基態(tài)

鍵詞：量子固體；基態(tài)；Lennard-Jones勢氦是最輕的單原子分子，與其他元素不同，在常壓下，即使溫度降到絕對零度，氦仍然為液態(tài)。形成固態(tài)氦需要1.00～1.50 K［T（K）=273.15+t（℃）］的低溫，且需2.5 MPa左右的壓強。這是量子效應的直接影響，具體而言，就是系統(tǒng)的零點能太高，不允許原子“凍結(jié)”，即固定在格點位置附近，固體氦被稱作“量子固體”。不論是從理論方面還是實驗方面，量子固體氦都是一個有趣且具有挑戰(zhàn)性的研究課題。液體氦可以形成超

619)里德伯-基態(tài)分子由一個里德伯原子和一個基態(tài)原子組成,束縛機制是里德伯電子與基態(tài)原子的低能電子散射相互作用.理論上,通過低能電子散射Fermi 贗勢模型,數(shù)值計算了銫(36D5/2+6S1/2)里德伯-基態(tài)分子的絕熱勢能曲線,提取了里德伯分子的束縛能和平衡核間距等光譜參數(shù).實驗上,利用雙光子光締合技術(shù)成功制備了散射三重態(tài)(TΣ,Triplet)和散射單重態(tài)-三重態(tài)混合(S,TΣ,Mixed)形成的里德伯-基態(tài)分子,獲得了里德伯分子的光締合光譜,測量的

dolsky系統(tǒng)基態(tài)解的存在性：(1)其中a>0，K(x)和b(x)滿足條件：近年來， Schr?dinger-Bopp-Podolsky(簡稱SBP)系統(tǒng)受到越來越多的關(guān)注． 文獻[1]證明SBP系統(tǒng)解的存在性與不存在性依賴于參數(shù)p和q； 隨后文獻[2]通過纖維法證明當q足夠大時， SBP系統(tǒng)沒有解； 當q足夠小時， SBP系統(tǒng)有兩個鏡像解； 文獻[3]使用Pohozaev-Nehari流形的方法證明非線性項臨界增長的SBP系統(tǒng)存在基態(tài)解． 目前只有關(guān)于

省數(shù)據(jù)篩選時間。基態(tài)修正模型是組織管理多時相地理空間數(shù)據(jù)的基礎模型之一，霍亮等[12]提出基態(tài)修正模型的增量更新機制，但僅限于地理空間中的矢量數(shù)據(jù)；侯平等[13]在基于事件的基態(tài)修正模型中，采用變化檢測構(gòu)建不同時相影像間的差文件，僅存儲變化值大于閾值的影像區(qū)域，減小存儲開銷，但在獲取較新時刻影像時讀取差文件和拼接操作較多；龍際夢等[14]等通過對7種典型的基態(tài)修正模型改進方法進行對比分析，提出了多基態(tài)多級差的模型結(jié)構(gòu)，存儲和檢索效率較高，但沒有考慮多分辨率

，量子態(tài)處于一些基態(tài)(基矢量)的疊加態(tài)中，在運算時會同時對整個疊加態(tài)作矩陣運算，測量時只能有一定的概率得到想要的基態(tài)，Grover算法的核心是不斷增大想要的基態(tài)概率幅，減小其他基態(tài)概率幅，當目標基態(tài)的概率幅接近1時，再作測量就可以精確得到搜索結(jié)果[1].對量子態(tài)作矩陣運算，其過程非常類似于滑塊碰撞中的處理方法[2-3].接下來首先分析Grover算法，再比較其與滑塊碰撞的相似特點.1 Grover算法對于n個量子比特的非結(jié)構(gòu)化數(shù)據(jù)庫中，有N=2n個量子基態(tài)

］提出面向?qū)ο蟮?span id="j5i0abt0b" class="hl">基態(tài)修正模型改進及查詢方法，能夠有效提高各時相影像的檢索和讀取效率，但難以高效組織管理大規(guī)模的衛(wèi)星影像；楊建思等［9］提出一種大文件多版本遙感影像數(shù)據(jù)組織管理方法，存儲的效率較高，但檢索同一地區(qū)不同時相影像時需要跳轉(zhuǎn)多個金字塔結(jié)構(gòu)，計算過程較為繁瑣。本文針對多時相衛(wèi)星影像數(shù)據(jù)組織管理中數(shù)據(jù)冗余量大、檢索操作繁瑣等問題，通過引入多基態(tài)修正模型、動態(tài)基態(tài)距以及Hilbert空間排列碼等，提出了一種多時相衛(wèi)星影像數(shù)據(jù)組織方法。2 時空數(shù)據(jù)模型2.

hhoff方程正基態(tài)解的存在性，并且推廣了文獻[1]中的結(jié)果． 文獻[4]討論了非線性項f無緊性條件下Kirchhoff方程的基態(tài)解． 文獻[5]考慮了具有一般位勢的Kirchhoff方程的Nehari-Pohozaev型基態(tài)解． 對于Kirchhoff方程基態(tài)解的存在性問題已經(jīng)得到廣泛的研究，但對于f滿足超線性條件時基態(tài)解的結(jié)果還很少． 受文獻([1-9])的啟發(fā)，本文主要考慮如下的Kirchhoff方程的基態(tài)解：(1)其中a，b是正常數(shù)，λ=(λ1?x

：1.2 氦原子基態(tài)能量計算氦原子核外有兩個電子。氦原子的哈密頓算符是：不難看出，電子的能量以及波函數(shù)符合：由以上各式得,C1,C2滿足的方程是：式中決定微擾能量一級修正的久期方程是：這是單態(tài)而非簡并。用非簡并微擾直接計算能量的一級修正。結(jié)果是：圖1 輔助求解的靜電勢球代入(14)式中，得到基態(tài)能量的一級修正：于是可以求得一級微擾下的基態(tài)能量為：2 結(jié)果和結(jié)論通過上面的一系列的理論推導，我們已經(jīng)求的一級微擾下的氦原子基態(tài)能量為 -74.83eV,而相關(guān)研究

dodot極化子基態(tài)能量的影響。Khordad[15]利用Lee-Low-Pines幺正變換方法研究了Rashba效應對量子Pseudodot中受限極化子基態(tài)能量的影響。Yu等[16]使用Pekar類型的變分方法系統(tǒng)的研究了拋物型量子點中極化子的基態(tài)躍遷性質(zhì)，研究發(fā)現(xiàn)極化子基態(tài)壽命隨著極化子基態(tài)能量的增大而增大，隨著電子-聲子耦合強度、溫度和量子點受限長度的增大而減小。額爾敦朝魯?shù)萚17]基于LLP幺正變換，采用Pekar型變分法得到了二維量子點中雙極化子

中我們主要關(guān)心其基態(tài)解和動力學演化，本文的研究目標就是構(gòu)造該方程基態(tài)解的數(shù)值解法.另一方面，對于經(jīng)典的非線性薛定諤方程基態(tài)解的研究已有豐富結(jié)果，如,對數(shù)非線性薛定諤方程(LogSE)基態(tài)解的存在性可以參考文獻[7].在非線性薛定諤方程基態(tài)解的計算方面，Edwards和Burnett[8]用Runge-Kutta方法求解了一維和三維球?qū)ΨQ基態(tài)解；Chiofalo 等[9]類比動力學計算方法提出了虛擬時間演化法；Bao和Tang[10]提出利用有限元法直接極小

Rydberg-基態(tài)分子是由一個Rydberg原子與一個或多個基態(tài)原子形成的一類奇異的分子,具有尺寸大(～μm)和永久電偶極矩大(～kilo-Debye)等性質(zhì).這種奇異分子的束縛機制是Rydberg電子與中性原子之間的低能散射相互作用,是不同于共價鍵、離子鍵及范德瓦耳斯相互作用的一種新型束縛機制.低能散射相互作用的研究可追溯到20世紀30年代.1934年, Amaldi和Segré[1]在Rydberg原子碰撞實驗中發(fā)現(xiàn)了與預期不同的結(jié)果, 即: 在鈉或

題至少存在一個正基態(tài)解.該結(jié)果補充了文獻[1-4]關(guān)于正基態(tài)解的存在性結(jié)果.0 引言本文考慮如下Kirchhoff型問題：(1)其中：a,b>0;N=2,3;非線性項冪次40,且Q(x)∈L∞(RN).為了得到問題(1)的正解，本文定義如下泛函：1 預備知識給出一些記號：H1(RN)和Ls(RN) (2≤s≤2*)均為標準的Sobolev空間，?和→分別表示弱收斂和強收斂，Br(x0)表示以x0為中心、r為半徑的球.當無特別指出時，默認為收斂是n→∞情況下

對氦原子四級近似基態(tài)能量的精確計算，理論值與實驗值的絕對誤差為0.0049 Hartree.但不足的是，該文在構(gòu)造波函數(shù)時犧牲了電子的空間交換對稱性，而且計算的氦原子基態(tài)能量與采用的近似級數(shù)間的關(guān)系尚不清晰.為此，本文在構(gòu)造滿足空間交換對稱性的近似波函數(shù)的基礎上，對參數(shù)微擾法算出的氦原子基態(tài)能量與近似級數(shù)間的關(guān)系進行了探究，以期為利用參數(shù)微擾法精確計算量子體系本征能量提供借鑒.1 理論和方法氦原子的非相對論哈密頓算符(原子單位):(1)其中(2)(3)式中

中，原子或分子中基態(tài)-激發(fā)態(tài)之間的電子運動［7，8］起到了至關(guān)重要的作用.眾所周知，原子或分子中的電子，總是處于某一運動狀態(tài)之中，每種狀態(tài)都有一定的能量，對應一定的能級.電子如果吸收了外來輻射的能量，就可以從一個能量較低的能級躍遷到另一個能量較高的能級.在無外來作用時，原子或分子中各電子都盡可能的處于最低能級，此時處于基態(tài).當有外來因素的激發(fā)時，比如激光，它的一個電子或幾個電子就可能躍遷到較高能級上去，這就是激發(fā)態(tài).處于不同能級的電子在激光場中有不同的運動

，…(17)對于基態(tài)的能量，根據(jù)式(10)(18)易得E0=?ω/2(19)根據(jù)式(8)和式(10)可得(20)(21)E′，E′+?ω，E′+2?ω，…(22)另外，由式(6)可以對式(10)做進一步的處理為(23)(24)3 能量本征波函數(shù)的推導設諧振子基態(tài)波函數(shù)為ψ0(x)，由于(25)根據(jù)式(3)和式(4)可得(26)(27)解得(28)式中N0是歸一化常數(shù)，按照波函數(shù)的歸一性(29)所以(30)另外，由于(31)則有(32)所以(33)(34)令

慮問題(1.2)基態(tài)解的存在性. 另一方面, 也通過隱函數(shù)方法得到在不考慮平移變換情形下, 該基態(tài)解是徑向?qū)ΨQ的.本文的結(jié)構(gòu)如下.§2陳述了一些預備工作, 并敘述了本文的主要定理;§3證明了方程(1.2)的存在性.§4討論了方程(1.2)基態(tài)解的徑向?qū)ΨQ性.§2 預備工作及主要成果§3 基態(tài)解的存在性本節(jié)證明方程(1.2)基態(tài)解的存在性.§4 徑向?qū)ΨQ性

法獲得系統(tǒng)(1)基態(tài)解的存在性, 且當f具奇性時, 得到了系統(tǒng)(1)無窮多幾何不同解的存在性。文獻[5]討論了V為徑向函數(shù)且f滿足超線性增長條件時, 系統(tǒng)(1)存在無窮多解。當V(x)≡1,f(t)=|t|p-1t(1近幾年, 臨界薛定諤-泊松系統(tǒng)相關(guān)研究備受關(guān)注。帶有臨界非線性項的薛定諤-泊松系統(tǒng)得到廣泛研究[7-10]。文獻[8]研究了系統(tǒng)(2)基態(tài)解的存在性, 在V,K的特定假設下,利用變分方法證明了式(2)至少存在一個正的基態(tài)解。 在f(x,u)=

分子順反異構(gòu)體的基態(tài)參數(shù)、總能量、偶極矩、電荷分布、HOMO能級、LUMO能級和能隙，在優(yōu)化構(gòu)型的基礎上，使用相同的基組，采用CIS-DFT方法研究了兩種構(gòu)型的HONO分子前9個激發(fā)態(tài)的激發(fā)能、激發(fā)波長和振子強度。結(jié)果表明：HONO分子的幾何參數(shù)隨均受到構(gòu)型的影響。HONO分子從順式變化到反式構(gòu)型時，偶極矩變化率達到了36%，但總能變化微小;HOMO和LUMO能級也均發(fā)生了變化，但能隙值變化很小。激發(fā)態(tài)的激發(fā)能、激發(fā)波長和振子強度受構(gòu)型變化明顯?！娟P(guān)鍵詞】

體系(鋰原子)的基態(tài)進行研究。一、物理學中的變分法(一)變分法的思想Ε0,Ε1,Ε2,…Εn…(1)這些本征值對應的本征函數(shù)是Ψ0,Ψ1,Ψ2,…Ψn…(2)Ψn=ΕnΨn(3)假使Ψ為歸一的任一波函數(shù),將Ψ按Ψn展開,則有Ψ=∑anΨn(4)在Ψ描繪的狀態(tài)中,系統(tǒng)能量的期望值是Ψ*ΗΨdτ(5)將(4)式代入(5)式中,則得(6)應用(3)式有(7)由于Ε0是基態(tài)能量,所以有Ε0≥Ε0∑|an|2=Ε0(8)最后一步用了Ψ的歸一化條件:∑|an|2=1(

得到的有關(guān)各團簇基態(tài)結(jié)構(gòu)、成鍵情況、穩(wěn)定性的奇偶振蕩規(guī)律以及極化率等規(guī)律都相同.另一方面,一些有關(guān)重元素摻雜團簇的計算文獻中[21?24]使用的基組也是LANL2DZ.基于以上原因,綜合考慮計算的經(jīng)濟性和有效性,在計算陽離子團簇InC+n時,直接使用了LANL2DZ基組.在計算過程中,首先用窮舉法對團簇的各種可能構(gòu)型進行了結(jié)構(gòu)設計和點群確定;優(yōu)化過程對所有可能存在的各種構(gòu)型都考慮了3種自旋多重態(tài),在計算結(jié)果中篩選出能量較低的一些構(gòu)型;其次是將初次優(yōu)化所得能

分析該方程對應的基態(tài)解的性質(zhì)，建立基態(tài)解的變分結(jié)構(gòu)，構(gòu)造對應的能量泛函、交叉約束變分問題和發(fā)展不變流形，并運用位勢井理論及凹方法，從而得到整體解存在的一個最佳條件.【關(guān)鍵詞】雙非線性項；非線性Schrdinger方程；整體解；爆破解；基態(tài)解；最佳條件【基金項目】廣東科技學院科研項目，項目編號：GKY-2016KYQN-5.一、引言

, 則稱這個解為基態(tài)解. 當這個基態(tài)解u>0,v>0時, 稱這個解為正的基態(tài)解. 顯然方程(1)的穩(wěn)態(tài)解是泛函Iλ:H1(RN)×H1(RN)→R的臨界點.(F1)～(F3)是文獻[1]中提到的Berestycki-Lions條件，且Berestycki, Lions在此條件下取得了方程(2)的基態(tài)解.-Δu+u=up(2)-Δui(x)=gi(u(x)),i=1,…,n(3)1 預備知識及引理H∶=H1(RN)×H1(RN),范數(shù)： ‖(u,v)‖2∶=

海森堡反鐵磁體的基態(tài)性質(zhì)區(qū)婉顏, 陳 淵*, 蒲秋容(廣州大學 物理與電子工程學院， 廣東 廣州 510006)文章研究單離子各向異性影響下的二維正方晶格、自旋為1的阻挫海森堡反鐵磁體的基態(tài)性質(zhì).利用自旋波方法，得到了在零溫時該系統(tǒng)的奈爾相和共線相的子晶格磁化強度和基態(tài)能，發(fā)現(xiàn)了奈爾相-共線相轉(zhuǎn)變的量子臨界點依賴于單離子各向異性D以及次近鄰反鐵磁性耦合J2與最近鄰反鐵磁耦合J1的比值.在經(jīng)典臨界點J2/J1=0.5附近，當0≤D/J1≤0.03時系統(tǒng)存在一

非線性差分方程的基態(tài)解買阿麗,孫國偉(運城學院應用數(shù)學系,山西運城044000)本文研究了一類二階周期非線性差分方程基態(tài)解的存在性問題.利用臨界點理論結(jié)合Nehari流形方法,獲得了此類方程基態(tài)解的存在性.在比經(jīng)典AR條件更一般的超二次條件下,本文結(jié)論推廣了已有的結(jié)果,并舉例說明此類方程解的存在性.非線性差分方程;Nehari流形;基態(tài)解;臨界點理論MR(2010)主題分類號:39A10;39A12O175.1?date:2015-06-25Accepte

微擾法計算氦原子基態(tài)能量陸霽，李天樂，席偉，張昌莘(廣東石油化工學院 物理系，廣東 茂名525000)氦原子；參數(shù)微擾法；基態(tài)能量計算氦原子的基態(tài)能量，常用的方法是變分法.為了提高計算的精確度，通常選取多個變分參數(shù)，如文獻[1]考慮了氦原子中兩個電子的徑向排斥作用，選擇兩個參數(shù)的試探波函數(shù)，應用變分法并通過Mathematica5.0 軟件編寫程序計算了氦原子的基態(tài)能量.文獻[2]選擇兩個參數(shù)，利用編制的Fortran 程序，通過基態(tài)氦原子RHF方程進行數(shù)

00)?YC分子基態(tài)的結(jié)構(gòu)與勢能曲線* 1彭偉成a，許永強b(贛南師范學院 a.新聞與傳播學院；b.物理與電子信息學院，江西 贛州341000)摘要：考慮到研究對象的相對論效應和電子相關(guān)效應，對于YC雙原子分子，對Y采用贗勢基組，C原子選用6-311+G(3df)和AUG-cc-PVTZ基組，計算方法使用Becke的交換泛函和三參數(shù)混合泛函形式即B3LYP雜化泛函方法，首先對YC雙原子分子的最優(yōu)結(jié)構(gòu)進行了計算，由此得到分子的穩(wěn)定構(gòu)型、最低能量和振動頻率.基

張小景，張永慧，張現(xiàn)周(河南師范大學物理與電子工程學院，新鄉(xiāng)453007)1 IntroductionAt present，researches on hydrogen atom and hydrogen-like ions have been very mature using Dirac equation. Many methods［1-4］have been used to calculate the atomic properties，especi

臨界指數(shù)方程組的基態(tài)解康東升, 喻 晶, 上官曉天(中南民族大學 數(shù)學與統(tǒng)計學學院，武漢 430074)利用變分方法和分析技巧，研究了帶有多重臨界指標和不同Hardy位勢項的橢圓方程組，證明了方程組基態(tài)解的存在性以及瑞利商極小值的可達性.橢圓方程組；極小值；臨界指數(shù)；基態(tài)解；變分方法1 主要問題及主要結(jié)果本文考慮如下橢圓方程組：(1)本文主要在積空間D×D中研究問題(1)，并且定義其相應的能量泛函為：μ2|v|2*+ν|u|α|v|β)dx.那么I∈C1(

：0和c分別代表基態(tài)和故障狀態(tài)；C表示預想故障集合；x和u分別表示由狀態(tài)變量和控制變量構(gòu)成的向量；指故障c發(fā)生后控制變量調(diào)節(jié)范圍的最大值。It is well known that TFA-MOD process is very promising for the industrial scaling up for YBCO coated conductors due to low cost.However，the thermal decompositio

張量網(wǎng)絡算法，從基態(tài)保真度、約化保真度、普適序參量和局域序參量的角度，對二維量子3 態(tài)Potts 模型展開研究，該模型在對稱破缺相中存在三個簡并的基態(tài).2 理論模型和數(shù)值算法現(xiàn)在考慮無限外加磁場二維正方格子量子3態(tài)Potts 模型的哈密頓量:在無限大的二維正方格子平面上， ＜i，j ＞表示所有的最近鄰對;i (j)是表示第i (j)個格點;Mi3 數(shù)值模擬結(jié)果3.1 基態(tài)保真度基態(tài)保真度是來自于量子信息與量子計算領域的一個基本概念，它能夠很好地描述任何一個

愛因斯坦凝聚體的基態(tài)研究陳光平（四川文理學院物理與機電工程學院，四川達州635000）研究了共心雙環(huán)勢阱中，自旋軌道耦合下的玻色愛因斯坦凝聚體的基態(tài)結(jié)構(gòu)，發(fā)現(xiàn)隨著自旋軌道耦合的變化，耦合系統(tǒng)呈現(xiàn)出豐富的基態(tài)結(jié)構(gòu)。僅在一個方向加入自旋軌道耦合并隨之增大時，系統(tǒng)基態(tài)密度呈現(xiàn)不均勻的角相分離分布，其相圖顯示它們?nèi)匀粸轳v波態(tài)；隨著另一個垂直方向自旋軌道耦合強度的引入并逐漸增大到與原來方向相同，形成各向同性自旋軌道耦合時，系統(tǒng)基態(tài)密度逐漸形成均勻角相分離分布，從相位

。為了找到團簇的基態(tài)結(jié)構(gòu)，多重性下進行優(yōu)化，并用Gaussview軟件進行分析，若該結(jié)構(gòu)的頻率不為虛頻，則此結(jié)構(gòu)被認為是穩(wěn)定結(jié)構(gòu)，否則該結(jié)構(gòu)是不穩(wěn)定結(jié)構(gòu)或過渡態(tài)。2 計算結(jié)果與討論2.1 幾何結(jié)構(gòu)對于AunMg(n=1～8)團簇，本文對其優(yōu)化后得到許多異構(gòu)體。對于同一類異構(gòu)體，圖1僅顯示了基態(tài)結(jié)構(gòu)和與其基態(tài)能量最接近的2個異構(gòu)體，并依次編號為na、nb和nc，給出了異構(gòu)體的點群、自旋多重性以及相對其基態(tài)結(jié)構(gòu)的能量差。AuMg團簇的結(jié)構(gòu)優(yōu)化顯示，4重態(tài)、6重

。關(guān)鍵詞：能級；基態(tài)；激發(fā)態(tài)；躍遷中圖分類號：G632 文獻標識碼：B 文章編號：1002-7661（2014）12-274-01玻爾受到普朗克和愛因斯坦的影響，玻爾把量子的觀念引入到原子理論中去，提出了區(qū)別于經(jīng)典觀念的假設，是一個創(chuàng)舉。為了便于學生能更好的認識玻爾理論，我們把玻爾的理論假設分成三部分進行理解，一是軌道假設，二是能量假設，三是躍遷假設，盡管玻爾的原子模型后來被證明是很不完善，但給人們認識原子結(jié)構(gòu)是一個重要的里程碑。本文主要對氫原子的能級和氫

電子有效質(zhì)量、 基態(tài)和垂直環(huán)環(huán)系的光控制;文獻[11-13]利用局域自旋密度泛函理論研究了同心環(huán)環(huán)系的電子結(jié)構(gòu)、 磁光特性及垂直環(huán)環(huán)系的遠紅外光吸收譜;文獻[14]分析了垂直環(huán)環(huán)系的量子隧道效應;Chen等[15]探討了磁場中環(huán)環(huán)系的持續(xù)電流、 電導和態(tài)密度;劉益民等[16-17]研究了磁場中包含少量電子的單個量子環(huán)基態(tài)相圖、 電子結(jié)構(gòu)及AB 效應的對稱性限制. 本文利用數(shù)學物理方法獲得了人工控制單電子量子同心環(huán)基態(tài)的能級變化規(guī)律及電子幾率分布,并對結(jié)果進

04)基于改進的基態(tài)修正模型時空數(shù)據(jù)組織方法楊海蘭1，2?，李景文1，2，張利恒1，2，鄒文娟1，2(1.桂林理工大學測繪地理信息學院，廣西桂林 541004； 2.廣西空間信息與測繪重點實驗室，廣西桂林 541004)針對傳統(tǒng)地籍時空數(shù)據(jù)庫管理中基態(tài)距與時間相關(guān)性較弱及歷史檢索效率低的問題，本文提出了一種復合型的基態(tài)修正時空數(shù)據(jù)模型。引用動態(tài)變粒度基態(tài)距因子來優(yōu)化基態(tài)距，并通過改進超圖模型空間關(guān)系理論來簡化時空對象間的空間關(guān)系，更好地實現(xiàn)基態(tài)的動態(tài)更新，

45000)原子基態(tài)是原子最穩(wěn)定﹑能量最低的狀態(tài)，對于研究原子的各方面性質(zhì)有重要的作用.現(xiàn)今國內(nèi)大部分原子物理教材僅給出了103種元素的原子基態(tài)，只有文獻[1]給出了104種元素的原子基態(tài).且國內(nèi)對原子基態(tài)的研究也大部分集中在1～103號元素以及有爭議的三種元素58Ce、97Bk、103Lr上[2-3].隨著時間的推移和科技的發(fā)展，至2010年5月，第117號元素被發(fā)現(xiàn)，至此，元素周期表第七周期已被填滿[4].筆者根據(jù)洪特定則，由文獻[4]及文獻[5-8]

n=3,4,5)基態(tài)及穩(wěn)定性對圖1所示A lnm(m=0,±1,n=3,4,5)的可能構(gòu)型,取不同多重態(tài)分別優(yōu)化計算,結(jié)論如表1所示。圖1 計算A lnm(m=0,±1,n=3,4,5)平衡構(gòu)型采用的初始結(jié)構(gòu)表1 A lnm(m=0,±1,n=3,4,5)基態(tài)及能量接近的兩種平衡構(gòu)型圖2 A ln-(n=3,4,5)團簇的主要價分子軌道從表1可以看出,A l3基態(tài)為四重態(tài),構(gòu)型呈鈍角三角形,具C2v對稱性(鍵長為0.269nm,0.269nm,0. 324

4023)SiF基態(tài)分子(X2Πr)的解析勢能函數(shù)趙 俊，張昆實(長江大學物理科學與技術(shù)學院，湖北 荊州 434023)利用群論及原子分子反應靜力學的有關(guān)原理, 推導了SiF分子基態(tài)的電子態(tài)和合理的離解極限, 并利用Gaussian 03 程序包, 采用 QCISD (T)和B3P86方法結(jié)合D95 (3df, 3pd), cc-PVTZ, 6-311g**和6-311++g (3df, 3pd)基組，對SiF分子的基態(tài)X2Πr平衡結(jié)構(gòu)和諧振頻率進行了優(yōu)化

子、電子、原子對基態(tài)氫原子作用后能否產(chǎn)生躍遷的情況進行探討。1 光子對基態(tài)氫原子的作用基態(tài)氫原子的能級為-13.6eV,根據(jù)玻爾原子模型的頻率條件,它一次只能吸收一份一定頻率的光子,這個光子的能量要等于氫原子激發(fā)態(tài)與基態(tài)的能級差。光子能量小于10.2eV,基態(tài)氫原子不吸收該光子,光子能量等于10.2eV,基態(tài)氫原子恰好可吸收這份光子,使氫原子從基態(tài)躍遷到n=2的激發(fā)態(tài)。光子能量大于10.2eV,小于13.6eV,并恰好為其它激發(fā)態(tài)與基態(tài)之間的能級差,基態(tài)氫