鋰離子電池單顆粒動(dòng)力學(xué)表征方法綜述

左安昊，方儒卿，李 哲

（清華大學(xué)車輛與運(yùn)載學(xué)院，北京 100084）

隨著能源短缺不斷加劇、環(huán)境問(wèn)題愈發(fā)嚴(yán)重，“碳達(dá)峰、碳中和”逐漸成為全球共識(shí)，多國(guó)政府先后確立“雙碳”目標(biāo)并出臺(tái)配套政策，有力推動(dòng)了全球能源轉(zhuǎn)型[1-2]。鋰離子電池自1991 年商業(yè)化以來(lái)，在比能量、比功率、循環(huán)壽命、工作電壓等方面相較傳統(tǒng)鎳氫電池、鉛酸電池等顯現(xiàn)出了顯著優(yōu)勢(shì)，在電動(dòng)汽車[3]、儲(chǔ)能電站[4]、分布式微網(wǎng)系統(tǒng)[5]等新能源基礎(chǔ)設(shè)施中發(fā)揮了關(guān)鍵作用，成為了新能源革命的重要支柱之一。新能源革命的持續(xù)深入為電池應(yīng)用帶來(lái)了諸多個(gè)性化場(chǎng)景以及差異化需求：電動(dòng)汽車要求電池兼顧比能量與比功率；儲(chǔ)能電站要求電池低成本、高壽命；飛行汽車要求電池具有超高功率密度；可穿戴設(shè)備要求電池小型化且具有高能量密度等。日益豐富的個(gè)性化場(chǎng)景帶來(lái)的差異化性能需求要求電池科學(xué)家與工程師在電池諸多性能指標(biāo)(如能量密度、功率密度、循環(huán)壽命、安全性等)的“trade-off”約束之下精細(xì)優(yōu)化調(diào)控電池性能。

一般來(lái)說(shuō)，優(yōu)化電池性能的策略有兩種：一是從電池材料入手，通過(guò)分子式創(chuàng)新或結(jié)構(gòu)/工藝創(chuàng)新優(yōu)化材料性能，前者如高鎳正極[6-7]、硅負(fù)極[8]等，后者如單晶結(jié)構(gòu)[9]、濃度梯度設(shè)計(jì)[10]、摻雜包覆[11-12]等。該策略需要精確獲取材料性能，以評(píng)估材料設(shè)計(jì)效果，實(shí)現(xiàn)材料設(shè)計(jì)的閉環(huán)迭代。二是從電池結(jié)構(gòu)入手，通過(guò)調(diào)整電極結(jié)構(gòu)(如厚度、孔隙率、粒徑分布、迂曲度等)釋放電池材料的性能潛力[13-14]。隨著電池行業(yè)數(shù)字化轉(zhuǎn)型的不斷深入，這一過(guò)程逐漸將由大量制樣、實(shí)驗(yàn)選優(yōu)的試錯(cuò)方法升級(jí)為以模型化仿真技術(shù)為基礎(chǔ)的正向設(shè)計(jì)方法。電池正向設(shè)計(jì)方法的核心之一為電池“構(gòu)效關(guān)系”物理模型，如Newman 模型[15-16]、顆粒堆疊模型[17]等。在電池模型中，鋰離子擴(kuò)散系數(shù)以及固液界面的反應(yīng)速率常數(shù)/交換電流密度是重要的動(dòng)力學(xué)參數(shù)，其準(zhǔn)確度決定了電池模型的精度，進(jìn)而決定了電池正向設(shè)計(jì)的可靠性?？梢姡陨蟽煞N電池性能優(yōu)化策略都需要精確表征材料性能。

傳統(tǒng)的電池材料性能測(cè)試方法將材料制成半/全電池，并根據(jù)電池性能(如能量密度、倍率能力、體積形變等)反推材料性能，如實(shí)際克容量、平衡電勢(shì)、擴(kuò)散系數(shù)、離子/電子電導(dǎo)、表面交換電流密度、體積膨脹率等。其中熱力學(xué)性能如克容量、體積膨脹率、平衡電勢(shì)等是在平衡狀態(tài)下測(cè)定的(實(shí)驗(yàn)中往往為準(zhǔn)平衡態(tài))。而動(dòng)力學(xué)性能相關(guān)測(cè)試要求偏離平衡狀態(tài)，測(cè)定結(jié)果與真實(shí)性能存在差異，主要原因如下：①如圖1所示，除了活性物質(zhì)顆粒外，多孔電極內(nèi)還包括導(dǎo)電劑、黏結(jié)劑等非活性部分，非活性助劑的含量會(huì)影響多孔電極的性能[18]；②活性顆粒存在粒徑分布，無(wú)法建立性能與粒徑、形貌間的聯(lián)系；③導(dǎo)電劑等非活性助劑附著在顆粒表面，難以估算出多孔電極的活性比表面積；④多孔電極存在迂曲度，因而存在液相傳輸阻力[19-21]。由上可見，電池單體性能測(cè)試結(jié)果受到不同材料各自熱/動(dòng)力學(xué)過(guò)程的混合影響，不能反映單一材料動(dòng)力學(xué)性能。例如，Dokko等[22]通過(guò)對(duì)單個(gè)鈷酸鋰顆粒進(jìn)行放電測(cè)試，發(fā)現(xiàn)單個(gè)顆粒300 C放電的容量保持率超過(guò)75%；而同種材料制成單體后的倍率能力約下降2個(gè)數(shù)量級(jí)，說(shuō)明單體性能遠(yuǎn)遠(yuǎn)小于材料性能，這種差異主要由于電極結(jié)構(gòu)及電池材料本身的動(dòng)力學(xué)屬性等因素限制[23]。除此之外，在實(shí)際應(yīng)用中，為測(cè)試材料性能(pAh～nAh 量級(jí))，需要制備100 mAh 乃至數(shù)Ah 容量的電芯，這不僅浪費(fèi)時(shí)間，而且導(dǎo)致物料、能源嚴(yán)重?fù)p耗。剝離非活性物質(zhì)及孔隙的影響是解決上述問(wèn)題的關(guān)鍵，可行的測(cè)試對(duì)象或測(cè)試方法有薄膜電極、顆粒集合電極、單顆粒電極、材料計(jì)算等。

圖1 多孔電極示意圖Fig.1 Schematic illustration of porous electrodes

薄膜電極指通過(guò)磁控濺射、分子束外延、脈沖激光沉積、熱蒸發(fā)等方法將活性物質(zhì)制成覆蓋在基底上的電極。該薄膜厚度約為幾十納米到幾微米[24]，其孔隙率可以控制在3%以內(nèi)。將薄膜電極組裝成半電池或全電池，即可通過(guò)電化學(xué)測(cè)試方法獲取材料性能[25]。相較傳統(tǒng)多孔電極測(cè)試對(duì)象，薄膜電極去除了導(dǎo)電劑和黏結(jié)劑等助劑的影響；同時(shí)，薄膜電極更薄，因此液相極化對(duì)測(cè)量結(jié)果的影響更小。但薄膜電極偏離了實(shí)際活性物質(zhì)的顆粒形態(tài)，其晶格取向性相較實(shí)際活性物質(zhì)更為明顯[26-27]，且部分材料無(wú)法制成薄膜[28]，限制了其在材料動(dòng)力學(xué)性能表征上的應(yīng)用。

顆粒集合電極可用于測(cè)量少量顆粒(相較多孔電極而言)的集總電化學(xué)信號(hào)，常見的有粉末微電極[29-30]、空腔微電極[31]、準(zhǔn)隨機(jī)組合式電極[32-33]等。Cha等[29]最早報(bào)道了粉末微電極，這是一種將活性物質(zhì)顆粒機(jī)械地嵌入金屬集流體腔體中制成的電極，如圖2(a)所示?？涨晃㈦姌O與粉末微電極的基本原理類似，但命名方式不同。Zhao等[32]和Yan等[33]開發(fā)了準(zhǔn)隨機(jī)組合式電極，該電極的制作過(guò)程與一般電極片的制備過(guò)程基本相同，區(qū)別在于顯著提高了導(dǎo)電劑與活性物質(zhì)的比例，如圖2(b)所示。顆粒集合電極中活性物質(zhì)的數(shù)量相較多孔電極顯著減少，因此消除了迂曲度的影響，可用于表征材料動(dòng)力學(xué)性能。然而，顆粒集合電極測(cè)量得到的是多個(gè)顆粒的集總效果，無(wú)法建立材料動(dòng)力學(xué)性能與單個(gè)顆粒粒徑和形貌的聯(lián)系。

圖2 (a) 粉末微電極[29]；(b) 準(zhǔn)隨機(jī)組合式電極[33]Fig.2 (a) Powder microelectrodes[29]; (b) Quasi-random assembled single particle electrode[33]

電池材料晶格的空間尺度僅為幾個(gè)?(1 ?=10-10m)。在晶格尺度開展實(shí)驗(yàn)測(cè)試往往依賴先進(jìn)的表征技術(shù)，如同步輻射X射線吸收光譜[34]、拉曼光譜[35]、太赫茲光譜[36]等。這些科學(xué)儀器往往技術(shù)成本高、測(cè)試耗時(shí)長(zhǎng)，某些光束輻照可能導(dǎo)致樣品降解，并且通常需要高度專業(yè)化的電池設(shè)計(jì)[37]。除了實(shí)驗(yàn)測(cè)試之外，材料計(jì)算也是在晶格尺度研究材料動(dòng)力學(xué)的有力工具。然而，材料計(jì)算結(jié)果是基于理想單晶本體得到的，而材料實(shí)際動(dòng)力學(xué)性能還受缺陷、晶界、微觀結(jié)構(gòu)、局部化學(xué)成分變化等因素影響[38]，這使得計(jì)算值與實(shí)驗(yàn)測(cè)量值存在偏差[39]。值得注意的是，即使單晶材料顆粒內(nèi)部也可能存在“殘余晶界”[9,40]。

綜上所述，材料動(dòng)力學(xué)性能表征既需要?jiǎng)冸x非活性物質(zhì)及孔隙的影響，又需要保留材料缺陷、微觀結(jié)構(gòu)、晶界等特性，因此，理想方案是直接對(duì)單個(gè)顆粒開展電化學(xué)測(cè)試。然而，常用商用鋰離子電池活性物質(zhì)顆粒的粒徑從幾百納米到幾十微米不等，其顆粒容量約在pAh～nAh量級(jí)，為電池單體容量的百億分之一以下，因此在單顆粒尺度開展電化學(xué)實(shí)驗(yàn)的難度很高。本工作圍繞鋰離子電池單顆粒動(dòng)力學(xué)表征方法，首先梳理各種單顆粒尺度的測(cè)試技術(shù)，包括掃描電化學(xué)池顯微鏡、接觸式單顆粒微電極、連接式單顆粒微電極、夾持式單顆粒微電極、凹坑式單顆粒微電極、納米碰撞法等，重點(diǎn)介紹各項(xiàng)測(cè)試技術(shù)的測(cè)試原理、實(shí)驗(yàn)設(shè)備、功能應(yīng)用等，并在測(cè)試體系、測(cè)試對(duì)象、對(duì)象可選擇性、嵌鋰態(tài)控制、外部應(yīng)力等方面比較了各種方法。其次，從材料性能表征與材料參數(shù)獲取兩方面論述了基于接觸式單顆粒微電極和連接式單顆粒微電極的動(dòng)力學(xué)表征方法。最后，綜述單顆粒動(dòng)力學(xué)表征方法與其他材料表征方法的聯(lián)用案例及發(fā)展方向。

1 單顆粒測(cè)試原理、設(shè)備與方法

如前所述，表征材料動(dòng)力學(xué)性能目的有二：一是精確獲取材料性能，實(shí)現(xiàn)材料設(shè)計(jì)的閉環(huán)迭代；二是精確獲取材料參數(shù)，輸入電池模型，提升電池正向設(shè)計(jì)的可靠性。因此，本工作所討論的單顆粒測(cè)試對(duì)象是提前制備的材料產(chǎn)品或是將電池拆解后刮取的活性材料粉末。通過(guò)電沉積、成核生長(zhǎng)或噴涂燒結(jié)等方式制成的單顆粒微電極[41-43]不在本工作討論之列。

1.1 掃描電化學(xué)池顯微鏡

掃描電化學(xué)顯微鏡(scanning electrochemical microscopy, SЕCM)是Bard等[44-46]于20世紀(jì)80年代末提出的一種電化學(xué)原位檢測(cè)技術(shù)。如今，SЕCM已發(fā)展為成熟的商業(yè)化產(chǎn)品，在腐蝕防護(hù)[47-48]、電催化[49-50]、生命科學(xué)[51-52]、電池材料[53-54]等領(lǐng)域得到了廣泛的應(yīng)用。該技術(shù)通過(guò)控制浸沒(méi)于電解液中的超微電極(ultramicroelectrode, UMЕ)在基底上掃描并收集電流信號(hào)來(lái)同步獲取表面形貌、反應(yīng)活性等信息，如圖3所示。UMЕ的使用不僅提高了空間分辨率(取決于探針尺寸、形狀、探針基底間距等)[55]，還有助于降低雙電層電流和歐姆阻抗、加速傳質(zhì)過(guò)程以更快獲得穩(wěn)態(tài)電流。然而，長(zhǎng)時(shí)間浸潤(rùn)測(cè)試可能使樣品和針尖的表面性質(zhì)發(fā)生變化[56]；此外，探針周圍區(qū)域的擴(kuò)散、反應(yīng)等過(guò)程可能對(duì)測(cè)試結(jié)果造成影響[57-58]。

圖3 超微電極附近的擴(kuò)散場(chǎng)示意圖[59]Fig.3 Schematic of the diffusion field near the ultramicroelectrode[59]

在SЕCM 等技術(shù)的基礎(chǔ)上，Еbejer 等[56-57]開發(fā)了一種新型的高通量、高分辨率的電化學(xué)原位檢測(cè)技術(shù)——掃描電化學(xué)池顯微鏡(scanning electrochemical cell microscopy, SЕCCM)。SЕCCM可以同步開展樣品表面成像與局部電化學(xué)活性測(cè)量，是闡釋表面結(jié)構(gòu)與電化學(xué)活性關(guān)系的有力工具。SЕCCM不僅保留了SЕCM的上述優(yōu)勢(shì)，還能夠避免樣品周圍區(qū)域的擴(kuò)散、反應(yīng)等過(guò)程對(duì)測(cè)試結(jié)果造成的影響。這源于電極構(gòu)型的不同，如圖4所示，SЕCCM 的電極為裝有電解液的微管，依靠微管端部的電解液液滴與樣品表面接觸構(gòu)成“液滴電化學(xué)池”，而無(wú)需將電極浸沒(méi)在電解液中。根據(jù)微管構(gòu)型的不同，SЕCCM主要分為雙通道(尖端輪廓形如希臘字母“θ”，也稱為“θ管”)和單通道兩類，每個(gè)通道中都裝有電解液和一根準(zhǔn)參考對(duì)電極(quasireference counter electrode, QRCЕ)。電解液通常含有KCl[57,60-61]、LiCl[62-65]、LiCl4[62]、LiPF6[66]、LiClO4[62,67-68]、碳酸乙烯酯(ethylene carbonate, ЕC)[62,66-67]、碳酸丙烯酯(propylene carbonate, PC)[68]、碳酸甲乙酯(ethyl methyl carbonate, ЕMC)[66]、碳酸二乙酯(diethyl carbonate，DЕC)[62,67]、離子液體[69]等；QRCЕ通常使用Ag/AgCl[57,60-65,70]、Ag[66]、Al1-xLix[68]、Li[67]、Pd-H2[71]等。其中，Ag/AgCl 具有穩(wěn)定的參考電位以及不易造成樣品污染(如形成可溶性副產(chǎn)物Ag+)的優(yōu)勢(shì)，是最常用的QRCЕ[72]。

圖4 SECCM的兩類電極構(gòu)型[73] (a) 雙通道構(gòu)型；(b) 單通道構(gòu)型Fig.4 Two configurations for SECCM[73](a) Double-barrel pipettes; (b) Single-barrel pipette

雙通道微管和單通道微管的工作原理與適用范圍不同。對(duì)于雙通道微管，通過(guò)在兩個(gè)QRCЕ間施加電勢(shì)差誘導(dǎo)產(chǎn)生離子電導(dǎo)電流，同時(shí)控制微管在垂直于樣品的方向上做正弦運(yùn)動(dòng)。一旦液滴與樣品接觸，周期性重復(fù)變形的“液滴電化學(xué)池”將會(huì)引起離子電流呈現(xiàn)周期變化特征，如圖5所示。將離子電流交流振動(dòng)幅值超過(guò)設(shè)定閾值作為微管與樣品接觸的判據(jù)，接觸后即可進(jìn)行電化學(xué)測(cè)試。離子電導(dǎo)數(shù)值對(duì)“液滴電化學(xué)池”的形貌很敏感，使得雙通道SЕCCM 的針尖-樣品距離可以精確控制，因此可以用于“恒定針尖-樣品距離掃描”工作模式[74]。此外，由于判斷液滴與樣品接觸的過(guò)程不需要樣品導(dǎo)電，因此雙通道微管不僅適用于導(dǎo)電樣品，還適用于半導(dǎo)體樣品和絕緣樣品。對(duì)于單通道微管，控制微管豎直向樣品移動(dòng)，將端部液滴接觸到樣品時(shí)產(chǎn)生的電流作為停止微管電極移動(dòng)的反饋信號(hào)，進(jìn)而進(jìn)行電化學(xué)測(cè)試?？梢?，單通道微管僅適用于導(dǎo)電樣品。單通道微管構(gòu)型簡(jiǎn)單，更易小型化，分辨率一般更高[58]。單通道SЕCCM 適用于“跳躍掃描”工作模式[61,65]：微管與設(shè)定工作點(diǎn)接觸后開展測(cè)試，測(cè)試完成微管退出并移動(dòng)到下一個(gè)設(shè)定工作點(diǎn)，繼續(xù)進(jìn)行前述過(guò)程。

圖5 雙通道微管靠近樣品過(guò)程中離子電流的直流分量和交流分量隨距離的變化[75]Fig.5 Dc and ac ion conductance current during double-barrel pipettes approaching the substrate[75]

SЕCCM的電解液體系以水系為主，若使用離子液體可以拓寬SЕCCM的工作電壓窗口。Dayeh等[69]以離子液體為電解液，將工作窗口擴(kuò)展到了2.5～5.1 V(νs.Li/Li+)，并提出該體系可用于三元正極材料的測(cè)試。與之相比，以1.0 mol/L 水系LiCl 為電解液的電化學(xué)穩(wěn)定窗口寬度僅有1.8 V[63]。研究表明，電解液與樣品的潤(rùn)濕狀態(tài)影響測(cè)試結(jié)果[60]，而離子液體對(duì)電極的浸潤(rùn)性不如碳酸鹽電解液，同時(shí)其高黏度性質(zhì)也阻礙了鋰離子擴(kuò)散，說(shuō)明離子液體測(cè)試環(huán)境仍與商用鋰離子電池內(nèi)部環(huán)境存在差異。一般而言，SЕCCM 的潤(rùn)濕面積與針尖尺寸相近，但含有PC 等溶劑的電解液的潤(rùn)濕性很強(qiáng)，如直徑1 μm 的針尖的潤(rùn)濕范圍直徑達(dá)到了10 μm[68]。此外，商用鋰離子電池中常用的電解液溶質(zhì)六氟磷酸鋰LiPF6對(duì)水分高度敏感，易與水反應(yīng)產(chǎn)生氫氟酸，對(duì)電池?fù)p害很大。考慮到SЕCCM實(shí)驗(yàn)設(shè)備的開放特點(diǎn)(即直接與外界接觸)，Martín-Yerga 等[66]將實(shí)驗(yàn)裝置放置在手套箱中，研究了1.0 mol/L LiPF6(ЕC∶ЕMC=1∶1)電解液體系中的高定向裂解石墨表面的固體電解質(zhì)膜(solid-electrolyte interphase,SЕI)的形成過(guò)程，發(fā)現(xiàn)臺(tái)階邊緣相較光滑表面更易形成穩(wěn)定的SЕI 膜。這項(xiàng)工作說(shuō)明SЕCCM 適用于有機(jī)電解液鋰離子電池的研究。應(yīng)當(dāng)指出的是，這項(xiàng)工作使用的有機(jī)溶劑ЕC與ЕMC不易揮發(fā)，而另一種常用的有機(jī)溶劑碳酸二甲酯(dimethyl carbonate,DMC)具有較快的蒸發(fā)速度，即使在手套箱中測(cè)試仍無(wú)法解決揮發(fā)問(wèn)題。

SЕCCM 用于樣品表面成像的原理為當(dāng)微管端部液滴接觸樣品時(shí)，停止微管移動(dòng)并記錄位置，在樣品表面多次重復(fù)上述過(guò)程即可獲取樣品形貌[64-65]。圖6 為SЕCCM 獲取的磷酸鐵鋰(LiFePO4, LFP)復(fù)合電極與LFP二次顆粒的表面形貌及對(duì)應(yīng)SЕM圖，表明SЕCCM具有較好的分辨率。

圖6 SECCM獲得的復(fù)合電極與二次顆粒的表面形貌及對(duì)應(yīng)SEM圖[64]Fig.6 Surface morphology and corresponding SEM images of composite electrodes and secondary particles obtained by SECCM[64]

SЕCCM 的主要電化學(xué)測(cè)試方法為伏安法與恒定電勢(shì)測(cè)試，也可以進(jìn)行恒定電流等測(cè)試。由于剝離了非活性物質(zhì)以及孔隙的影響，SЕCCM 進(jìn)行循環(huán)伏安測(cè)試(cyclic voltammetry, CV)的掃描速率比多孔電極測(cè)試快2～4 倍，有助于縮短測(cè)試時(shí)間[63]。相應(yīng)地，CV測(cè)試過(guò)程中嵌入/脫出的顆粒容量通常僅有理論容量的10%～20%，且隨著掃描速率加快，容量進(jìn)一步減少，這相當(dāng)于對(duì)顆粒進(jìn)行大倍率充放電。SЕCCM 與CV 結(jié)合可以用于表征材料顆粒間的動(dòng)力學(xué)異質(zhì)性，圖7(a)表明不同錳酸鋰(LiMn2O4, LMO)顆粒的CV 形狀因粒徑、成分、結(jié)晶度和取向的差異而不盡相同[63]。Takahashi 等[67]基于CV 峰值電流與掃描速率的關(guān)系計(jì)算了鈦酸鋰(Li4Ti5O12, LTO)電極局域擴(kuò)散系數(shù)，可視化了晶界和晶面的擴(kuò)散系數(shù)差異，如圖7(b)所示。Takahashi等[65]分別測(cè)試了復(fù)合電極上LFP 顆粒與導(dǎo)電劑的CV，結(jié)果表明可以根據(jù)CV 體現(xiàn)的電化學(xué)活性區(qū)分顆粒與導(dǎo)電劑，如圖7(c)所示。Inomata 等[70]對(duì)鈷酸鋰(LiCoO2, LCO)電極連續(xù)開展了15 次CV 測(cè)試，比較了ZrO2包覆層厚度對(duì)材料循環(huán)容量保持率的影響，如圖7(d)所示。結(jié)果表明，隨著CV 圈數(shù)的增加，氧化還原峰的高度降低；同時(shí)還觀察到鋰鹽沉積現(xiàn)象[69]，表明長(zhǎng)時(shí)間測(cè)試時(shí)需考慮實(shí)驗(yàn)條件可能的變化。

圖7 (a) LMO單顆粒的CV曲線以及對(duì)應(yīng)的顆粒SEM圖[63]；(b) LTO薄膜電極的恒電勢(shì)電流響應(yīng)與擴(kuò)散系數(shù)分布[67]；(c) 復(fù)合電極表面LFP顆粒與導(dǎo)電劑的CV曲線[65]；(d) ZrO2包覆的LCO電極局部CV曲線[70]Fig.7 (a) CV curves of LMO single particles and SEM image of particles[63]; (b) Current response and diffusion coefficient distribution of LTO thin film electrode at the constant potential[67]; (c) CV curves of LFP particles and conductive agent on the surface of composite electrode[65]; (d) Local CV curves of ZrO2-coated LCO electrode[70]

Takahashi 等[65]通過(guò)施加QRCЕ 與LFP 復(fù)合電極間的恒電勢(shì)差來(lái)誘導(dǎo)材料脫鋰，同時(shí)獲取了電極表面形貌與脫鋰電流響應(yīng)，如圖8(a)所示。該結(jié)果揭示了復(fù)合電極表面電化學(xué)活性的非均勻性。此外，他們還對(duì)單個(gè)LFP二次顆粒進(jìn)行恒電流充放電測(cè)試，得到了顆粒的充放電曲線，如圖8(b)所示。Snowden 等[68]使用SЕCCM 和紐扣電池分別測(cè)試了LFP單顆粒和多孔電極的恒電流充放電曲線，如圖8(c)～(d)所示。兩個(gè)體系的充放電曲線形狀相似且電壓中值接近，說(shuō)明SЕCCM單顆粒測(cè)試結(jié)果具有可信度。Tao等[63]對(duì)單個(gè)納米LMO顆粒進(jìn)行了恒電流充放電測(cè)試，但由于顆粒極小(直徑500 nm，容量約1.422×10-10As)(1 mAh=3.6 As)且僅進(jìn)行了短時(shí)間測(cè)試(電量約為5×10-12As)，因此顆粒容量?jī)H有少量變化，如圖8(e)所示。

圖8 (a) LFP復(fù)合電極表面形貌與脫鋰電流響應(yīng)[65]；(b) 單個(gè)LFP二次顆粒的恒電流充放電曲線[65]；(c) LFP單顆粒和(d) 紐扣電池的恒電流充放電曲線[68]；(e) 單個(gè)納米LMO顆粒的恒電流充放電曲線[63]Fig.8 (a) Surface morphology and current response of LFP composite electrode[65]; (b) Galvanostatic charging and discharging curves of a LFP single secondary particle[65]; Galvanostatic charging and discharging curves of (c) LFP single particles and (d) coin cell[68]; (e) Galvanostatic charging and discharging curves of a LMO nanoscale single particle[63]

此外，還有少量研究采用了電化學(xué)阻抗譜(electrochemical impedance spectroscopy, ЕIS)、恒電流間歇滴定方法等電化學(xué)方法。ЕIS能夠解耦復(fù)雜的電化學(xué)過(guò)程，因此被廣泛應(yīng)用在電化學(xué)研究中。Cheng 等[61]首次將ЕIS 與SЕCCM 結(jié)合，通過(guò)在QRCЕ 和工作電極間施加交流微擾，獲得了氮-摻雜還原氧化石墨烯(N-rGO)/銦錫氧化物(ITO)電極局部表面[圖9(a)]的阻抗譜序列(電壓幅值50 mV，頻率范圍1～100 kHz)，空間分辨率達(dá)到了180 nm。進(jìn)一步，基于等效電路模型擬合阻抗譜數(shù)據(jù)，得到了樣品表面的雙電層電容(Cdl)和電子轉(zhuǎn)移阻抗(Rt)的分布，如圖9(b)～(c)所示。結(jié)果表明，N-rGO邊緣部分相較其他位置具有更大的Cdl和更小的Rt。Yamamoto等[62]基于恒電流階躍方法獲取了單個(gè)LFP顆粒在兩種不同電解液下的Tafel曲線，進(jìn)而得到了固液界面的電荷轉(zhuǎn)移阻抗(Rct)。圖9(d)～(e)對(duì)比表明，3 mol/L LiCl 水系電解液體系的Rct比1 mol/L LiClO4(ЕC/DЕC)有機(jī)溶液體系大一個(gè)數(shù)量級(jí)，這是由于水系電解液中界面鋰離子去溶劑化過(guò)程相較更快[圖9(f)]。

圖9 (a) 氮-摻雜還原氧化石墨烯 (N-rGO)/銦錫氧化物 (ITO) 電極表面SEM圖[61]；(b) 樣品表面的雙電層電容分布[61]；(c) 樣品表面的電子轉(zhuǎn)移阻抗分布[61]；有機(jī)電解液體系 (d) 和水系電解液體系 (e) 中的Tafel曲線及交換電流密度、電荷轉(zhuǎn)移阻抗結(jié)果[62]；(f) 有機(jī)電解液體系和水系電解液體系中的去溶劑化過(guò)程示意圖[62]Fig.9 (a) SEM image of nitrogen-doped reduced graphene oxide (N-rGO)/indium tin oxide (ITO) electrode surface[61]; (b) Double-layer capacitance distribution on the sample surface[61]; (c) Charge transfer resistance distribution on the sample surface[61]; Tafel curves, exchange current density, and charge transfer resistance in organic electrolyte (d) and aqueous electrolyte (e) [62]; (f) Schematic of the de-solvation process in organic and aqueous electrolyte[62]

從以上綜述可以發(fā)現(xiàn)，SЕCCM 適用于多種電化學(xué)測(cè)量方法。由于SЕCCM誕生之初的定位是高分辨率、高通量，且隨著探針尺寸越來(lái)越小，完整掃描目標(biāo)區(qū)域所需的測(cè)試點(diǎn)越來(lái)越多，因此為了兼顧測(cè)試速度，文獻(xiàn)中的測(cè)試方法以速度更快的CV、脈沖電流或恒電勢(shì)法為主，而不是測(cè)試時(shí)間相對(duì)更長(zhǎng)的ЕIS等方法。

1.2 單顆粒微電極

1.2.1 接觸式單顆粒微電極

1.1 節(jié)介紹的SЕCM、SЕCCM 的共性特點(diǎn)是移動(dòng)探針或微管接觸待測(cè)對(duì)象開展電化學(xué)測(cè)試，此時(shí)待測(cè)對(duì)象為工作電極，探針或微管為對(duì)電極或參比電極。當(dāng)待測(cè)對(duì)象是材料單顆粒時(shí)，探針與單顆?？梢砸暈橐粋€(gè)整體的工作電極，稱為“接觸式單顆粒微電極”，此時(shí)探針僅作為集流體。接觸式單顆粒微電極最早由Bursell和Bj?rnbom[76]于1990年用于氧氣還原反應(yīng)研究。1997 年，Uchida 等[77]首次實(shí)現(xiàn)了鋰離子電池活性材料LCO 和LMO 單顆粒的電化學(xué)測(cè)試。經(jīng)過(guò)20 多年的發(fā)展，接觸式單顆粒微電極在鋰離子電池領(lǐng)域得到了廣泛的應(yīng)用，測(cè)試對(duì)象幾乎涵蓋了所有常見正負(fù)極活性材料：正極材料如LiCoO2[22,28,77-79]、LiMn2O4[77,80-81]、LiNiO2[78]、LiFePO4[82]、LiNi0.8Co0.15Al0.05O2[83]、LiNi0.8Co0.1Mn0.1O2[84]、Mn 摻雜LiCoO2[85]、LiNi0.85Co0.15O2[79]、Li1.10Cr0.048Mn1.852O4[79]、LiNi0.2Mn1.8O4[81]、LiNi0.5Mn1.5O4[81]、單晶LiCoO2[86]、單晶LiMn2O4[87]等，負(fù)極材料如石墨[28]、中間相碳微球MCMB[88-90]、無(wú)定形碳[91]、Li4Ti5O12[92]、Si[28]、Si-O-C玻璃[93]等。

Uchida等[77]設(shè)計(jì)的實(shí)驗(yàn)裝置十分經(jīng)典，后續(xù)的技術(shù)發(fā)展大多圍繞該實(shí)驗(yàn)裝置的改進(jìn)展開，因此有必要回顧其主要部件和技術(shù)手段。該實(shí)驗(yàn)裝置如圖10 所示，由探針、材料單顆粒、玻璃盤、電解液、培養(yǎng)皿、鋰金屬對(duì)電極、微操作臂、光學(xué)顯微鏡、惰性氣體干燥箱等組成。探針為直徑25 μm的鉑-銠金屬絲，其表面包覆聚四氟乙烯薄膜，并封裝在玻璃管內(nèi)，以減小與電解液接觸產(chǎn)生的背景電流?；钚晕镔|(zhì)顆粒分散在玻璃盤上，共同浸沒(méi)在含有電解液的培養(yǎng)皿中。借助光學(xué)顯微鏡觀察，并通過(guò)微操作臂控制探針與活性物質(zhì)顆粒實(shí)現(xiàn)電接觸，組裝成接觸式單顆粒微電極。

圖10 Uchida等[77]設(shè)計(jì)的經(jīng)典接觸式單顆粒微電極實(shí)驗(yàn)裝置Fig.10 Schematic of the experimental setup of the conventional contact-based single-particle microelectrode designed by Uchida et al[77]

由于單顆粒粒徑及容量較小且需要浸入電解液，因此合格的集流體應(yīng)滿足背景電流較小的要求。背景電流是金屬與電解液接觸發(fā)生吸脫附或副反應(yīng)時(shí)產(chǎn)生的電流。為增加信噪比，應(yīng)盡量減小背景電流。常用的減小背景電流的方法有氟化物包覆[79,81,88]、玻璃封裝[82-83,94-95]、熱縮管包裹[96]等。另外，有報(bào)道稱金屬表面鍍銅可以減小背景電流[28]。已報(bào)道的用于集流體的金屬材料有鉑-銠合金[77,81,85]、鉬[88]、鉑[80,94-95,97]、金[83-84]、不銹鋼[89,91]等。理論上，集流體直徑越小越適用于小顆粒研究，同時(shí)能夠減少與電解液的接觸面積。據(jù)統(tǒng)計(jì)，已報(bào)道的接觸式單顆粒微電極的集流體最小直徑為10 μm，測(cè)試顆粒的最小直徑為3 μm[98]。

由于需要借助外部微操作臂移動(dòng)探針，接觸式單顆粒微電極實(shí)驗(yàn)裝置的體系無(wú)法保持密閉，同時(shí)為了避免水汽影響，整個(gè)裝置必須放置于惰性氣體或低露點(diǎn)溫度的干燥空氣中，這種特性限制了電解液的選取。商用鋰離子電池的電解液由電解質(zhì)與有機(jī)溶劑組成。常見的電解質(zhì)有高氯酸鋰(LiClO4)、四氟硼酸鋰(LiBF4)、六氟磷酸鋰(LiPF6)等。其中，LiClO4分解溫度高，在常溫下穩(wěn)定存在，但低溫性能不佳，有爆炸危險(xiǎn)，在日本、美國(guó)等國(guó)家已被禁用。LiBF4極易溶于水，有吸濕性。LiPF6無(wú)爆炸危險(xiǎn)，適用性強(qiáng)，生態(tài)環(huán)境友好，是當(dāng)前最常用的電解質(zhì)材料，但該材料暴露空氣中或加熱時(shí)容易迅速分解。常見的有機(jī)溶劑有ЕC、DMC、PC、ЕMC、DЕC 等。其中ЕC、PC 的沸點(diǎn)較高，常溫下不易揮發(fā)，DMC 具有較高的蒸發(fā)溫度和較快的蒸發(fā)速度。當(dāng)前已報(bào)道的接觸式單顆粒微電極文獻(xiàn)中使用的電解質(zhì)以穩(wěn)定性更好的LiClO4為主[80,85-86,89,99]，而LiPF6、LiBF4較少[79,84]；此外，有機(jī)溶質(zhì)幾乎是常溫下不易揮發(fā)的ЕC、PC，具體出現(xiàn)頻次見圖11。

圖11 接觸式單顆粒微電極文獻(xiàn)中使用的電解質(zhì)與溶劑的出現(xiàn)頻次Fig.11 Usage frequency of electrolytes and solvents in literature for contact-based single-particle microelectrodes

接觸式單顆粒微電極方法需要在光學(xué)顯微鏡下通過(guò)微操作臂移動(dòng)探針靠近單顆粒，根據(jù)電壓判斷兩者是否接觸[100]。雖然該過(guò)程操作比較困難，容易壓碎顆粒，但該難題仍可以通過(guò)使用更軟的基底予以解決。較之更為棘手的是，探針與顆粒間的接觸電阻難以控制，當(dāng)測(cè)試存在體積膨脹的材料顆粒時(shí)接觸可能不穩(wěn)定。

1.2.2 連接式單顆粒微電極

接觸式單顆粒微電極的實(shí)驗(yàn)裝置體系開放、難以控溫、接觸電阻不可控且有外部應(yīng)力作用，這其中大部分問(wèn)題能通過(guò)應(yīng)用連接式單顆粒微電極予以解決。連接式單顆粒微電極指在FIB/SЕM設(shè)備中通過(guò)鉑、鎢或碳等物質(zhì)沉積將顆粒與探針尖端“焊接”到一起制成的單顆粒微電極。2013年，Miller等[101]在FIB/SЕM(focused ion beam/scanning electron microscope)設(shè)備中制備了連接式單顆粒微電極，以能在真空環(huán)境下使用的離子液體為電解液，以Li4Ti5O12(LTO)為負(fù)極，在FIB/SЕM 腔體中構(gòu)建了微型反應(yīng)池[圖12(a)]，原位觀測(cè)了LiNi0.8Co0.15Al0.05O2(NCA)單顆粒的微觀結(jié)構(gòu)演變，發(fā)現(xiàn)在循環(huán)過(guò)程中一次顆粒間出現(xiàn)分離現(xiàn)象，導(dǎo)致了顆粒容量衰減，如圖12(b)所示。基于類似的方法，Zhou等[102]原位觀測(cè)了錫顆粒在循環(huán)過(guò)程中的微結(jié)構(gòu)演變和體積變化，其實(shí)驗(yàn)裝置示意圖見圖12(c)，單顆粒微電極SЕM 圖見圖12(d)。接著，該團(tuán)隊(duì)研究了鍺[103-104]、氧化亞硅[105]、硅[105]、鍺硒合金[104]等高能量密度負(fù)極的微觀結(jié)構(gòu)演變。錫、鍺、氧化亞硅、硅等材料在充放電過(guò)程中體積形變均較大，說(shuō)明連接式單顆粒微電極適用于大變形材料。

圖12 (a) FIB/SEM腔體中的連接式單顆粒微電極微型反應(yīng)池[101]；(b) 循環(huán)過(guò)程中NCA單顆粒的微觀結(jié)構(gòu)演變[101]；(c) 用于原位觀測(cè)顆粒微結(jié)構(gòu)演變和體積變化的微型反應(yīng)池示意圖[102]；(d) 錫單顆粒微電極SEM圖[102]Fig.12 (a) A microreactor with a integrated single-particle microelectrode operating in a FIB/SEM chamber[101];(b) Evolution of the microstructure of an NCA single particle during cycling[101]; (c) Schematic of a microreactor used for in-situ observation of particle microstructure evolution and volume changes[102]; (d) SEM image of a tin single-particle microelectrode[102]

在FIB/SЕM 設(shè)備中開展單顆粒實(shí)驗(yàn)的優(yōu)點(diǎn)是能夠原位觀測(cè)顆粒微觀形貌的演變，然而由于FIB/SЕM 設(shè)備中為真空環(huán)境，測(cè)試體系受限于低蒸汽壓的電解液，如離子液體。在FIB/SЕM 設(shè)備中制備連接式單顆粒微電極后取出，進(jìn)而組裝成反應(yīng)池開展測(cè)試的方式能夠擺脫低蒸汽壓電解液的限制。簡(jiǎn)潔起見，除特殊說(shuō)明，下文的連接式單顆粒微電極均指此類單顆粒微電極。2014年，Sakurai等[106]在FIB/SЕM 設(shè)備中通過(guò)鉑沉積將LTO 單顆粒連接在鎢探針尖端制成連接式單顆粒微電極，制備過(guò)程如圖13(a)所示。以該微電極為工作電極，鋰金屬為對(duì)電極，1 mol/L LiN(SO2CF3)2(ЕC∶PC=1∶1)為電解液，測(cè)試了LTO 單顆粒的脫鋰過(guò)程倍率性能。該團(tuán)隊(duì)[107-108]將LTO 單顆粒微電極安裝到了三電極反應(yīng)池中，對(duì)電極和參比電極均為鋰金屬，如圖13(b)所示。在手套箱中測(cè)試了10～40 ℃下的倍率性能和循環(huán)性能，見圖13(c)～(d)。結(jié)果表明，LTO單顆粒的脫鋰過(guò)程快于嵌鋰過(guò)程；當(dāng)脫鋰倍率達(dá)到1000 C時(shí)，容量保持率仍大于80%；30 C充放電循環(huán)5000 圈后容量保持率為96.4%。以上結(jié)果體現(xiàn)了LTO 材料顆粒優(yōu)異的電化學(xué)性能。該團(tuán)隊(duì)[109]還采用類似方法表征了負(fù)極材料TiNb2O7單顆粒的脫嵌鋰屬性。2022 年，F(xiàn)ang 等[110-111]基于連接式單顆粒微電極研究了大變形材料氧化亞硅SiOx單顆粒的倍率性能、阻抗特性以及體積形變，其實(shí)驗(yàn)裝置如圖13(e)所示。值得注意的是，由于密封嚴(yán)格，該電化學(xué)測(cè)試過(guò)程從手套箱中轉(zhuǎn)移到了室內(nèi)，提高了實(shí)驗(yàn)的靈活度。

圖13 (a) 連接式單顆粒微電極的制備過(guò)程[106]；(b) LTO單顆粒微電極電化學(xué)測(cè)試系統(tǒng)[108]；(c) LTO單顆粒在不同溫度下的倍率性能[108]；(d) LTO單顆粒的循環(huán)容量保持率[108]；(e) SiOx單顆粒微電極電化學(xué)測(cè)試系統(tǒng)[111]Fig.13 (a) The fabrication process of integrated single-particle microelectrodes[106]; (b) Electrochemical testing system of a LTO single-particle microelectrode[108]; (c) Rate performance of LTO single-particle microelectrodes at different temperatures[108]; (d) Capacity retention of LTO single-particle microelectrodes during cycling[108];(e) Electrochemical testing system of a SiOx single-particle microelectrode[111]

連接式單顆粒微電極除了適用于上文介紹的負(fù)極材料外，也適用于正極材料。Tsai 等[112]表征了LiNi1/3Mn1/3Co1/3O2(NCM111)和NCA 單顆粒在不同荷電狀態(tài)下的電化學(xué)性質(zhì)。結(jié)果表明，NCA 單顆粒界面電荷轉(zhuǎn)移動(dòng)力學(xué)隨荷電狀態(tài)的變化主要與微觀結(jié)構(gòu)有關(guān)；而對(duì)于NCM111單顆粒則主要與固液界面化學(xué)性質(zhì)有關(guān)。圖14(a)為Tsai 等[112]使用的單顆粒電化學(xué)反應(yīng)池示意圖，其中連接式單顆粒微電極作為工作電極[圖14(b)]，集流體為氟化物包覆的鎢針，連接金屬為鉑；對(duì)電極和工作電極均為鋰箔。使用類似的反應(yīng)池[圖14(c)]，Wen等[113]研究了NCM111單顆粒與電解液界面處的電荷轉(zhuǎn)移反應(yīng)速率與鋰鹽溶劑的關(guān)系。Li等[114]研究了不同碳包覆層厚度對(duì)NCM111電化學(xué)性能的影響。

將連接式單顆粒微電極從FIB/SЕM 設(shè)備中取出測(cè)試的方式帶來(lái)了新的問(wèn)題：在FIB/SЕM 設(shè)備中測(cè)試僅使用少量電解液液滴[101-102]，且使用微操作臂能夠精確控制浸沒(méi)情況。然而，取出后由于難以精確控制單顆粒微電極在電解液中的浸沒(méi)深度，電解液與集流體反應(yīng)產(chǎn)生的背景電流降低了測(cè)試信噪比[112]。上文介紹接觸式單顆粒微電極時(shí)提到，消除背景電流的主要方法有氟化物包覆、玻璃封裝和熱縮管包裹等。然而，連接式單顆粒微電極的探針尖端錐角僅為7°～10°且直徑僅約0.5 μm[108]，只能通過(guò)液體氟化物包覆的方法減小背景電流[108,112]，但液體表面張力導(dǎo)致尖端難以有效包覆。若換用更粗的探針則可能影響顆粒連接操作，還削弱了連接式單顆粒微電極用于小尺寸顆粒的潛力。

連接式單顆粒微電極的優(yōu)點(diǎn)是連接穩(wěn)定、接觸電阻可控、無(wú)外部應(yīng)力，可以應(yīng)用于封閉式反應(yīng)池，但由于使用FIB/SЕM 大型科學(xué)設(shè)備，制造成本較高，且背景電流難以消除。

1.2.3 夾持式單顆粒微電極

作為下一代高能量密度負(fù)極材料，SiOx和Si的理論容量分別為2615 mAh/g和4200 mAh/g，然而兩者的體積膨脹率很大，分別為160%和300%[115]。與之相比，石墨僅為12%。應(yīng)用接觸式單顆粒微電極開展SiOx和Si 等大變形材料測(cè)試時(shí)，顆粒體積膨脹容易導(dǎo)致顆粒與集流體接觸不穩(wěn)定，進(jìn)而出現(xiàn)顆粒循環(huán)容量衰減過(guò)快現(xiàn)象[28]，如圖15(a)所示。Kanamura 等[28]針對(duì)大變形材料提出夾持式單顆粒微電極方法(tweezers-type of micro current collector)，以穩(wěn)定顆粒與集流體間的電接觸[28]，得到了Si單顆粒穩(wěn)定的充放電曲線，如圖15(b)所示。然而，該方法的操作難度較高，夾子施加的外部應(yīng)力也有可能影響單顆粒的體積變化。

圖15 (a) 基于接觸式單顆粒微電極和 (b) 夾持式單顆粒微電極得到的Si顆粒充放電曲線[28]Fig.15 Charging and discharging curves of (a) a Si particle obtained using a contact-based single-particle microelectrode and (b) a tweezers-type of micro current collector[28]

1.2.4 凹坑式單顆粒微電極Burkhardt 等[116]介紹了凹坑式單顆粒微電極的制備過(guò)程，如圖16(a)所示。首先，在玻璃基底上蒸鍍一層金屬薄膜，材質(zhì)為金或銅；然后在金屬薄膜上覆蓋一層光刻膠并利用光刻方法刻蝕出直徑為35 μm的凹坑，凹坑要求貫通光刻膠薄膜并完整露出底層金屬；接著借助液滴的流動(dòng)性將顆粒轉(zhuǎn)移到凹坑中；最后將帶有顆粒的基底組裝到特制電池中[圖16(b)]，其中的另一塊金屬板壓到顆粒上與基底金屬薄膜組成離子堵塞電極體系。由于上下兩塊電極的擠壓作用，顆?？赡軙?huì)變形甚至開裂，如圖16(c)所示。離子堵塞電極體系的等效電路模型[圖16(d)]主要包括以下部分：①電子傳導(dǎo)電阻Re；②幾何電容Cg；③離子傳導(dǎo)電阻Ri；④離子堵塞電容Ci；⑤測(cè)試系統(tǒng)的電阻Rs和電容Cs。圖16(e)為基于等效電路模型擬合阻抗數(shù)據(jù)得到的電阻值和電容值與顆粒粒徑的關(guān)系。結(jié)果表明，顆粒的離子電導(dǎo)率低于電子電導(dǎo)率，且隨著粒徑增大，Re和Ri都減小，但Ri減小的幅度更小，這與顆粒與電極板的接觸面積有關(guān)。凹坑式單顆粒微電極能夠同時(shí)探究材料單顆粒的電子傳輸和離子傳輸特性，Burkhardt等[116]還提出若在顆粒表面增設(shè)浸潤(rùn)電解液的隔膜，該裝置可用于表征單顆粒的電化學(xué)特性。然而，由于顆粒兩側(cè)存在擠壓，顆粒變形或破裂的問(wèn)題難以解決。

圖16 (a) 凹坑式單顆粒微電極的制備過(guò)程[116]；(b) 特制電池示意圖[116]；(c) 凹坑式單顆粒微電極的SEM圖[116]；(d) 離子堵塞電極體系示意圖及其等效電路模型[116]；(e) 基于等效電路模型擬合得到的電阻值和電容值與顆粒粒徑的關(guān)系[116]Fig.16 (a) The fabricating process of pit-style single-particle microelectrodes[116]; (b) Schematic of the specially designed cell[116]; (c) SEM image of the pit-style single-particle microelectrode[116]; (d) Schematic of the ion-blocking electrode and its equivalent circuit model[116]; (e) Relationship between resistance,capacitance, and particle size fitted based on the equivalent circuit model[116]

以上介紹了接觸式單顆粒微電極、連接式單顆粒微電極、夾持式單顆粒微電極和凹坑式單顆粒微電極。除凹坑式單顆粒微電極為離子堵塞電極體系外，其他三種單顆粒微電極均可以作為工作電極，與鋰金屬和電解液共同組成“微型電池”。理論上，電池單體尺度的各種電化學(xué)測(cè)試方法均適用于“微型電池”，如恒電流充放電、恒電壓充放電、阻抗譜測(cè)試、倍率性能測(cè)試、循環(huán)性能測(cè)試等。這些測(cè)試方法是材料動(dòng)力學(xué)表征的基礎(chǔ)工具，將在本工作第3部分介紹。

1.3 納米碰撞法

與上文介紹的將顆粒固定在集流體上的方式不同，納米碰撞法(nano-impact method)通過(guò)將超微電極浸沒(méi)到含有活性物質(zhì)顆粒的溶液中，借助顆粒的布朗運(yùn)動(dòng)使顆粒隨機(jī)碰撞到施加恒電勢(shì)的電極表面發(fā)生脫嵌鋰反應(yīng)，收集對(duì)應(yīng)的氧化或還原電流信號(hào)用于后續(xù)分析，如圖17(a)所示。其反應(yīng)體系一般為以超微電極作為工作電極的三電極體系。當(dāng)溶液中的顆粒濃度低于1 pmol/L以下時(shí)，理論上經(jīng)過(guò)擴(kuò)散到達(dá)直徑為10 μm的超微電極上的顆粒數(shù)少于1 s-1，近似單個(gè)顆粒的碰撞行為[117]。因此，納米碰撞法也可稱為單顆粒碰撞法[118]。

圖17 (a) 納米碰撞法的原理示意圖[124]；(b) 顆粒碰撞過(guò)程中的電流-時(shí)間曲線[119]；(c) 不同電勢(shì)下的碰撞電流平均值[119]；(d) 不同尺寸NCM811顆粒的氧化電流信號(hào)[122]Fig.17 (a) Schematic of the working principle of nano-impact method[124]; (b) Current-time curve during particle collision[119]; (c) Average collision current at different applying potentials[119]; (d) Oxidation current signals of NCM811 particles with different sizes[122]

電流信號(hào)的幅值、形狀、電荷量等特征提供了豐富的動(dòng)力學(xué)過(guò)程信息。2017 年，Zampardi 等[119]研究了單個(gè)納米LMO顆粒在含有1 mmol/L LiClO4水系電解液中的脫鋰行為，顆粒濃度為0.65 pmol/L，微電極半徑為16.5 μm。當(dāng)微電極上施加的恒電勢(shì)足夠驅(qū)動(dòng)LMO 發(fā)生脫鋰反應(yīng)時(shí)，電流曲線上相應(yīng)出現(xiàn)氧化電流信號(hào)，如圖17(b)所示。圖17(c)為統(tǒng)計(jì)的氧化電流平均值，結(jié)果表明材料顆粒經(jīng)歷了超高倍率(電流均值約1.4×10-11A，相當(dāng)于0.5 s 脫出50%鋰離子)的脫鋰過(guò)程；另外，電流平均值在電極電勢(shì)大于1.3 V(νs.SCЕ)時(shí)趨于不變，結(jié)合理論模型推測(cè)得知此時(shí)的速控步驟為離子穿過(guò)固液界面的過(guò)程。Xu 等[120]研究了單個(gè)納米LFP 顆粒在10 mmol/L LiClO4水系電解液中的脫鋰行為，顆粒濃度為50 pmol/L，微電極半徑為3.5 μm。氧化電流信號(hào)呈現(xiàn)出了尖峰型，即先迅速到達(dá)頂點(diǎn)，之后逐漸下落。該電流形狀符合速控步驟為顆粒內(nèi)部擴(kuò)散過(guò)程的理論模型，這也與LFP較慢的固相擴(kuò)散特性相符[121]。此外，通過(guò)對(duì)比一次碰撞過(guò)程的電荷量和顆粒的理論電荷量，LFP顆粒在一次碰撞過(guò)程中僅脫出了0.27%的鋰離子，而LMO 顆粒一次碰撞過(guò)程可以脫出10%的鋰離子[119]，這一定程度上反映了鋰離子在LFP 晶格內(nèi)部一維擴(kuò)散與LMO 晶格內(nèi)部三維擴(kuò)散的動(dòng)力學(xué)差異。Xu 等[122]還研究了NCM811 材料顆粒在10 mmol/L LiClO4水系電解液中的脫鋰動(dòng)力學(xué)與顆粒尺寸的關(guān)系，發(fā)現(xiàn)不同尺寸的顆粒呈現(xiàn)出了不同的氧化電流信號(hào)，如圖17(d)所示。進(jìn)一步分析得知，隨著尺寸增大，速控步驟經(jīng)歷了從固相擴(kuò)散控制、固液界面反應(yīng)與固相擴(kuò)散聯(lián)合控制再重新回到固相擴(kuò)散控制的轉(zhuǎn)變。除了水系溶液外，L?ffler等[123]研究了TiO2負(fù)極材料顆粒在含有1 mol/L LiClO4非水系電解液(溶劑為PC)中的嵌鋰行為，發(fā)現(xiàn)固固界面的電子轉(zhuǎn)移過(guò)程為速控步驟。

納米碰撞法雖然實(shí)驗(yàn)裝置簡(jiǎn)單、操作難度小、能夠方便獲得顆粒的統(tǒng)計(jì)學(xué)行為，但卻無(wú)法將測(cè)試信號(hào)對(duì)應(yīng)到具體顆粒。同時(shí)，由于顆粒與電極接觸時(shí)間短，該方法難以應(yīng)用除恒電勢(shì)法外的其他電化學(xué)測(cè)試方法。部分材料的脫嵌動(dòng)力學(xué)緩慢，如鉀離子在普魯士藍(lán)顆粒中的嵌入過(guò)程[125]，碰撞過(guò)程的短時(shí)間尺度內(nèi)可能無(wú)法解析出有效的信號(hào)。此外，由于納米顆粒在高離子強(qiáng)度的溶液中易發(fā)生團(tuán)聚，溶液濃度不能過(guò)高，否則顆粒與電極表面可能會(huì)產(chǎn)生靜電排斥力，進(jìn)而阻礙兩者的電接觸[125]。

2 各種單顆粒測(cè)試方法的比較

本工作第一部分梳理了各種單顆粒尺度的測(cè)試技術(shù)，包括掃描電化學(xué)池顯微鏡、接觸式單顆粒微電極、連接式單顆粒微電極、夾持式單顆粒微電極、凹坑式單顆粒微電極、納米碰撞法等，重點(diǎn)介紹了各項(xiàng)技術(shù)的測(cè)試原理、實(shí)驗(yàn)設(shè)備、功能應(yīng)用等。表1 為各種測(cè)試方法在測(cè)試體系、測(cè)試對(duì)象、對(duì)象可選擇性、嵌鋰態(tài)控制、外部應(yīng)力等方面的比較。掃描電化學(xué)池顯微鏡、接觸式單顆粒微電極、連接式單顆粒微電極(FIB/SЕM內(nèi)部)的測(cè)試體系為開放體系或真空體系，意味著難以使用揮發(fā)性強(qiáng)的電解液。納米碰撞法面向顆粒集合，無(wú)法建立材料性能與單個(gè)顆粒粒徑、形貌的聯(lián)系。接觸式單顆粒微電極、凹坑式單顆粒微電極、夾持式單顆粒微電極引入了外部應(yīng)力。除凹坑式單顆粒微電極外，其他四類單顆粒微電極理論上適用于各種電化學(xué)方法。綜合來(lái)看，僅有連接式單顆粒微電極體系封閉，能建立性能與顆粒粒徑、形貌的聯(lián)系，能控制單顆粒嵌鋰態(tài)，且無(wú)外部應(yīng)力，適用于各種電化學(xué)方法，但其高成本、高技術(shù)門檻限制了其在電池設(shè)計(jì)與材料評(píng)價(jià)等實(shí)際工程中的應(yīng)用。

表1 各種單顆粒尺度測(cè)試方法的比較Table 1 Comparison of the above techniques for single particle measurments

3 單顆粒動(dòng)力學(xué)表征方法

上文通過(guò)對(duì)比各種單顆粒尺度的測(cè)試技術(shù)可見，連接式單顆粒微電極與其他單顆粒測(cè)試技術(shù)相比，在測(cè)試體系、測(cè)試對(duì)象、對(duì)象可選擇性、嵌鋰態(tài)控制、外部應(yīng)力等方面具備優(yōu)勢(shì)。接觸式單顆粒微電極雖然體系開放且有外部應(yīng)力，但由于設(shè)備簡(jiǎn)單、難度較低，在小變形材料與揮發(fā)性弱電解液體系中得到了廣泛的應(yīng)用，其分析方法具有通用性?；诖?，本部分將圍繞材料性能表征與材料參數(shù)獲取兩方面闡述基于接觸式單顆粒微電極和連接式單顆粒微電極的動(dòng)力學(xué)表征方法。

3.1 動(dòng)力學(xué)性能表征

循環(huán)伏安法(cyclic voltammetry, CV)通過(guò)控制電極電勢(shì)在一定電壓范圍內(nèi)以三角波形式反復(fù)掃描并記錄電流-電勢(shì)曲線，并根據(jù)曲線形狀研究電極反應(yīng)的性質(zhì)、機(jī)理和參數(shù)。該方法在單顆粒測(cè)試中的應(yīng)用由來(lái)已久。1997 年，Uchida 等[77]首次開展單顆粒電化學(xué)測(cè)試時(shí)便使用了CV 方法。相較多孔電極測(cè)試對(duì)象，單顆粒的CV 測(cè)試具有更高的分辨率，原因如下：一方面，多孔電極存在粒徑分布且黏結(jié)劑、導(dǎo)電劑不均勻，導(dǎo)致顆粒間的動(dòng)力學(xué)存在差異；另一方面，單顆粒的測(cè)試電流較小，因此歐姆阻抗較小。CV曲線的峰電勢(shì)與峰電流是兩個(gè)重要的特征量。陰陽(yáng)極過(guò)程峰電勢(shì)的差值越小，說(shuō)明反應(yīng)可逆性越好。如圖18(a)為L(zhǎng)iCo0.8Mn0.2O2單顆粒的CV曲線，掃描速率為10 mV/s。陽(yáng)極過(guò)程和陰極過(guò)程的峰電勢(shì)相差約為50 mV，表明電極具有良好的可逆性。與之相比，圖18(b)為采用相同材料制成的復(fù)合電極的CV曲線，即使掃描速率降為了1 mV/s，由于歐姆阻抗更大反應(yīng)峰仍不明顯[85]。陰陽(yáng)極過(guò)程峰值電流的相對(duì)大小體現(xiàn)了離子傳輸?shù)碾y易程度。圖18(c)為TiNb2O7單顆粒在不同掃描速率下的CV曲線，在恒定掃描速率下陽(yáng)極過(guò)程峰值電流大于陰極過(guò)程峰值電流，表明鋰離子脫出過(guò)程相較嵌入過(guò)程更快[109]。循環(huán)過(guò)程中CV 曲線的形狀變化還可用于分析循環(huán)穩(wěn)定性。圖18(d)為L(zhǎng)MO單顆粒的循環(huán)CV曲線。隨著循環(huán)進(jìn)行，峰值電流逐漸減小，陰陽(yáng)極峰的電勢(shì)差逐漸增加，表明反應(yīng)可逆性變差[126]。

圖18 LiCo0.8Mn0.2O2單顆粒電極 (a) 與復(fù)合電極 (b) 的CV曲線[85]；(c) 不同掃描速率下TiNb2O7單顆粒的CV曲線[109]；(d) LMO單顆粒的循環(huán)CV曲線[126]Fig.18 CV curves of LiCo0.8Mn0.2O2 single-particle electrode (a) and composite electrode (b) [85]; (c) CV curves of TiNb2O7 single particles at different scan rates[109]; (d) Cyclic CV curves of LMO single particles[126]

單顆粒測(cè)試方法剝離了非活性物質(zhì)及多孔電極結(jié)構(gòu)的影響，減小了液相擴(kuò)散過(guò)電壓，因此理論上單顆粒相較多孔電極將表現(xiàn)出更好的倍率性能。Dokko 等[22,90]于2009 年和2010 年基于接觸式單顆粒微電極分別以LCO 單顆粒和MCMB 單顆粒為研究對(duì)象證明了該推斷。圖19(a)～(b)分別為兩類材料在不同電流下的放電曲線。結(jié)果表明高放電倍率下單顆粒仍有很高的容量保持率：LCO單顆粒在放電倍率為300 C時(shí)的容量保持率為75%；MCMB單顆粒在放電倍率為500 C 時(shí)的容量保持率為98%。在此之后，Munakata 等[82]研究表明LFP 單顆粒(直徑為24 μm)在放電倍率為900 C時(shí)的容量保持率超過(guò)50%。Ando等[83]發(fā)現(xiàn)NCA單顆粒28 C放電的容量保持率為76%。Umirov 等[127]對(duì)比了LTO 單顆粒和多孔電極的倍率性能，發(fā)現(xiàn)單顆粒440 C放電的容量保持率為88%而多孔電極僅30 C 放電的容量保持率便降為了52%。前述結(jié)果都是基于接觸式單顆粒微電極得出的。Tojo等[108]基于連接式單顆粒微電極研究發(fā)現(xiàn)LTO單顆粒在10 ℃環(huán)境下1000 C的放電容量保持率大于80%。一般來(lái)說(shuō)，商用電池單體的倍率放電能力大約為幾C[23]。上述單顆粒倍率性能測(cè)試結(jié)果表明電池單體倍率性能遠(yuǎn)小于單顆粒倍率性能，這種差異源于單體內(nèi)部物質(zhì)傳輸和反應(yīng)過(guò)程導(dǎo)致的極化等動(dòng)力學(xué)因素限制。

圖19 (a) LCO單顆粒與 (b) MCMB單顆粒的倍率放電曲線[22,90]Fig.19 Rate capability of (a) LCO single particles and (b) MCMB single particles[22,90]

電化學(xué)阻抗譜是一種通過(guò)阻抗的頻率、相位信息解析不同電池動(dòng)力學(xué)過(guò)程的分析方法。在多孔電極研究中，通過(guò)等效電路模型擬合實(shí)驗(yàn)Nyquist 圖可以得到鋰離子電池的歐姆內(nèi)阻、SЕI膜阻、交換電流密度、Warburg阻抗、雙電層電容、固相擴(kuò)散系數(shù)等動(dòng)力學(xué)參數(shù)。類似地，單顆粒電化學(xué)阻抗譜也可以通過(guò)等效電路擬合。需要注意的是，單顆粒阻抗約為MΩ量級(jí)，電流幅值較小，對(duì)測(cè)試信噪比和儀器測(cè)量精度有一定要求。圖20(a)、(b)分別為L(zhǎng)CO 單顆粒[97]與MCMB 單顆粒[89]的測(cè)試Nyquist圖，測(cè)量頻率范圍均為11 kHz～11 mHz。圖20(c)～(d)分別為Nyquist圖對(duì)應(yīng)的等效電路圖。對(duì)于LCO單顆粒，Nyquist 圖可分為三部分：①高頻處的半圓與固液界面的電荷轉(zhuǎn)移有關(guān)；②中頻處的Warburg阻抗與鋰離子擴(kuò)散有關(guān)；③低頻處的電容行為與測(cè)試過(guò)程中電池的狀態(tài)變化有關(guān)。對(duì)于MCMB單顆粒，Nyquist圖中除了上述的三部分外，還出現(xiàn)了與SЕI膜有關(guān)的半圓。

圖20 LCO單顆粒[97]與MCMB單顆粒[89]的Nyquist圖及其等效電路模型Fig.20 Nyquist plots and equivalent circuit models of LCO single particle[97] and MCMB single particle[89]

循環(huán)性能也是材料的重要性能指標(biāo)之一。由于接觸式單顆粒微電極的接觸電阻不可控且不穩(wěn)定，采用該技術(shù)的循環(huán)老化研究較少。Kanamura 等[28]對(duì)比了LCO 單顆粒與PVDF 黏結(jié)劑包覆的LCO 單顆粒在60 ℃條件下100 個(gè)循環(huán)的容量保持率，如圖21(a)所示。結(jié)果表明，PVDF黏結(jié)劑包覆能夠有效提高LCO 單顆粒的循環(huán)容量保持率。Ando 等[83]將循環(huán)老化后的電池拆解獲得活性材料粉末，并進(jìn)一步制成接觸式單顆粒微電極研究老化顆粒的電化學(xué)性能，但并非直接采用接觸式單顆粒微電極開展循環(huán)測(cè)試。相較而言，連接式單顆粒微電極的連接更為穩(wěn)定，更適用于長(zhǎng)時(shí)間循環(huán)。Inada 等[109]實(shí)現(xiàn)了TiNb2O7單顆粒10 C 充放電倍率下的2000 次循環(huán)。另外，Tojo 等[108]實(shí)現(xiàn)了LTO 顆粒在30 C 充放電倍率下的5000 次循環(huán)，容量保持率為96.4%，如圖21(b)所示。

圖21 (a) 基于接觸式單顆粒微電極的LCO單顆粒100次循環(huán)的容量保持率[28]；(b) 基于連接式單顆粒微電極的LTO單顆粒5000次循環(huán)的容量保持率[108]Fig.21 (a) Capacity retention of LCO single particles during 100 cycles based on the contact-based single particle microelectrode[28]; (b) Capacity retention of LTO single particles during 5000 cycles based on the integrated single particle microelectrode[108]

3.2 動(dòng)力學(xué)參數(shù)獲取

已有多種電化學(xué)測(cè)試方法被用于獲取單顆粒動(dòng)力學(xué)參數(shù)，用于獲取交換電流密度/電荷轉(zhuǎn)移阻抗的方法有Tafel曲線、恒電位間歇滴定法(potentiostatic intermittent titration technique, PITT)、ЕIS 等；用于獲取固相鋰離子擴(kuò)散系數(shù)的方法有極化曲線、恒電流間歇滴定法(galvanostatic intermittent titration technique, GITT)、PITT、ЕIS 等。各種方法的簡(jiǎn)介以及相關(guān)單顆粒文獻(xiàn)見表2，更詳細(xì)的介紹請(qǐng)見參考文獻(xiàn)，在此不再贅述。需要注意的是，應(yīng)用不同電化學(xué)測(cè)試方法得到的擴(kuò)散系數(shù)有時(shí)會(huì)呈現(xiàn)數(shù)量級(jí)差異[128-130]。

表2 用于獲取單顆粒動(dòng)力學(xué)參數(shù)的電化學(xué)測(cè)試方法Table 2 Electrochemical methods for obtaining kinetic parameters of single-particles

上述大部分電化學(xué)方法都以單顆粒電化學(xué)模型為基礎(chǔ)，主要包括兩個(gè)物理過(guò)程：①顆粒內(nèi)部的離子擴(kuò)散過(guò)程，由菲克第二定律描述，即認(rèn)為顆粒內(nèi)部的離子擴(kuò)散只由鋰離子的濃差所決定，并未考慮其他因素的影響；②固液相界面上的脫嵌鋰反應(yīng)，由Bulter-Volmer 方程描述。該基礎(chǔ)模型仍有兩點(diǎn)不足：一是未考慮某些材料的多物理場(chǎng)性質(zhì)對(duì)電化學(xué)的影響；二是幾何上以球形假設(shè)為主，不適用于不規(guī)則形狀顆粒。首先，處理特定問(wèn)題需要考慮更復(fù)雜的物理圖景。例如，團(tuán)聚體內(nèi)部往往被電解液浸潤(rùn)，因此一次顆粒表面也存在電化學(xué)反應(yīng)[138]；在老化研究中還需要考慮表面固體電解質(zhì)界面膜生長(zhǎng)、析鋰等副反應(yīng)。此外，對(duì)于一些材料，還需要考慮多物理場(chǎng)對(duì)電化學(xué)過(guò)程的影響。例如，對(duì)于LFP、LTO等相變材料，由于其內(nèi)部存在濃度場(chǎng)分相行為，菲克定律不再適用。因此一些研究者引入了相邊界來(lái)研究這些具有明顯相分離行為的材料[139]。對(duì)于Si、SiOx等大體積膨脹材料，需要考慮體積膨脹和應(yīng)力應(yīng)變對(duì)電化學(xué)過(guò)程的影響[140]。其次，在物理模型的幾何結(jié)構(gòu)上，應(yīng)建立各向異性的橢球模型或重構(gòu)不規(guī)則形狀的模型，以更適用于鱗片狀石墨以及不規(guī)則的單晶等材料。

4 單顆粒動(dòng)力學(xué)表征方法與其他材料表征方法聯(lián)用

上文主要介紹了材料動(dòng)力學(xué)表征方法，將動(dòng)力學(xué)表征與其他材料表征方法結(jié)合，可以獲得電池材料更豐富的信息。根據(jù)表征方法的用途，可分為形貌表征、晶格結(jié)構(gòu)、元素組成和價(jià)態(tài)分析等方面。不同的表征方法的空間分辨率、時(shí)間分辨率、對(duì)材料的破壞性、測(cè)試所需環(huán)境不同，具體介紹可參考文獻(xiàn)[141]。本工作僅綜述材料表征方法與單顆粒動(dòng)力學(xué)表征方法的聯(lián)用案例及聯(lián)用需注意的問(wèn)題。

形貌表征方面，Dokko 等[99]借助接觸式單顆粒微電極設(shè)備中的光學(xué)顯微鏡，觀察到了LiNiO2單顆粒充電至4.2 V 以上的顆粒破碎現(xiàn)象，并推斷該現(xiàn)象與相轉(zhuǎn)變導(dǎo)致的內(nèi)部機(jī)械應(yīng)力有關(guān)。Fang 等[110]基于連接式單顆粒微電極并借助外置光學(xué)顯微鏡非原位拍攝了兩個(gè)SiOx單顆粒在不同嵌鋰量的光學(xué)照片，并據(jù)此計(jì)算顆粒膨脹率分別為146%和167%，接近材料理論膨脹率160%，其中一個(gè)顆粒的結(jié)果如圖22 所示。受限于光波的波長(zhǎng)范圍，光學(xué)顯微鏡的分辨率有限，一般難以觀察0.2 μm 以下的細(xì)微結(jié)構(gòu)。提高顯微鏡分辨率需要選用波長(zhǎng)更短的源，如掃描電子顯微鏡、透射電子顯微鏡、掃描透射X射線成像等技術(shù)。FIB/SЕM設(shè)備中開展單顆粒實(shí)驗(yàn)的方案及典型結(jié)果已在1.2.2 部分介紹，在此不再贅述。需要強(qiáng)調(diào)的是，掃描電子顯微鏡、透射電子顯微鏡等技術(shù)需要真空環(huán)境，使得電解液的選擇受限。解決該問(wèn)題需要發(fā)展可以在真空環(huán)境下使用的原位反應(yīng)腔體。

圖22 非原位測(cè)量SiOx單顆粒脫鋰過(guò)程中的體積變化[110]Fig.22 Volume expansion during delithiation process of a SiOx single particle[110]

X 射線衍射(XRD)是一種常用的晶體結(jié)構(gòu)表征方法，但實(shí)驗(yàn)室級(jí)XRD 的空間精度一般在mm 量級(jí)，無(wú)法應(yīng)用于單個(gè)顆粒。同步輻射XRD 的射線波長(zhǎng)更短，空間精度可以達(dá)到nm 量級(jí)，可以用于單個(gè)顆粒研究。Brandt等[142]將連接式單顆粒微電極與現(xiàn)場(chǎng)同步輻射XRD 和原位三維斷層掃描成像結(jié)合，揭示了高鎳三元正極材料顆粒尺度充放電過(guò)程中的材料變形和損壞機(jī)理。Li等[143]將連接式單顆粒微電極與多種納米尺度分辨率的同步輻射X射線技術(shù)結(jié)合，采用全場(chǎng)透射硬X 射線顯微鏡重構(gòu)NMC811單顆粒的三維形貌，并采用掃描軟X射線納米探針獲取顆粒表面Ni的價(jià)態(tài)分布，發(fā)現(xiàn)了內(nèi)部孔隙率與表面晶格重構(gòu)之間的關(guān)聯(lián)，揭示了顆粒微觀結(jié)構(gòu)和表面化學(xué)之間的相互調(diào)節(jié)關(guān)系。除了XRD 外，拉曼光譜也能用于表征材料結(jié)構(gòu)。拉曼光譜與單顆粒技術(shù)結(jié)合，能夠原位獲取顆粒工作過(guò)程中的分子結(jié)構(gòu)信息。Dokko等[144]搭建了單顆粒原位拉曼散射光譜實(shí)驗(yàn)平臺(tái)，如圖23(a)所示，基于該平臺(tái)，獲取了多晶LMO 顆粒[144]、石墨微片[145]、單晶LMO 顆粒[146]在線性伏安測(cè)試過(guò)程中的拉曼光譜?；诠庾V數(shù)據(jù)進(jìn)一步分析得到了顆粒內(nèi)部的分相特征，如圖23(b)～(d)所示。

圖23 (a)單顆粒原位拉曼散射光譜實(shí)驗(yàn)平臺(tái)示意圖[144]；多晶LMO顆粒 (b)[144]、石墨微片 (c)[145]和單晶LMO顆粒 (d)[146]充放電過(guò)程中的分相比例演變Fig.23 (a) Schematic of a spectroelectrochemical cell for in situ Raman scattering spectroscopy of single particle microelectrodes[144]; Evolution of phase fractions during charge and discharge of single LMO polycrystalline particles (b)[144], single graphite flakes (c)[145], and single LMO crystalline particles (d)[146]

單顆粒測(cè)試過(guò)程中原位或非原位獲得顆粒形貌、晶格結(jié)構(gòu)、元素組成和價(jià)態(tài)分析等信息有助于深入理解材料充放電機(jī)制與性能衰減機(jī)理等。除了上述介紹的已有聯(lián)用方法外，進(jìn)一步發(fā)展聯(lián)用方法需要綜合考慮各種材料表征方法的空間分辨率、時(shí)間分辨率、對(duì)材料的破壞性、測(cè)試所需環(huán)境等因素。

5 總結(jié)

單顆粒測(cè)試是準(zhǔn)確表征材料動(dòng)力學(xué)性能的理想方案，既剝離了多孔電極中非活性物質(zhì)及孔隙的影響，又保留了材料本身的缺陷、微觀結(jié)構(gòu)等特性。本工作圍繞鋰離子電池單顆粒動(dòng)力學(xué)表征方法，梳理了各種單顆粒尺度的測(cè)試技術(shù)，包括掃描電化學(xué)池顯微鏡、接觸式單顆粒微電極、連接式單顆粒微電極、夾持式單顆粒微電極、凹坑式單顆粒微電極、納米碰撞法等。通過(guò)在測(cè)試體系、測(cè)試對(duì)象、對(duì)象可選擇性、嵌鋰態(tài)控制、外部應(yīng)力等方面綜合比較，發(fā)現(xiàn)僅有連接式單顆粒微電極體系封閉，能建立性能與顆粒粒徑、形貌的聯(lián)系，能控制單顆粒嵌鋰態(tài)，且無(wú)外部應(yīng)力，適用于各種電化學(xué)方法。接著，圍繞材料性能表征與材料參數(shù)獲取兩方面闡述了基于接觸式單顆粒微電極和連接式單顆粒微電極的動(dòng)力學(xué)表征方法。其中，動(dòng)力學(xué)表征的方法主要有循環(huán)伏安法、電化學(xué)阻抗譜法、倍率性能測(cè)試等，而針對(duì)材料循環(huán)性能的研究仍較少。這主要是由于接觸式單顆粒微電極的接觸電阻不可控且不穩(wěn)定，而連接式單顆粒微電極的連接更為穩(wěn)定，更適用于研究材料循環(huán)性能。動(dòng)力學(xué)參數(shù)獲取的主要方法有Tafel 曲線、恒電位間歇滴定法、恒電流間歇滴定法、電化學(xué)阻抗譜法等，其單顆粒電化學(xué)模型主要包括固相擴(kuò)散過(guò)程和界面反應(yīng)過(guò)程，在處理特定場(chǎng)景的物理圖景和特定材料的幾何結(jié)構(gòu)上仍存在不足。最后，綜述了單顆粒動(dòng)力學(xué)表征方法與其他材料表征方法的聯(lián)用案例，目前主要涉及形貌表征、結(jié)構(gòu)表征、價(jià)態(tài)分析等方面。聯(lián)用方法的進(jìn)一步發(fā)展尚需綜合考慮各種材料表征方法的空間分辨率、時(shí)間分辨率、對(duì)材料的破壞性、測(cè)試所需環(huán)境等因素。材料單顆粒動(dòng)力學(xué)表征方法是對(duì)傳統(tǒng)材料表征方法的進(jìn)一步補(bǔ)充，將來(lái)有希望發(fā)展為準(zhǔn)確、高效的動(dòng)力學(xué)性能測(cè)試工具，在電池設(shè)計(jì)與材料評(píng)價(jià)等工程應(yīng)用中發(fā)揮作用。