高婷梅
(陜西理工大學(xué) 數(shù)學(xué)與計(jì)算機(jī)科學(xué)學(xué)院, 陜西 漢中 723000)
考慮以下p-拉普拉斯Neumann問題
(1)
(f1)f(x,0)=0且?t≠0,f(x,t)t>0;
(f2) ?r>0,?ar∈L∞(Ω)+={u∈L∞(Ω):u(x)≥0,?x∈Ω},s.t.?|t|≤r,|f(x,t)|≤ar(x),a.e.x∈Ω;
(f5) ?δ>0,q∈(1,p)及C>0,s.t.?|t|≤δ,F(x,t)≥C|t|q,a.e.x∈Ω。
方程(1)頻繁出現(xiàn)在耗散量子力學(xué)等物理現(xiàn)象的研究中,因而受到人們的廣泛關(guān)注,如文獻(xiàn)[1-8]。變分法,特別是山路引理[9]是解決這類問題的常用方法。但使用山路引理時(shí),為了保證方程所對(duì)應(yīng)的泛函結(jié)構(gòu)和臨界序列有界,常假設(shè)著名的(AR)條件成立,(AR)條件對(duì)應(yīng)用山路引理非常方便,但是很多函數(shù)并不滿足此條件。長期以來,人們一直試圖削弱(AR)條件,并且取得了不少有用的結(jié)果。例如,文獻(xiàn)[1]將(AR)條件削弱為
易知,條件(f4)是條件(G)的一個(gè)直接結(jié)論。文獻(xiàn)[1-3]利用局部環(huán)繞定理[10]研究了當(dāng)p=2時(shí)方程(1)的解,但是文章都假設(shè)函數(shù)f(x,t)在無窮遠(yuǎn)處是超線性的,即f(x,t)滿足
很明顯,條件(f3)和(F)是不相容的。文獻(xiàn)[6—8]也對(duì)方程(1)進(jìn)行了研究,但是未涉及一般項(xiàng)b(x)u。本文將在條件(f1)—(f5)下,證明方程(1)至少存在一個(gè)非平凡解。
令
?BLp={u∈Lp(Ω):‖u‖p=1},S=W1,p(Ω)∩?BLp,
定義1[12]設(shè)X是Banach空間,φ∈C1(X),c∈R,如果使得
φ(un)→c,(1+‖un‖)φ′(un)→0 (n→+∞)
的任一序列{un}(un∈X)都有一個(gè)收斂子列,則稱φ在c處滿足Cc條件,簡稱C條件。
定義2[13]設(shè)Y是一個(gè)Hasdorff拓?fù)淇臻g,C0、C、D是Y的非空閉子集,且C0?C。若
C0∩D=?,且γ(C)∩D≠?,?γ∈Γ={γ∈C(C,Y):γ|C0=id|C0},
則稱{C0,C}和D在Y中是連結(jié)的。
以下定理稱為極小極大原理,它在本文主要結(jié)果的證明中起著至關(guān)重要的作用。
在W1,p(Ω)空間中定義如下泛函
則φ∈C1(W1,p(Ω),R)且它將有界集映射為有界集。
引理1 設(shè)條件(f1)和(f4)成立,則φ滿足C條件。
證明令un?W1,p(Ω)使得
φ(un)≤M,且(1+‖un‖)φ′(un)→0 (n→+∞),
(2)
其中M>0是常數(shù)。下證{un}有界。
wn→w在W1,p(Ω);wn→w在Lp(Ω);wn(x)→w(x),a.e.x∈Ω。
(3)
(4)
由sobolev緊嵌入及標(biāo)準(zhǔn)化過程可知,存在u∈W1,p(Ω)及{un}的子序列(仍記為{un})滿足un→u(n→+∞),即φ(u)滿足C條件。
引理2 設(shè)條件(f1)和(f4)成立,則當(dāng)|t|→+∞(t∈R)時(shí),φ(t)→-∞。
(5)
由(5)式、Poincare不等式及t∈R,b(x)∈L∞(Ω),則有某常數(shù)C2>0,使得
(6)
由(6)式、b(x)>0及D的定義可得
(7)
由引理2和引理3可找到某個(gè)τ0>0,使得
(8)
考慮以下集合
引理4 設(shè)條件(f1)—(f4)成立,則{C0,C}和D在W1,p(Ω)中是連結(jié)的。
證明由于條件(f1)—(f4)成立,利用引理2和引理3可得(8)式,由(8)式及C0的定義可知,C0∩D=?。下證?γ∈Γ,γ([-1,1])∩D≠?。
若0∈γ([-1,1]),則由D的定義,0∈γ([-1,1])∩D,即γ([-1,1])∩D≠?。
證明由引理1、4及(8)式,利用定理1,可找到φ的一個(gè)臨界點(diǎn)u*∈W1,p(Ω),滿足
(9)
(10)
由條件(f3)、(f5)知,?C4>0,s.t. ?t∈R,有
(11)
(12)
由(12)式及q
(13)
由條件(f1)及Poincare不等式,?t∈[s0,τ0],?C5>0,滿足
因此,
(14)
類似地,
(15)
φ|γ1<0。
(16)
φ|γ2<0。
(17)
φ|γ3<0。
(18)