竇金濤 ,陳科貴 ,劉文強 ,馬肅濱 ,鐘劍
(1.中國石油集團測井有限公司,陜西 西安 710077;2.西南石油大學,四川 成都 610500)
在四川盆地和塔里木盆地中,存在富含石膏、鹽巖及鹽膏層的流變地層,這類地層在深部高溫和高壓條件下具有蠕變性。尤其在塔里木盆地塔北山前構(gòu)造中,流變地層的蠕變性更為明顯[1-2]。在鉆井過程中,鉆遇鹽膏層時,地層蠕變會引起井徑的持續(xù)減小,造成起下鉆遇阻,且隨時間延長最終導(dǎo)致井壁失穩(wěn)或擠毀套管等井下事故[3-4]。為此,一般根據(jù)當?shù)佧}膏層的蠕變規(guī)律,確定起下鉆時間,以防止井徑的進一步縮小。
蠕變規(guī)律一般是利用鹽膏層巖心,通過室內(nèi)三軸蠕變實驗獲取蠕變參數(shù)后加以確定的。然而,室內(nèi)實驗過程中存在很多困難:首先,難以在室內(nèi)模擬井下的溫度和應(yīng)力狀態(tài),使得巖心實驗與現(xiàn)場實際存在較大差別;其次,在埋藏深度大、地質(zhì)條件復(fù)雜的情況下,巖心實驗成本高。為此,目前在很多研究中,將巖土工程反演理論應(yīng)用到鉆井工程,利用測井信息反演出鹽膏層的蠕變參數(shù),再根據(jù)蠕變關(guān)系式確定蠕變規(guī)律[5-9]。本文將積分算子引入黏彈性求解問題中,避開了Laplace變換法求解過程中存在的復(fù)雜問題,同時考慮了井下鹽膏巖所受應(yīng)力隨時間的變化。
巖石的蠕變模型是以盡可能反映巖石在一定應(yīng)力、溫度下的蠕變現(xiàn)象為前提,利用黏、彈性原件通過一定的串并聯(lián)關(guān)系形成的組合介質(zhì)模型。其中,Maxwell模型、Kelvin 模型和 H-K 模型最常見[5]。 根據(jù)黏彈性流變模型的一維本構(gòu)方程,可寫出算子形式的通用表達式[5]:
式中:σ 為有效應(yīng)力,MPa;P(d),Q(d)為算子函數(shù);ε 為應(yīng)變量,mm;m為階數(shù);p,q為含有黏彈性參數(shù)的函數(shù);d為對時間t的微分算子。
對式(1)進行Laplace變換,并求解微分方程,可得蠕變方程的通式:
式中:J(t)為蠕變?nèi)崃?,mm/MPa,可通過蠕變實驗求得;σ0為初始應(yīng)力,MPa。
模型辨識即最適合該地區(qū)蠕變模型的選取,這是位移反分析法中首先需要解決的問題[10-11]。目前,已有多種模型辨識方法,可根據(jù)實際需要進行選擇。本文采用的模型辨識方法以相關(guān)系數(shù)為準則函數(shù),并以其大小進行最佳模型的判斷和選取。具體做法是:
1)將不同時刻的實測井徑值記作向量rm,樣本空間為{e};在得到蠕變參數(shù)后,將正演計算得到的井徑值記作向量rc,樣本空間亦為{e}。由此得到一個關(guān)于實測和計算井徑值的二維離散型隨機向量(rm,rc)。
2)用相關(guān)系數(shù)ρmc表示rm與rc之間關(guān)系的緊密程度,其定義式為
在求解黏彈性方程時,Laplace逆變換可能會使求解變得非常復(fù)雜,而采用積分算子解法可以有效解決這一問題[1,12]。
從力學分析看,鉆開地層后,井下原有的應(yīng)力平衡被打破。在地應(yīng)力及鉆井液液柱的綜合作用下,鹽膏巖的蠕變特性使其不斷向井眼方向流動,直到出現(xiàn)新的平衡。在鹽膏層蠕變的過程中,巖層所受的應(yīng)力是不斷變化的,是時間的函數(shù)。根據(jù) Boltzmann疊加原理[1],可得到應(yīng)力-應(yīng)變-時間關(guān)系式:
式中:τ為應(yīng)力增加Δσ后對應(yīng)的時間,h。
式(4)右邊第2項為遺傳積分,反映任意時刻t時的應(yīng)變,依賴于整個應(yīng)力史σ(t)。這表明彈性材料的應(yīng)變不僅與當時的應(yīng)力有關(guān),而且與以往的應(yīng)力史有關(guān)。利用積分方法,可將式(4)進一步整理為
對常用蠕變模型進行積分變換,得到積分型本構(gòu)方程(見表1)。這些本構(gòu)方程均可化作以下統(tǒng)一形式:
式中:G為彈性模量,MPa;K(t,τ)為材料本身的性質(zhì)參數(shù)。
式(6)可寫成 Volterra 算子形式[7]:
式中:K*為 Volterra 算子;K(t,τ)為算子K*的核。
表1 常用蠕變模型的積分型本構(gòu)方程
井眼受力的平面力學模型如圖1所示。由彈性力學知識[13]可知,在鉆井液液柱壓力和地應(yīng)力的共同作用下,井壁上任一點i處的徑向位移為
式中:Ri為徑向位移,mm;ν為泊松比;r為井徑,mm;p 為鉆井液液柱壓力,MPa;σH,σh分別為最大、最小地應(yīng)力,MPa;θi為井周角,°。
圖1 井眼受力的平面力學模型
將鹽膏層地層看作各向同性線黏彈材料,則式(8)中的2個獨立材料常數(shù)分別為G,ν。參照積分算子解法[14],將式(8)中的 G 轉(zhuǎn)換為,ν取。在線黏彈問題計算中,常采用=ν進行簡化處理,由此可得井壁上任一點i處徑向位移的黏彈性解為
在已知初始地應(yīng)力及井內(nèi)鉆井液液柱壓力的條件下,蠕變參數(shù)的確定是認識井徑變化規(guī)律的關(guān)鍵。對某一給定地層,初始地應(yīng)力及蠕變參數(shù)均為定量,可以人為控制的只有井內(nèi)鉆井液液柱壓力,因此鉆井液密度是影響鹽膏層鉆井的關(guān)鍵因素[15-18]。
位移反分析法是利用測井得到的井徑資料,反演地層蠕變參數(shù)[18-19]。待求的蠕變參數(shù)(彈性模量G、黏性系數(shù)η)可表示為
式中:u為彈性參數(shù)個數(shù);v為黏性參數(shù)個數(shù);N為待求參數(shù)的總個數(shù)。
通過井徑測井,可得測量點處的位移為
井壁上任一點處的位移R是X的函數(shù),亦即R=f(x1,x2,…,xN)。 在已知測量點位移 R0的情況下,將其代入R與X的函數(shù)式中,通過反演計算即可得到蠕變參數(shù)X。利用所得的蠕變參數(shù)進行正演計算,即可得到測量點處的位移計算值R,即:
式中:R1,R2,…,Rl為各測量時刻的位移計算值,mm。
根據(jù)得到的位移計算值和實測值,結(jié)合蠕變模型辨識方法[20],即可得到適合該地區(qū)的蠕變模型和參數(shù)。
已知英買力區(qū)塊YM2-6井初始井徑為242 mm,井深為3 800 m,上覆巖層密度為2.35 g/cm3,井內(nèi)鉆井液密度為1.25 g/cm3,鹽膏層的泊松比為0.3,最大、最小構(gòu)造應(yīng)力系數(shù)分別為0.660,0.005,最大、最小地應(yīng)力分別為86,65 MPa。近似認為該地區(qū)的蠕變應(yīng)力與應(yīng)變呈線性關(guān)系,利用測井曲線,得到井壁同一點在不同時刻的井徑值(見表2)??梢钥闯?,該鹽膏層井段在地層鉆開初期的蠕變速率較大,隨著時間的推移,蠕變速率逐漸減小。
表2 不同時刻的井徑測井數(shù)據(jù)
根據(jù)經(jīng)驗,結(jié)合模型辨識理論,可辨識出該區(qū)域鹽膏層蠕變符合H-K模型。利用H-K模型的積分型本構(gòu)方程,得到3 800 m處鹽膏層的蠕變參數(shù)為:Gh=718.62 MPa,Gk=189.83 MPa,ηk=5.987×108MPa·s。
將蠕變參數(shù)代入式(9),即可得到英買力地區(qū)鹽膏層任意深度處井徑隨時間的變化關(guān)系式。由此繪制不同鉆井液密度條件下,該井3 800 m處膏鹽層井徑隨時間的變化曲線(見圖2)。由圖可以看出,隨著鹽膏層井眼內(nèi)鉆井液密度的增大,井徑蠕變量逐漸減小,到達穩(wěn)定的時間也逐漸縮短。然而,密度過大的鉆井液可能會導(dǎo)致鉆速下降、卡鉆和地層破裂等情況,因此,應(yīng)結(jié)合安全密度窗口和現(xiàn)場的實鉆情況,適度提高鉆井液密度,控制井眼蠕變縮徑。
圖2 鉆井液密度ρ對井徑的影響
以YM2-6井的鄰井YM2-2井為例,驗證計算結(jié)果的合理性。YM2-2井在3797m處的鉆頭外徑為241.30 mm,鉆穿該層5.2 h后測得的井徑值為240.79 mm,該井段處的鉆井液密度為1.20 g/cm3,假設(shè)其他參數(shù)與YM2-6井相同,則由反演法計算得出的井徑值為234.89 mm,相對誤差為2.5%,該誤差能夠滿足現(xiàn)場實際應(yīng)用的要求。由此可見,利用反演法可以較好地預(yù)測井下鹽膏層的蠕變規(guī)律。
1)將積分型本構(gòu)方程應(yīng)用到反演法中求解黏彈性問題是可行的,該方法可較準確地預(yù)測井下蠕變地層在地應(yīng)力和鉆井液液柱壓力共同作用下的蠕變規(guī)律。
2)實際應(yīng)用表明,采用巖土力學反演法,可以預(yù)測某一鉆井液密度下,鹽膏層層段處井徑隨時間的變化曲線,對合理選取鉆井液密度、預(yù)防卡鉆及制定鉆井計劃具有一定的指導(dǎo)意義。
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