編織復(fù)合材料低速?zèng)_擊損傷超聲熱成像檢測(cè)

李 胤，宋遠(yuǎn)佳，江海軍，陳 飛，張 凱

〈無(wú)損檢測(cè)〉

編織復(fù)合材料低速?zèng)_擊損傷超聲熱成像檢測(cè)

李 胤1，宋遠(yuǎn)佳1，江海軍2，陳 飛2，張 凱2

（1. 中國(guó)空氣動(dòng)力研究與發(fā)展中心，四川 綿陽(yáng) 621000；2. 南京諾威爾光電系統(tǒng)有限公司，江蘇 南京 210014）

編織復(fù)合材料低速?zèng)_擊損傷主要為內(nèi)部的分層損傷，采用目視檢測(cè)無(wú)法有效檢測(cè)損傷，損傷使得結(jié)構(gòu)承載能力嚴(yán)重降低，威脅編織復(fù)合材料構(gòu)件的安全使用。本文使用超聲紅外熱成像技術(shù)對(duì)編織復(fù)合材料低速?zèng)_擊損傷進(jìn)行無(wú)損檢測(cè)研究，使用10J、20J、30J、40J、50J的沖擊能量制作了5個(gè)試件。對(duì)超聲激勵(lì)過(guò)程的溫升曲線(xiàn)、空間溫度曲線(xiàn)進(jìn)行了詳細(xì)分析；對(duì)比不同沖擊能量試件發(fā)現(xiàn)，低速?zèng)_擊下?lián)p傷主要是內(nèi)部損傷，沖擊能量越大，損傷區(qū)域越大，且損傷具有延展性。采用曲線(xiàn)分類(lèi)算法對(duì)損傷區(qū)域進(jìn)行了定量識(shí)別，發(fā)現(xiàn)編織復(fù)合材料損傷面積和沖擊能量成線(xiàn)性關(guān)系。

超聲紅外熱成像；編織復(fù)合材料；低速?zèng)_擊損傷；無(wú)損檢測(cè)

0 引言

編織復(fù)合材料是由碳纖維材料為增強(qiáng)體，以環(huán)氧樹(shù)脂為基質(zhì)，由不同方向纖維鋪層疊加組成的新型復(fù)合材料，其具有高比強(qiáng)度、高比剛度、耐腐蝕、耐老化、耐熱性的優(yōu)點(diǎn)。編織復(fù)合材料由于制造成本低、生產(chǎn)效率高、機(jī)械性能突出、具有纖維互鎖的網(wǎng)狀結(jié)構(gòu)[1]。編織復(fù)合材料在制造和適用過(guò)程中會(huì)碳纖維復(fù)合材料實(shí)現(xiàn)輕量化的同時(shí)，還能提供產(chǎn)品相當(dāng)?shù)陌踩院涂煽啃裕驯粡V泛應(yīng)用于航空航天、汽車(chē)、輪船、運(yùn)動(dòng)器械等[2-4]。NASA噴氣發(fā)動(dòng)機(jī)風(fēng)扇機(jī)匣、波音787飛機(jī)風(fēng)扇機(jī)匣都采用的是編織復(fù)合材料。復(fù)合材料結(jié)構(gòu)是由纖維鋪層疊加而成，在面臨碰撞和沖擊時(shí)，纖維和纖維之間都是由基體傳遞載荷，沖擊容易造成材料基體開(kāi)裂、分層、脫粘等缺陷，編織層壓板沖擊損傷模式主要是層間分層，不會(huì)出現(xiàn)纖維劈裂等損傷模式[5]。在結(jié)構(gòu)表面看不出來(lái)?yè)p傷缺陷，目視檢測(cè)也無(wú)法檢測(cè)出缺陷信息，但其內(nèi)部可能因瞬時(shí)沖擊能量的吸收，產(chǎn)生了嚴(yán)重的損傷，使得材料結(jié)構(gòu)失效、材料性能降低，對(duì)結(jié)構(gòu)承載能力造成大幅度下降[6-7]。因此，有效及時(shí)檢測(cè)編織復(fù)合材料內(nèi)部損傷或缺陷情況，對(duì)于保證復(fù)合材料結(jié)構(gòu)件可靠性具有重要的意義。

超聲紅外熱成像技術(shù)以超聲作為熱激勵(lì)源，激勵(lì)過(guò)程中僅界面類(lèi)缺陷或閉合裂紋發(fā)熱，正常區(qū)域不發(fā)熱，屬于選擇性激勵(lì)方式，更適合于不規(guī)則形狀材料界面缺陷或閉合裂紋檢測(cè)。因此目前超聲紅外熱成像技術(shù)主要應(yīng)用在對(duì)金屬裂紋的檢測(cè)[8-11]。韓夢(mèng)[12]等采用超聲紅外熱成像對(duì)鋁金屬的疲勞微裂紋進(jìn)行檢測(cè)，微裂紋最小寬度為20mm；習(xí)小文[13]等采用超聲紅外熱成像技術(shù)對(duì)航空發(fā)動(dòng)機(jī)葉片裂紋進(jìn)行檢測(cè)，最小檢測(cè)裂紋寬度為0.5mm。G. Busse等[14]最早將超聲紅外鎖相熱成像檢測(cè)技術(shù)引入到復(fù)合材料界面類(lèi)缺陷檢測(cè)。田干等[15]采用超聲紅外熱成像技術(shù)對(duì)航空復(fù)合材料進(jìn)行數(shù)值仿真研究，建立含裂紋缺陷復(fù)合材料的有限元模型；金國(guó)鋒、張煒等[16-17]通過(guò)數(shù)值計(jì)算和試驗(yàn)研究了超聲紅外熱成像技術(shù)對(duì)復(fù)合材料沖擊損傷檢測(cè)的適用性；李胤等[18]采用超聲紅外熱像檢測(cè)對(duì)復(fù)合材料層合板24J和29J沖擊損傷進(jìn)行檢測(cè)研究，并與超聲C掃進(jìn)行對(duì)比，結(jié)果表明超聲紅外熱像檢測(cè)可檢測(cè)出復(fù)合材料不同損傷形式，并且比超聲C掃檢測(cè)速度快、檢測(cè)精度高。

目前對(duì)沖擊能量損傷研究大部分基于1個(gè)或2個(gè)沖擊能量對(duì)復(fù)合材料損傷的研究，為了解不同沖擊能量對(duì)編織復(fù)合材料損傷及擴(kuò)展情況，采用10J、20J、30J、40J、50J沖擊能量對(duì)不同編織復(fù)合材料進(jìn)行沖擊，并對(duì)沖擊過(guò)程中的沖擊能量-時(shí)間曲線(xiàn)進(jìn)行了記錄，采用超聲紅外熱成像技術(shù)對(duì)不同沖擊能量損傷試件進(jìn)行檢測(cè)與分析。

1 基本原理

1.1 超聲熱成像技術(shù)的檢測(cè)原理

超聲紅外熱成像技術(shù)是將超聲波激勵(lì)和紅外熱成像兩者結(jié)合的新型無(wú)損檢測(cè)方法，屬于主動(dòng)式紅外無(wú)損檢測(cè)方法的一種。超聲紅外熱成像技術(shù)的檢測(cè)原理如圖1所示，是通過(guò)將高頻超聲波（20～40kHz）耦合注入待測(cè)試件，超聲波經(jīng)過(guò)界面耦合在試件中傳播，在超聲波的作用下，試件缺陷由于塑性變形、摩擦作用、粘彈性效應(yīng)等產(chǎn)生熱量，使得裂紋、損傷區(qū)域溫度升高，在熱傳導(dǎo)作用下，其裂紋或損傷位置對(duì)應(yīng)的試件表面溫度也相應(yīng)的升高，利用紅外熱像儀采集試件表面的紅外熱序列圖像，對(duì)紅外序列圖像進(jìn)行處理便可得到其內(nèi)部缺陷信息。相較于其他激勵(lì)方式的紅外熱成像技術(shù)，例如：閃光燈激勵(lì)、紅外燈激勵(lì)、激光激勵(lì)等，這些激勵(lì)方式都屬于面激勵(lì)，不論是缺陷區(qū)域還是無(wú)缺陷區(qū)域，試件表面被整體加熱，表面吸收的能量通過(guò)熱傳導(dǎo)到試件內(nèi)部，遇到隔熱性缺陷時(shí)，熱波反射回表面。超聲紅外熱成像技術(shù)是對(duì)試件局部加熱，其僅對(duì)缺陷的區(qū)域進(jìn)行加熱，無(wú)缺陷區(qū)域不進(jìn)行加熱，屬于選擇性加熱方式，在超聲激勵(lì)下產(chǎn)生相對(duì)位移的缺陷區(qū)域溫度都將升高，相當(dāng)于是體加熱方式，并且從缺陷區(qū)域通過(guò)熱傳導(dǎo)的方式傳播到試件表面，僅傳播了單次的距離。

圖1 超聲紅外熱成像技術(shù)原理

1.2 超聲熱成像技術(shù)的檢測(cè)原理

超聲波在試件內(nèi)界面缺陷處衰減產(chǎn)生熱量，缺陷處則成為熱源。由此可知，超聲波激勵(lì)產(chǎn)生的熱流率的傳播滿(mǎn)足熱傳導(dǎo)方程：

式(1)中：為溫度，℃；k、k、k分別為在三個(gè)維度上的導(dǎo)熱率，W/(m·℃)；為密度，kg/m3，為比熱容，J/(kg·℃)。

熱傳導(dǎo)方程(1)的初始條件為：

(,,,)＝0＝0 (2)

式(2)中：0為環(huán)境溫度，℃。

熱傳導(dǎo)方程支配熱傳導(dǎo)及其擴(kuò)散過(guò)程，試件檢測(cè)過(guò)程時(shí)間比較短，表面溫度變化比較小，忽視試件表面對(duì)流和熱輻射，則：

式(3)中：為熱擴(kuò)散率，m2/s；?2為拉普拉斯算子，

分別對(duì)上式進(jìn)行關(guān)于空間(,,)的傅里葉變換得到：

常微分方程的解析解為：

對(duì)T(,)進(jìn)行傅里葉反變換得到：

式(6)為超聲波在試件內(nèi)界面缺陷熱源公式，式子表示，熱源公式是一個(gè)復(fù)雜函數(shù)表達(dá)式。

2 試驗(yàn)與結(jié)果分析

2.1 碳纖維復(fù)合材料沖擊損傷

試驗(yàn)用的碳纖維復(fù)合材料是T700編織復(fù)合材料層壓板，編織技術(shù)制造網(wǎng)格狀堆疊而成，鋪層方式為－45/90/45/0，經(jīng)過(guò)浸漬固化直接形成復(fù)合材料結(jié)構(gòu)，試件共5件，試件尺寸均為150mm×100mm×4mm，對(duì)5件試件進(jìn)行沖擊試驗(yàn)，沖擊能量分別是10J、20J、30J、40J、50J，沖擊能量-時(shí)間曲線(xiàn)如圖2所示，沖擊后試件光學(xué)圖像如圖3所示，圖3(a)為試件正面，為沖擊面，圖3(b)為試件背面，光學(xué)圖像上很難看到試件表面有損傷。

圖2 沖擊能量-時(shí)間曲線(xiàn)

2.2 超聲熱成像檢測(cè)系統(tǒng)

超聲紅外熱成像系統(tǒng)如圖4所示，系統(tǒng)主要包括超聲激勵(lì)電源、超聲槍、紅外熱像儀、夾具、圖像處理和控制系統(tǒng)。超聲槍包括換能器、調(diào)幅器、工具桿，最大功率為1200W，激勵(lì)頻率為20kHz，超聲激勵(lì)時(shí)間可設(shè)置為0.2～20s。通過(guò)超聲激勵(lì)電源箱控制器調(diào)節(jié)輸出功率大小，預(yù)緊力大小通過(guò)機(jī)械控制，預(yù)緊力大小最大可設(shè)置1000N。紅外熱像儀型號(hào)為FLIR A655sc，屬于非制冷型紅外熱像儀，工作波段為7.5～14mm，室溫下等效噪聲溫差為0.04K，圖像分辨率為640pixel×480pixel。

圖3 沖擊后試件光學(xué)圖像

試驗(yàn)過(guò)程中超聲槍不直接作用于試件表面，試件固定在夾具上，夾具固定在平臺(tái)上，超聲槍頂在夾具上面，在試驗(yàn)過(guò)程中，需要確保超聲波有效注入到夾具中，夾具和試件要接觸良好，超聲槍在20kHz的激勵(lì)下，振幅約為幾十微米，如果超聲槍與夾具之間接觸不好，則超聲能量無(wú)法傳遞到夾具上，因此設(shè)置超聲槍與夾具的預(yù)緊力為200N，預(yù)緊力是通過(guò)旋轉(zhuǎn)預(yù)緊力手柄迫使預(yù)緊力系統(tǒng)單元向前移動(dòng)，內(nèi)部彈簧受到擠壓，從而對(duì)超聲槍頭產(chǎn)生壓力，超聲槍頭壓緊夾具。校正好紅外熱像儀，超聲激勵(lì)時(shí)間為1.5s，采集頻率為50Hz，采集時(shí)間為10s。

2.3 檢測(cè)結(jié)果分析

試驗(yàn)中共有5種不同沖擊能量的試件，選取30J能量沖擊能量的試件3#進(jìn)行分析，圖5所示為超聲紅外熱成像系統(tǒng)檢測(cè)試件3#所示的紅外序列熱圖，從圖5中可以看出，超聲激勵(lì)前，看不到任何熱斑信息，隨著超聲持續(xù)激勵(lì)，圖像中熱斑信息逐漸清晰，0.08s時(shí)稍微可以看到零星散點(diǎn)，到0.5s時(shí)逐漸形成了較為清晰的熱斑，超聲激勵(lì)時(shí)間為1.5s，紅外序列中時(shí)間為1.6s時(shí)熱斑最為清晰，在超聲激勵(lì)結(jié)束后，沖擊損傷區(qū)域不能持續(xù)發(fā)熱，僅能靠自身熱傳導(dǎo)把熱斑區(qū)域的能量傳遞到低溫區(qū)域，逐漸達(dá)到溫度平衡，從紅外序列圖中表現(xiàn)為圖像越來(lái)越模糊，對(duì)比度越來(lái)越低，到8.66s時(shí)已不能分辨出熱斑輪廓信息，隨著熱傳導(dǎo)的進(jìn)行，將不能檢測(cè)到任何熱斑信息，所檢測(cè)到的紅外圖像與0.02s時(shí)圖像一致。

圖4 超聲紅外熱成像系統(tǒng)

圖5 試件3#紅外序列熱圖

圖6為不同位置處A點(diǎn)、B點(diǎn)、C點(diǎn)、D點(diǎn)、E點(diǎn)的溫升變化曲線(xiàn)，由圖6曲線(xiàn)可以看出，超聲激勵(lì)后，損傷區(qū)域溫度迅速上升，且各點(diǎn)溫度上升不盡相同，A點(diǎn)為試件3#的溫升最高點(diǎn)，最高溫升可達(dá)到8℃，B點(diǎn)和C點(diǎn)為其他區(qū)域溫升點(diǎn)，這3個(gè)點(diǎn)溫升曲線(xiàn)有一個(gè)特點(diǎn)，溫升曲線(xiàn)都是呈現(xiàn)先上升再下降的過(guò)程，這3個(gè)點(diǎn)代表著試件內(nèi)部有持續(xù)發(fā)熱的熱源，這些熱源就是在超聲激勵(lì)下，損傷處由于摩擦生熱等原因產(chǎn)生的熱源。D點(diǎn)溫升曲線(xiàn)只有溫升的過(guò)程，沒(méi)有下降的過(guò)程，從圖像上看，C點(diǎn)位熱斑區(qū)中間位置，D點(diǎn)處于C點(diǎn)上方，D點(diǎn)處于熱斑區(qū)域的邊緣，邊緣位置損傷比較輕微，溫升沒(méi)有那么高，但依然會(huì)在持續(xù)激勵(lì)過(guò)程中溫度不斷上升，等熱激勵(lì)結(jié)束以后，隨著熱擴(kuò)散的進(jìn)行溫度將下降，由于其處于熱斑的邊緣區(qū)域，熱斑處的熱量會(huì)由于熱擴(kuò)散向低溫區(qū)域傳播，C點(diǎn)和D點(diǎn)的溫度由于熱擴(kuò)散會(huì)逐漸接近，因此導(dǎo)致D點(diǎn)溫度下降曲線(xiàn)基本是平的。E點(diǎn)代表著無(wú)熱斑區(qū)域，即無(wú)損傷區(qū)域，溫升曲線(xiàn)基本是平坦的，E點(diǎn)對(duì)應(yīng)位置的內(nèi)部沒(méi)有發(fā)熱源，與上文分析一致。

圖6 試件3#不同點(diǎn)溫升曲線(xiàn)

為了更形象描述不同幀之間空間溫度變化曲線(xiàn)，分別取圖5所示前6個(gè)時(shí)間點(diǎn)的對(duì)應(yīng)圖像的空間溫度變化曲線(xiàn)，直線(xiàn)所對(duì)應(yīng)的位置為圖7所示紅色空間直線(xiàn)對(duì)應(yīng)的位置，左邊是起始點(diǎn)，對(duì)應(yīng)的距離為0，右邊對(duì)應(yīng)的距離為141.5mm。曲線(xiàn)橫坐標(biāo)為距離，縱坐標(biāo)為溫度，環(huán)境溫度約為22℃，＝0.02s對(duì)應(yīng)的空間曲線(xiàn)是超聲激勵(lì)之前的空間溫度曲線(xiàn)，溫度基本相同，沒(méi)有太明顯變化，＝0.08s紅外圖像上可以看到零星散點(diǎn)，紅色空間直線(xiàn)正好位于散點(diǎn)上，在空間溫度曲線(xiàn)上正好可以看到損傷處對(duì)應(yīng)位置處有凸起，隨著超聲激勵(lì)的加載，損傷區(qū)域空間溫度曲線(xiàn)溫度逐漸升高，并且其對(duì)應(yīng)的寬度稍微有所增加，但溫度升高的點(diǎn)僅限于損傷區(qū)域，非損傷區(qū)域?qū)?yīng)的曲線(xiàn)基本是不變的，重疊在一起；損傷區(qū)域＝0.24s對(duì)應(yīng)的空間溫度曲線(xiàn)就比＝0.08s對(duì)應(yīng)的空間溫度曲線(xiàn)要高，同樣的損傷區(qū)域＝0.50s對(duì)應(yīng)的空間溫度曲線(xiàn)比＝0.24s對(duì)應(yīng)的空間溫度曲線(xiàn)高，到超聲激勵(lì)結(jié)束時(shí)間附近＝1.6s，空間溫度曲線(xiàn)升高最高值，圖7對(duì)應(yīng)的最高曲線(xiàn)。超聲激勵(lì)結(jié)束后，損傷區(qū)域不再主動(dòng)發(fā)熱，內(nèi)部熱源消失，溫度開(kāi)始下降，空間溫度曲線(xiàn)也隨之下降，＝2.28s損傷區(qū)域?qū)?yīng)的曲線(xiàn)的值就比＝1.6s對(duì)應(yīng)曲線(xiàn)值有所下降。圖像中紅色箭頭指示的空間距離約60mm時(shí)間為＝0.50s和＝1.60s損傷區(qū)域的邊緣點(diǎn)，溫度比其旁邊兩個(gè)尖峰都要低，當(dāng)超聲激勵(lì)結(jié)束以后，隨著熱擴(kuò)散的進(jìn)行，＝2.28s對(duì)應(yīng)的溫度反而要比＝1.60s對(duì)應(yīng)的溫度要高，此時(shí)該區(qū)域?qū)?yīng)的2個(gè)尖峰也變成了一個(gè)大而平滑的尖峰曲線(xiàn)，在紅外序列圖像中就表現(xiàn)為圖像變模糊，與圖5所示圖像相對(duì)應(yīng)。

圖7 試件3#空間溫度曲線(xiàn)

2.4 不同沖擊能量試件結(jié)果與分析

圖8為不同沖擊能量沖擊試件的檢測(cè)圖像，從光學(xué)圖像上都看不到表面的損傷信息；從檢測(cè)圖上看，沖擊能量為10J的1#試件檢測(cè)圖上有3個(gè)小的熱斑區(qū)域，沖擊能量為20J的2#試件看出熱斑區(qū)域連成了一個(gè)整體，沖擊能量為30J的3#試件可以看到熱斑已延展開(kāi)，沖擊能量為40J的4#試件檢測(cè)圖上看出形成的熱斑延展成一條長(zhǎng)的縫，沖擊能量為50J的5#試件檢測(cè)熱圖上熱斑幾乎貫穿對(duì)角線(xiàn)，并且還有額外2條分支。試件是二維編織技術(shù)制作的二維編織復(fù)合材料，編織使得纖維之間連成了有機(jī)的整體，使得二維編織復(fù)合材料展現(xiàn)出了較強(qiáng)的整體性。在沖擊能量的作用下，外表面幾乎看不出損傷信息，當(dāng)編織復(fù)合材料受到小的外部沖擊后，不足以破壞有機(jī)的整體，損傷區(qū)域僅限于沖擊點(diǎn)周?chē)?；?dāng)編織復(fù)合材料受到大的外部沖擊后，其內(nèi)部將會(huì)產(chǎn)生大的面積分層，損傷展現(xiàn)出延展性。

2.5 損傷區(qū)域識(shí)別

衡量超聲紅外熱成像技術(shù)對(duì)編織復(fù)合材料檢測(cè)能力關(guān)鍵是對(duì)損傷區(qū)域進(jìn)行提取，采用雙閾值分割，對(duì)圖5中時(shí)間為＝0.50s、＝1.60s、＝2.28s圖像進(jìn)行分割，分割效果如圖9所示，無(wú)法達(dá)到理想的分割效果。底部區(qū)域是超聲激勵(lì)中夾具位置，夾具在超聲激勵(lì)作用下溫度升高，通過(guò)熱傳導(dǎo)會(huì)把試件底部的溫度升高，采用雙閾值分割方法無(wú)法把該區(qū)域給剔除，對(duì)比3張圖分割效果可以看出，選用不同時(shí)間的圖像，分割的結(jié)果不盡相同。

圖8 不同沖擊能量試件檢測(cè)圖像

圖9 試件3#雙閾值分割效果

由于紅外序列圖中單幀圖像由于熱傳導(dǎo)一直在發(fā)生變化，采用單幀圖像分割算法會(huì)由于選取的幀不同而導(dǎo)致分割區(qū)域的差異，為了準(zhǔn)確提取損傷區(qū)域，本文采用曲線(xiàn)分類(lèi)算法，利用每一個(gè)像素點(diǎn)的溫升曲線(xiàn)進(jìn)行分類(lèi)，定義損傷區(qū)域強(qiáng)弱程度，溫升曲線(xiàn)有上升沿和下降沿的點(diǎn)為熱斑中心區(qū)域，該區(qū)域損傷比較嚴(yán)重，圖6所示對(duì)應(yīng)的A、B、C三個(gè)點(diǎn)，該像素點(diǎn)置紅色；溫升曲線(xiàn)有上升沿但無(wú)下降沿的點(diǎn)為損傷比較輕微，圖6所示對(duì)應(yīng)的D點(diǎn)，該像素點(diǎn)置綠色；溫升曲線(xiàn)基本不變化的為無(wú)損傷區(qū)域，圖6所示的E點(diǎn)，該像素點(diǎn)置黑色。不同沖擊能量試件分割效果如圖10所示。對(duì)比于雙閾值分割，采用曲線(xiàn)分類(lèi)算法分割效果比較好，且圖像中有兩種顏色表示，紅色區(qū)域基本對(duì)應(yīng)于檢測(cè)圖像中的亮熱斑區(qū)域。

表1為不同沖擊能量試件損傷面積統(tǒng)計(jì)，從表格中可以看出，沖擊能量越大，損傷面積越大，但是試件4#損傷面積反而比試件3#損傷面積小。注意到在沖擊試驗(yàn)中，圖2所示沖擊能量-時(shí)間曲線(xiàn)，試件4#峰值沖擊能量是40J，正常沖擊結(jié)束處的能量是30J左右，但沖擊結(jié)束處的能量只有20J，反而低于試件3#沖擊結(jié)束處的能量24J，所以造成這種對(duì)應(yīng)關(guān)系不匹配的情況。

圖10 不同沖擊能量試件分割效果

表1 不同沖擊能量試件損傷面積

由于試件4#沖擊結(jié)束處能量偏低，因此把其他4個(gè)試件的沖擊能量和損傷面積作為損傷面積關(guān)系圖，如圖11所示，可以發(fā)現(xiàn)損傷面積和沖擊能量成線(xiàn)性關(guān)系，與碳纖維層合板沖擊損傷面積和沖擊能量關(guān)系曲線(xiàn)相同[19]。

圖11 編織復(fù)合材料損傷面積與沖擊能量的關(guān)系

3 結(jié)論

編織復(fù)合材料沖擊損傷主要涉及復(fù)合材料的分層損傷，這些損傷無(wú)法采用目視檢測(cè)，且損傷會(huì)使得結(jié)構(gòu)承載能力嚴(yán)重降低，從而威脅復(fù)合材料構(gòu)件的安全使用。制作了編織復(fù)合材料層壓板試件共5件，并對(duì)不同沖擊能量下沖擊損傷開(kāi)展了超聲紅外熱成像技術(shù)研究。超聲激勵(lì)試件時(shí)，沖擊損傷區(qū)域由于摩擦等因素產(chǎn)生熱量，相當(dāng)于內(nèi)部有熱源的存在；無(wú)損傷區(qū)域不生熱，使用紅外熱像儀采集紅外圖像序列便可實(shí)現(xiàn)對(duì)損傷區(qū)域檢測(cè)，本文以試件3#為例對(duì)超聲激勵(lì)過(guò)程的溫升曲線(xiàn)、空間溫度曲線(xiàn)進(jìn)行了詳細(xì)的分析。并對(duì)10～50J沖擊能量試件進(jìn)行了對(duì)比分析，最后采用曲線(xiàn)分類(lèi)算法對(duì)損傷區(qū)域進(jìn)行了定量識(shí)別，發(fā)現(xiàn)編織復(fù)合材料損傷面積和沖擊能量成線(xiàn)性關(guān)系。后續(xù)的工作是采用其他技術(shù)手段（如超聲C掃描無(wú)損檢測(cè)技術(shù)）確認(rèn)試件損傷區(qū)域面積，以及對(duì)損傷區(qū)域的評(píng)估，將對(duì)損傷定量化及曲線(xiàn)分類(lèi)算法得到更進(jìn)一步提高。

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Low-velocity Impact Damage Detection of Woven Composites Based on Ultrasonic Infrared Thermography

LI Yin1，SONG Yuanjia1，JIANG Haijun2，CHEN Fei2，ZHANG Kai2

(1.,621000,; 2.,210014,)

Low-velocity impact damage of woven composites is mainly caused by internal delamination damage, which cannot be effectively detected by visual inspection; this seriously reduces the structural load-bearing capacity and threatens the safe use of the compiled composite components. In this study, ultrasonic infrared thermography was used to perform nondestructive testing of the low-velocity impact damage of woven composites, and five specimens were produced using impact energies of 10, 20, 30, 40, and 50J. The temperature increase and space temperature curves of the ultrasonic excitation process were analyzed. By comparing different impact energy specimens, it was found that the damage under low-speed impact was mainly internal, and the larger the impact energy, the larger the damage area. Moreover, the damage was ductile. The damage area was identified quantitativelyusing a curve classification algorithm. It was found that the damage area of woven composites and the impact energy were linearly correlated.

ultrasonic infrared thermography, woven composites, low-velocity impact damage, nondestructive testing

V45

A

1001-8891(2023)08-0876-08

2022-04-19；

2022-04-26.

李胤（1990-），男，博士，工程師，主要從事結(jié)構(gòu)檢測(cè)與性能評(píng)估工作。E-mail：DIYLLLLY@163.com。

江海軍（1988-），男，碩士，高級(jí)工程師，主要從事紅外無(wú)損檢測(cè)技術(shù)研發(fā)工作。E-mail：navy63@163.com。

國(guó)家自然科學(xué)基金（52005495）；中國(guó)空氣動(dòng)力研究與發(fā)展中心基礎(chǔ)和前沿技術(shù)研究基金（PJD20200223）。