成小霞,李寶仁,楊 鋼,杜經(jīng)民
(華中科技大學(xué) FESTO氣動(dòng)中心,武漢 430074)
由于具有固有頻率低、承受載荷能力大,剛度、阻尼、輸出載荷、工作高度等參數(shù)均可以根據(jù)需要設(shè)計(jì)等很多優(yōu)點(diǎn),空氣彈簧作為隔振器越來(lái)越廣泛地被應(yīng)用到車(chē)輛、機(jī)械設(shè)備及特殊裝置隔振系統(tǒng)中。載荷計(jì)算是空氣彈簧靜動(dòng)態(tài)特性分析的理論基礎(chǔ),也是實(shí)際隔振系統(tǒng)設(shè)計(jì)的依據(jù),因此對(duì)空氣彈簧的載荷特性進(jìn)行深入研究,得到準(zhǔn)確度高、實(shí)用性強(qiáng)的載荷模型就顯得尤為必要。國(guó)內(nèi)對(duì)空氣彈簧特性的研究較多,主要采用的方法有試驗(yàn)法、有限元法和圖解法[1-2]。試驗(yàn)法簡(jiǎn)單但需要專(zhuān)門(mén)的設(shè)備,有限元方法基于材料和結(jié)構(gòu)參數(shù)能夠準(zhǔn)確獲取的前提,故這兩種方法均具有較大的局限性,不適合空氣彈簧隔振系統(tǒng)的計(jì)算分析?,F(xiàn)有的基于圖解法的計(jì)算空氣彈簧載荷的模型只是考慮了形狀、幾何尺寸、工作氣壓等參數(shù)和載荷的關(guān)系[3-4],而忽略了囊體材料特性對(duì)載荷性能的影響。本文以囊式空氣彈簧為具體研究對(duì)象,在詳細(xì)分析囊體材料特性的基礎(chǔ)上,推導(dǎo)出基于材料非各向同性特性的新載荷模型。該模型充分考慮了囊體材料特性對(duì)載荷輸出的影響,能夠更加準(zhǔn)確地描述空氣彈簧的載荷特性。
空氣彈簧通過(guò)囊壁撓曲實(shí)現(xiàn)工作高度的改變,在振動(dòng)過(guò)程中囊壁和上下蓋板連接處會(huì)產(chǎn)生接觸問(wèn)題??紤]到接觸狀態(tài)的復(fù)雜性,建立空氣彈簧載荷模型時(shí)需要對(duì)問(wèn)題進(jìn)行簡(jiǎn)化,并引入一些適當(dāng)?shù)募僭O(shè):①囊壁自身重力與空氣彈簧輸出力相比較很小,可忽略不計(jì);②工作過(guò)程中,軸向和徑向囊壁在自然狀態(tài)下假設(shè)始終保持圓弧形狀;③假設(shè)囊內(nèi)氣體是理想氣體,靜態(tài)加載過(guò)程為等溫加載。
囊式空氣彈簧結(jié)構(gòu)如圖1所示。
圖1 空氣彈簧結(jié)構(gòu)示意圖Fig.1 Air spring structure
對(duì)空氣彈簧進(jìn)行受力分析,得其平衡方程[5]:
式中:p為囊內(nèi)氣體工作壓力(表壓),d為囊壁的厚度,R為囊體的最大徑向半徑,r為囊壁軸向圓弧半徑,σs為赤道面囊壁材料垂向正應(yīng)力。
選取赤道面囊壁上的一微元體進(jìn)行應(yīng)力分析,微元體結(jié)構(gòu)見(jiàn)圖2所示。dθ、dψ為 微 元 體 軸向、徑向圓弧角度;dps為垂向應(yīng)力 σs作用在截面上的彈性力,dpu為周向應(yīng)力σu作用在截面上的彈性力。
圖2 微元體結(jié)構(gòu)示意圖Fig.2 Element structure
微元體在dPs、dPu徑向的分力和內(nèi)部氣壓力共同作用下處于平衡狀態(tài),其徑向平衡方程為:
把式(2)代入(3)式并化簡(jiǎn)得:
空氣彈簧囊體由橡膠和簾線復(fù)合硫化而成,內(nèi)外層橡膠起密封和保護(hù)作用,空氣彈簧內(nèi)部的壓力主要由中間簾線層來(lái)承擔(dān)。已有研究結(jié)果表明,簾線的材質(zhì)、粗細(xì)、排列密度、角度、鋪設(shè)層數(shù)、鋪設(shè)順序和橡膠層材質(zhì)、厚度等參數(shù)對(duì)囊壁應(yīng)力都有一定的影響[6],進(jìn)而直接影響到空氣彈簧的靜動(dòng)態(tài)特性。由于橡膠和簾線的材料特性異同以及其復(fù)雜的構(gòu)造方式,囊體材料整體表現(xiàn)出復(fù)雜的各向異性特性,同一囊體材料軸向和徑向的彈性模量不相同,而同一方向囊體材料不同彈性模量也不全相同。考慮到囊體彈性模量表達(dá)式復(fù)雜且很多具體參數(shù)無(wú)法獲得,為了簡(jiǎn)化計(jì)算,引入系數(shù)u來(lái)表示囊體的這種綜合的各向異性材料特征。系數(shù)u定義為軸向彈性模量Es和徑向彈性模量Eu的比值,u不僅可以表示同一囊壁軸向徑向彈性模量的差異大小,同時(shí)也可以表示不同空氣彈簧囊體的材料特征。根據(jù)理論研究,u一般在0.8~2之間取值,可以通過(guò)計(jì)算值和實(shí)驗(yàn)值擬合得到,具體計(jì)算方法后面介紹。
囊體材料在變形過(guò)程的應(yīng)力與應(yīng)變呈非線性關(guān)系,但在應(yīng)變?chǔ)牛?5%的范圍內(nèi)可近似認(rèn)為是線性的[7]。從材料疲勞強(qiáng)度考慮,空氣彈簧設(shè)計(jì)的允許工作行程范圍內(nèi)材料應(yīng)變量都不會(huì)超過(guò)此范圍,所以可認(rèn)為空氣彈簧工作過(guò)程中囊體材料應(yīng)力與應(yīng)變之間服從虎克定律。假設(shè)在內(nèi)部氣壓作用下,微元體在垂向和周向產(chǎn)生相同的變形量Δr=ΔR,則垂向和周向應(yīng)力之間存在如下關(guān)系:
綜合式(1)、(4)、(5)可得輸出力表達(dá)式:
Aeff為空氣彈簧有效面積,定義為加載到空氣彈簧上的載荷與空氣彈簧內(nèi)部空氣壓力相平衡時(shí)的斷面積。有效面積是一個(gè)理論等效值,而非接觸面積(蓋板面積)或承壓面積(最大徑向面積)。很多文獻(xiàn)中給出有效面積計(jì)算公式卻沒(méi)有給出依據(jù)[8];有的文獻(xiàn)中認(rèn)為承壓面積就是有效面積,或是假設(shè)有效面積在一定高度范圍內(nèi)為定值,這些處理方法都會(huì)帶來(lái)一定的誤差,這一點(diǎn)在后面有對(duì)比說(shuō)明。
考慮到簾線層彈性模量較大,囊壁在壓縮或拉伸變形時(shí),材料產(chǎn)生的變形量與工作高度相比較可忽略不計(jì),所以假設(shè)變形過(guò)程中囊壁軸向圓弧長(zhǎng)度保持不變。
采用幾何圖解的方法對(duì)空氣彈簧的工作參數(shù)進(jìn)行計(jì)算。其參數(shù)滿足以下幾何關(guān)系:式中:h為空氣彈簧的工作高度,L為囊壁圓弧長(zhǎng)度,θ為囊壁圓弧角度,b為上蓋板直徑,R、r定義和圖1中相同,s為r在R上的投影值。
由式(7)可得到空氣彈簧的重要參數(shù)R,r,其為關(guān)于高度h的函數(shù)。將R、r值帶入載荷表達(dá)式進(jìn)行數(shù)值仿真,可以得到載荷F關(guān)于工作高度h、氣體壓力p的曲線。
首先對(duì)空氣彈簧的輸出力與工作高度、壓力的關(guān)系進(jìn)行仿真,結(jié)果如圖3所示。從圖中可以看出,空氣彈簧靜態(tài)載荷為一簇非線性曲線。工作高度恒定時(shí),壓力越大,承載力越強(qiáng);工作壓力恒定時(shí),壓縮程度越大(高度越低),承載能力越強(qiáng);且隨著工作壓力升高,非線性特性越明顯。
圖3 空氣彈簧輸出力-高度-壓力關(guān)系曲線Fig.3 The relation of force output to height and pressure
圖4 囊體材料對(duì)空氣彈簧輸出力影響Fig.4 Influence of bag material on force output
圖4 為0.1~0.7MPa下,模型考慮材料特性前后輸出力曲線。圖中可看出,考慮囊體材料特性后對(duì)輸出載荷有一定的影響,在壓縮狀態(tài)下的影響不是很大,但是在拉伸狀態(tài)下兩種模型的區(qū)別較明顯。這是因?yàn)樵趬嚎s狀態(tài)時(shí)承壓平面半徑R較大,此時(shí)氣壓力起主要決定作用;而當(dāng)空氣彈簧處于拉伸狀態(tài)時(shí),承壓平面半徑R較小,此時(shí)氣壓力較小,材料特性對(duì)空氣彈簧特性將產(chǎn)生較大的影響。
根據(jù)定義可知,囊體材料特性系數(shù)u的不同取值可以反映囊體材料的特性。由圖5可知,同一工作壓力下(0.5 MPa),u取值越大,空氣彈簧載荷越大,尤其是拉伸狀態(tài)下與忽略材料特性的模型差別也越大。
圖5 材料特性系數(shù)對(duì)輸出力的影響Fig.5 Influence of material properties coefficient on output force
為了測(cè)試空氣彈簧在靜態(tài)加載下的輸出力,設(shè)計(jì)了實(shí)驗(yàn)臺(tái)架,實(shí)驗(yàn)裝置如圖6所示。
圖6 空氣彈簧靜態(tài)特性實(shí)驗(yàn)臺(tái)架圖Fig.6 Device for air spring static experiments
本實(shí)驗(yàn)采用Festo公司的EB-145-60型囊式空氣彈簧作為研究對(duì)象。選定空氣彈簧一系列工作高度依次進(jìn)行實(shí)驗(yàn)。在選定的每一個(gè)工作高度下,進(jìn)行靜態(tài)加載,依次改變囊內(nèi)氣體工作壓力,待囊內(nèi)氣壓穩(wěn)定后記錄測(cè)得的輸出力值。
對(duì)空氣彈簧的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)進(jìn)行處理,并與仿真結(jié)果進(jìn)行對(duì)比,可得到如下一些結(jié)果。
圖7所示,空氣彈簧有效作用面積隨著工作高度變化而變化。如認(rèn)為有效面積是接觸面積或承壓面積,則會(huì)出現(xiàn)不能接受的誤差,所以這兩種計(jì)算方法都是錯(cuò)誤的;假設(shè)取空氣彈簧高度為85 mm時(shí)的有效面積為恒定面積,當(dāng)空氣彈簧振幅為5 mm時(shí)就會(huì)產(chǎn)生最大高達(dá)12%的誤差,由此可知有效面積恒定不變的假設(shè)必須在振幅很小的情況下才成立。
圖7 有效面積和高度變化關(guān)系曲線Fig.7 Effective areas change with height
圖8 仿真與實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)對(duì)比Fig.8 Comparison between simulation and measurement
圖8 是工作壓力分別為 0.3 MPa、0.5 MPa、0.7 MPa時(shí)兩種模型輸出力仿真與實(shí)驗(yàn)對(duì)比曲線。從圖中可以看出,忽略材料特性的模型(u=1)與實(shí)驗(yàn)曲線在拉伸狀態(tài)下差別較大,而基于囊體材料特性的模型(u=1.4)與實(shí)驗(yàn)更加吻合,這說(shuō)明載荷計(jì)算中考慮囊體材料特性因素很有必要。
表1 仿真與實(shí)驗(yàn)誤差平方和Tab.1 Simulations and measurement error sum of squares
分別計(jì)算囊體材料特性系數(shù)u取不同值時(shí)仿真計(jì)算值并與實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)進(jìn)行對(duì)比。對(duì)應(yīng)不同u值仿真與實(shí)驗(yàn)的誤差值平方和如表1所示。根據(jù)最小二乘法原理可得對(duì)于本實(shí)驗(yàn)采用的空氣彈簧,在整個(gè)工作高度區(qū)間u取1.45時(shí)實(shí)驗(yàn)與仿真數(shù)據(jù)誤差值平方和值最小,即模型與實(shí)際最接近。
從圖8中可以看到,模型在較低工作壓力時(shí)拉伸狀態(tài)下仍然與實(shí)驗(yàn)存在一定的誤差。這很大程度上是由于實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)的采集誤差造成的。本實(shí)驗(yàn)中選用的力傳感器的量程為20 kN,而低壓拉伸狀態(tài)下輸出力小于2 kN,測(cè)量值處于傳感器測(cè)量范圍的前端10%內(nèi),此范圍內(nèi)采集誤差對(duì)實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)的影響比較大。
誤差另一個(gè)主要的原因是模型推導(dǎo)中的假設(shè)條件。在強(qiáng)拉伸狀態(tài)下,弧長(zhǎng)不變的假設(shè)將導(dǎo)致仿真計(jì)算誤差增大。
另外,其它一些因素也會(huì)對(duì)實(shí)驗(yàn)產(chǎn)生影響,包括橡膠的蠕變和橡膠滯后性能等[9-10]。實(shí)驗(yàn)過(guò)程中的對(duì)空氣彈簧完成的拉伸壓縮次數(shù)、空氣彈簧實(shí)驗(yàn)中形變方向、充壓保持時(shí)間等因素都會(huì)對(duì)囊體橡膠性能產(chǎn)生一定影響,進(jìn)而影響到實(shí)驗(yàn)結(jié)果。
分析了囊體材料特性對(duì)空氣彈簧特性的影響,并在此基礎(chǔ)上建立了載荷模型,揭示了囊式空氣彈簧承載和氣壓、幾何參數(shù)之間的函數(shù)關(guān)系。雖然是基于幾何圖解的方法推導(dǎo)得到,但經(jīng)實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證該模型描述空氣彈簧的載荷特性有較高的精確度。本文給出的計(jì)算表達(dá)式簡(jiǎn)單、準(zhǔn)確、可應(yīng)用性強(qiáng),對(duì)于囊式空氣彈簧分析計(jì)算具有重要的指導(dǎo)意義和實(shí)用價(jià)值。
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