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    隔離段內(nèi)激波位置對(duì)TDLAS測(cè)量結(jié)果影響規(guī)律研究

    2018-04-18 08:42:22徐博儒宋俊玲席文雄洪延姬
    關(guān)鍵詞:馬赫數(shù)激波譜線

    徐博儒,宋俊玲,席文雄,洪延姬

    0 引言

    激光吸收光譜技術(shù)(TDLAS)基于分子光譜學(xué)相關(guān)理論,利用半導(dǎo)體激光器的可調(diào)諧特性對(duì)氣體參數(shù)實(shí)現(xiàn)非侵入式的測(cè)量。具有體積小、重量輕、可靠性高、分辨率高、對(duì)流場(chǎng)無(wú)干擾等優(yōu)點(diǎn)。廣泛應(yīng)用于燃燒流場(chǎng)診斷,可以實(shí)現(xiàn)超然沖壓發(fā)動(dòng)機(jī)、脈沖爆震發(fā)動(dòng)機(jī)等試驗(yàn)臺(tái)的多參數(shù)測(cè)量[1~4]。

    國(guó)外的Lindstrom等人[5,6]在激波管開(kāi)展了TDLAS實(shí)驗(yàn)研究,實(shí)驗(yàn)結(jié)果用于輔助改進(jìn)和驗(yàn)證計(jì)算流體動(dòng)力學(xué)模型,提高了激波管流場(chǎng)動(dòng)態(tài)計(jì)算能力。國(guó)內(nèi)王廣宇等人[7]在超燃試驗(yàn)臺(tái)開(kāi)展了TDLAS工程實(shí)驗(yàn)研究,速度和溫度測(cè)量結(jié)果與模型預(yù)測(cè)值具有良好一致性。屈東勝等人[8]利用兩條H2O的吸收譜線,在超燃試驗(yàn)臺(tái)實(shí)現(xiàn)了超聲速氣流溫度和組分濃度的實(shí)時(shí)在線測(cè)量,與預(yù)期偏差較小。李飛等人[9]采用分時(shí)掃描-直接探測(cè)策略,定量測(cè)量了燃燒室氣流的靜溫、H2O濃度和流向速度。

    國(guó)內(nèi)外在TDLAS一維測(cè)量方面開(kāi)展了很多研究中,一般認(rèn)為被測(cè)流場(chǎng)為均勻分布。然而,在實(shí)際發(fā)動(dòng)機(jī)流場(chǎng)中,由于構(gòu)造設(shè)計(jì)等原因,在發(fā)動(dòng)機(jī)隔離段中會(huì)出現(xiàn)激波結(jié)構(gòu),使得沿著TDLAS測(cè)量光路方向存在流場(chǎng)分布的梯度變化,影響了TDLAS測(cè)量結(jié)果的準(zhǔn)確性。并且,對(duì)于TDLAS測(cè)量位置的選擇多是為了實(shí)驗(yàn)方便的考慮,對(duì)于測(cè)量位置好壞的影響缺乏有效判斷,對(duì)于流場(chǎng)內(nèi)部環(huán)境干擾TDLAS測(cè)量程度的研究不足。本文數(shù)值模擬了不同馬赫數(shù)條件下隔離段處TDALS測(cè)量結(jié)果,分析了流場(chǎng)中激波因素對(duì)TDLAS測(cè)量結(jié)果的影響。

    1 TDLAS數(shù)值測(cè)量原理

    TDLAS技術(shù)主要建立在Beer-Lambert定律的基礎(chǔ)上,主要描述了光線穿過(guò)氣體介質(zhì)時(shí),透射光強(qiáng)與入射光強(qiáng)之間的關(guān)系,表達(dá)式為:

    其中,It和I0分別為透射光和入射光的強(qiáng)度,τν和αν分別為透射系數(shù)和吸收系數(shù);L—吸收長(zhǎng)度。吸收系數(shù)αν的表達(dá)式可以用下式表示。

    吸收面積可表示為:

    采用雙譜線法測(cè)量溫度[10]。譜線選擇為7185.60 cm-1和7454.445cm-1,譜線參數(shù)如表1。

    表1 所選譜線的基本參數(shù)(選取自HITRAN2012[11])Tab.1 The basic parameters of the selected spectral line(Selected from HITRAN2012[11])

    在相同環(huán)境中,即同一壓強(qiáng),同一氣體濃度,同一光程時(shí),測(cè)量?jī)煞N躍遷的吸收區(qū)域A,兩種不同譜線的躍遷吸收區(qū)域不同,他們的比值是關(guān)于溫度的單值函數(shù),其表達(dá)式可簡(jiǎn)化為式(4):

    其中,S(T0)—在參考溫度時(shí)的譜線強(qiáng)度;h—普朗克常數(shù);c—光速;k—玻耳茲曼常數(shù),E"—低狀態(tài)能量,吸收面積A可通過(guò)是式(5)計(jì)算。

    由式(4),將溫度T放到式子左邊,可得氣體溫度表達(dá)式(6):

    其中,T0—線強(qiáng)的參考溫度;hc/k—常數(shù),A1,A2—吸收區(qū)域。

    2 CFD流場(chǎng)仿真和TDLAS數(shù)值測(cè)量

    2.1 CFD流場(chǎng)分布仿真

    為了研究激波對(duì)TDLAS測(cè)量結(jié)果的影響,采用控制變量法,控制其他條件不變,探究了四種馬赫數(shù)條件下產(chǎn)生的激波對(duì)TDLAS測(cè)量結(jié)果的影響。四種馬赫數(shù)的來(lái)流條件如表2。

    利用ICEM軟件生成計(jì)算網(wǎng)格,采用分塊劃分結(jié)構(gòu)化網(wǎng)格,壁面采用加密處理。

    邊界條件設(shè)置如下:①壁面邊界:采用無(wú)滑移、絕熱壁面邊界;②入口邊界:流場(chǎng)入口采用遠(yuǎn)場(chǎng)入口邊界;③出口邊界:流場(chǎng)出口采用壓力出口邊界。

    表2 四種馬赫數(shù)的來(lái)流條件Tab.2 The flow conditions of four kinds of Maher numbers

    利用CFD仿真結(jié)果為T(mén)DLAS提供被測(cè)流場(chǎng),CFD計(jì)算模型圖及尺寸如圖1所示。超聲速氣流從左向右流動(dòng),經(jīng)過(guò)一個(gè)斜坡結(jié)構(gòu)模擬激波的產(chǎn)生,斜坡轉(zhuǎn)角為8°。圖中Zone1為均勻分布區(qū)域,Zone2為激波產(chǎn)生區(qū)域,Zone3為激波反射區(qū)域。由于本文選擇H2O的吸收譜線,為了滿足譜線吸收條件,將流入的混合氣體設(shè)置為H2O和空氣的混合氣體,其中H2O的摩爾濃度為10%。為適應(yīng)譜線的敏感溫度區(qū)間,將來(lái)流溫度設(shè)置為890K。

    圖1 CFD計(jì)算模型圖Fig.1 CFD Calculation model diagram

    2.2 TDLAS數(shù)值測(cè)量

    為比較TDLAS測(cè)量探頭在不同位置的測(cè)量結(jié)果,以及激波對(duì)TDLAS測(cè)量的影響。利用CFD數(shù)值模擬的流場(chǎng)溫度分布結(jié)果,采用TDLAS數(shù)值測(cè)量方法進(jìn)行研究。如圖2,以Ma=2的流場(chǎng)溫度分布為例,在垂直于流場(chǎng)方向900 mm長(zhǎng)度范圍內(nèi),以10mm間隔密布90條光線。

    圖2 TDLAS測(cè)量示意圖Fig.2 TDLAS measure schematic diagram

    通過(guò)TDLAS數(shù)值測(cè)量方法,根據(jù)公式(6)得到每一個(gè)垂直于流道方向光路上的平均溫度TDLAS_T,與CFD給定的流場(chǎng)平均溫度CFD_T比較并求出相對(duì)偏差。即溫度相對(duì)偏差error_T。表達(dá)式如下:

    在上式中,CFD給定的流場(chǎng)平均溫度CFD_T采用路徑積分的方式得到:

    其中,Li—網(wǎng)格長(zhǎng)度;Ti—網(wǎng)格溫度;Xi—網(wǎng)格濃度。

    3 數(shù)值測(cè)量結(jié)果及分析

    3.1 CFD仿真結(jié)果

    在馬赫數(shù)為2、3、4、6四種條件下,得到模型的溫度分布如圖3所示。

    圖3 馬赫數(shù)為2、3、4、6時(shí)溫度分布圖Fig.3 Temperature distribution diagram of Mach number 2,3,4 and 6

    根據(jù)溫度分布圖像,當(dāng)氣流進(jìn)入流道后,在Zone1區(qū)域,溫度分布非常均勻。隨后通過(guò)一個(gè)內(nèi)轉(zhuǎn)角,在Zone2區(qū)域形成一道斜激波??梢钥吹剑ê鬁囟让黠@增大。隨后產(chǎn)生一道膨脹波,波后溫度減小。在Zone3區(qū)域兩道波經(jīng)過(guò)幾次反射,形成了幾條高溫分布帶。隨著馬赫數(shù)的增大,激波角逐漸變小,CFD仿真模型內(nèi)部激波反射的次數(shù)變少,高溫帶的數(shù)量隨之變少。高溫帶都是由斜激波和膨脹波或他們的反射波所夾的區(qū)域。這是由于斜激波和膨脹波的波前波后溫度變化剛好相反,激波的波前溫度小于波后溫度,膨脹波的波前溫度大于波后溫度。此外,兩種波在壁面反射處所夾的位置,也就是高溫帶的兩端,有一個(gè)明顯的高溫區(qū),溫度為高溫帶的溫度最大值。

    3.2 TDLAS數(shù)值測(cè)量結(jié)果

    圖5給出了在馬赫數(shù)分別為2、3、4、6四種情況下,90條垂直于流道方向光線上的平均溫度TDLAS_T與CFD給定的流場(chǎng)平均溫度CFD_T的對(duì)比結(jié)果,以及二者相對(duì)偏差。圖4中橫坐標(biāo)表示為從入口到出口布置的光線序號(hào)。

    圖4 馬赫數(shù)為2、3、4、6時(shí)TDLAS溫度測(cè)量值與CFD平均值及相對(duì)偏差Fig.4 TDLAS temperature value and CFD mean value and relative deviation at the time of Mach number of 2,3,4 and 6

    由圖5可見(jiàn),沿著流道方向,相對(duì)偏差曲線不停擺動(dòng),但總體趨勢(shì)不斷減小。此外,沿著流道方向,在每一種馬赫數(shù)條件下相對(duì)偏差的極小值也不斷減小。這是由于激波和膨脹波在流道中不斷反射,每一次反射后激波的強(qiáng)度都在變小。比較不同馬赫數(shù)下TDLAS溫度測(cè)量值與CFD平均值之間的相對(duì)偏差可以看出,隨著馬赫數(shù)的增大,相對(duì)偏差隨之增大。此外,相對(duì)偏差曲線隨著光線序號(hào)的遞增在不斷擺動(dòng),擺動(dòng)的次數(shù)隨著實(shí)驗(yàn)馬赫數(shù)的增大而減小。這種擺動(dòng)的現(xiàn)象與CFD模型中激波和膨脹波反射的現(xiàn)象有著很好的對(duì)應(yīng)關(guān)系。

    以Ma=2情況為例,圖5給出了Ma=2條件下,相對(duì)偏差曲線與溫度分布圖像的對(duì)應(yīng)關(guān)系。上半部分為相對(duì)偏差曲線,下半部分為溫度分布圖。由圖可知,相對(duì)偏差曲線的擺動(dòng)頻率與溫度分布的變化頻率基本一致。藍(lán)色長(zhǎng)虛線穿過(guò)的位置為相對(duì)偏差曲線中極小值的位置,對(duì)應(yīng)溫度分布的圖像,這些位置基本處于兩道波之間所夾的區(qū)域,其流場(chǎng)分布相對(duì)均勻,有利于TDLAS視線測(cè)量精度。紅色短虛線穿過(guò)的位置為相對(duì)偏差曲線的極大值點(diǎn),沿著光線方向存在斜激波、膨脹波以及它們的反射波,這些位置的流場(chǎng)分布非常不均勻,進(jìn)而影響了TDLAS視線測(cè)量的精度。

    圖5 Ma=2條件下相對(duì)誤差與溫度分布關(guān)系圖Fig.5 Temperature distribution diagram of Mach number 2,3,4 and 6

    為探究流場(chǎng)分布不均勻性對(duì)TDLAS視線測(cè)量的影響,我們引入一個(gè)量Dev,表示沿著一條光線穿過(guò)區(qū)域的流場(chǎng)分布均勻性。流場(chǎng)越均勻,Dev越??;流場(chǎng)越不均勻,Dev越大。其表達(dá)式如下:

    其中,n—網(wǎng)格數(shù)量;CFD_Ti—一條光線上每個(gè)網(wǎng)格的溫度,CFD_T—此光線上路徑積分平均溫度。

    仍以Ma=2為例,圖6給出了Ma=2條件下,在垂直于流道方向密布90條光線的相對(duì)偏差和流場(chǎng)分布均勻性。由圖可見(jiàn),兩條曲線走勢(shì)基本相同,流場(chǎng)的非均勻性影響了TDLAS的測(cè)量精度。因此,在已知發(fā)動(dòng)機(jī)結(jié)構(gòu)和入口參數(shù)條件下,應(yīng)選擇激波較弱、流場(chǎng)更為均勻的位置布置TDLAS探頭;在遠(yuǎn)離激波較弱位置受限的條件下,應(yīng)選擇兩道波所夾的區(qū)域布置探頭測(cè)量。

    圖6 相對(duì)誤差和流場(chǎng)分布不均勻度對(duì)比圖Fig.6 Comparison diagram of relative error and flow field distribution inhomogeneity

    4 結(jié)論

    本文數(shù)值模擬了超燃沖壓發(fā)動(dòng)機(jī)隔離段四種馬赫數(shù)條件下的流場(chǎng)分布,研究了流場(chǎng)內(nèi)激波對(duì)TDLAS測(cè)量結(jié)果的影響規(guī)律。通過(guò)比較TDLAS溫度測(cè)量結(jié)果與CFD溫度平均值,發(fā)現(xiàn)在斜激波、膨脹波以及二者反射波的交叉點(diǎn)處,流場(chǎng)梯度較大,TDLAS測(cè)量偏差較大。在TDLAS工程應(yīng)用中,在已知發(fā)動(dòng)機(jī)結(jié)構(gòu)和入口參數(shù)條件下,應(yīng)選擇激波較弱、流場(chǎng)更為均勻的位置布置TDLAS探頭;在遠(yuǎn)離激波較弱位置受限的條件下,應(yīng)選擇兩道波所夾的區(qū)域布置探頭測(cè)量。

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