強(qiáng)沖擊作用下含能粉體DAAF的熱點(diǎn)光輻射特征

摘要：為探究強(qiáng)沖擊作用下含能粉體中熱點(diǎn)密度的生成與發(fā)展，采用二級(jí)輕氣炮系統(tǒng)對(duì)含能粉體二氨基偶氮呋咱（Diaminofurazan，DAAF）進(jìn)行沖擊，通過(guò)輻射高溫計(jì)觀測(cè)同一沖擊條件下不同厚度的DAAF粉體中熱點(diǎn)輻射特征，采用普朗克公式擬合灰體模型得到DAAF粉體在速度為1.6 km/s飛片沖擊下的表觀溫度與發(fā)射率。結(jié)果表明：沖擊DAAF粉體的熱點(diǎn)生成溫度約為3 950 K，并在200 ns的時(shí)間尺度內(nèi)呈現(xiàn)一定的冷卻態(tài)勢(shì)，且隨著樣品的厚度增加熱點(diǎn)發(fā)展更為充分，在最厚的樣品中熱點(diǎn)聚集更加明顯；在200 ns時(shí)間尺度內(nèi)，樣品的發(fā)射率呈現(xiàn)增加態(tài)勢(shì)且隨著樣品的厚度增加呈遞增趨勢(shì)。在沖擊速度1.6 km/s下，0.645 mm厚度DAAF樣品存在爆燃現(xiàn)象。

關(guān)鍵詞：含能粉體 DAAF熱點(diǎn) 光輻射 灰體模型

中圖分類(lèi)號(hào)：TB383" 文獻(xiàn)標(biāo)志碼：A" 文章編號(hào)：1671-8755（2024）03-0030-06

Hotspot Optical Radiation Characteristics of Energetic Powder

DAAF under Intense Impacts

NIE Qunpeng1，" ZHANG Daiyu1，2

（1. School of Environment and Resource，Southwest University of Science and Technology，

Mianyang 621010， Sichuan， China； 2. Sichuan Provincial Key Laboratory for Safety in

Non Coal Mines， Mianyang 621000， Sichuan， China）

Abstract：" In order to understand the generation and development of hot spots in energetic powders under strong impact， a two-stage light gas gun system was employed to impact diaminofurazan （DAAF） powder. The radiative high-temperature pyrometer was used to observe the thermal radiation characteristics of DAAF powder with different thicknesses under the same impact conditions. Using the Planck formula to fit the gray body model， the apparent temperature and emissivity of DAAF powder were obtained under a flyer plate impact velocity of 1.6 km/s. The results indicate that the hot spot generation temperature for impacting DAAF powder is approximately 3 950 K， and it exhibits a certain cooling trend within a time scale of 200 ns. Moreover， with increasing thickness of the sample， the development of hot spots becomes more sufficient， and hot spot aggregation is more evident in the thickest sample. Within a 200 ns time scale， the emissivity of the samples shows an increasing trend， and it tends to increase with the thickness of the sample. At an impact velocity of 1.6 km/s， a DAAF sample with thickness of 0.645 mm exhibits a phenomenon of deflagration.

Keywords：" Energetic powder; DAAF hot spots; Optical radiation; Gray body model

含能粉體通常是非勻質(zhì)的，它們?cè)跐茶T、壓裝、結(jié)晶等過(guò)程中會(huì)產(chǎn)生一定的氣泡、雜質(zhì)與間隙。非均相炸藥，在一定的機(jī)械力作用下，其轉(zhuǎn)換熱使炸藥提高的溫度根本不可能觸發(fā)炸藥的化學(xué)反應(yīng)，但是炸藥仍然發(fā)生了爆轟［1-2］。究其原因，炸藥被一定強(qiáng)度的沖擊波作用時(shí)，其內(nèi)部會(huì)形成局部高溫?zé)狳c(diǎn)，這些熱點(diǎn)的溫度遠(yuǎn)高于炸藥本體材料，熱點(diǎn)會(huì)點(diǎn)燃周?chē)谋倔w材料，導(dǎo)致劇烈燃燒形成爆轟波，最后引爆炸藥［3-4］。

了解和控制熱點(diǎn)將有助于開(kāi)發(fā)更安全的高能低感炸藥。炸藥的起爆機(jī)理主要與沖擊產(chǎn)生熱點(diǎn)理論有關(guān)，熱點(diǎn)理論是一種重要的且比較復(fù)雜的理論。幾十年來(lái)，大量的理論和實(shí)驗(yàn)研究了熱點(diǎn)形成機(jī)制并提出一些相關(guān)模型。對(duì)于非均質(zhì)炸藥含能粉體，空隙沖擊坍縮模型被廣泛應(yīng)用。空隙沖擊塌陷模型是指當(dāng)沖擊波與炸藥內(nèi)空隙相互作用時(shí)，空隙受壓塌陷，空隙表面材料發(fā)生噴濺或發(fā)生摩擦［5-8］，使能量在空隙位置發(fā)生聚積，形成高溫?zé)狳c(diǎn)。

研究顯示，直接觀測(cè)熱點(diǎn)的產(chǎn)生比較困難，當(dāng)粉體材料中產(chǎn)生爆炸現(xiàn)象時(shí)，熱點(diǎn)發(fā)展時(shí)間短，觀測(cè)窗口時(shí)間有限，尤其細(xì)微瞬態(tài)熱點(diǎn)更難觀測(cè)。迄今為止，熱點(diǎn)的產(chǎn)生和發(fā)展只能由一些輻射觀察結(jié)果［9-12］或模擬結(jié)果［13-17］推斷。美國(guó)部分研究者采用激光沖擊的方式測(cè)量了熱點(diǎn)的輻射，如文獻(xiàn)［18-19］采用激光沖擊推動(dòng)微米厚的基板撞擊含能粉體的方式測(cè)量了含能材料的輻射亮度，但由于采用的激光脈沖時(shí)間短，樣品直徑小，在沖擊后，樣品側(cè)邊的稀疏波在短時(shí)間內(nèi)進(jìn)入觀測(cè)界面，當(dāng)熱點(diǎn)發(fā)展時(shí)間超過(guò)50 ns時(shí)，其觀測(cè)無(wú)法進(jìn)行，由此造成激光沖擊粉體表面輻射觀測(cè)實(shí)驗(yàn)的觀測(cè)時(shí)間窗口非常有限。由于熱點(diǎn)聚集、發(fā)展的觀測(cè)需要相當(dāng)長(zhǎng)的觀測(cè)時(shí)間（如亞微秒）才能保證，因此亟待開(kāi)發(fā)可以穩(wěn)定長(zhǎng)時(shí)間觀測(cè)沖擊熱點(diǎn)發(fā)展的在線檢測(cè)技術(shù)。

從現(xiàn)有研究來(lái)看，雖然單個(gè)熱點(diǎn)很難觀測(cè)，但可以使用輻射高溫計(jì)來(lái)探測(cè)熱點(diǎn)的聚集行為［20-22］?；诩す鉀_擊含能粉體的實(shí)驗(yàn)缺陷，本文采用二級(jí)輕氣炮沖擊含能粉體二氨基偶氮呋咱（Diaminofurazan，DAAF）并觀測(cè)其表面輻射行為。相比于激光沖擊手段，二級(jí)輕氣炮具有以下優(yōu)勢(shì)［23］：（1）氣炮沖擊技術(shù)產(chǎn)生的沖擊波陣面面積大，不會(huì)形成沖擊粉體團(tuán)聚；（2）飛片和基板更厚，實(shí)驗(yàn)中可以有效控制粉體厚度，在飛片速度2 km/s的沖擊作用下，可以使卸載波到達(dá)粉體材料的時(shí)間延長(zhǎng)至500 ns，由此可以忽略邊側(cè)卸載波的影響。

在沖擊實(shí)驗(yàn)中，可用普朗克公式擬合光探測(cè)手段測(cè)得的樣品表面光譜輻射亮度，由此得到材料的表觀溫度和發(fā)射率（發(fā)射率可以體現(xiàn)熱點(diǎn)在樣品中的體積占比）。本文研究了不同厚度的含能粉體DAAF在同一強(qiáng)度的沖擊作用下厚度對(duì)熱點(diǎn)產(chǎn)生和發(fā)展的影響，探討DAAF粉體中沖擊熱點(diǎn)的增長(zhǎng)過(guò)程。

1 粉體沖擊實(shí)驗(yàn)

1.1 實(shí)驗(yàn)裝置

實(shí)驗(yàn)在西南交通大學(xué)高壓物理研究所完成。實(shí)驗(yàn)裝置由二級(jí)輕氣炮、輻射高溫計(jì)、磁測(cè)速系統(tǒng)和DAAF靶組成。實(shí)驗(yàn)樣品為密度2.02 g/cm3、孔隙率52%的納米級(jí)DAAF粉體。實(shí)驗(yàn)時(shí)分別稱(chēng)量0.017，0.029，0.070 g的粉體樣品，將3個(gè)樣品放在YAW-300D恒應(yīng)力壓力試驗(yàn)機(jī)上壓制成直徑為5 mm、厚度分別為0.150，0.285，0.645 mm的圓柱體粉體樣品薄片，編號(hào)為1，2，3號(hào)。為保證3個(gè)樣品具有相同的孔隙率，對(duì)3個(gè)樣品施加相同壓力（2 000 N）。3個(gè)樣品分別置于不同孔內(nèi)，相互之間無(wú)接觸，壓制后的粉體形狀同時(shí)固定，制成的樣品如圖1所示。

制備直徑為30 mm、高度為1 mm的無(wú)氧銅圓片作為基板；采用3個(gè)厚度依次為0.05，0.10，0.50 mm的藍(lán)寶石片作為窗口。將銅基板置于靶裝置的底端，再將外模片覆于基板上；將制備的圓柱體炸藥樣品依次置于外模片中3個(gè)圓柱體孔洞內(nèi)并編號(hào)，再將3個(gè)內(nèi)模片嵌入外模片，按照編號(hào)放入不同厚度的藍(lán)寶石窗口；藍(lán)寶石窗口和樣品按厚度增加依次組合，將三合一的3根光纖探頭分別置于3個(gè)窗口的后界面并與界面接觸，以此完成靶組裝。實(shí)驗(yàn)時(shí)，將靶裝置固定在二級(jí)輕氣炮靶室內(nèi)靶座上，光線探頭尾端與輻射高溫計(jì)相連接。組裝后的靶實(shí)物裝置如圖2所示。

1.2 多通道輻射測(cè)量實(shí)驗(yàn)原理

實(shí)驗(yàn)裝置如圖3所示。在裝置組裝完成后，采用二級(jí)輕氣炮將飛片加載到1.6 km/s，由此形成的沖擊波將樣品沖擊到高溫高壓狀態(tài)，樣品被壓縮后，其中部分粉體之間的空隙坍縮，形成高溫?zé)狳c(diǎn)。沖擊波陣面穿過(guò)樣品后，繼續(xù)向前運(yùn)動(dòng)進(jìn)入藍(lán)寶石窗口，藍(lán)寶石窗口按照薄-厚順序依次破碎，當(dāng)窗口破碎發(fā)生時(shí)，界面發(fā)光被散射，沖擊波繼續(xù)向前發(fā)展，到達(dá)光纖頭時(shí)，光纖頭被沖擊破壞；由于能量光纖的接收角小于5°，光纖探頭破損時(shí)，對(duì)應(yīng)的光纖頭停止收集光信號(hào)。低厚度的樣品在沖擊作用下界面發(fā)光信號(hào)收集被率先終止；由于3組樣品與其對(duì)應(yīng)的窗口厚度成比例增加，高厚度樣品內(nèi)沖擊波會(huì)繼續(xù)作用，其中熱點(diǎn)的發(fā)育時(shí)間更長(zhǎng)。

在不同的沖擊強(qiáng)度作用下，熱點(diǎn)的發(fā)展一般會(huì)呈現(xiàn)出兩種趨勢(shì)：在低沖擊強(qiáng)度下，能量在空隙聚集形成熱點(diǎn)，當(dāng)熱點(diǎn)發(fā)展不充分時(shí)，熱點(diǎn)上的能量會(huì)傳至周?chē)鷾囟容^低的部分，熱點(diǎn)最終會(huì)熄滅；在更高的沖擊強(qiáng)度下，熱點(diǎn)密度大的部位形成較多的能量堆積，當(dāng)堆積能量數(shù)值超過(guò)爆轟臨界條件對(duì)應(yīng)的勢(shì)壘時(shí)，熱點(diǎn)周?chē)牧习l(fā)生熱化學(xué)反應(yīng)，釋放大量能量，達(dá)到爆燃條件，最終形成爆轟波［19］。圖4為沖擊作用下粉體材料中的熱點(diǎn)從形成到爆燃的簡(jiǎn)化表示。圖4（a）為飛片未到達(dá)粉體樣品的時(shí)刻；圖4（b）為沖擊后體積占比小的局部熱點(diǎn)；其中大部分熱點(diǎn)會(huì)消退，但也有部分熱點(diǎn)會(huì)形成如圖4（c）所示的高溫聚集團(tuán)簇；由于整個(gè)樣品在沖擊形成的高壓環(huán)境下致密化，當(dāng)沖擊波強(qiáng)度足夠時(shí)，聚集熱點(diǎn)團(tuán)簇可能持續(xù)增長(zhǎng)，當(dāng)樣品厚度滿足持續(xù)增長(zhǎng)條件，最終可能產(chǎn)生爆燃現(xiàn)象，如圖4（d）所示。因此，要觀測(cè)到爆燃現(xiàn)象的產(chǎn)生，必須考慮熱點(diǎn)發(fā)育時(shí)間，而熱點(diǎn)的有效發(fā)育時(shí)間與厚度成正比，要觀測(cè)熱點(diǎn)發(fā)展的動(dòng)力學(xué)過(guò)程，就必須能保證樣品有足夠的厚度。當(dāng)含能粉體達(dá)到爆燃狀態(tài)時(shí)，其產(chǎn)生的光譜（輻射）亮度急劇增加，與低厚度樣品形成鮮明對(duì)照。因此，本文的靶裝置實(shí)驗(yàn)結(jié)構(gòu)（圖3）可以觀測(cè)炸藥厚度對(duì)炸藥熱點(diǎn)生成密度以及成長(zhǎng)規(guī)律的影響并判斷其是否達(dá)到爆轟狀態(tài)。

樣品表面產(chǎn)生的光輻射依次通過(guò)窗口、光纖探頭進(jìn)入多通道輻射高溫計(jì)，高溫計(jì)的測(cè)量光譜波長(zhǎng)范圍為440～900 nm，在此范圍內(nèi)設(shè)置4～8個(gè)通道。將各個(gè)波長(zhǎng)處輻射強(qiáng)度用普朗克公式進(jìn)行擬合。根據(jù)經(jīng)典的熱輻射理論，當(dāng)沖擊粉體表面的溫度均勻一致時(shí)，可以用黑體或灰體模型描述表面熱輻射特征，此時(shí)光譜亮度與波長(zhǎng)之間的關(guān)系滿足普朗克公式：

Ipl（λ，T）=ε×C1λ-5［exp（C2/λT）-1］-1（1）

式中：C1和C2為第一和第二輻射系數(shù);λ為波長(zhǎng)；T為溫度;ε為灰體平均發(fā)射率，其值為小于1的小數(shù)，若ε等于1，則屬黑體模型，當(dāng)ε小于1時(shí)，為灰體輻射模型。將實(shí)驗(yàn)中測(cè)得的輻射能量Ipl（λ，T）用式（1）擬合，可同時(shí)得到一個(gè)輻射溫度T和一個(gè)平均發(fā)射率ε。

當(dāng)沖擊粉體表面溫度不一致時(shí)，則會(huì)出現(xiàn)如圖5所示的輻射亮度分布。沖擊粉體本底的輻射亮度為曲線B，為一個(gè)均勻的輻射溫度；沖擊粉體熱點(diǎn)輻射的亮度為曲線A，對(duì)應(yīng)的溫度高于B曲線的輻射溫度；與曲線B比較，其輻射絕對(duì)值更低；兩個(gè)輻射亮度合成后為測(cè)量到的輻射亮度曲線C。在曲線A、曲線B對(duì)應(yīng)的溫度相差較大時(shí)，如相差1 000 K以上，曲線C很難用公式（1）擬合，同時(shí)在某些波長(zhǎng)處形成“突兀點(diǎn)”。因此只要測(cè)量到類(lèi)似曲線C的異常輻射亮度，則說(shuō)明沖擊粉體表面存在明顯的熱點(diǎn)聚集。

在熱點(diǎn)存在的情況下，輻射高溫計(jì)測(cè)量到的某個(gè)（些）波長(zhǎng)處的輻射強(qiáng)度與熱點(diǎn)密度成正比，因此準(zhǔn)確測(cè)試每個(gè)波長(zhǎng)處的輻射亮度是確定熱點(diǎn)發(fā)展的關(guān)鍵，也就是熱點(diǎn)發(fā)生、發(fā)展的動(dòng)力學(xué)過(guò)程需要時(shí)間解析的實(shí)驗(yàn)輻射亮度測(cè)量。

公式（1）適用于具有空間均勻發(fā)射率的物體，但由于樣品的尺寸足夠小，DAAF粉體發(fā)射率較低，在沖擊發(fā)生時(shí)，具有較高發(fā)射率的熱點(diǎn)分布在較低發(fā)射率DAAF背景中，因此可以用平均空間發(fā)射率ε的大小來(lái)判斷熱點(diǎn)的空間體積占比的大小，以此判斷在相同的沖擊條件下樣品厚度對(duì)熱點(diǎn)生成狀態(tài)的影響。

2 結(jié)果與討論

2.1 沖擊DAAF的輻射強(qiáng)度曲線

圖6是厚度分別為0.150，0.285，0.645 mm的含能材料DAAF在1.6 km/s沖擊速度下測(cè)得的位于650 nm波長(zhǎng)的光譜輻射亮度。可以看到圖中有3個(gè)波峰，分別對(duì)應(yīng)由薄到厚的3組樣品，3組樣品產(chǎn)生的光譜輻射亮度峰值為A2，B2，C2。實(shí)驗(yàn)顯示輻射亮度隨厚度增加，這是由于在小厚度的樣品中，熱點(diǎn)產(chǎn)生后發(fā)展時(shí)間短，熱點(diǎn)體積占比較小，其產(chǎn)生的輻射亮度更低，薄樣品在熱點(diǎn)生成后可能存在熄滅現(xiàn)象。在厚樣品中，隨著時(shí)間的推移，熱點(diǎn)得以充分發(fā)展，并形成聚集現(xiàn)象，最后生成體積占比更大的熱點(diǎn)，對(duì)應(yīng)的光輻射亮度更高。

650 nm波長(zhǎng)下樣品厚度隨輻射強(qiáng)度發(fā)展關(guān)系如表1所示。3組樣品的輻射峰值A(chǔ)2，B2，C2對(duì)應(yīng)的高溫計(jì)測(cè)量數(shù)值分別為0.025，0.044，0.095 mV，因?yàn)?組樣品的質(zhì)量成倍增長(zhǎng)，如果熱點(diǎn)發(fā)展不充分，輻射最大峰值應(yīng)當(dāng)大體一致，而C2峰值超過(guò)B2的兩倍。結(jié)合Dana［20］的理論，可以認(rèn)為由于樣品的厚度增加，在最厚的樣品中，熱點(diǎn)的發(fā)展超過(guò)了臨界值，出現(xiàn)了第二增長(zhǎng)階段，一些熱點(diǎn)超過(guò)了超臨界狀態(tài)。C2輻射強(qiáng)度的異常變化可以解釋為熱點(diǎn)存在陡增階段，最終點(diǎn)燃了樣品3中大部分DAAF粉體，致其產(chǎn)生劇烈反應(yīng)，導(dǎo)致觀測(cè)到的光譜輻射亮度急劇增加，從而在圖6中呈現(xiàn)出C2點(diǎn)的峰值遠(yuǎn)超過(guò)A2和B2點(diǎn)對(duì)應(yīng)的數(shù)值。

2.2 沖擊DAAF粉體的熱點(diǎn)溫度與發(fā)射率

將可觀察到的光輻射上升開(kāi)始時(shí)間定義為1 ns，圖7為200 ns時(shí)3組樣品的灰體模型擬合曲線。此時(shí)沖擊波陣面已完成對(duì)3組樣品的沖擊加載，樣品反應(yīng)相對(duì)充分，樣品中熱點(diǎn)的體積占比較大。實(shí)驗(yàn)中計(jì)算得到的光譜輻射亮度曲線基本符合灰體模型。

從圖7可以看出，與3組樣品的灰體擬合曲線相比，實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)在波長(zhǎng)650 nm和670 nm附近出現(xiàn)了突兀點(diǎn)，結(jié)合前文理論，該突兀點(diǎn)是由于沖擊DAAF粉體的本底溫度與熱點(diǎn)的溫度不一致，即熱點(diǎn)的輻射亮度較大引起，說(shuō)明在強(qiáng)沖擊作用下DAAF粉體中產(chǎn)生的熱點(diǎn)比較明顯。

由于本文觀測(cè)到的熱點(diǎn)產(chǎn)生的光譜輻射亮度較高，且觀測(cè)面積小，可以將此時(shí)測(cè)量數(shù)據(jù)擬合的灰體曲線近似為熱點(diǎn)的輻射曲線。圖7顯示，3組樣品的曲線形狀基本一致，說(shuō)明3組樣品的熱點(diǎn)區(qū)域溫度相近，此時(shí)3組樣品熱點(diǎn)溫度分別為3 800，3 780，3 900 K。樣品3相比于樣品1的溫度略有提高，這是因?yàn)樵谧詈竦臉悠分械臒狳c(diǎn)的體積占比較大，具有高密度熱點(diǎn)樣品的平均溫度較高［22］。

為了探尋熱點(diǎn)的初始生成溫度與充分發(fā)展后的溫度的關(guān)系，還需選取時(shí)間零點(diǎn)附近的發(fā)射光譜進(jìn)行擬合。由于3組樣品的沖擊條件相同，沖擊波進(jìn)入樣品初期，3組樣品中熱點(diǎn)的發(fā)展?fàn)顟B(tài)相似，選取樣品2在沖擊開(kāi)始階段20 ns時(shí)的光譜輻射亮度進(jìn)行擬合，擬合結(jié)果如圖8所示。可以發(fā)現(xiàn)此時(shí)的熱點(diǎn)溫度為3 950 K，與該樣品在200 ns時(shí)熱點(diǎn)溫度為3 780 K相比，熱點(diǎn)在初始生成階段溫度較高，在沖擊波卸載后，一些熱點(diǎn)環(huán)境壓力降低，造成熱點(diǎn)部分熄滅，該現(xiàn)象與文獻(xiàn)［18］的觀測(cè)結(jié)論一致。

樣品1在20 ns及200 ns時(shí)的發(fā)射率及樣品2、樣品3在200 ns時(shí)的發(fā)射率如圖9所示。

圖9顯示，隨著時(shí)間從20 ns發(fā)展到200 ns，樣品1的發(fā)射率呈現(xiàn)增加態(tài)勢(shì)，沖擊波進(jìn)入樣品時(shí)熱點(diǎn)的數(shù)量和體積較少，隨著沖擊波在樣品中的發(fā)展，熱點(diǎn)體積隨時(shí)間增加。此外，200 ns時(shí)DAAF粉體樣品的發(fā)射率隨著樣品厚度的增加而變大，由此推定，在較厚的樣品中，熱點(diǎn)得以充分發(fā)展，隨著熱點(diǎn)數(shù)量的增加，一些小熱點(diǎn)生長(zhǎng)為大熱點(diǎn)，熱點(diǎn)的體積占比增大，反映為圖9中發(fā)射率的增加。最厚的樣品3發(fā)射率增長(zhǎng)量明顯超過(guò)前兩組樣品。根據(jù)Tzu-Ray等［24］的理論，在一些小熱點(diǎn)熄滅的同時(shí)，部分熱點(diǎn)存在聚合現(xiàn)象，維持高溫并形成二次數(shù)量飆升，熱點(diǎn)呈指數(shù)級(jí)增長(zhǎng)，在考慮溫度相差不大的情況下，圖9發(fā)射率的結(jié)果與圖6的輻射強(qiáng)度曲線變化相互印證。在樣品1、樣品2中，大部分熱點(diǎn)來(lái)不及發(fā)展到第二階段，而樣品3的厚度保證了足夠的熱點(diǎn)時(shí)間，從而這些熱點(diǎn)能被高溫計(jì)記錄。

3 結(jié)論

通過(guò)二級(jí)輕氣炮在1.6 km/s飛片速度下對(duì)含能粉體（DAAF）進(jìn)行沖擊，通過(guò)輻射高溫計(jì)觀測(cè)同一沖擊條件下不同厚度的DAAF粉體中熱點(diǎn)輻射特征，得出以下結(jié)論：

（1）通過(guò)分析光譜輻射亮度分布擬合了DAAF粉體的表觀溫度和發(fā)射率，擬合結(jié)果顯示熱點(diǎn)生成溫度約為3 950 K，并在200 ns的時(shí)間尺度內(nèi)呈現(xiàn)一定的冷卻態(tài)勢(shì)。

（2）隨著樣品厚度的增加，發(fā)射率呈明顯的遞增趨勢(shì)，薄樣品中的熱點(diǎn)體積占比相對(duì)較小，而厚樣品中的熱點(diǎn)發(fā)展更為充分，可能引發(fā)聚集-爆燃效應(yīng)，導(dǎo)致熱點(diǎn)體積占比的提高。

（3）本文提出的氣炮沖擊與輻射測(cè)溫相結(jié)合的方式是觀測(cè)分析含能粉體輻射熱點(diǎn)的生成與發(fā)展的一種新方法，所得實(shí)驗(yàn)結(jié)果可供含能粉體熱點(diǎn)發(fā)展研究參考。

參考文獻(xiàn)

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