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    GaInP2 LEO 空間太陽電池功率衰減估計(jì)

    2021-10-10 02:02:50曹繼宏李會(huì)鋒
    電源學(xué)報(bào) 2021年5期
    關(guān)鍵詞:太陽電池光照軌道

    李 強(qiáng),趙 巖,曹繼宏,李會(huì)鋒,王 超

    (1.航天器在軌故障診斷與維修重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,西安 710043;2.宇航動(dòng)力學(xué)國家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,西安 710043)

    太陽電池在軌工作過程中,受空間環(huán)境的影響,一般會(huì)出現(xiàn)功率緩慢衰減[1]。太陽電池功率衰減可能會(huì)對(duì)負(fù)載的能源預(yù)算和平衡產(chǎn)生一定的影響,嚴(yán)重時(shí)可能會(huì)造成能源短缺甚至任務(wù)失敗。因此,在軌管理中,需要對(duì)太陽電池功率衰減給予足夠關(guān)注,而在衛(wèi)星的長壽命應(yīng)用場(chǎng)合下則更是如此。

    太陽電池陣的衰減特性目前多采用地面測(cè)試與空間驗(yàn)證等方法進(jìn)行研究和考察[2],重點(diǎn)關(guān)注空間高能粒子輻射、紫外、原子氧和真空等因素[3]對(duì)電池、蓋片以及黏膠等物質(zhì)的復(fù)雜影響。文獻(xiàn)[4]介紹了Spectrolab 公司最新研發(fā)的抗輻照空間太陽電池,初始轉(zhuǎn)換效率高于32%,適于高、中、低不同軌道環(huán)境下的應(yīng)用;文獻(xiàn)[5]報(bào)道了國產(chǎn)四結(jié)砷化鎵太陽電池研制進(jìn)展,地面測(cè)試所得轉(zhuǎn)換效率在34%以上,但長期在軌應(yīng)用與空間輻照下的衰減性能還有待進(jìn)一步驗(yàn)證;文獻(xiàn)[6]檢驗(yàn)了紫外輻照下的透明硅膠對(duì)太陽電池陣功率衰減的影響,認(rèn)為其在衰減中的比重要高于傳統(tǒng)認(rèn)定的2%,且環(huán)境溫度較高時(shí)更甚;文獻(xiàn)[7]研究了三結(jié)砷化鎵電池GaInP/GaIn As/Ge 的抗輻照性能,指出GaInAs 與Ge 子電池對(duì)帶電粒子輻射更為敏感;文獻(xiàn)[8]進(jìn)行了低地球軌道環(huán)境下的太陽電池蓋片的靜電放電測(cè)試,結(jié)果表明,隨著原子氧侵蝕加劇,靜電放電閾值隨之降低;文獻(xiàn)[9]針對(duì)傳統(tǒng)太陽電池功率衰減模型計(jì)算過程復(fù)雜的問題,提出一種軌道優(yōu)化下的新預(yù)測(cè)方法,適宜于連續(xù)小推力下的軌道轉(zhuǎn)移任務(wù)場(chǎng)合;文獻(xiàn)[10]利用聚類方法對(duì)衛(wèi)星入軌早期近一年的遙測(cè)數(shù)據(jù)進(jìn)行太陽電池陣功率衰減估計(jì),年衰減率約為1.45%,算法效果較好。以上工作基本針對(duì)硅、砷化鎵類型太陽電池功率衰減進(jìn)行,關(guān)于GaInP2太陽電池的在軌衰減情況,報(bào)道資料則相對(duì)較少。

    本文以GaInP2太陽電池為對(duì)象,對(duì)其在軌功率衰減進(jìn)行估計(jì)與預(yù)測(cè),用于在軌衛(wèi)星長期管理與測(cè)控中的遙測(cè)診斷輔助和器件健康狀態(tài)評(píng)估[11]等方面。

    1 太陽電池電流與溫度

    某近地衛(wèi)星運(yùn)行在太陽同步軌道,降交點(diǎn)地方時(shí)在AM 06∶30 附近,初始軌道高度約490 km(近圓軌道),整星采用三軸零動(dòng)量控制。太陽電池陣固定安裝在衛(wèi)星本體的±X 兩側(cè)(無驅(qū)動(dòng)),在軌運(yùn)行時(shí),電池陣法線方向與軌道法線方向平行。

    衛(wèi)星入軌以來的傾角、降交點(diǎn)地方時(shí)、光照角與日地距離因子變化如圖1 所示。

    圖1 軌道參數(shù)變化Fig.1 Variations in orbital parameters

    圖1 中,定義光照角為電池陣法線與日地矢量的夾角,日地距離因子為日地距離與平均日地距離的比值(平均日地距離取為1.496×109km)。

    光照角具有年周期、雙峰值的特征。夏至與冬至前后有極大值,且夏至前后的光照角最大;春分與秋分附近有極小值,2015 年春分前后的光照角為最小值。以2015 年秋分為界,前期光照角周期性變化相對(duì)穩(wěn)定,各特征點(diǎn)(分至點(diǎn))之間的光照角出入相對(duì)較??;后期光照角呈現(xiàn)整體增大趨勢(shì),除夏至點(diǎn)外,其他特征點(diǎn)的光照角明顯上升,但極值點(diǎn)分布規(guī)律仍保持。

    降交點(diǎn)地方時(shí)同樣具有年周期、雙峰值的變化規(guī)律,主要由太陽在天赤道上的投影點(diǎn)運(yùn)動(dòng)速度變化所致。在春、秋分點(diǎn)附近運(yùn)行慢,在夏、冬至點(diǎn)附近運(yùn)行快。2014 年春分前后,降交點(diǎn)地方時(shí)達(dá)到最小值約AM 05∶50;其后,一直呈增大趨勢(shì),至2017年4 月,已經(jīng)接近AM 08∶00。

    軌道傾角具有年周期變化特點(diǎn),主要由太陽引力攝動(dòng)所致。當(dāng)太陽在南半球時(shí),攝動(dòng)使傾角變大;當(dāng)太陽在北半球時(shí),攝動(dòng)使傾角變小。另外,由于降交點(diǎn)地方時(shí)整體上由AM 06∶00 至AM 12∶00 方向運(yùn)行,傾角還有整體逐漸減小的趨勢(shì)。

    日地距離因子變化也呈年周期規(guī)律,類似于正弦曲線,但是極值并非關(guān)于1.00 對(duì)稱。極小值在冬至前后出現(xiàn),極大值則在夏至前后出現(xiàn),且前者偏離數(shù)值1.00 更明顯。

    從光照功率輸入情況來看,距離越遠(yuǎn),到達(dá)電池陣的功率越小;光照角越大,電池陣輸入功率越小。因此,在夏至附近,電池陣的能源條件最差,因?yàn)榫嚯x遠(yuǎn),光照角大。與之相反,冬至前后的能源條件則最好。但自2015 年秋分后,光照角整體上逐漸變大,能源輸入呈惡化趨勢(shì),需要重點(diǎn)關(guān)注整星能源預(yù)算與平衡。

    衛(wèi)星搭載有GaInP2太陽電池,其安裝面與太陽電池陣平面平行,GaInP2太陽電池法線與軌道法線也同向。電池規(guī)格為2 cm×2 cm,轉(zhuǎn)換效率約為26.8%,表面覆蓋Kapton 膜。4 片電池串聯(lián)后經(jīng)過40 Ω 電阻采樣,得到的電壓在2~3 V 之間。以下直接用電壓表征電流,兩者之間線性對(duì)應(yīng),僅存在40 Ω 的系數(shù)關(guān)聯(lián)。

    在衛(wèi)星入軌早期階段,GaInP2太陽電池的輸出電流與遙測(cè)溫度如圖2 所示。入軌后期階段,電流與遙測(cè)溫度如圖3 所示。為便于比較與分析,圖3中僅選取冬至前后的遙測(cè)數(shù)據(jù)作為樣本。

    圖2 早期GaInP2 電池電流與溫度Fig.2 Current and temperature of GaInP2 cell at an early stage

    圖3 后期冬至附近GaInP2 電池電流與溫度Fig.3 Current and temperature of GaInP2 cell at a late stage near the winter solstice

    圖2 中,電流與溫度參數(shù)變化具有軌道周期特性,電流極大值約為2.65 A,極小值約為2.50 A;溫度極大值約為42.4 ℃,極小值約為33.4 ℃。溫度變化與電流變化近乎同步,電流增大,溫度升高;電流減小,溫度降低。二者類似正弦規(guī)律變化。

    在1 個(gè)軌道周期內(nèi),電流與溫度的變化主要是地球反照所致。對(duì)于近地衛(wèi)星的晨昏軌道情形,電流極值時(shí)刻所在的星下點(diǎn)基本上都在南、北極區(qū)域(夏至前后,北極區(qū)域反照最強(qiáng),南極區(qū)域最弱;冬至前后,情形與夏至相反),這些區(qū)域由于冰雪覆蓋,反照率相對(duì)較大,特別是南極附近還有較大的海面水域,也會(huì)產(chǎn)生較強(qiáng)的地球反照影響,電流極大值往往與之對(duì)應(yīng),同時(shí),軌道周期中的電流極小值則在另一極區(qū)域出現(xiàn)。因此,反照越強(qiáng),則電流越大,對(duì)應(yīng)溫度也越高。

    短時(shí)間內(nèi)光源功率起伏的影響以及衛(wèi)星內(nèi)部熱控的影響,也可能會(huì)造成電流與溫度的變化,這里暫不考慮。

    在入軌后期,載荷調(diào)試工作完成后,對(duì)應(yīng)的遙測(cè)數(shù)據(jù)采集模式改變,GaInP2太陽電池遙測(cè)采樣率下降,如圖3 所示。圖3 中數(shù)據(jù)可以看作器件長期在軌運(yùn)行的部分遙測(cè)結(jié)果。

    因?yàn)椴蓸勇式档?,電流?shù)據(jù)短期的軌道周期性特征不再明顯,但是長期性特征相對(duì)明顯:早期電流相對(duì)較大,后期電流相對(duì)較小,一定程度上體現(xiàn)出GaInP2太陽電池功率的長期衰減性。

    溫度數(shù)據(jù)表現(xiàn)出振蕩變化特點(diǎn),2013 年溫度相對(duì)較低;在隨后2 年中,溫度逐漸升高;2016 年溫度又下降,且為最低水平。

    一般而言,電池陣設(shè)計(jì)很少進(jìn)行熱控考慮,極少數(shù)國外衛(wèi)星可能在電池陣背面有涂層設(shè)計(jì),用于減小地球反照帶來的熱流影響。這里的溫度變化可能是太陽光源功率變化所致,但是太陽光源功率難以在衛(wèi)星上得到實(shí)測(cè)值。圖4 為表征太陽活動(dòng)強(qiáng)弱的參數(shù)之一F10.7 的觀測(cè)值,F(xiàn)10.7 表示波長10.7 cm 的太陽射電流量,1 sfu=10-22W/(m2·Hz)。可以看出,衛(wèi)星在軌期間,太陽活動(dòng)大致處于中等強(qiáng)度水平;F10.7 曲線呈現(xiàn)兩頭低、中間高的特征,這與GaInP2電池溫度的長期變化特征基本相符。

    圖4 F10.7 曲線(2010 年1 月1 日-2017 年5月22 日)Fig.4 F10.7 curve from 2010-01-01 to 2017-05-22

    整體上,GaInP2太陽電池電流與溫度在軌道周期內(nèi)同步變化,而溫度的長期變化又大致與太陽活動(dòng)強(qiáng)弱同步。

    2 功率衰減估計(jì)

    單片的GaInP2電池功率P[12]可表示為

    式中:U 為電池工作電壓,V;U0為AM0 條件(太陽入射功率1 353 W/m2,溫度25 ℃)下的開路電壓,V;I 為電池工作電流,A;I0為AM0 條件下的短路電流,A;α 為電壓溫度系數(shù),V/℃,一般為負(fù)值;β 為電流溫度系數(shù),A/℃,一般為正值;T 為電池的工作溫度,℃;φ 為太陽的光照角,(°);F 為功率系數(shù),無量綱。功率系數(shù)主要受到以下因素:日地距離變化、空間環(huán)境以及遮擋、地球反照和光源功率波動(dòng)等影響。

    一般情況下,α 與β 的數(shù)值都很小,因此可以將式(1)簡化為

    式中,γ 為電池的功率溫度系數(shù),W/℃。本文對(duì)應(yīng)的γ=-1.665×10-3W/℃。顯然,U0與I0可以看作常數(shù),故電池功率可以直接表示為

    可見,式(3)與式(2)之間僅僅相差一個(gè)常數(shù),故可以將GaInP2電池功率衰減估計(jì)轉(zhuǎn)換為電流衰減估計(jì)。

    傳統(tǒng)衰減估計(jì)方法主要是在電池電流擬合的基礎(chǔ)上針對(duì)日地距離因子、光照角和工作溫度進(jìn)行歸一化,用歸一化電流進(jìn)行指數(shù)或者線性擬合,給出估計(jì)結(jié)果。這種歸一化方法處理的不足是當(dāng)輸入的光源功率波動(dòng)時(shí),無法去除此影響,增加了估計(jì)誤差。因?yàn)槿盏鼐嚯x因子的歸一化處理實(shí)際上是對(duì)功率傳輸鏈路的歸一化,并沒有涉及到光源功率的波動(dòng)處理。

    本文給出一種不同的針對(duì)光源功率波動(dòng)的處理方法。首先進(jìn)行電流正弦擬合,即

    式中:D 為電流振幅,A;ω 為衛(wèi)星的軌道周期,rad/s;t 為時(shí)間變量(遙測(cè)采集時(shí)刻),s;Ψ 為初相,rad;b為均值,A。這里采用正弦擬合的緣由可以參見圖2中的電流變化規(guī)律。顯然,均值b 就是式(3)中的I0。

    得到電流的均值b 后,再進(jìn)行太陽的光照角歸一化處理,即

    式中,b1為光照角歸一化后的電流,A。

    接下來,進(jìn)行輸出功率的溫度歸一化處理,即

    式中,b2為針對(duì)輸出功率進(jìn)行溫度歸一化之后得到的電流,A。

    針對(duì)輸入功率波動(dòng),再次進(jìn)行溫度的歸一化處理,即

    式中:b3為針對(duì)輸入功率進(jìn)行溫度歸一化的電流,A;λT為溫度歸一化因子,無量綱。λT計(jì)算方法為

    式中,Tr為參考溫度,取273.15 K。

    顯然,這里將溫度T 也轉(zhuǎn)換為單位K 下的數(shù)值。輸入功率溫度歸一化的理論基礎(chǔ)為電池工作溫度越高,說明入射到電池的光源功率越大,反之亦然。

    至此,電池功率歸一化工作完成。該方法主要是利用溫度與光照角進(jìn)行歸一化,減少了日地距離歸一化,相當(dāng)于減少了一個(gè)誤差源。

    從以上處理中可以看出,溫度數(shù)據(jù)的處理相對(duì)比較重要。由圖2 可知,溫度與電流幾乎是同步變化,因此,也可以用正弦擬合方法求解一個(gè)軌道周期內(nèi)的溫度均值。圖2 中的溫度擬合結(jié)果如圖5 所示。

    圖5 電池溫度擬合Fig.5 Fitting of battery temperature

    在圖5 中,為了便于比較,一并畫出了遙測(cè)數(shù)據(jù)。擬合溫度的均值約為38.4 ℃,振幅約為3.8 ℃;極值分別為42.2 ℃與34.6 ℃,振幅要略小于遙測(cè)數(shù)據(jù)情形,波動(dòng)范圍要小一些。以擬合曲線的極小值作為無地球反照時(shí)的輸出,極大值作為地球反照下的最強(qiáng)輸出,則地球反照作用最強(qiáng)時(shí)可抬升溫度約22%,計(jì)算過程為3.8×2/(38.4-3.8)≈0.22。

    對(duì)于電流擬合,與溫度情形類似(見圖2),這里不再進(jìn)行畫圖與分析、討論。

    在新方法中,輸入功率與輸出功率都是針對(duì)溫度進(jìn)行歸一化處理,有必要討論溫度影響下的估計(jì)誤差。

    以式(3)為例,如果不進(jìn)行輸出功率溫度歸一化,則對(duì)應(yīng)的誤差η 可以定義為

    以功率溫度系數(shù)γ=-1.665×10-3W/℃為例,得到的誤差曲線如圖6 所示。

    圖6 不考慮輸出功率溫度歸一化下的誤差Fig.6 Error without the consideration of normalized output power or temperature

    可以看出,當(dāng)溫度接近80 ℃時(shí),η 接近-0.09,相對(duì)較大,因此,需要進(jìn)行溫度歸一化處理。圖5中,溫度擬合的振幅約為3.8 ℃,則在溫度歸一化后引起的對(duì)應(yīng)極值誤差僅在-0.006 5 左右,再考慮一個(gè)軌道周期內(nèi)多個(gè)采樣點(diǎn)的平均效果,誤差引起的均方差會(huì)更小。至于輸入功率溫度歸一化后的誤差影響,在結(jié)果中再分析、討論。

    最后,用線性擬合與指數(shù)擬合方法針對(duì)歸一化電流進(jìn)行衰減估計(jì)。線性擬合為

    式中:im為歸一化后的平均電流,A,即式(7)中的b3;k 為斜率,A/d;b0為截距,A;t 為時(shí)間變量,d。

    指數(shù)擬合為

    式中:c 為零值,A;ε 為衰減因子,d-1。

    以上方法中對(duì)于電流處理相對(duì)簡化,主要進(jìn)行光照角歸一化與溫度歸一化。這實(shí)際是在工程上將光照角和溫度對(duì)應(yīng)列為影響電流變化的第1 與第2 因素。電池溫度主要受兩方面因素影響:一是外部熱流,例如光照、反照和其他器件輻射等;二是內(nèi)部熱流,主要是電流熱阻效應(yīng)引起的。因?yàn)闇夭钤?,?nèi)、外熱流之間存在傳導(dǎo)耦合作用而相互影響,在這里,將外部熱流考慮為主因。顯然,在不考慮日地距離和太陽常數(shù)等變化的前提下,光照角變化也會(huì)引起電池溫度變化,但在近500 km 高度的地球反照對(duì)于晨昏軌道的電池影響相對(duì)較大,而反照功率基本不隨光照角變化,因此,溫度處理在很大程度上是考慮了地球反照影響的歸一化。

    此外,從式(1)可以看出,溫度對(duì)于電池電壓和電流存在影響,作用于電池內(nèi)部,在光電轉(zhuǎn)換過程中,可將其歸為電輸出影響;而溫度之于光功率變化,則可歸為光電過程中的光輸入影響。后者影響較大,可用電池溫度歸一化進(jìn)行處理。

    3 檢驗(yàn)

    利用2012 年冬至到2017 年春分的GaInP2電池電流與溫度的遙測(cè)數(shù)據(jù)進(jìn)行分析、檢驗(yàn)。

    因?yàn)槌炕柢壍佬l(wèi)星在夏至前后會(huì)經(jīng)歷地影期,對(duì)應(yīng)的電池電流會(huì)出現(xiàn)零值,溫度也會(huì)出現(xiàn)較大跳動(dòng),在采樣率較低的情況下,擬合誤差較大,故這里未對(duì)夏至數(shù)據(jù)進(jìn)行采樣。

    考慮到溫度數(shù)據(jù)的重要性,先討論溫度數(shù)據(jù)的擬合、處理結(jié)果,如圖7 所示。

    圖7 電池溫度擬合結(jié)果Fig.7 Fitting results of battery temperature

    圖7 中,溫度結(jié)果為擬合得到的均值??梢钥闯觯骄鶞囟染哂袃啥说?、中間高的特征,這與前文圖3 和圖4 的分析結(jié)果相對(duì)符合。但是,末段的溫度水平更低,這可能與軌道的光照有關(guān)。

    定義軌道功率因子Fo為

    式中,F(xiàn)d為日地距離因子(參見圖1),無量綱。顯然,光照角越小、日地距離越近(日地距離因子越?。瑒t軌道功率因子越大,表明到達(dá)電池的功率越強(qiáng)(假定光源功率無波動(dòng))。軌道功率因子如圖8 所示。

    圖8 軌道功率因子Fig.8 Orbital power factor

    由圖8 可以看出,在衛(wèi)星運(yùn)行后期,軌道功率因子明顯下降,說明這一時(shí)期軌道的光照條件相對(duì)較差,主要是光照角的逐漸增大所致。

    綜合圖4 與圖8 可知,在GaInP2電池工作后期,電池的功率下降既有光源功率波動(dòng)因素(圖4),又有軌道漂移因素(圖8)。在這2 種因素作用下,電池輸入功率低,對(duì)應(yīng)的電池工作溫度也低(圖7)。這也說明,光源功率與電池溫度存在對(duì)應(yīng)關(guān)系,例如同步變化。

    在溫度歸一化完成后,采用傳統(tǒng)方法與新方法進(jìn)行電流歸一化。傳統(tǒng)方法針對(duì)光照角、日地距離和輸出功率進(jìn)行歸一化,新方法則針對(duì)光照角、輸出功率和輸入功率進(jìn)行歸一化,兩者的功率歸一化均以電池溫度為參考。另外,新方法在輸入功率歸一化時(shí)分別以最高溫度和最低溫度為參考進(jìn)行,即式(8)中的Tr分別為圖7 中的最高溫度與最低溫度,可得到2 種不同結(jié)果,再加上原始電流的擬合結(jié)果,一共是4 種電流數(shù)據(jù)輸出,如圖9 所示。

    圖9 電流歸一化Fig.9 Normalized currents

    圖9 中,衛(wèi)星入軌后的初期,電池功率衰減較快,這與絕大多數(shù)文獻(xiàn)和地面測(cè)試結(jié)果基本相符。隨后,電池進(jìn)入功率緩慢衰減階段,區(qū)別主要在于后期數(shù)據(jù)的不同。原始數(shù)據(jù)與傳統(tǒng)方法下的數(shù)據(jù)在后期都出現(xiàn)明顯下降,與圖4 和圖8 中后期數(shù)據(jù)情形類似,這說明光源功率下降(F10.7 數(shù)據(jù)末段)后,傳統(tǒng)方法下的估計(jì)結(jié)果難以消除光源波動(dòng)影響。

    新方法下的2 條曲線在中后階段都相對(duì)穩(wěn)定,一致性較好(僅有2016 年秋分?jǐn)?shù)據(jù)例外,經(jīng)檢查,2016 年秋分前后的溫度遙測(cè)數(shù)據(jù)存在限幅現(xiàn)象,增大了對(duì)應(yīng)的溫度估計(jì)誤差),特別是末段數(shù)據(jù),明顯減小了光源功率下降的影響。另外,2 條曲線的變化規(guī)律是同步的,僅僅是數(shù)值存在差異而已。因此,后續(xù)的衰減估計(jì)系數(shù)應(yīng)該相同,只存在零值差別。

    如果不考慮末段數(shù)據(jù)的差別,則新方法下年周期內(nèi)數(shù)據(jù)間的差異要大于傳統(tǒng)方法下的情形,后者的短期一致性實(shí)際上更好。其原因可能在于日地距離歸一化,因此,后續(xù)還需考慮新方法下的日地距離歸一化問題。但是,就全局長期的數(shù)據(jù)一致性而言,新方法應(yīng)該更優(yōu)。

    此外,所有數(shù)據(jù)都表現(xiàn)出了季節(jié)差異性,大致上是冬至功率最強(qiáng),春分次之,秋分最弱。最明顯的差異在于2015 年與2016 年的冬至數(shù)據(jù):新方法下的功率為極大值,保持了季節(jié)性變化規(guī)律;傳統(tǒng)方法下的數(shù)據(jù)則是極小值,不同于前期數(shù)據(jù)變化規(guī)律。這也說明新方法下的全局?jǐn)?shù)據(jù)一致性較好。

    數(shù)據(jù)的季節(jié)性差異極有可能是地球反照所致。晨昏軌道下冬至與夏至?xí)r期的地球反照較為劇烈,電池輸入功率波動(dòng)明顯;春分與秋分時(shí)期的影響則相對(duì)較小,功率波動(dòng)較為緩和。這也表明,功率波動(dòng)對(duì)估計(jì)結(jié)果有影響,需要盡力消除或者減小這一影響。

    將圖9 中的數(shù)據(jù)代入式(10)與式(11),得到的衰減估計(jì)結(jié)果如表1 所示,對(duì)應(yīng)的年衰減率見表2。

    表1 衰減估計(jì)Tab.1 Estimation of degradation

    表2 年衰減率Tab.2 Annual degradation%

    表2 中,年衰減率計(jì)算時(shí)1 a 取為365.242 5 d。顯然,線性估計(jì)與指數(shù)估計(jì)的差別較大,前者的年衰減率是后者的3 倍左右;原始數(shù)據(jù)因?yàn)闆]有進(jìn)行歸一化處理,誤差較大,對(duì)應(yīng)的年衰減率最大;傳統(tǒng)方法下指數(shù)估計(jì)的年衰減率在1%左右,這與硅太陽電池的衰減結(jié)果較為接近(文獻(xiàn)[13]給出地球靜止軌道衛(wèi)星案例的年衰減率約為1%,文獻(xiàn)[14]給出中地球軌道衛(wèi)星的年衰減率約為1.7%,文獻(xiàn)[15]給出低地球軌道、晨昏軌道衛(wèi)星的年衰減率約為1.5%),未能體現(xiàn)出GaInP2電池的強(qiáng)抗輻照特性;新方法下指數(shù)估計(jì)的年衰減率為0.443%,明顯低于文獻(xiàn)[13-15]中的硅太陽電池陣估計(jì)結(jié)果,說明GaInP2電池的抗輻照特性要優(yōu)于硅太陽電池。

    文獻(xiàn)[16]對(duì)國外20 世紀(jì)90 年代前后的砷化鎵太陽電池衰減進(jìn)行了地面測(cè)試與報(bào)道,給出的年衰減率在0.8%左右。考慮到地面測(cè)試中的輻照強(qiáng)度一般要大于空間真實(shí)情形,且地面設(shè)計(jì)中的功率預(yù)算也多偏于保守,因此,實(shí)際的年衰減率應(yīng)該低于0.8%。比較而言,0.443%的功率衰減估計(jì)結(jié)果相對(duì)可信,而傳統(tǒng)方法下的1%則顯得相對(duì)保守。

    同時(shí),這里也以表1 和表2 中的指數(shù)估計(jì)結(jié)果作為最終結(jié)果輸出。

    不同情形下的擬合數(shù)據(jù)如圖10 所示。圖中,原始數(shù)據(jù)與傳統(tǒng)方法下的擬合數(shù)據(jù)下降速率較快,對(duì)應(yīng)的線性預(yù)測(cè)斜率絕對(duì)值也大;傳統(tǒng)方法下的擬合數(shù)據(jù)正好處于高溫、低溫情形下的結(jié)果之間。

    圖10 不同情形下的擬合數(shù)據(jù)Fig.10 Fitting data in different scenarios

    雖然高、低溫情形下指數(shù)估計(jì)的年衰減率相同,但是零值并不相同,前者高、后者低。這對(duì)后續(xù)長壽命運(yùn)行下的電池輸出功率預(yù)測(cè)較為有利,可按功率的高低水平分別進(jìn)行預(yù)測(cè),給出輸出功率包絡(luò)。

    以指數(shù)估計(jì)結(jié)果為參考,按照傳統(tǒng)、高溫、低溫3 種情形進(jìn)行功率預(yù)測(cè),如圖11 所示。圖11 中預(yù)測(cè)是在當(dāng)前數(shù)據(jù)截止點(diǎn)(2017 年春分)的基礎(chǔ)上大致以季節(jié)為步進(jìn)量向后延伸大約10 年進(jìn)行。可以看出,高溫與低溫情形下的預(yù)測(cè)數(shù)據(jù)依然是同步變化,但傳統(tǒng)方法下的預(yù)測(cè)結(jié)果明顯衰減要快,大約在4 年后,其預(yù)測(cè)值即低于低溫情形下的預(yù)測(cè)值。在軌15 年后,新方法下的功率衰減約為6.45%。

    圖11 指數(shù)預(yù)測(cè)Fig.11 Prediction of exponent

    顯然,預(yù)測(cè)值越大,衛(wèi)星可能擁有的期望壽命越長。預(yù)測(cè)結(jié)果也顯示,GaInP2太陽電池的抗輻照性能較好,適宜于近地空間場(chǎng)合下的長壽命能源或者電源應(yīng)用。

    在以上討論中,新方法以電池工作溫度為參考,對(duì)輸入光照功率進(jìn)行歸一化,實(shí)際上對(duì)輸入光照功率波動(dòng)較大的長期應(yīng)用場(chǎng)合較為有利,得到的結(jié)果也比傳統(tǒng)方法下的結(jié)果更為可信。但是,新方法下的數(shù)據(jù)在短周期(年周期)內(nèi)的波動(dòng)反而更大,說明日地距離和地球反照等對(duì)輸入光照功率的影響較大,后續(xù)需要進(jìn)一步改進(jìn),例如按照季節(jié)分別進(jìn)行衰減估計(jì),則相同季節(jié)下的日地距離和地球反照相對(duì)穩(wěn)定,誤差可望更小。

    4 結(jié)論

    (1)對(duì)晨昏軌道近地衛(wèi)星,太陽電池輸出功率與工作溫度在軌道周期內(nèi)受地球反照影響明顯,功率與溫度曲線類似正弦變化,地球反照最強(qiáng)時(shí)可使溫度抬升20%以上。

    (2)新方法以太陽電池工作溫度為參考,對(duì)輸入光源功率進(jìn)行歸一化,然后再針對(duì)光照角和輸出功率進(jìn)行歸一化,所得數(shù)據(jù)在長時(shí)段內(nèi)的一致性較好,光源功率歸一化效果相對(duì)明顯,優(yōu)于傳統(tǒng)方法。

    (3)GaInP2太陽電池具有較好的抗輻照性能,功率衰減因子約為-1.22×10-5/d,相應(yīng)的年衰減率約為0.443%;預(yù)測(cè)在軌工作15 年后,功率衰減約為6.45%。

    (4)國產(chǎn)空間太陽電池功率長期衰減小,適宜于近地空間的長壽命應(yīng)用。

    后續(xù)工作中,還需積累更多的GaInP2太陽電池功率相關(guān)數(shù)據(jù),結(jié)合高、中、低不同軌道類型進(jìn)一步檢驗(yàn)和改進(jìn)新方法。重點(diǎn)以季節(jié)為分層,分別進(jìn)行功率衰減估計(jì),為在軌衛(wèi)星長期管理的遙測(cè)診斷、能源估計(jì)與預(yù)測(cè)以及器件健康狀態(tài)評(píng)估等提供數(shù)據(jù)和技術(shù)支持。

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