偶極子
- “新工科”背景下電磁場與電磁波實(shí)驗(yàn)課程的教學(xué)創(chuàng)新設(shè)計(jì)
論授課中熟悉的偶極子天線結(jié)構(gòu)進(jìn)行結(jié)構(gòu)創(chuàng)新設(shè)計(jì)和微帶設(shè)計(jì)，加深學(xué)生對天線性能參數(shù)的理解，提高了學(xué)生對電磁場與電磁波課程學(xué)習(xí)的興趣，對培養(yǎng)學(xué)生的解決復(fù)雜工程問題的能力和科研思維大有裨益。2 偶極子天線理論分析偶極子天線是無線通信中使用最早、結(jié)構(gòu)最簡單、應(yīng)用最廣泛的一類天線。由于實(shí)際的天線可看成是許多電偶極子天線的串聯(lián)組合，所以偶極子天線常常作為電磁場與電磁波教材的授課實(shí)例被重點(diǎn)講授[11]。在電磁場與電磁波的教學(xué)過程中，偶極子天線因其結(jié)構(gòu)簡單，往往作為仿真案例
電腦與電信 2023年7期2023-11-13
- 全球海洋偶極子渦旋特征提取與動力調(diào)制的遙感研究
狀態(tài)時(shí)，即形成偶極子渦旋結(jié)構(gòu)。海洋學(xué)者們對偶極子渦的研究最早可追溯至二十世紀(jì)八十年代，由于受到觀測資料的限制，多采用目視解譯的方法從衛(wèi)星圖像上辨別偶極子渦旋，初步了解了偶極子渦旋的結(jié)構(gòu)和特性（Ahln?s 等，1987；Simpson 和Lynn，1990）。早期的測高衛(wèi)星主要觀測海平面高度變化，隨著衛(wèi)星高度計(jì)的觀測精度與時(shí)空采樣分辨率的顯著提升，衛(wèi)星觀測的海平面高度數(shù)據(jù)為海洋偶極子渦的特征識別與追蹤統(tǒng)計(jì)奠定了良好的基礎(chǔ)。Ridderinkhof 等（20
遙感學(xué)報(bào) 2023年4期2023-05-17
- 太平洋地區(qū)地球主磁場長期變化特征的研究
理論，主磁場由偶極子場和非偶極子場組成[2]，它的長期變化主要表現(xiàn)為偶極矩的變化、磁極移動和倒轉(zhuǎn)、非偶極子場的西向漂移和急變等[3-5].研究主磁場長期變化的規(guī)律，對了解地球內(nèi)部物質(zhì)的性質(zhì)和運(yùn)動具有重要意義.太平洋地區(qū)非偶極子場強(qiáng)度減小，形成“太平洋偶極子窗”[6].然而，關(guān)于“太平洋偶極子窗”的形成時(shí)間仍然存在爭議，對太平洋地區(qū)主磁場的時(shí)空演變的認(rèn)識不全面.例如，Bloxham等[7]認(rèn)為從17世紀(jì)開始太平洋地區(qū)主磁場長期變化緩慢，非偶極子場較弱.但是，
- 色偶極子模型中深度虛康普頓散射過程研究
一［20］。色偶極子模型能較好地描述DVCS 過程實(shí)光子的產(chǎn)生。FAVART等［16］在色偶極子框架下基于BGBK（Bartel-Gder-Biernat-Kowdski）飽和模型研究了DVCS 過程實(shí)光子的產(chǎn)生，通過修正偏度較好地描述了大的光子虛度區(qū)域的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)。MARQUET等［21］利用色偶極子模型中領(lǐng)頭階水平的唯象IIM（Iancu-Itakura-Munier）模型預(yù)測了HERA 能區(qū)DVCS 過程實(shí)光子的產(chǎn)生，由于當(dāng)時(shí)HERA 能區(qū)實(shí)驗(yàn)測量精度
浙江大學(xué)學(xué)報(bào)（理學(xué)版） 2022年6期2022-11-26
- 水下電偶極子磁場敏感度分析*
層介質(zhì)模型中電偶極子在海水中產(chǎn)生的電磁場值得進(jìn)一步研究與探討?？諝狻Ｋ４?層介質(zhì)模型是電磁場研究中的一種典型分層媒質(zhì)模型，許多學(xué)者已經(jīng)對分層媒質(zhì)中偶極子產(chǎn)生電磁場分析方法進(jìn)行了系統(tǒng)的探討［7～12］，電偶極子建模理論基本思想是首先利用電偶極子模型對艦船相關(guān)磁場進(jìn)行建模，然后利用所建模型計(jì)算艦船磁場。本文在假定海水、海床、空氣等各層媒質(zhì)均為線性、均勻、各向同性媒質(zhì)的前提下，利用電偶極子在空氣—海水—海床3層同性介質(zhì)模型，分析水下電偶極子源磁場信號對波導(dǎo)
艦船電子工程 2022年8期2022-11-09
- 用于大規(guī)模多輸入多輸出系統(tǒng)的波束收縮偶極子天線
個(gè)加載超表面的偶極子天線替代普通的1×2子陣.如圖1所示，放置在地板上（地板長寬約為1.2λ，λ為3.55 GHz對應(yīng)的自由空間波長）的單個(gè)偶極子的半功率波瓣寬度約為65°±10°，在組成1×2子陣后，E面半功率波瓣寬度收縮到35°±5°，此時(shí)單元間距需保持在0.7λ左右；而通過使用本文提出的兩層透射平面梯度結(jié)構(gòu)［7～10］置于單個(gè)偶極子上方，可使入射的平面波實(shí)現(xiàn)高效的聚焦，傳統(tǒng)定向偶極子的波寬也由原來的65°±10°減小到35°±5°，等于1×2子陣的E
電子學(xué)報(bào) 2022年9期2022-11-09
- 非相干疊加光束攜帶C點(diǎn)偶極子的演化特性
兩種，而光渦旋偶極子被定義為帶有相反拓?fù)潆姾傻囊粚鉁u旋[1]。INDEBETOUW研究發(fā)現(xiàn),構(gòu)成光渦旋偶極子的兩個(gè)光渦旋，因帶有相反拓?fù)潆姾啥诳臻g傳輸中相互吸引并湮滅[1]。FREUND的研究表明：傳輸過程中湮滅的光渦旋偶極子會在光傳輸過程中在遠(yuǎn)場重現(xiàn)[2]。ROUX采用旁軸近似理論，分別討論了光渦旋偶極子在自由空間和梯度折射率介質(zhì)的傳輸軌跡[3-4]。Lü等人研究了光渦旋偶極子通過像散透鏡和半屏衍射的演化特性[5-6]。矢量光束中存在的典型偏振奇點(diǎn)有
激光技術(shù) 2022年5期2022-09-24
- 色玻璃凝聚理論中跑動耦合常數(shù)效應(yīng)研究
BK方程給出的偶極子散射振幅隨快度的演化速度過快，導(dǎo)致理論計(jì)算結(jié)果普遍大于實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù).近十幾年來，大量的研究致力于推廣LO CGC理論到次領(lǐng)頭階水平.一方面是由于LO CGC機(jī)制描述的實(shí)驗(yàn)觀測量也能采用DGLAP演化機(jī)制描述，如HERA能區(qū)電子-質(zhì)子深度非彈性散射(DIS)中幾何標(biāo)度效應(yīng)[10-11].高能核物理學(xué)家們還無法甄別到底是CGC機(jī)制還是DGLAP機(jī)制主導(dǎo)高能強(qiáng)子碰撞初期形成的部分子系統(tǒng)的演化，因此CGC有效場理論還沒有被高能核物理學(xué)家廣泛接受.另
- 一種基于共臂結(jié)構(gòu)的雙頻印刷偶極子天線
如單極子天線、偶極子天線和套筒天線，印刷偶極子天線因其成本低、重量輕、外形小、易于加工等優(yōu)點(diǎn)，尤其受到業(yè)界的青睞。在印刷偶極子天線的設(shè)計(jì)中，寬帶化、小型化和高增益是其關(guān)鍵的技術(shù)要求。印刷偶極子天線最獨(dú)特的特點(diǎn)是它的結(jié)構(gòu)簡單地由印刷在介質(zhì)基片兩側(cè)的兩個(gè)臂組成，通過適當(dāng)調(diào)整這些臂，它的諧振頻率和帶寬可以滿足我們不同的需求。在無線局域網(wǎng)、物聯(lián)網(wǎng)通信領(lǐng)域，常用的通信頻段是433 MHz 頻段和2.4 GHz 頻段。這是因?yàn)楦鶕?jù)ITU-R（國際通信聯(lián)盟無線電通信局）
現(xiàn)代信息科技 2022年7期2022-08-12
- 色玻璃凝聚中Sudakov效應(yīng)對矢量介子產(chǎn)生的影響
都采用了領(lǐng)頭階偶極子散射振幅，導(dǎo)致計(jì)算結(jié)果精度不高。為了提高模型的精度，我們在之前的研究中考慮到了跑動耦合常數(shù)效應(yīng)和共線修正對偶極子散射振幅的影響，推廣矢量介子產(chǎn)生模型到次領(lǐng)頭階精度水平[13]，并加入了熱點(diǎn)效應(yīng)以及虛度對熱點(diǎn)數(shù)的影響，建立了一個(gè)次領(lǐng)頭階矢量介子產(chǎn)生模型[14]，有效地提高了模型對實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)的描述水平。近年來有研究發(fā)現(xiàn)Sudakov效應(yīng)對偶極子演化方程有很強(qiáng)的修正作用，并推導(dǎo)得到了Sudakov壓低的Balitsky-Kovchegov(SS
武漢大學(xué)學(xué)報(bào)（理學(xué)版） 2022年3期2022-07-09
- 一種基于麥克風(fēng)陣列用于分離單極子和偶極子聲源的方法
包含單極子源和偶極子源,應(yīng)用單極子傳播假設(shè)的波束成形算法求解時(shí),無法準(zhǔn)確進(jìn)行聲源定位。目前學(xué)術(shù)界還沒有有效的聲源定位技術(shù),可以分離單極子源和偶極子源。為了有效地對組合聲源進(jìn)行分離,可以從反卷積算法和聲源傳播模型入手。由于受到陣列孔徑的限制,波束成形算法在低頻情況下的空間分辨率較低。因此,具有高分辨率的反卷積算法,如DAMAS (Deconvolution Approach for the Mapping of Acoustic Sources)算法、CLE
航空學(xué)報(bào) 2022年2期2022-03-29
- 小尺寸超高頻RFID標(biāo)簽天線設(shè)計(jì)
多采用平面彎折偶極子天線與饋電環(huán)耦合結(jié)構(gòu)，如圖1所示。圖1 超高頻RFID標(biāo)簽結(jié)構(gòu)1 超高頻RFID標(biāo)簽天線設(shè)計(jì)原理分析平面彎折偶極子天線由常規(guī)的半波偶極子天線演化而來。半波偶極子天線的結(jié)構(gòu)十分簡單，由2個(gè)長度相等的輻射臂構(gòu)成，總長度為0.5個(gè)波長，在兩臂中心處饋電，端口阻抗為50 Ω。常規(guī)半波偶極子天線如圖2所示。半波偶極子天線的輻射方向圖類似于“面包圈”，輻射臂軸線處為輻射盲區(qū)，如圖3所示。圖2 常規(guī)半波偶極子天線圖3 偶極子天線輻射方向圖900 MH
物聯(lián)網(wǎng)技術(shù) 2022年2期2022-02-22
- 低副瓣三次模壓縮偶極子天線的設(shè)計(jì)
300072）偶極子天線是19 世紀(jì)80 年代由Hertz 提出，也是應(yīng)用最為廣泛的天線單元.偶極子天線以及由偶極子天線組成的八木-宇田天線[1-3]、對數(shù)周期天線[4-6]等自二戰(zhàn)起就廣泛應(yīng)用于各種無線通信系統(tǒng)中.偶極子可以工作在不同的諧振模式.在自由空間中，當(dāng)偶極子的長度為半波長的整數(shù)倍時(shí)，偶極子諧振.而當(dāng)偶極子周圍加載介質(zhì)時(shí)，偶極子的諧振長度會被壓縮，將這個(gè)壓縮系數(shù)定義為K.如圖1 所示，橫坐標(biāo)代表偶極子的壓縮系數(shù)K，縱坐標(biāo)代表偶極子的諧振模式.根據(jù)
- 共線改進(jìn)的色玻璃凝聚理論中矢量介子產(chǎn)生研究
K 方程在描述偶極子與靶發(fā)生散射時(shí)，假定靶快度保持不變，認(rèn)為快度演化發(fā)生在偶極子中，這一參考系極大地簡化了LOBK方程的推導(dǎo)過程.從LOBK 方程可以導(dǎo)出偶極子-靶發(fā)生深度非彈性散射(DIS)時(shí)的散射振幅滿足幾何標(biāo)度行為，即偶極子散射振幅由兩個(gè)獨(dú)立變量r和Qs(x)的函數(shù)變?yōu)橐粋€(gè)聯(lián)合變量rQs(x)的函數(shù)，這里r和Qs(x)分別表示偶極子的橫向大小和膠子飽和動量，x為Bjorken變量.基于色玻璃凝聚理論，Golec-Biernat 等人的研究發(fā)現(xiàn)在小x區(qū)
- 一種小型化寬頻基站天線設(shè)計(jì)
5mm，由兩對偶極子，四個(gè)巴倫組成 ，通過共用偶極子臂和輻射臂彎折，來實(shí)現(xiàn)低頻輻射單元小型化。偶極子臂共用后的長度為123mm。由于同軸線饋電，需要用到平衡非平衡轉(zhuǎn)換器巴倫，低頻輻射單元的四個(gè)巴倫在下端形成八邊形金屬基座以便于更好的安裝。兩對偶極子形成±45度雙極化，偶極子1和偶極子3組成二元陣，形成-45度極化，偶極子2和偶極子4組成二元陣，形成+45度極化，用二分之一波長同軸線和一分二T型功分PCB板對每對偶極子進(jìn)行阻抗匹配和等幅同相饋電，可以使低頻輻
電子制作 2021年13期2021-07-20
- 一款低頻偶極子聲源設(shè)計(jì)
頻換能器組合成偶極子聲源，研究了不同布放間距、基元指向性起伏、基元相位一致性對偶極子聲源指向性的影響。通過合理的調(diào)節(jié)間距/波長，設(shè)計(jì)了一款較為理想的偶極子聲源。1 工作原理偶極子聲源由兩臺低頻換能器基元和一個(gè)間距可調(diào)的支架構(gòu)成，如圖1 所示。在換能器的工作頻帶內(nèi)，根據(jù)使用頻率調(diào)節(jié)兩臺換能器間距和輸入信號的幅值、相位，使得兩臺換能器的輻射聲波幅值相等相位相反，利用聲波在遠(yuǎn)場疊加可以形成較為理想的“8”字形指向性。圖1 偶極子聲源結(jié)構(gòu)示意圖兩臺換能器的尺寸遠(yuǎn)小
聲學(xué)與電子工程 2021年1期2021-04-19
- 一種低剖面寬帶濾波全向天線設(shè)計(jì)
13]。本文以偶極子貼片天線為原始天線，在其饋電網(wǎng)絡(luò)中引入折疊槽線枝節(jié)，使得通帶外產(chǎn)生了2個(gè)輻射零點(diǎn)，設(shè)計(jì)了一種低剖面寬帶濾波偶極子天線，同時(shí)具有良好的寬帶帶通濾波響應(yīng)和全向輻射特性，在無線通信系統(tǒng)中具有廣泛的應(yīng)用前景。1 天線結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)1.1 原始天線本文所提出的寬帶濾波偶極子天線以圖1所示的原始天線為原型[8]，在其上逐步做濾波設(shè)計(jì)。圖1中，在介質(zhì)基板的頂層，印刷有微帶饋電線和微帶線連接的矩形貼片偶極子；在介質(zhì)基板的底層，印刷有矩形金屬接地板，其中心處開
無線電工程 2021年3期2021-04-09
- 電偶極子與單擺
410081)偶極子是電磁學(xué)基本模型之一[1-3]，是理解電介質(zhì)極化的基礎(chǔ)；在固體物理、天體物理、流體力學(xué)等廣泛領(lǐng)域有重要應(yīng)用[4,5].一般教材要么給出電勢再做梯度計(jì)算，要么通過矢量疊加給出場強(qiáng)，推導(dǎo)比較數(shù)學(xué)化，學(xué)生難以對場強(qiáng)特點(diǎn)和物理圖像獲得直觀理解.特別是所謂不依賴坐標(biāo)的偶極子場強(qiáng)形式看起來頗為復(fù)雜，難以理解.那么，偶極子場強(qiáng)不同形式間有何聯(lián)系？如何直觀理解其物理圖像？一般教材很少深入闡述.本文用熟知的外場中偶極子勢能公式，一步給出偶極子電勢；然后，
大學(xué)物理 2021年3期2021-03-15
- 基于追蹤數(shù)據(jù)的全球中尺度渦旋偶極子自動識別方法
洋中還存在許多偶極子的結(jié)構(gòu)，它們由一個(gè)氣旋渦和一個(gè)反氣旋渦組成。偶極子在海洋中很常見，特別是在海洋東邊界附近[3]或者是西邊界流有關(guān)地區(qū)[4]。有證據(jù)顯示在卡迪茲灣地區(qū)存在許多間歇性的水面以下的偶極子[5]。最近發(fā)現(xiàn)的一項(xiàng)研究表明存在一些偶極子在南極繞極流（Antarctic Circumpolar Current， ACC）地區(qū)以10倍于羅斯貝（Rossby）波的速度傳播[6]。隨著觀測手段的發(fā)展，目前積累的1993年1月至2016年9月間的衛(wèi)星高度計(jì)數(shù)
海洋學(xué)報(bào) 2021年1期2021-03-02
- 渦旋偶極子高斯光束在海洋湍流中的傳輸特性
光束被稱為渦旋偶極子，渦旋偶極子光束所攜帶的拓?fù)潆姾蓴?shù)可以相反，相同亦或者不同.Indebetouw 及其同事的研究表明，渦旋偶極子光束在傳輸?shù)倪^程中其雙渦旋會發(fā)生相互碰撞或者是旋轉(zhuǎn)，當(dāng)傳輸?shù)竭h(yuǎn)場，攜帶相反拓?fù)潆姾蓴?shù)的相干渦旋偶極子雙渦旋經(jīng)歷吸引，碰撞之后出現(xiàn)湮滅.而攜帶相同拓?fù)潆姾傻南喔蓽u旋偶極子則最終順時(shí)針旋轉(zhuǎn)90度[12].由于光通信技術(shù)的發(fā)展以及對海洋探測需求的增加，光信號在海洋中傳輸?shù)闹匾栽诮陙碇饾u引起研究者的注意.2011年Korotkov
- 三環(huán)天線確認(rèn)系數(shù)校準(zhǔn)和不確定度評定
認(rèn)系數(shù);巴倫-偶極子;不確定度中圖分類號：TN820 ? ? 文獻(xiàn)標(biāo)識碼：A 文章編號：2096-4706（2019）12-0044-04Abstract：This paper introduces the principle，structure and calibration method of the technical parameters confirmation coefficient and the evaluation process of
現(xiàn)代信息科技 2019年12期2019-10-21
- 短波偶極子簾幕相控陣天線設(shè)計(jì)及方向圖計(jì)算
力，涂 帥短波偶極子簾幕相控陣天線設(shè)計(jì)及方向圖計(jì)算張 明，鄧朝陽，王 力，涂 帥（91351部隊(duì)，遼寧興城 125106）偶極子簾幕相控陣天線是在偶極子簾幕天線的基礎(chǔ)之上增加了相位控制系統(tǒng)。本文設(shè)計(jì)了兩個(gè)相控陣天線，實(shí)現(xiàn)了80o方位角的動態(tài)通信覆蓋，有較好的通信性能，并對其方向圖進(jìn)行了理論仿真。最后通過比較雙菱形天線和偶極子簾幕相控陣天線，證明了偶極子簾幕相控陣天線的通信優(yōu)勢。偶極子簾幕相控陣天線 相位控制 方向圖0 引言相控陣技術(shù)是通過控制各單元的相位、
船電技術(shù) 2019年8期2019-08-22
- 應(yīng)用于多模系統(tǒng)中的寬帶圓極化天線
微帶天線為交叉偶極子天線，其阻抗帶寬一般在30%～50%之間，軸比帶寬為6%左右，天線的輻射能力和圓極化性能有限[4]。拓寬交叉偶極子阻抗帶寬和軸比帶寬的方式有多種，如改變傳統(tǒng)交叉偶極子臂的結(jié)構(gòu)[5]可以提升天線的阻抗帶寬10%～20%，拓展軸比帶寬15%左右，使得在工作頻段內(nèi)天線均能產(chǎn)生輻射波，但仍有60%的工作頻段不能滿足圓極化輻射要求。為了進(jìn)一步提高天線的圓極化輻射性能，可以在輻射貼片上加入微擾結(jié)構(gòu)來改善軸比帶寬[6-7]，這種方式可以使天線的軸比帶
西安郵電大學(xué)學(xué)報(bào) 2019年2期2019-07-12
- 有限長圓柱繞流氣動噪聲源特性分析
柱繞流場中，以偶極子聲源為主，單極子聲源可以忽略不計(jì)，四極子源項(xiàng)的值比偶極子小1～2個(gè)數(shù)量級。偶極子主要分布在來流分離點(diǎn)及圓柱后壁面湍流渦二次碰撞區(qū)域，四極子主要分布在來流分離點(diǎn)及其向后拖曳區(qū)域。偶極子聲源主要由于圓柱兩側(cè)渦脫落處的脈動壓力在橫向(y方向)上的二階梯度引起。以上結(jié)果為氣動噪聲控制的進(jìn)一步研究提供了借鑒和參考。氣動噪聲；有限長圓柱；聲源方程；偶極子源0 引言氣動聲學(xué)是指研究流體自身及流體與固體邊界相互作用發(fā)聲機(jī)理的一門學(xué)科[1]，氣動噪聲廣泛
聲學(xué)技術(shù) 2019年1期2019-04-11
- 應(yīng)用于物流倉儲的偶極子反向電流對天線的研究
分揀效率。2 偶極子反向電流對天線基本理論偶極子天線又稱對稱振子，可定義為“在中間斷開并接入饋源的導(dǎo)線”［9］，一般將終端開路的平行雙導(dǎo)體張開，構(gòu)成偶極子天線。常見的偶極子天線是半波振子天線，即每個(gè)臂長度為1／4波長，全長為1／2波長。偶極子天線結(jié)構(gòu)如圖2所示。圖2 偶極子天線結(jié)構(gòu)分析偶極子天線，首先要知道其電流分布。對于一個(gè)很細(xì)的偶極子天線，此電流按正弦分布為：偶極子天線的輻射電阻可以寫為其中 C＝0.577 2是歐拉常數(shù)，Ci（x）和 Si（x）是余弦
- 太赫茲環(huán)偶極子超材料研究與展望
1-20]。環(huán)偶極子作為環(huán)形多極子家族的一員，展現(xiàn)出了許多獨(dú)特的電磁特性，具有潛在的理論和應(yīng)用價(jià)值，已在世界科研領(lǐng)域內(nèi)引起廣泛關(guān)注。環(huán)偶極子在太赫茲波段下的產(chǎn)生機(jī)理尚未被完全揭示，超材料為揭示環(huán)偶極子在太赫茲頻段下的內(nèi)在機(jī)理提供了重要手段。本文對超材料發(fā)展歷程進(jìn)行回顧，在總結(jié)不同波段環(huán)偶極子超材料的研究成果及經(jīng)驗(yàn)的基礎(chǔ)上，提出一系列實(shí)現(xiàn)太赫茲環(huán)偶極子超材料的方案，為進(jìn)一步探索環(huán)偶極子產(chǎn)生機(jī)制和獨(dú)特電磁特性提供了參考。1 超材料研究與發(fā)展超材料是將具有特定幾
- 一種機(jī)載寬頻帶輕量化雙偶極子測量天線設(shè)計(jì)*
是結(jié)構(gòu)簡單的單偶極子天線；文獻(xiàn)[5]采用雙脊喇叭天線作為機(jī)載發(fā)射天線，該雙脊喇叭天線具有較寬的頻帶，但因是線極化天線，在測量時(shí)必須沿待測面進(jìn)行垂直交叉2次采樣，效率較低。小型旋翼無人機(jī)攜載質(zhì)量會直接影響飛行所需的拉力，對多旋翼無人機(jī)而言，是螺旋槳的轉(zhuǎn)速，進(jìn)而影響無人機(jī)的飛行功率，從而對電池的續(xù)航時(shí)間造成影響[6]。因此，基于小型旋翼無人機(jī)平臺的測試天線需要輕量化，以便無人機(jī)能夠攜帶且盡可能地延長無人機(jī)測試的續(xù)航時(shí)間。本文將基于小型旋翼無人機(jī)平臺測試系統(tǒng)，根
電子機(jī)械工程 2018年4期2018-10-13
- 基于多模濾波器概念的寬帶天線設(shè)計(jì)
,例如,粗導(dǎo)體偶極子、椎形天線、行波天線和等角螺旋天線、對數(shù)周期天線等非頻變天線．對于許多應(yīng)用而言,粗導(dǎo)體天線尺寸雖然可以滿足要求,但帶寬不足;行波天線和非頻變天線具備了足夠的帶寬,但尺寸又太大．實(shí)際上,除了教科書中介紹的寬帶天線外,近年來出現(xiàn)了許多小型的寬帶甚至超寬帶天線,例如,在文獻(xiàn)[3]中,褚慶昕等通過對矩形單極子天線切角實(shí)現(xiàn)了3.1～10.6 GHz阻抗寬帶特性．文獻(xiàn)[4]中通過多個(gè)C形天線的組合實(shí)現(xiàn)了更寬的阻抗帶寬特性．遺憾的是,這類天線的文章中
電波科學(xué)學(xué)報(bào) 2018年4期2018-09-12
- 基于雙U型結(jié)構(gòu)的環(huán)偶極子超材料設(shè)計(jì)與仿真
00222）環(huán)偶極子作為第三類輻射源，具有與眾不同的特性，通過電多極子或磁多極子相互作用產(chǎn)生，具有旋光性、高品質(zhì)因數(shù)等特性。環(huán)偶極子的概念是1957年前蘇聯(lián)科學(xué)家Dovich在核物理研究中最先提出的，也被稱作“anapole”[1]。環(huán)偶極子可等效為由多個(gè)磁偶極子首尾相連的一個(gè)圓形結(jié)構(gòu)[2]。自然界中環(huán)偶極子響應(yīng)較弱，通常被其他響應(yīng)掩蓋，因此長久以來業(yè)界都沒有直接證明出環(huán)偶極子的存在。直到近幾年，超材料的蓬勃發(fā)展為觀察、探究環(huán)偶極子提供了一種全新的方法。2
- 寬頻帶圓極化交叉偶極子天線設(shè)計(jì)
用兩組扇形交叉偶極子實(shí)現(xiàn)了1.7～3.0 GHz的寬頻帶雙極化天線. 然而，空間中電磁波的極化方向是隨時(shí)改變、不可預(yù)測的，線極化和雙極化天線都會造成比較大的極化失配損耗，因此，寬頻帶圓極化天線在能量收集方面更受青睞. 文獻(xiàn)[6]采用兩組末端比較寬的矩形交叉偶極子，實(shí)現(xiàn)了2.3～2.9 GHz寬頻帶內(nèi)的圓極化特性. 文獻(xiàn)[7]利用印刷在介質(zhì)基板上層的4個(gè)開口諧振環(huán)作為條形交叉偶極子的寄生單元，實(shí)現(xiàn)了較寬圓極化帶寬和阻抗帶寬. 文獻(xiàn)[8]中,印刷在同一介質(zhì)基板
測試技術(shù)學(xué)報(bào) 2018年4期2018-07-10
- 基于ADS的偶極子天線性能參數(shù)仿真分析
要：為了實(shí)現(xiàn)對偶極子天線結(jié)構(gòu)性能參數(shù)的分析，文章首先設(shè)計(jì)了一種印刷偶極子天線，對相關(guān)的理論進(jìn)行了研究，依據(jù)設(shè)計(jì)指標(biāo)對天線的結(jié)構(gòu)、參數(shù)進(jìn)行了計(jì)算，隨后在Agilent公司的ADS軟件上，對所設(shè)計(jì)的偶極子天線進(jìn)行了建模，驗(yàn)證了該天線的性能指標(biāo)符合設(shè)計(jì)要求。接著通過改變天線的結(jié)構(gòu)尺寸進(jìn)行性能參數(shù)仿真，研究了偶極子天線各項(xiàng)結(jié)構(gòu)參數(shù)對天線系統(tǒng)性能的影響，得出了相應(yīng)結(jié)論，仿真結(jié)果對偶極子天線設(shè)計(jì)具有一定的指導(dǎo)意義。關(guān)鍵詞：偶極子；微帶；天線；中心頻率中圖分類號：TP3
電腦知識與技術(shù) 2018年10期2018-06-02
- 利用等效電路研究偶極子天線帶外響應(yīng)特性
感元件[1]。偶極子天線是一種典型的線天線，結(jié)構(gòu)形式簡單，應(yīng)用廣泛，但工作頻帶較窄。當(dāng)寬譜電磁脈沖入射時(shí)，輸出響應(yīng)包含帶內(nèi)響應(yīng)與帶外響應(yīng)兩部分。近年來，諸多研究者針對線天線與電磁脈沖的響應(yīng)特性進(jìn)行了大量研究，如采用互易定理推導(dǎo)了對稱振子天線的耦合長度與耦合面積[1]、矩量法計(jì)算單極子天線在電磁脈沖輻照下時(shí)域和頻域的響應(yīng)特性[2-3]、時(shí)域有限差分法計(jì)算偶極天線對電磁脈沖的耦合特性[4-5]、時(shí)域積分法計(jì)算天線瞬態(tài)響應(yīng)等[6-7]。數(shù)值計(jì)算方法可較為精確地計(jì)
現(xiàn)代應(yīng)用物理 2018年1期2018-05-30
- 經(jīng)典電偶極子在交變電場下的運(yùn)動
00054)電偶極子模型是一個(gè)非常重要的基礎(chǔ)模型，在涉及電磁場與物質(zhì)的相互作用、電磁波的發(fā)射和吸收、分子原子的相互作用理論等領(lǐng)域有著十分廣泛的應(yīng)用[1-2]。例如，利用偶極子模型用于研究近場光學(xué)顯微鏡和樣品的相互作用等問題[3-5]。在研究電介質(zhì)及其與電場的相互作用時(shí)，也往往采用電偶極子模型，如電介質(zhì)的極化[6]、鐵電體材料中電疇分布與轉(zhuǎn)向等問題[7-8]。在已有的文獻(xiàn)中有一些關(guān)于電偶極子的研究報(bào)道，如偶極子激發(fā)的電場和磁場分布[9]、偶極子與偶極子的相互
- 一種基于緊耦合技術(shù)的小型超寬帶陣列天線*
周期天線和蝶形偶極子天線等[1-3]。分形天線一直是偶極子天線單元的常用結(jié)構(gòu)。文獻(xiàn)[4]中，多次迭代的科赫天線具有良好的寬帶特性。文獻(xiàn)[5]中，利用錐形結(jié)構(gòu)的不平衡巴倫彌補(bǔ)偶極子的不平衡電流，同時(shí)接地面電流與輻射面相反，使偶極子天線能產(chǎn)生最大輻射。文獻(xiàn)[6]提出了一種帶寬在2～3 GHz的寬帶天線，由高阻抗表面（HIS）和蝶形偶極子天線構(gòu)成。文獻(xiàn)[7]提出了一種水平極化全向天線，12個(gè)偶極子單元邊緣重疊放置形成一個(gè)圓環(huán)以產(chǎn)生強(qiáng)耦合，利用一列置于偶極子周圍引
通信技術(shù) 2018年2期2018-03-13
- 寬頻帶±45°雙極化基站天線的設(shè)計(jì)
交叉的蝴蝶結(jié)狀偶極子天線構(gòu)成， 每一組偶極子天線通過連接同軸線的短截線饋電， 從而實(shí)現(xiàn)了天線的平面結(jié)構(gòu). 通過在每組交叉偶極子天線上開設(shè)3個(gè)矩形縫隙和1個(gè)V形縫隙， 可以有效地拓寬設(shè)計(jì)天線的阻抗帶寬、 改善天線的增益. 仿真結(jié)果表明： 該天線可以工作在1.7～2.7 GHz頻率范圍內(nèi)， 兩端口的回波損耗大于15 dB， 兩端口之間隔離度大于27 dB， 半功率波束寬度在65°±3°范圍內(nèi)， 整個(gè)頻段內(nèi)增益均大于7.7 dBi， 前后向增益比大于20 dB.
測試技術(shù)學(xué)報(bào) 2017年5期2017-10-18
- 調(diào)頻電視偶極子天線的工作原理和系統(tǒng)組成
曉 捷調(diào)頻電視偶極子天線的工作原理和系統(tǒng)組成巴格那1曉 捷21.2.內(nèi)蒙古新聞出版廣電局監(jiān)管中心 內(nèi)蒙古 呼和浩特市 010050天線是調(diào)頻電視發(fā)射系統(tǒng)的重要組成部分，其性能直接決定了發(fā)射機(jī)的播出質(zhì)量和覆蓋范圍。本文介紹了調(diào)頻電視發(fā)射系統(tǒng)的輻射特點(diǎn)，著重分析了極子天線工作原理和系統(tǒng)組成。調(diào)頻電視 偶極子天線 原理 參數(shù)偶極子天線按照偶極子層數(shù)分為：單偶極子天線、雙偶極子天線和四偶極子天線。偶極與天線是一種以兩對或四對等幅同相饋電的半波偶極子為基本輻射單元的
數(shù)字傳媒研究 2017年7期2017-10-17
- 某型高速導(dǎo)彈氣動噪聲研究
強(qiáng)；節(jié)點(diǎn)流速；偶極子；四極子；聲場1 概述國外對于氣動噪聲的研究集中在上世紀(jì)70年代，氣動聲是涉及空氣動力學(xué)，噪聲理論以及結(jié)構(gòu)響應(yīng)等學(xué)科的一個(gè)綜合性很強(qiáng)的研究領(lǐng)域。在氣動噪聲和結(jié)構(gòu)噪聲中，據(jù)統(tǒng)計(jì)氣動噪聲占噪聲的近乎一半。氣動噪聲是由于氣體流動或者物體和氣體相互作用引起氣體的擾動而輻射的噪聲。一般有三種聲源——單極子聲源（monopole），偶極子聲源（dipole），四極子聲源（quadrupole）。飛行器低速情況下，脈動壓力可以轉(zhuǎn)化為偶極子聲源進(jìn)行求解
科技創(chuàng)新與應(yīng)用 2017年16期2017-06-10
- 熱帶海溫的時(shí)空變化及其與我國降水的關(guān)系
度洋海溫表現(xiàn)為偶極子型，時(shí)間系數(shù)與年降水量在西藏和黃河中游地區(qū)為顯著的正相關(guān)關(guān)系，在東北東部和長江以南地區(qū)為顯著的負(fù)相關(guān)關(guān)系；第3特征向量場在太平洋海溫表現(xiàn)為弱El Nio（La Nia）現(xiàn)象，印度洋海溫表現(xiàn)為南北型，時(shí)間系數(shù)與年降水量在西藏、新疆、福建和東北西北部為顯著的負(fù)相關(guān)關(guān)系。關(guān)鍵詞熱帶海溫；時(shí)空變化；降水；偶極子；厄爾尼諾中圖分類號S161.6文獻(xiàn)標(biāo)識碼A文章編號0517-6611（2017）11-0164-04AbstractUsing the
安徽農(nóng)業(yè)科學(xué) 2017年11期2017-05-30
- 簡單抗性消聲器氣流再生噪聲研究
素。結(jié)果表明，偶極子和四極子是造成消聲器氣流再生噪聲的主要因素，且擴(kuò)張消聲器中氣流速度和出口管偏置距離的增加都會導(dǎo)致其氣流再生噪聲值的增大；相較于偶極子聲源，四極子聲源是擴(kuò)張式消聲結(jié)構(gòu)中氣流再生噪聲的主要來源，且在低頻處聲壓貢獻(xiàn)量尤為明顯。最后通過對比基于兩種不同方法的氣流再生噪聲仿真結(jié)果，證明兩種聲源類型對氣流再生噪聲的貢獻(xiàn)量不相關(guān)，為氣流再生噪聲計(jì)算提供了新思路。關(guān)鍵詞：消聲器；偶極子；四極子；氣流再生噪聲中圖分類號：U467.4+93 文獻(xiàn)標(biāo)文獻(xiàn)標(biāo)識
汽車工程學(xué)報(bào) 2016年6期2017-01-11
- 環(huán)偶極子研究現(xiàn)狀與太赫茲頻段應(yīng)用展望
00222）環(huán)偶極子研究現(xiàn)狀與太赫茲頻段應(yīng)用展望王 爽，李 泉，王 晨（天津職業(yè)技術(shù)師范大學(xué)電子工程學(xué)院，天津 300222）研究了環(huán)偶極子的獨(dú)特性質(zhì)及應(yīng)用前景，指出超材料為實(shí)現(xiàn)環(huán)偶極子提供了有效研究載體；介紹了環(huán)偶極子超材料的發(fā)展歷史及國內(nèi)外研究現(xiàn)狀，并針對環(huán)偶極子太赫茲頻段電磁特性，研究了借助超材料在太赫茲頻段實(shí)現(xiàn)環(huán)偶極子的現(xiàn)象。環(huán)偶極子電磁響應(yīng)特性與太赫茲波獨(dú)特性質(zhì)的結(jié)合，有望開發(fā)出太赫茲功能器件，彌補(bǔ)太赫茲功能器件的空白。超材料；環(huán)偶極子；太赫茲；
- 頻帶展寬的復(fù)合左右手傳輸線偶極子天線
合左右手傳輸線偶極子天線曹衛(wèi)平1,2張惠敏1李思敏1,2李貝貝1(1.桂林電子科技大學(xué)信息與通信學(xué)院 認(rèn)知無線電與信息處理省部共建教育部重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,桂林 541004;2.廣西無線寬帶通信與信號處理重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,桂林 541004)針對周期復(fù)合左/右手(Composite Right/Left-Handed, CRLH)傳輸線偶極子天線帶寬窄的問題,提出一種非周期CRLH傳輸線的天線模型.該模型主要由N個(gè)不同尺寸的LC梯形網(wǎng)絡(luò)單元組成,實(shí)現(xiàn)參差調(diào)諧,改善天線
電波科學(xué)學(xué)報(bào) 2016年5期2016-12-21
- 南太平洋副熱帶偶極子對南太平洋輻合帶的影響
南太平洋副熱帶偶極子對南太平洋輻合帶的影響李 瓊1, 2, 3, 4, 鄭 建1, 3, 4, 王法明1, 3, 4(1. 中國科學(xué)院海洋研究所, 山東青島 266071; 2. 中國科學(xué)院大學(xué), 北京 100049; 3. 中國科學(xué)院海洋研究所海洋環(huán)流與波動重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室, 山東青島266071; 4. 青島海洋科學(xué)與技術(shù)國家實(shí)驗(yàn)室海洋動力過程與氣候功能實(shí)驗(yàn)室, 山東青島 266071)為研究南太平洋副熱帶偶極子的局地氣候效應(yīng), 利用Hadley中心的海溫?cái)?shù)
海洋科學(xué) 2016年10期2016-10-14
- Novel dipole UHF RFID tag antenna design
，采用在大共面偶極子天線上嵌入非對稱縫隙的方式，設(shè)計(jì)一款UHF RFID標(biāo)簽天線，實(shí)現(xiàn)了標(biāo)簽天線的小型化和寬帶化。天線的尺寸為70 mm×40 mm×1.6 mm，S11<-15 dB時(shí)，帶寬為776-991 MHz。關(guān)鍵詞：標(biāo)簽天線；偶極子；縫隙天線；小型化DOI：10.3979/j.issn.1673-825X.2016.03.015收稿日期：2015-06-21修訂日期：2016-03-22通訊作者：羅菊13883005460@126.com基金項(xiàng)目
- 微帶偶極子天線的小型化改進(jìn)設(shè)計(jì)
1－3］。印刷偶極子天線具有重量輕、體積小、成本低、便于集成和組成陣列等優(yōu)點(diǎn)，廣泛應(yīng)用于各種無線通信系統(tǒng)中。普通的印刷偶極子天線頻帶非常窄，目前可采用許多途徑來展寬其頻帶，如平面Balun偶極子天線，平行帶狀線饋電的雙面印刷偶極子天線等［4－7］。由于微帶天線具有重量輕、體積小、易于加載、制作精度高、穩(wěn)定性好的優(yōu)點(diǎn)，在各種小型化移動終端設(shè)備中得到了廣泛應(yīng)用。本文設(shè)計(jì)制作了一種新型雙印刷寬帶天線，該天線將兩個(gè)長度不同的偶極子臂印刷在薄介質(zhì)基片的兩面作為諧振單
華北科技學(xué)院學(xué)報(bào) 2014年6期2014-08-28
- 一種新型寬頻帶全向天線的設(shè)計(jì)
0071)印制偶極子天線相比于傳統(tǒng)全向天線，具有低剖面、易加工、成本低、能與有源器件集成等優(yōu)點(diǎn)，可以應(yīng)用于點(diǎn)對點(diǎn)通訊、廣播、數(shù)據(jù)傳輸、組建無線擴(kuò)頻網(wǎng)絡(luò)等領(lǐng)域[1]．隨著電子技術(shù)和通訊產(chǎn)業(yè)的飛速發(fā)展，對全向天線的要求越來越高，印制偶極子天線作為全向輻射天線，已經(jīng)成為天線科學(xué)的一個(gè)重要研究方向．早期的全向天線的帶寬較窄，這限制了天線在寬頻帶情況下的應(yīng)用[2]．展寬天線帶寬成為天線中重要的研究內(nèi)容．目前常用的展寬微帶貼片帶寬的方法有：加厚介質(zhì)基板或是厚空氣介質(zhì)，
西安電子科技大學(xué)學(xué)報(bào) 2014年4期2014-07-11
- 電偶極子切分算法研究
需要研究基于電偶極子激發(fā)的場響應(yīng)，并根據(jù)響應(yīng)規(guī)律來解釋野外實(shí)測數(shù)據(jù)(即反演)[3～12]。這種正反演通常都是假定發(fā)射端與接收點(diǎn)距離遠(yuǎn)大于供電兩端的長度，即要求導(dǎo)線長度滿足偶極子的條件。文獻(xiàn)[4]指出，當(dāng)收發(fā)距大于等于10倍的導(dǎo)線長度時(shí)，導(dǎo)線可被看作是電偶極子。然而在實(shí)際應(yīng)用中由于受地形地貌、發(fā)射功率等多種因素的制約，導(dǎo)致長導(dǎo)線并不滿足電偶極子的條件，而使基于電偶極子的場計(jì)算公式不再適用，在這種情況下若仍然按照電偶極子激勵理論開展數(shù)據(jù)解釋，將造成較大偏差甚至
物探化探計(jì)算技術(shù) 2014年4期2014-06-27
- 基于時(shí)諧偶極子模型的艦船軸頻電場特性分析
陳濤?基于時(shí)諧偶極子模型的艦船軸頻電場特性分析余定峰，耿攀，楊勇，徐正喜，陳濤（武漢第二船舶設(shè)計(jì)研究所，武漢 430064）基于電磁建模方法，通過時(shí)諧偶極子模型在深海環(huán)境下產(chǎn)生的交變電場信號，對艦船的水下軸頻電場進(jìn)行仿真模擬。考察了艦船在不同測量深度上的電場分布特性，并對多種影響因素進(jìn)行對比分析，為基于水下電場特征控制的艦船隱身提供理論基礎(chǔ)和數(shù)據(jù)支撐。艦船 軸頻電場 時(shí)諧偶極子0 引言“被發(fā)現(xiàn)等于被消滅”，這已成為現(xiàn)代隱身裝備研制領(lǐng)域的箴言。艦船作為軍事戰(zhàn)
船電技術(shù) 2014年10期2014-05-07
- 海倫方程矩量法分析＊
［5］求解對稱偶極子天線的，如圖1所示偶極子天線半徑為a，長度為L，沿z軸放置于坐標(biāo)原點(diǎn)，使用間隙為Δ（Δ無限?。?qiáng)度為Eg的電壓源激勵。假設(shè)a?λ，a?L，偶極子天線表面的電流僅有軸向分量，即z分量，所以沿偶極子表面電流均勻分布，并且偶極子天線端面電流為零。這樣矢量位僅有軸向分量Az，于是電場表達(dá)變?yōu)镋z＝-jωAz-，根據(jù)洛侖茲（Lorentz）規(guī)范［9］，可以得出：圖1 偶極子天線該微分方程的通解為Az＝Bcoskz＋Dsinkz，由偶極子天線的對稱
艦船電子工程 2013年9期2013-11-23
- 淺海中影響運(yùn)動艦船軸頻電磁場的因素
運(yùn)動的垂直時(shí)諧偶極子模擬。與世界其他地區(qū)的海洋相比，我國大部分海域的陸架都具有寬淺的特點(diǎn)，符合淺海的范疇。在淺海中不同的水文條件（海水的電導(dǎo)率、海水的深度、海水的磁導(dǎo)率）以及偶極子的運(yùn)動速度、偶極子強(qiáng)度、偶極子頻率以及傳播距離會對軸頻電磁場產(chǎn)生不同的影響。本文通過淺海中運(yùn)動垂直時(shí)諧偶極子在固定點(diǎn)產(chǎn)生的電磁場的表達(dá)式，運(yùn)用基于漢克爾變換式的FFT變換算法對偶極子所得到的電磁場解析式進(jìn)行了數(shù)值模擬，模擬得到了不同影響因素下艦船軸頻電磁場的仿真結(jié)果。從而分析了不
船電技術(shù) 2013年11期2013-09-21
- 某自行高炮波導(dǎo)縫隙天線仿真研究
中，提出了利用偶極子陣列天線代替波導(dǎo)縫隙天線進(jìn)行仿真，求得天線遠(yuǎn)場方向圖。相比其他分析方法，求解過程簡單明了、物理意義清晰，具有計(jì)算量小和仿真速度快等優(yōu)點(diǎn)。最后采用該方法仿真了工作頻率為10 GHz的4單元矩形波導(dǎo)縫隙天線，仿真結(jié)果表明該方法比較有效。1 縫隙天線理論基礎(chǔ)縫隙天線是開在薄金屬板上的開槽天線，根據(jù)巴俾涅原理，金屬板上的縫隙天線可用一個(gè)互補(bǔ)(對偶)的偶極子天線來分析。因此運(yùn)用偶極子代替縫隙將得到縫隙天線的輻射場[1]?？p隙天線及其互補(bǔ)的偶極子如
火炮發(fā)射與控制學(xué)報(bào) 2012年1期2012-11-22
- X波段寬帶微帶偶極子天線
X波段寬帶微帶偶極子天線。天線通過對饋電分布電容的補(bǔ)償，增加寄生貼片，有效的展寬了帶寬，獲得不錯(cuò)的輻射特性。下文分析討論了天線的具體設(shè)計(jì)細(xì)節(jié)以及仿真結(jié)果。2 天線設(shè)計(jì)天線的結(jié)構(gòu)如圖1所示，輻射單元的尺寸16mm×24mm。天線印刷在介電常數(shù)為3.82，厚度為0.508mm的介質(zhì)板上，輻射單元在偶極子單元的基礎(chǔ)上［6，7］，采用了一個(gè)短路探針補(bǔ)償饋電分布電容，增加了一個(gè)加載寄生貼片。圖1 寬帶偶極子微帶天線示意圖在設(shè)計(jì)了天線的各項(xiàng)基本參數(shù)后，借助高頻仿真軟件
火控雷達(dá)技術(shù) 2012年1期2012-06-22
- 433MHz SAW標(biāo)簽上偶極子天線的小型化設(shè)計(jì)
SAW標(biāo)簽上偶極子天線的小型化設(shè)計(jì)沈國浩1，廖同慶2（1.蚌埠學(xué)院，安徽 蚌埠 233000；2.安徽大學(xué)，安徽 230039）聲表面波標(biāo)簽是SAW射頻識別系統(tǒng)的核心.本文為了減小聲表面波標(biāo)簽的尺寸，通過將印刷偶極子臂彎折變型，設(shè)計(jì)了一款工作于433MHz頻率上的小型化偶極子天線，經(jīng)過ADS軟件對該天線建模與仿真，驗(yàn)證了這款小型化天線完全滿足天線設(shè)計(jì)時(shí)所需的頻率和帶寬要求.聲表面波射頻識別；小型化天線1 標(biāo)簽天線的設(shè)計(jì)聲表面波射頻識別（SAW-RFID）
- 雙頻雙極化廣播電視發(fā)射天線設(shè)計(jì)
化（FM調(diào)頻雙偶極子板天線為垂直極化，VHF米波四偶極子板為水平極化）陣列發(fā)射天線。1 產(chǎn)品技術(shù)背景目前國內(nèi)調(diào)頻雙偶極子板天線和電視米波四偶極子板天線普遍采用一個(gè)發(fā)射塔，它們在發(fā)射塔上各自組成天線陣。由于各自使用獨(dú)立的反射板，所以組成的天線陣都各自占用很大的塔上空間。隨著中國信息技術(shù)迅速發(fā)展及廣播電視數(shù)字化進(jìn)程的加快，發(fā)射塔上的多天線“共塔”現(xiàn)象比比皆是，塔上可用空間越來越少。根據(jù)多年來生產(chǎn)發(fā)射天線產(chǎn)品的實(shí)踐和多方面聽取用戶反饋，筆者等人設(shè)想研發(fā)一種技術(shù)先
電視技術(shù) 2011年16期2011-06-25
- 偶極子源與力激勵作用下截頂錐形殼振動與聲輻射研究
430074偶極子源與力激勵作用下截頂錐形殼振動與聲輻射研究高 菊 陳美霞華中科技大學(xué) 船舶與海洋工程學(xué)院，湖北 武漢 430074螺旋槳噪聲是艦船輻射噪聲的主要組成部分，采用有限長截頂錐形殼模擬潛艇艉部，根據(jù)螺旋槳噪聲產(chǎn)生機(jī)理，對比分析了集中力激勵與偶極子源激勵下錐形殼產(chǎn)生的輻射噪聲，并討論了激勵作用位置對殼體振動與輻射噪聲的影響。結(jié)論顯示力激勵作用引起的殼體的振動與聲輻射要大于偶極子源作用下的情況；當(dāng)激勵施加在錐形殼體截面的中心位置時(shí)，殼體在低頻時(shí)的
中國艦船研究 2011年1期2011-03-06
- 偶極子對動態(tài)性能影響可忽略的充分條件
一般教材都要講偶極子對系統(tǒng)性能的影響。但對于偶極子對系統(tǒng)動態(tài)性能的影響何時(shí)可以忽略的問題上,不同的教材有不同說法。綜合可見有三種說法:①不十分接近坐標(biāo)原點(diǎn)的偶極子對動態(tài)性能的影響可忽略,而十分接近坐標(biāo)原點(diǎn)的偶極子對動態(tài)性能的影響必須考慮[1-2];②不十分接近虛軸的偶極子對動態(tài)性能的影響可忽略,而十分接近虛軸的偶極子對動態(tài)性能的影響必須考慮[3-5];③在分析高階系統(tǒng)的性能時(shí),可以忽略偶極子的影響,而沒有指明條件[6]。當(dāng)然也有個(gè)別教材在提及偶極子對系統(tǒng)動
電氣電子教學(xué)學(xué)報(bào) 2010年6期2010-08-16
- 電快速瞬變脈沖群的短偶極子輻射發(fā)射模型
,計(jì)算了隧道中偶極子的輻射阻抗[4-8],對矩形巷道中不同頻段電磁波傳輸衰減的測量結(jié)果進(jìn)行了驗(yàn)證[9],確定了礦井監(jiān)控與通信設(shè)備電磁兼容性試驗(yàn)的嚴(yán)酷等級[10],指出了井下電磁兼容性研究的關(guān)鍵問題及研究方法[11],研究了井下電快速瞬變脈沖群的傳輸特性[12-14]。在煤礦井下因受空間的限制,除電機(jī)車架線外,全部動力均由電纜供電。為了進(jìn)一步分析井下典型電氣設(shè)備電磁騷擾特性和典型區(qū)域電磁環(huán)境,需要研究煤礦井下電力電纜對電磁環(huán)境的影響。研究短偶極子瞬態(tài)輻射發(fā)射
電波科學(xué)學(xué)報(bào) 2010年5期2010-08-08
- 基于金屬磁記憶的鐵磁構(gòu)件裂紋定位方法研究＊
鐵磁構(gòu)件裂紋磁偶極子等效模型的建立當(dāng)工件上施加拉或壓應(yīng)力后在應(yīng)力集中部位產(chǎn)生的磁疇的定向排列，可以用帶磁偶極子模型圖等效［2－3］.由電磁場理論可知，假定應(yīng)力集中區(qū)為一矩形槽，磁疇的自發(fā)磁化以磁荷形式分布在槽的兩壁，面密度為ρms，且看作常數(shù).此時(shí)，槽壁上有寬度為dη的面元在ρ點(diǎn)產(chǎn)生的磁場強(qiáng)度為圖1 帶磁偶極子模型經(jīng)計(jì)算，ρ點(diǎn)水平分量和法向分量Hp（x）、Hp（y）通過積分疊加后可得2 鐵磁構(gòu)件裂紋定位原理2.1 裂紋水平位置的確定處于地磁環(huán)境下的鐵制構(gòu)件