得到插值結(jié)果ΔK。

加二項窗Hanning窗時

(4)

其中n=0,1,2,…,N-1。準確的Hanning窗表達式余弦項分母為N-1,但實際做插值計算時表達式中分母為N要優(yōu)于N-1,本文采樣分母為N。

插值公式為[6]

(5)

加三項窗Blackman窗時

(6)

利用polyfit擬合到插值公式為

ΔK=-1.692 001+5.473 062U-8.768 038U2+12.879 910U3-

14.036 202U4+10.079 386U5-4.204 462U6+0.768 347U7,

(7)

加Hanning窗函數(shù)時插值公式簡約明了,但Hanning窗函數(shù)抑制頻譜泄露效果不如Blackman窗函數(shù)。Blackman窗函數(shù)雖然抑制頻譜泄露效果好,但插值公式只能通過擬合得出,而擬合函數(shù)的精確度也會限制算法的精度。其他窗函數(shù)如四項Nutall窗、五項MSD窗同樣也面臨插值公式無法導出問題,擬合得到的插值公式不但表達式復雜,而且會因為殘差問題算法精度受限。

1.2 改進Hanning窗插值算法

因為Hanning窗插值算法有準確的插值公式,因此可以對Hanning窗進行改進得到更高數(shù)項的窗函數(shù),同時還可以導出插值公式。

矩形窗(不加窗函數(shù))的頻域函數(shù)為

(8)

WR(k)幅值連續(xù)圖像如圖2所示,可以看出其幅值圖像成起伏式衰減。

加Hanning窗函數(shù),物理意義是原頻譜減去頻譜左右平移的平均值,即

W(k)=WR(k)-0.5(WR(k+1)+WR(k-1))。

(9)

加Hanning窗連續(xù)頻譜圖像如圖3所示?？梢钥闯?加窗后頻譜圖能量向中間集中,兩側(cè)頻譜泄露得到抑制,但仍然成起伏式衰減。因此可以二次加Hanning窗,實現(xiàn)進一步頻譜泄露抑制。

對Hanning進行乘方運算

w2(n)=w(n)·w(n)。

(10)

得到一個新的窗函數(shù)

(11)

其中n=0,1,2,…,N-1,該窗函數(shù)是一種三項余弦組合窗函數(shù)。

圖2 不加窗連續(xù)頻譜圖 圖3 Hanning窗連續(xù)頻譜圖Fig.2 Continuous spectrum of rectangular window Fig.3 Continuous spectrum of Hanning window

圖4 頻譜特性圖Fig.4 Spectral characteristic of window function

頻譜特性圖(圖4)對比如下:

對比窗函數(shù)頻譜特性圖,可以看出:改進 Hanning 窗最大旁瓣比原Hanning窗小,且衰減快; 同樣是三項窗函數(shù),改進Hanning窗函數(shù)的衰減明顯比Blackman 窗函數(shù)快,雖然Blackman窗函數(shù)最大旁瓣要比改進Hanning窗函數(shù)小,但在用于間諧波檢測時并不具有優(yōu)勢。另外,主瓣變寬會影響頻譜分辨率。m值不宜過大,應保證各次波不在彼此主瓣寬度內(nèi),避免影響各次波檢測計算。

根據(jù)式(8)、式(9)可以得到x(n)加二次Hanning頻譜表達式近似為

sin ((k-K0)π) ejφe-j(k-K0)π,

(12)

取-ΔK=K-K0,則

(13)

二次Hanning窗插值公式為

(14)

插值公式簡單明了。Blackman窗函數(shù)插值擬合公式法需要進行21次乘法運算,而本文插值公式只需要一次乘法和一次除法,計算量明顯比擬合公式小,且較擬合算法準確。

求得待測頻率為

f0=(K+ΔK)fp,

(15)

(16)

相位為φ=angle [X(K)]-ΔKπ。

(17)

通過歸納總結(jié),可以得出m次Hanning窗函數(shù)

(18)

其插值公式為

(19)

即使是m次Hanning窗函數(shù),插值公式計算量仍不變,計算量較小。

幅值公式

(20)

其中m=1,2,3,…m越大,頻譜泄露抑制效果越好,但并不代表間諧波檢測效果會越好,由于離散形式的頻譜變換并非準確的積分運算,因此譜值會存在一定的誤差。另外由于測量儀器的測量精度、計算模塊對數(shù)據(jù)處理的精度等問題也會限制檢測的精度。因此要選取合理的m值,既要保證精度,又要避免計算量的浪費。

2 算例分析

采樣時間Ts=0.001 s,采樣個數(shù)N=400。信號各次波參量的設置見表1。

表1 仿真參數(shù)設置Tab.1 The data of the simulated signal

分別利用加Hanning窗、加Blackman窗、改進Hanning窗(m=2,3,4)做雙譜線插值對信號的各次波的頻率、幅值等參量進行檢測,頻率測算相對誤差百分比見表2,幅值測算相對誤差百分比見表3。

表2 頻率檢測誤差Tab.2 The error of frequency calculation %

表3 幅值檢測誤差Tab.3 The error of frequency calculation %

由分析檢測結(jié)果可知,頻率的精度比幅值精度高,這是因為頻率可以根據(jù)插值公式直接得出,而幅值需要換算,換算時誤差被放大; 無論是頻率或幅值,基波測算精度要比諧波好,諧波測算精度要比間諧波好,各次波的測算精度受其含量影響。

算法之間的比較: 三項窗函數(shù)Blackman窗插值算法要比兩項窗函數(shù)Hanning窗插值算法好,這是由于Blackman窗抑制頻譜泄露能力強; 作為同樣是三項窗函數(shù)二次Hanning窗插值算法在測算基波參量時要比Blackman窗效果好,這是因為二次Hanning窗插值公式?jīng)]有誤差; 在測量諧波、間諧波時參量時,二次Hanning窗插值算法誤差要比Blackman窗插值小一個數(shù)量級,這主要是因為二次Hanning窗抑制頻譜泄露能力強; 改進Hanning窗函數(shù)之間比較,m越大效果越好。

3 結(jié)論

本文提出的改進Hanning窗函數(shù),改進方法簡單明了,抑制頻譜泄露抑制能力強?；诟倪MHanning 窗構(gòu)造的插值算法具有明確的插值公式,相比傳統(tǒng)采用擬合公式插值法,計算過程簡便快捷,計算結(jié)果精度高。從算例分析可以看出,歸納出的m次Hanning窗函數(shù)通用插值公式,隨著m的增加,各次諧波、間諧波檢測精度大幅提高,展現(xiàn)出了算法的巨大潛力。本文主要對雙譜線插值算法進行了討論,三譜線、四譜線等多譜線插值算法有待進一步研究。