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    基于類噪聲脈沖抽運(yùn)的平坦超連續(xù)譜光源

    2021-09-23 08:53:32王天樞紀(jì)海瑩馬萬卓孫夢(mèng)茹
    應(yīng)用光學(xué) 2021年4期
    關(guān)鍵詞:連續(xù)譜鎖模泵浦

    熊 浩,王天樞,紀(jì)?,?,袁 泉,馬萬卓,林 鵬,孫夢(mèng)茹

    (1.長春理工大學(xué) 空間光電技術(shù)國家與地方聯(lián)合工程研究中心,吉林 長春 130022;2.長春理工大學(xué) 光電工程學(xué)院,吉林 長春 130022)

    引言

    超連續(xù)譜光源在光纖傳感、光譜測量、大氣探測和生物醫(yī)療等領(lǐng)域得到了廣泛的應(yīng)用[1-6],基于光纖的超連續(xù)譜光源具有超寬帶、高光譜功率和高光束質(zhì)量等特點(diǎn)而被廣泛研究。通常來講,超連續(xù)譜光源主要包括2 個(gè)部分,具有高功率的脈沖激光器和高非線性光纖。微結(jié)構(gòu)光纖和硅基單模光纖均可以用來產(chǎn)生超連續(xù)譜[7-9],然而微結(jié)構(gòu)光纖與泵浦激光器尾纖的耦合仍然是一項(xiàng)挑戰(zhàn)。相比于微結(jié)構(gòu)光纖,固態(tài)單模光纖與泵浦激光器的輸出端能進(jìn)行低損耗熔接,具有結(jié)構(gòu)緊湊、系統(tǒng)高效的特點(diǎn)。此外,泵浦激光器也是產(chǎn)生超連續(xù)譜的關(guān)鍵部分。常用的泵浦激光器為脈沖激光器,鎖模光纖激光器已經(jīng)被證明能產(chǎn)生各種類型的脈沖,如常規(guī)孤子脈沖、耗散孤子脈沖和類噪聲脈沖等。基于類噪聲脈沖的鎖模光纖激光器已經(jīng)被證明在泵浦非線性光纖中產(chǎn)生超連續(xù)譜具有獨(dú)特的優(yōu)勢(shì)。類噪聲脈沖在頻譜上表現(xiàn)出超寬帶的特性,相比于傳統(tǒng)脈沖,類噪聲脈沖能更有效地實(shí)現(xiàn)非線性頻率轉(zhuǎn)換[10-11]。此外,類噪聲脈沖還具有高的峰值功率,有利于產(chǎn)生超連續(xù)譜。

    目前,基于類噪聲脈沖的抽運(yùn)非線性光纖產(chǎn)生超連續(xù)譜的實(shí)驗(yàn)已經(jīng)被大量報(bào)道[12-16]。2012年J.C.HernandezGarciaa 等[12]將獲得的類噪聲脈沖在腔外放大后泵浦0.75 km 長的單模光纖得到的超連續(xù)譜范圍是1.5 μm~1.75 μm,并且在1 640 nm~1 750 nm 范圍內(nèi)光譜的不平坦度≤±1 dB。2013年Alexey Zaytsev 等[13]利用ps 級(jí)的類噪聲脈沖泵浦長100 m 的單模光纖,得到了1 050 nm~1 250 nm的平坦超連續(xù)譜,但其結(jié)構(gòu)較為復(fù)雜。2014年Shih-Shian Lin 等[14]報(bào)道了基于摻鉺光纖放大器和高非線性光纖的超連續(xù)譜光源,相應(yīng)的光譜范圍為1.2 μm~2.1 μm,雖然光譜的范圍較寬,但光譜不平坦。2015年Chen 等[15]利用類噪聲脈沖泵浦非線性光纖獲得了500 nm~2 300 nm 范圍的超連續(xù)譜,在700 nm~1 500 nm 范圍內(nèi)光譜的平坦度優(yōu)于5 dB。2017年E.Hernández-Escobar 等[16]報(bào)道了由功率放大的類噪聲脈沖泵浦非線性光纖獲得了超連續(xù)譜,超連續(xù)譜的覆蓋范圍為1 261 nm~2 261 nm,其光譜的平坦度為3 dB。在以上報(bào)道中,由類噪聲脈沖泵浦非線性光纖獲得的超連續(xù)譜的平坦度在3 dB 以上,但獲得平坦度高的超連續(xù)譜時(shí)結(jié)構(gòu)又較復(fù)雜。高平坦度的超連續(xù)譜光源可以更好地滿足光纖傳感、光纖通信等領(lǐng)域的應(yīng)用。因此,結(jié)構(gòu)簡單、緊湊,并且平坦度高的超連續(xù)譜光源值得研究。

    本文提出了一種由類噪聲脈沖抽運(yùn)的平坦超連續(xù)譜光源。在泵浦功率為450 mW 時(shí),實(shí)現(xiàn)了中心波長為1 600 nm 的類噪聲鎖模脈沖輸出,尖峰脈寬寬度為303 fs,3 dB 光譜寬度為63.34 nm。利用摻鉺光纖放大器將其諧振腔輸出功率放大至338 mW,并且類噪聲脈沖的光譜沒有明顯的變化。將功率放大后的類噪聲脈沖耦合進(jìn)一段長57 m的高非線性光纖,獲得的超連續(xù)譜覆蓋了1 530 nm~2 300 nm,超連續(xù)譜的最大輸出功率為49.83 mW。其中,在1 736 nm~2 134 nm 光譜范圍內(nèi),光譜的平坦度優(yōu)于0.5 dB。

    1 系統(tǒng)結(jié)構(gòu)

    基于類噪聲脈沖抽運(yùn)全光纖超連續(xù)譜產(chǎn)生的實(shí)驗(yàn)結(jié)構(gòu)如圖1所示。由類噪聲脈沖種子源、摻鉺光纖放大器和一段高非線性光纖(HNLF)組成,其中類噪聲脈沖種子源是基于非線性偏振旋轉(zhuǎn)原理實(shí)現(xiàn)鎖模的。由2 個(gè)偏振控制器(PC1 和PC2)和偏振相關(guān)隔離器(PD-ISO)組成重要的鎖模器件,其中,PD-ISO 還能保證光脈沖在環(huán)形腔內(nèi)單向傳輸。工作波長為980 nm 的半導(dǎo)體激光器(LD)通過波分復(fù)用器(WDM)泵浦一段長0.8 m 的高摻雜摻鉺光纖(EDF),耦合比為10:90 的光纖耦合器的90%端用于腔內(nèi)反饋,10%端用來輸出脈沖。環(huán)形腔內(nèi)加入長為1 m 的色散補(bǔ)償光纖(DCF)來控制腔內(nèi)色散,使腔內(nèi)凈色散接近零色散;同時(shí)加入6 m 色散位移光纖(DSF),用來增大腔長和增強(qiáng)非線性。腔內(nèi)其他無源器件的尾纖均為SMF-28,尾纖長度估計(jì)為6.24 m,總腔長為14.04 m。在1.5 μm波段,SMF-28、DSF、DCF 和EDF 的色散值分別為-0.022 9 ps2/m、-0.005 1 ps2/m、+0.184 8 ps2/m 和-0.02 ps2/m,因此,經(jīng)過計(jì)算的環(huán)形腔的凈色散為-0.004 7 ps2/m,處于近零反常色散區(qū),有利于孤子自頻移等非線性效應(yīng)的發(fā)生。

    圖1 基于類噪聲脈沖抽運(yùn)的全光纖超連續(xù)譜實(shí)驗(yàn)結(jié)構(gòu)Fig.1 Experimental structure diagram of all-fiber supercontinuum spectrum based on noise-like pulse pumping

    由于超連續(xù)譜的產(chǎn)生存在閾值,因此,為了避免種子脈沖的輸出功率達(dá)不到閾值,在激光器輸出端搭建了摻鉺光纖放大器。摻鉺光纖放大器包括LD(Pump2)、2 m 摻鉺光纖(EDF2)、WDM2 以及隔離器(ISO),ISO 的隔離損耗為33 dB,采用背向泵浦的方式來提高泵浦效率,在放大器的輸出端熔接一段HNLF 來產(chǎn)生超連續(xù)譜。實(shí)驗(yàn)過程中采用最高分辨率為0.05 nm 的光譜分析儀(YOKOGAWA AQ6375)測量光譜,時(shí)域信號(hào)由10 Gb/s 光電探測器和2.5 GS/s 示波器(OSC Agilent DSO9254A)來監(jiān)測,采用自相關(guān)儀(femtochrome,F(xiàn)R-103XL)觀測鎖模脈沖的自相關(guān)軌跡。

    2 實(shí)驗(yàn)結(jié)果與討論

    在實(shí)驗(yàn)中,通過調(diào)節(jié)抽運(yùn)泵浦功率和偏振控制器,在泵浦功率為450 mW 時(shí)出現(xiàn)了穩(wěn)定的類噪聲脈沖鎖模,此時(shí)的輸出功率約為3.13 mW,類噪聲脈沖的光譜如圖2(a)所示。從圖2(a)可看出,光譜較平滑,和報(bào)道的類噪聲脈沖光譜相似。類噪聲脈沖的中心波長為1 600 nm,3 dB 光譜寬度為63.34 nm。示波器觀測的脈沖序列如圖2(b)所示,脈沖的幅度基本均勻一致,脈沖間隔為71.22 ns,對(duì)應(yīng)的重復(fù)頻率為14.24 MHz,與14.04 m 的腔長相對(duì)應(yīng)。為了進(jìn)一步確定是類噪聲脈沖鎖模,測量的自相關(guān)軌跡如圖2(c)所示。圖2(c)中插圖為大范圍的自相關(guān)軌跡,一個(gè)窄的尖峰位于一個(gè)大的基底上,這是典型的類噪聲脈沖自相關(guān)軌跡,由一系列隨機(jī)相位、強(qiáng)度和脈沖寬度的超短脈沖組成的脈沖包絡(luò)。對(duì)尖峰采用高斯曲線擬合,相應(yīng)的尖峰脈寬寬度為303 fs。類噪聲脈沖的頻譜圖如圖2(d)所示,信噪比為46 dB,其中插圖為400 MHz范圍的頻譜圖,頻譜沒有調(diào)制,表明類噪聲脈沖鎖模穩(wěn)定。

    圖2 類噪聲脈沖鎖模Fig.2 Noise-like pulse mode locking

    在獲得類噪聲脈沖鎖模后,將泵浦功率增加至1 000 mW,類噪聲脈沖仍能保持穩(wěn)定的單脈沖運(yùn)行。圖3 給出了不同泵浦功率下類噪聲脈沖的輸出光譜。從圖3(a)可看出泵浦功率從450 mW增加至1 000 mW過程中,光譜的形狀基本保持不變,而光譜的強(qiáng)度隨著泵浦功率的增加有輕微的增加。此外,不同泵浦功率下,類噪聲脈沖的自相關(guān)軌跡如圖3(c)所示,與圖2(c)中插圖的形狀非常相似,在基底上有一個(gè)尖峰,尖峰的寬度保持在303 fs 沒有改變。圖3(b)顯示了類噪聲脈沖光譜的3 dB 寬度隨泵浦功率的變化。從圖3(b)中可以看出,光譜寬度與泵浦功率之間呈線性關(guān)系。在泵浦功率達(dá)到最大1 000 mW 時(shí),類噪聲脈沖的3 dB 光譜寬度能達(dá)到69.66 nm。

    圖3 類噪聲脈沖輸出特性Fig.3 Noise-like pulse output characteristics

    由于諧振腔的最大輸出功率為8.6 mW,無法直接泵浦高非線性光纖,需要進(jìn)行功率放大,為此設(shè)計(jì)了摻鉺光纖放大器結(jié)構(gòu)。為了確定類噪聲脈沖經(jīng)過摻鉺放大器時(shí)光譜沒有較大的變化,給出了種子脈沖經(jīng)放大器放大后的光譜對(duì)比,如圖4所示。圖4 中黑色虛線為沒有經(jīng)過放大的類噪聲脈沖光譜,紅色實(shí)線為經(jīng)過放大后測得的類噪聲脈沖光譜。從圖4 中可以看出,光譜強(qiáng)度增加,但是光譜沒有較大的改變,說明光脈沖在放大過程中沒有明顯的非線性效應(yīng)。圖5 給出了放大器的輸出功率隨泵浦功率的變化。從圖5 中可以看出,隨著泵浦功率的增加,摻鉺放大器的斜率有緩慢下降的趨勢(shì)。當(dāng)放大器的泵浦功率為1 000 mW時(shí),放大器的最大輸出功率為338 mW。由于泵浦2 的最大功率為1 000 mW,因此,不能獲得更高的輸出功率。

    圖4 類噪聲脈沖放大前后的光譜對(duì)比Fig.4 Comparison of spectrum before and after noise-like pulse amplification

    圖5 放大器輸出功率隨泵浦功率變化Fig.5 Amplifier output power varies with pump power

    將長為57 m 的HNLF 與放大器的輸出端熔接可產(chǎn)生超連續(xù)譜。使用的HNLF 在1 550 nm 處非線性系數(shù)估計(jì)為10 W-1km-1,截止波長為1 480 nm,此外HNLF 的零色散波長也是1 550 nm。由于類噪聲脈沖包絡(luò)中飛秒脈沖的峰值功率較高,在高非線性光纖中受非線性效應(yīng)影響使光譜展寬,如圖6(a)所示。從圖6(a)可看出,在泵浦2 的功率為300 mW 時(shí),受到四波混頻(FWM)和光孤子效應(yīng)的作用,在HNLF 的零色散波長附近光譜會(huì)急劇展寬;擴(kuò)展到反常色散區(qū)的光譜在自相位調(diào)制和反常色散的作用下形成了高階孤子。進(jìn)一步提高泵浦功率,脈沖的峰值功率會(huì)超過受激拉曼散射的閾值,在受激拉曼效應(yīng)的作用下會(huì)發(fā)生孤子自頻移,導(dǎo)致光譜向更長的波長范圍擴(kuò)展。隨著泵浦功率的進(jìn)一步提高,光譜寬度會(huì)更寬[17]。從圖6(a)可知,超連續(xù)譜覆蓋范圍為1 530 nm~2 300 nm。隨著泵浦功率的增加,超連續(xù)譜的光譜強(qiáng)度有所增加,但是整體范圍變化不明顯,光譜截止在2 300 nm,這是由于光纖的非線性效應(yīng)和石英玻璃光纖對(duì)2 300 nm 以上的中紅外波段具有很強(qiáng)的吸收損耗。光譜的10 dB 寬度范圍從1 547 nm~2 182 nm,寬度為634 nm。值得注意的是,在1 736 nm~2 084 nm 范圍內(nèi),光譜的不平坦度≤±0.5 dB,在1 562 nm 處尖峰是由于泵浦光沒有被充分吸收所致。此外,在1 400 nm 和1 900 nm處光譜存在缺陷,這是HNLF 中水吸收引起的。圖6(b)給出了超連續(xù)譜的輸出功率和10 dB 帶寬隨放大器功率的變化,超連續(xù)譜的輸出功率呈線性增加,其最大輸出功率為49.83 mW,超連續(xù)譜的10 dB 也隨泵浦功率的增加而增加,最大帶寬為639 nm。

    圖6 超連續(xù)譜和輸出功率以及帶寬Fig.6 Output power and bandwidth of super-continuum spectrum

    3 結(jié)論

    設(shè)計(jì)了一個(gè)由類噪聲脈沖抽運(yùn)的全光纖結(jié)構(gòu)的超連續(xù)譜光源。利用DCF 和DSF 控制腔內(nèi)色散,提高非線性效應(yīng),在近零負(fù)色散區(qū)通過調(diào)節(jié)PCs 和泵浦功率實(shí)現(xiàn)了類噪聲脈沖鎖模。類噪聲脈沖的中心波長為1 600 nm,3 dB 光譜寬度為69.66 nm,重復(fù)頻率為14.04 MHz,脈沖尖峰寬度為303 fs。然后將此類噪聲脈沖的直接輸出功率放大,光譜沒有明顯的變化。將功率放大后的類噪聲脈沖注入到一段長57 m 的HNLF 光纖中,實(shí)現(xiàn)了寬帶的超連續(xù)譜,20 dB 光譜范圍覆蓋了1 530 nm~2 300 nm,超連續(xù)譜的10 dB 寬度為639 nm。此外,在1 736 nm~2 134 nm 范圍內(nèi)光譜的平坦度優(yōu)于0.5 dB。設(shè)計(jì)的結(jié)構(gòu)簡單、平坦的超連續(xù)譜光源在光傳感、光通信和光譜學(xué)等領(lǐng)域具有較大的潛在應(yīng)用價(jià)值。

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