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    GeTe薄膜的性質(zhì)、應(yīng)用及其紅外探測研究進(jìn)展

    2020-05-08 02:15:50趙逸群唐利斌張玉平姬榮斌楊盛誼
    紅外技術(shù) 2020年4期
    關(guān)鍵詞:非晶態(tài)紅外光載流子

    趙逸群,唐利斌,張玉平,姬榮斌,楊盛誼

    (1.北京理工大學(xué) 物理學(xué)院,北京 100081;2.昆明物理研究所,云南 昆明 650223;3.云南省先進(jìn)光電材料與器件重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,云南 昆明 650223;4.昆明冶金高等??茖W(xué)校 建筑工程學(xué)院,云南 昆明 650033)

    0 引言

    近些年,GeTe因其獨(dú)特的性能,在熱電[1-2]、相變開關(guān)[3-4]、相變存儲(chǔ)[5-6]、自旋器件[7-8]等領(lǐng)域引起了人們的關(guān)注。GeTe 半導(dǎo)體具有窄的光學(xué)帶隙,高的載流子遷移率,具備研制高性能紅外光電探測器的基礎(chǔ),然而關(guān)于GeTe在紅外光電領(lǐng)域的應(yīng)用鮮有報(bào)道。本文在分析物理性質(zhì)和常見應(yīng)用的基礎(chǔ)上,結(jié)合GeTe光電性質(zhì),提出其在紅外光電領(lǐng)域應(yīng)用的前景。

    1 碲化鍺的性質(zhì)

    GeTe的應(yīng)用受其性質(zhì)的影響,而性質(zhì)又與其材料結(jié)構(gòu)息息相關(guān)。GeTe是一種窄帶隙半導(dǎo)體,具有兩種晶型結(jié)構(gòu),分別為α-GeTe[9]和β-GeTe[10],其相圖和晶胞結(jié)構(gòu)如圖1所示。從圖1(a)的相圖[11]可以看出,完全化學(xué)計(jì)量比的GeTe 晶體,熔點(diǎn)為720℃,高溫時(shí)(大于447℃)為β-GeTe 晶相;低溫時(shí)(低于400℃)為α-GeTe 晶相;400℃~430℃范圍為α-GeTe相與β-GeTe相轉(zhuǎn)變區(qū)域。β-GeTe是一種面心立方結(jié)構(gòu)(稱巖鹽結(jié)構(gòu)[12]),空間群為Fm 3 m,晶格參數(shù)a=6.024 ?[13],如圖1(b)所示。α-GeTe是一種斜方六面體結(jié)構(gòu)(稱菱形結(jié)構(gòu)[9]),空間群為R3m,晶格參數(shù)a=b=8.343 ?[14]和c=10.66 ?[13],α=β=90°,γ=120°,如圖1(c)所示。除了α-GeTe和β-GeTe 晶型外,GeTe 還具有非晶態(tài),當(dāng)GeTe 從液態(tài)快速冷卻或在低溫沉積形成薄膜時(shí),通常為非晶態(tài)[15-16]。

    通過熱處理可以改變GeTe薄膜的結(jié)構(gòu),圖1(d)[17]所示為在625 K的居里溫度下,GeTe 自發(fā)從β-GeTe相轉(zhuǎn)變?yōu)闃O性α-GeTe相,主軸變形1.65°,體胞對角線的Ge 原子和Te 原子沿[111]方向輕微位移變形。通過退火,GeTe可以從非晶態(tài)轉(zhuǎn)變?yōu)榫B(tài);也可以通過融化淬火,使GeTe 從晶態(tài)轉(zhuǎn)換為非晶態(tài),兩種形態(tài)轉(zhuǎn)變時(shí)內(nèi)部原子結(jié)構(gòu)如圖1(e)[18]所示。熱處理工藝使GeTe可以在多相間相互轉(zhuǎn)換,但應(yīng)注意的是不恰當(dāng)?shù)臒崽幚砉に嚂?huì)導(dǎo)致GeTe 化學(xué)計(jì)量比的變化;Rinaldi 等人[7]發(fā)現(xiàn),高溫下Te 有從GeTe 中脫離的趨勢。

    此外,GeTe的載流子濃度高達(dá)1021cm-3左右,自發(fā)呈現(xiàn)為p型半導(dǎo)體;究其機(jī)理,Levin 等人[2]認(rèn)為,GeTe 常以富Te相存在,具有大量的空穴,故呈現(xiàn)p型,但該理論無法解釋富Ge的GeTe薄膜同樣呈現(xiàn)為p型的原因。

    2 碲化鍺的應(yīng)用

    由于GeTe的組成和結(jié)構(gòu)簡單,且具有α-GeTe和β-GeTe兩種相對穩(wěn)定的晶相,同時(shí)還可以在非晶態(tài)與晶態(tài)間可逆轉(zhuǎn)變,具有熱電、鐵電、快速相變等性質(zhì),從而倍受關(guān)注[17,19]。圖2所示為GeTe 由于這些性質(zhì),在多個(gè)領(lǐng)域的廣泛應(yīng)用。

    應(yīng)用最為廣泛的是熱電領(lǐng)域,熱電材料是利用物質(zhì)中載流子和晶格振動(dòng)間的相互作用,將電能和熱能直接進(jìn)行轉(zhuǎn)換的功能材料,其原理如圖2(a)所示。熱電材料的熱電性能可以由熱電優(yōu)值ZT(公式(1))來評估:

    式中:σ、s、T、kel和klatt分別為是電導(dǎo)率、塞貝克系數(shù)、溫度、電子熱導(dǎo)率和晶格熱導(dǎo)率[20-21]。熱電發(fā)電裝置利用其內(nèi)部載流子的運(yùn)動(dòng)直接實(shí)現(xiàn)熱能與電能的轉(zhuǎn)換,具有穩(wěn)定、可靠、重量輕、體積小、無污染、壽命長、無機(jī)械磨損等優(yōu)點(diǎn)。

    圖1 GeTe相圖、結(jié)構(gòu)及相變:(a) GeTe相圖;(b) β-GeTe;(c) α-GeTe;(d) 鐵電相變;(e) 結(jié)晶非晶相變Fig.1 Phase diagram,the structure and phase change of GeTe:(a) Phase diagram of GeTe;(b) β-GeTe;(c) α-GeTe;(d) Ferroelectric phase change;(e) Transitions of amorphous and crystalline phase

    相變材料結(jié)晶速度快,且光學(xué)反射率和電阻率在非晶態(tài)和晶態(tài)間存在很大的差異,可用作雙態(tài)領(lǐng)域(如:相變開關(guān)或相變存儲(chǔ))。相變開關(guān)的工作原理如圖2(b)[22]所示,相變存儲(chǔ)器的工作原理如圖2(c)[23]所示。

    鐵電材料是指晶體在一定溫度范圍內(nèi)能夠自發(fā)極化的物質(zhì),其極化方向和極化強(qiáng)度可通過外電場調(diào)控。圖2(d)[7]所示為GeTe 初始極化方向?yàn)楸砻嫦蛲獾氖疽鈭D,通過調(diào)整外加電場,可使其反轉(zhuǎn),能用于光學(xué)存儲(chǔ),對自旋編碼信息進(jìn)行操作可用于運(yùn)算,兩者結(jié)合則可用于自旋器件的研制。

    此外,作為光電探測材料,GeTe的帶隙較小,常溫下載流子遷移率通常在55~70 cm2/Vs 范圍[2],其窄的帶隙和高的載流子遷移率有利于發(fā)展紅外光電探測器,其作用原理如圖2(e)[24]所示。Peng 等人[25]發(fā)現(xiàn)在GeTe 中摻入Tm3+元素,具有較高的自發(fā)躍遷概率和大的發(fā)射截面,將其用于激光領(lǐng)域。下面結(jié)合GeTe的性質(zhì),詳細(xì)闡述其在這幾個(gè)領(lǐng)域的應(yīng)用。

    2.1 熱電器件

    自1960年以來,GeTe 被認(rèn)為是一種主要的熱電材料[21],其載流子和熱輸運(yùn)性質(zhì)可以概括為:①GeTe中,因具有高濃度空穴載流子,目前只有p型半導(dǎo)體[2]。②GeTe 中,高濃度空穴載流子導(dǎo)致高熱導(dǎo)率(如圖3(a)[2]所示)、高電導(dǎo)率和低塞貝克系數(shù)。熱導(dǎo)率高不利于獲得高的ZT值,電導(dǎo)率高有利于獲得高的ZT值[26-27]。對于棱形相的GeTe,塞貝克系數(shù)隨溫度的升高非線性增加[2],在300~640 K時(shí),塞貝克系數(shù)大約為0.29 μVK-2,在540~640 K時(shí),塞貝克系數(shù)大約為0.43 μVK-2。③圖3(b)[21]顯示了GeTe在不同溫度下的功率因子。在約700 K時(shí),β-GeTe的功率因子為42 μWcm-1K-2,是碲化物中功率因子最大的熱電材料[2]。④圖3(b)[21]顯示了GeTe在不同溫度下的ZT值。純GeTe 材料因具有較高的熱導(dǎo)率,最大ZT值約為0.8,其ZT值并不高。

    雖然純GeTe的ZT值不高,熱電性能不是很好,但用Pb[28-29]、Mn[30]、Bi[31]、Sb[32]等元素進(jìn)行簡單摻雜和替換,或在GeTe 中添加PbTe[29]、Bi2Te3[33]、AgInTe2[34]和In2Te3[34]等化合物進(jìn)行合金化,對GeTe進(jìn)行結(jié)構(gòu)改性[21,35],在有效降低GeTe 晶格熱導(dǎo)率的情況下,盡可能保持高電導(dǎo)率,會(huì)改善其熱電性能,使GeTe 有望成為高效p型熱電材料中最有前景的基礎(chǔ)材料。

    其中,研究最為廣泛的是GeTe 與AgSbTe2合金化形成的固溶體(AgSbTe2)100-x(GeTe)x,被稱為TAGS[36-37]。根據(jù)GeTe在TAGS 中的摩爾分?jǐn)?shù)x,被命名為TAGS-x,又以TAGS-75、TAGS-80、TAGS-85和TAGS-90的性能優(yōu)異而倍受人們關(guān)注。在400℃~427℃范圍,當(dāng)x=80和85時(shí),TAGS 具有極低的熱導(dǎo)率和較高的ZT值[36,38]。此外,還可以通過微調(diào)TAGS的組成(尤其是Ag 與Sb的比值[37])和摻雜Ce、Yb[39]和Dy[40]使TAGS的ZT 增加。

    圖2 GeTe的應(yīng)用:(a) 熱電應(yīng)用示意圖;(b) 相變開關(guān)示意圖;(c) 相變存儲(chǔ)示意圖;(d) GeTe(111)的Te 端鐵電極化示意圖;(e) 光電應(yīng)用示意圖;(f) 其他應(yīng)用Fig.2 The applications of GeTe:(a) The schematics of thermoelectric materials;(b) Phase change switch;(c) Phase change memory;(d) Ferroelectric polarization of GeTe (111) with the Te termination;(e) Photoelectric;and (f) Others

    圖3 GeTe在熱電領(lǐng)域的應(yīng)用:基于GeTe的(a) 熱導(dǎo)率;(b) 功率因子;(c) 熱電器件原理;(d) 熱電器件Fig.3 The applications of GeTe in the thermoelectric field:(a) The curve of thermal conductivity;(b) The curve of power factor;(c) Principle of thermoelectric devices;and (d) The photo of thermoelectric devices based on GeTe

    另一種研究較多的固溶體是PbTe 與GeTe 合金化形成的GexPb1-xTe,簡稱,GPT[41]。在GPT 中通過Pb的供體作用,降低載流子濃度,ZT值可高達(dá)到2~2.2[21,42],塞貝克系數(shù)可增加到~57 μW/K[28]。同時(shí)在GPT 合金中可以通過加入Bi2Te3[43]來增強(qiáng)Pb 在合金中的溶解度以獲得較高熱電性能。GPT 雖然在機(jī)械穩(wěn)定性和熱電性能方面具有很高的潛力,但Pb的使用限制了GPT的大規(guī)模應(yīng)用[21,31]。

    此外,GeTe 與Bi2Te3[26,43](簡稱,GBT)、Sb2Te3[35](簡稱,GST)、AgSbSe2[44](簡稱,TAGSSe-x,x為GeTe在TAGSSe 中的摩爾分?jǐn)?shù))和In2Te3[35]的合金化也顯著提升了GeTe 合金的ZT值。為便于比較,表1[30-32,36,41,45-53]列出了近年來一些常見的基于GeTe的熱電材料的ZT值。

    如圖2(a)所示,p型和n型熱電材料組成一對熱電支腳,熱電器件一般由一對或多對熱電支腳組成,p型和n型支腳的連接,按電串聯(lián)和熱并聯(lián)的方式結(jié)合在一起[54],其原理如圖3(c)所示。Levin 等人[55]認(rèn)為,熱電轉(zhuǎn)換效率很大程度上取決于模塊中熱電支腳對的數(shù)量、熱電材料的熱電性質(zhì)、接觸材料的熱電特性以及整個(gè)模塊的既定溫差。Singh 等人[54],研制了具有n型PbTe和p型TAGS-85的熱電模塊,在410℃的溫差下,兩對熱電支腳組成的熱電器件獲得了輸出功率為1.2 W,效率為6%的性能,器件實(shí)物如圖3(d)[54]所示。盡管熱電材料的研究在最近十年已經(jīng)取得了重要發(fā)展,應(yīng)用前景廣闊,但還存在熱電轉(zhuǎn)換效率低和應(yīng)用成本高等問題,在發(fā)電領(lǐng)域還無法取代傳統(tǒng)熱機(jī)。

    2.2 相變開關(guān)器件

    由于通過激光脈沖、電脈沖和熱驅(qū)動(dòng)可實(shí)現(xiàn)GeTe晶態(tài)與非晶態(tài)之間的相變轉(zhuǎn)換[15],而且相變引起電阻率高達(dá)4~5個(gè)數(shù)量級的變化。所以,將GeTe 集成到射頻電路中,當(dāng)GeTe 處于低阻態(tài)(“開”態(tài))時(shí),圖4(b)[4]左圖所示的輸入的射頻信號可以傳輸?shù)捷敵龆?;?dāng)GeTe 處于高阻態(tài)(“關(guān)”態(tài))時(shí),圖4(b)[4]右圖所示的輸入的射頻信號無法傳輸,這樣利用GeTe兩相間電阻的差異,就實(shí)現(xiàn)了對射頻信號的控制和選擇。加熱控制電路可根據(jù)圖4(a)[4]所示加熱曲線,來改變GeTe薄膜的非晶態(tài)或晶態(tài)。圖中,紅色實(shí)線為熔化/淬火,將GeTe 設(shè)置為無定形(關(guān))狀態(tài);藍(lán)色虛線為結(jié)晶,將GeTe薄膜設(shè)置為(開)狀態(tài)。

    2010年Chua 等人[56]將GeTe 作為射頻開關(guān)的相變材料,并認(rèn)為GeTe是晶態(tài)硫系化合物中電阻率最低的材料。在激光脈沖、電脈沖和熱驅(qū)動(dòng)等多種相變觸發(fā)手段中,Bastard 等人[3]使用70 mW的激光脈沖將無定形點(diǎn)引入晶態(tài)GeTe 中,并認(rèn)為激光脈沖誘導(dǎo)具有功率傳輸過程簡單和相變效率高的優(yōu)勢。熱驅(qū)動(dòng)觸發(fā)手段主要有直接加熱型和間接加熱型兩種,El-Hinnawy 等人[4]為了改善直接加熱型開關(guān)的缺陷,設(shè)計(jì)并制備了基于GeTe的間接加熱型相變開關(guān),并展開了持續(xù)研究[57-58]。Rais-Zadeh 等人[22,59]2013年開始也報(bào)道了多篇基于GeTe的直接加熱和間接加熱型相變射頻開關(guān)。

    表1 常見的基于GeTe的熱電材料的ZT值Table1 The ZT value of the common GeTe-based thermoelectric materials

    Rais-Zadeh 等人[22]通過圖4(c)和圖4(d)所示的TEM(transmission electron microscopy)圖,了解所設(shè)計(jì)的射頻開關(guān)中加熱電路和射頻電路的結(jié)構(gòu)和相對位置,并測試了在不同頻率下的接入損耗(如圖4(e))和隔離度(如圖4(f))。Rais-Zadeh 等人[22]認(rèn)為直接加熱型開關(guān)具有更高的功率效率,但直接加熱型開關(guān)的電阻率比有限;而間接加熱型開關(guān)雖然加熱效率低,但電阻率比更好,工藝更簡單,只需要沉積一次GeTe薄膜。

    圖4 GeTe在相變開關(guān)領(lǐng)域的應(yīng)用Fig.4 The applications of GeTe in the phase change switch field

    2.3 相變存儲(chǔ)器件

    相變存儲(chǔ)器在非揮發(fā)性數(shù)據(jù)存儲(chǔ)領(lǐng)域的適用性取決于其獨(dú)特的物理性質(zhì):首先,非晶態(tài)和結(jié)晶態(tài)間的光學(xué)反射率和電阻率有很大的差異[5]。其次,兩相間的相變可通過可控觸發(fā),并在納秒時(shí)間尺度上完成[16,19]。

    GeTe 具有結(jié)晶溫度高、數(shù)據(jù)保存時(shí)間長、非晶相穩(wěn)定性高、兩相間物理性質(zhì)差異大(如圖5(a)[60]所示)、在電脈沖(如圖5(b)[23]所示)或激光脈沖的作用下,兩相轉(zhuǎn)變迅速等眾多優(yōu)點(diǎn),在相變存儲(chǔ)領(lǐng)域具有巨大的應(yīng)用潛力。圖5(c)[23]為傳統(tǒng)平面相變存儲(chǔ)單元的結(jié)構(gòu)示意圖,圖5(d)[61]為Reset 狀態(tài)下,相變存儲(chǔ)單元的TEM 圖。從圖5(e)[62]GeTe相變存儲(chǔ)單元的耐久性測試可以看出其耐久度達(dá)到107次。

    GeTe 基固溶體中,GeSbTe(簡稱GST)系統(tǒng)的研究最為廣泛,例如:Raoux 等人[9]以Ge2Sb2Te5作為相變存儲(chǔ)材料,發(fā)現(xiàn)Ge2Sb2Te5在數(shù)十納秒內(nèi)結(jié)晶,結(jié)晶溫度(Tx)約為150℃。Ren 等人[63]以Ge50Se13Te37作為相變存儲(chǔ)材料,研究其耐久性和讀寫速度,發(fā)現(xiàn)其可擦寫次數(shù)超過4×104次(如圖5(f)所示),在208.5℃的環(huán)境下,存儲(chǔ)數(shù)據(jù)也可保持10年,讀寫速度在數(shù)百納秒量級。雖然,部分相變材料已成功應(yīng)用于商用生產(chǎn),但相變存儲(chǔ)材料的微觀結(jié)構(gòu)特征和快速相變的過程機(jī)理尚未完全清晰,這些機(jī)理的研究有利于進(jìn)一步提升相變存儲(chǔ)器件的性能。

    2.4 自旋器件

    自旋電子學(xué)是進(jìn)一步提高電子設(shè)備計(jì)算能力的有效方法,其應(yīng)用將會(huì)給計(jì)算機(jī)領(lǐng)域帶來一場新的革命[64]。自旋器件在性能上具有的優(yōu)勢有[64]:①尺寸小,特征尺寸僅幾納米,遠(yuǎn)小于傳統(tǒng)半導(dǎo)體。②能耗低、發(fā)熱量小,電荷在材料中運(yùn)動(dòng)需要克服晶格散射等各種作用力,所需能量遠(yuǎn)大于改變電子自旋方向所需能量。③運(yùn)行速度快,電子自旋方向的改變,相較于電荷運(yùn)動(dòng)速度更快,具有更高邏輯處理速度。④非易失性,由于材料的磁性在斷電之后依然保持,自旋狀態(tài)與斷電之前相同。

    實(shí)現(xiàn)對材料自旋的電學(xué)控制是自旋器件的應(yīng)用基礎(chǔ),對于GeTe 而言,由于剩余的鐵電極化會(huì)破壞反轉(zhuǎn)對稱性,產(chǎn)生出巨大Rashba 自旋分裂的塊狀帶,從而實(shí)現(xiàn)自旋的鐵電控制[7,65]。這一特性可用于制備自旋器件,從而引起了人們對GeTe 鐵電特性的研究。Fukuma等人[8],2001年通過往GeTe 中摻入磁性離子,發(fā)現(xiàn)不僅薄膜的光學(xué)和電學(xué)特性會(huì)隨著相變表現(xiàn)出較大的差異,其磁性也隨著相變而改變。Chen 等人[66]2008年制得的GeMnTe 稀磁半導(dǎo)體,將其居里溫度提高到180℃。

    圖5 GeTe在相變存儲(chǔ)領(lǐng)域的應(yīng)用:(a) 不同升溫速率下GeTe薄膜的電阻曲線;(b) 相變存儲(chǔ)單元在兩相轉(zhuǎn)變下的I-V 曲線;(c) 傳統(tǒng)平面相變存儲(chǔ)單元;(d) Reset 模式下的TEM 圖像;(e) GeTe和(f) GST 相變存儲(chǔ)單元的耐久性Fig.5 The applications of GeTe in phase change memory:(a) The curve of GeTe films’ resistance measured with different increasing heating rate;(b) The I-V curve of a PCM cell in the crystalline and the amorphous states;(c) The structure of a conventional planar PCM cell;and (d)The TEM image in the Reset state;Durability of PCM cell of (e) GeTe and (f) GST

    Rinaldi 等人[7]通過鐵電圖案化研究GeTe薄膜中納米量級的自旋織構(gòu)的控制,器件具有純電力控制、可重構(gòu)的計(jì)算功能。圖6(a)[7]和(b)[7]為使用0.5 μm和1.5 μm的同心方塊圖案,在+7 V(-7 V)電壓下,GeTe薄膜(111)晶面Te 端表面和Ge 端表面各自極化圖像的變化;圖6(c)[7]和(d)[7]為相應(yīng)的原始極化狀態(tài)和鐵電磁滯回線。圖6(e)[7]為使用插圖所示圖案,在+10 V(-10 V)電壓下,GeTe薄膜表面的極化狀態(tài)。雖然,GeTe 自旋器件成為最近幾年的一個(gè)研究熱點(diǎn),但距離自旋器件的實(shí)現(xiàn)還有許多理論和實(shí)驗(yàn)上的工作尚未完成。

    2.5 紅外光電器件

    紅外波段涵蓋了廣泛的應(yīng)用,包括光纖通信、安全、制藥和生物等多個(gè)領(lǐng)域,高性能、小尺寸、高集成度、高溫(室溫,甚至高于室溫)下工作是紅外探測器的重要發(fā)展方向。不同材料、不同類型的高性能紅外探測器一直是人們持續(xù)研究的熱點(diǎn),其中量子點(diǎn)探測器、二維材料光電探測器等低維探測器成為研究熱點(diǎn)。近年來,硫系材料因其能隙較窄,非常適合于紅外探測,因而倍受關(guān)注。

    圖6 在+7 V(-7 V)電壓下,GeTe薄膜的(a) Te 端和(b) Ge 端表面的極化圖像;(c) Te 端和(d) Ge 端相應(yīng)的原始 極化狀態(tài)和鐵電磁滯回線;(e) 使用插圖所示圖案,在+10 V(-10 V)電壓下,GeTe薄膜的極化圖案Fig.6 With the tip at +7 V (-7 V),the GeTe thin films’ images recorded on (a) Te and (b) Ge termination,respectively;The corresponding pristine polarization state and the corresponding ferroelectric hysteresis loop of (c) Te and (d) Ge termination;(e) With the tip at +10 V (-10 V),the image of GeTe thin film,using the insetted image

    目前,人們對GeTe的研究主要集中在熱電、相變開關(guān)、相變存儲(chǔ)、自旋器件等領(lǐng)域,鮮見GeTe在紅外光電領(lǐng)域應(yīng)用的研究報(bào)道。GeTe 帶隙是否在紅外波段,是GeTe 能否應(yīng)用于紅外光電領(lǐng)域的基礎(chǔ)。Vadkhiya 等人[67],計(jì)算的α-GeTe 能帶結(jié)構(gòu)如圖7(a)所示,態(tài)密度(DOS,density of states)如圖7(b)所示。GeTe 價(jià)帶主要由Te 5p 軌道組成,而導(dǎo)帶主要由Ge 4p 軌道組成,由于晶體中Te 5p 軌道和Ge 4p軌道的重疊,使GeTe 晶體趨向于窄帶隙半導(dǎo)體。由于對GeTe 帶隙的研究針對不同的應(yīng)用領(lǐng)域,所建模型和實(shí)驗(yàn)條件也有所不同,所以,對GeTe 帶隙的報(bào)道也存在很大差異。可以認(rèn)為α-GeTe的電學(xué)帶隙在0.4 eV~0.7 eV 范圍,β-GeTe的電學(xué)帶隙在0.1 eV~0.4 eV,非晶態(tài)的光學(xué)帶隙為0.85 eV,晶態(tài)的光學(xué)帶隙為0.64 eV~0.95 eV[2,27,68-69]。

    為了了解GeTe的光學(xué)帶隙,確定其能否應(yīng)用于紅外探測領(lǐng)域,本課題組[24]根據(jù)實(shí)驗(yàn)得到圖7(c)所示的吸收光譜,利用Tauc 公式[70],計(jì)算出GeTe薄膜如圖7(f)所示的光學(xué)帶隙。從圖中可以看出,非晶態(tài)時(shí)光學(xué)帶隙為0.85 eV,晶態(tài)時(shí)為0.77 eV,位于紅外波段。同時(shí)可以看出,GeTe的吸收系數(shù)大約為105cm-1,結(jié)合GeTe薄膜的高載流子遷移率,有望制備出紅外光電探測器。根據(jù)Hoffman 提出的晶界散射理論[71],在多晶薄膜中運(yùn)動(dòng)的電子在每個(gè)晶粒界面上都將受到散射,在λ(λ為電子在薄膜中運(yùn)動(dòng)的路程)中將受到(λ/D)次散射(D為晶粒尺寸),所以,使用GeTe薄膜制備紅外探測器時(shí),晶態(tài)薄膜載流子的平均自由程更大。

    在此基礎(chǔ)上,本課題組[24]研制的基于GeTe的光導(dǎo)型探測器如圖8(a)所示,根據(jù)圖8(c)和(d)可以看出GeTe在850 nm 波段的響應(yīng)率可以達(dá)到102A/W;探測率可以達(dá)到1013Jones。在近紅外波段,其響應(yīng)率和外量子效率隨波長的變長而降低。圖8(b)所示為,GeTe與其他硫族化合物探測器[72-76]在近紅外波段的響應(yīng)率。從圖中可以看出,GeTe 紅外探測器的響應(yīng)率雖并不具有明顯的優(yōu)勢,但探測率也達(dá)到了1013Jones。由于該研究只對基于GeTe的原型器件在大氣環(huán)境中進(jìn)行器件測試,未進(jìn)行器件優(yōu)化,可以認(rèn)為GeTe 作為紅外探測器材料具有一定的研究價(jià)值。

    圖7 GeTe薄膜的能帶結(jié)構(gòu)及光學(xué)帶隙:(a) GeTe的能帶結(jié)構(gòu);(b) Te和Ge p 軌道的部分態(tài)密度圖;GeTe薄膜退火前后 (c)歸一化UV-Vis-NIR 吸收光譜和(d) α2與hν的關(guān)系曲線Fig.7 The band structure and optical band gap of GeTe films:(a) Band structure of GeTe;(b) Partial DOS for Te and Ge p orbitals;(c) Normalized UV-Vis-NIR absorption spectra and (d) Plot of α2 versus photon energy (hν) of the GeTe films before and after annealing

    圖8 GeTe 基光電探測器:(a) 基于GeTe的光導(dǎo)型探測器結(jié)構(gòu);(b) 硫系材料紅外探測器的響應(yīng)率;GeTe 探測器的(c) 響應(yīng)率和(d) 探測率;(e) GeTe在近紅外波段的響應(yīng)率和外量子效率Fig.8 GeTe-based photodetector:(a) The photoconductive photodetector structure based GeTe films;(b) Responsivity (R) of infrared photodetectors based on different chalcogenide materials;(c) The R -V and (d) D*-V plots of GeTe based photodetector;(e) The R and EQE(external quantum efficiency) vs wavelength plot of the GeTe based photodetector

    3 結(jié)論及展望

    GeTe薄膜是一種窄帶隙鐵電p型半導(dǎo)體,憑借其獨(dú)特性質(zhì),在熱電、相變存儲(chǔ)、相變開關(guān)、自旋器件等多個(gè)領(lǐng)域均有大的應(yīng)用前景。GeTe的光學(xué)帶隙在紅外波段,載流子遷移率為55~70 cm2/Vs,在近紅外波段具有較高的吸收系數(shù),與非晶態(tài)相比,晶態(tài)GeTe薄膜中載流子具有更大的平均自由程,有望應(yīng)用于紅外光電探測。目前關(guān)于GeTe的研究主要集中在熱電和存儲(chǔ)領(lǐng)域,在紅外光電領(lǐng)域的研究鮮有報(bào)道。因此,GeTe在紅外光電探測領(lǐng)域尚有很大的研究空間,是值得關(guān)注的一個(gè)研究方向。

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