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    不同圍巖電阻率背景下音頻大地電磁探測(cè)效果與深度的關(guān)系討論

    2022-10-09 09:26:58張濡亮
    鈾礦地質(zhì) 2022年5期
    關(guān)鍵詞:阻層電阻率反演

    張濡亮

    (核工業(yè)北京地質(zhì)研究院 中核集團(tuán)鈾資源勘查與評(píng)價(jià)技術(shù)重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,北京 100029)

    經(jīng)過60 多年的發(fā)展,我國(guó)鈾礦勘查取得了重要進(jìn)展和顯著成果,針對(duì)北方砂巖和南方硬巖型鈾礦的系統(tǒng)研究得到了全面深化[1]。在北方砂巖地區(qū),研究人員對(duì)塔里木盆地吐格爾明背斜的研究表明:該區(qū)的目標(biāo)層為含鈾砂體,含礦地層具有較穩(wěn)定的“泥-砂-泥”結(jié)構(gòu)[2],層間氧化帶型鈾礦大多與該區(qū)地下的砂體關(guān)系密切。而南方地區(qū)相山鈾礦田的關(guān)鍵控礦要素有巖性界面、斷裂構(gòu)造、次火山巖體等,火山巖組間界面的變異部位、基底界面與斷裂構(gòu)造的復(fù)合處是鈾礦最有利的賦存部位[3-6]。白面石地區(qū)的鈾礦體主要產(chǎn)于火山盆地基底花崗巖內(nèi),礦化受構(gòu)造裂隙控制,在巖脈與斷裂構(gòu)造及基底花崗巖頂界面的交會(huì)部位,鈾礦化更為富集[7]。整體而言,上述控礦要素或鈾礦產(chǎn)出部位多與圍巖存在較為明顯的電性差異,從而為音頻大地電磁法(AMT)的實(shí)際應(yīng)用提供了物性前提[8-10]。

    近年來,隨著勘探深度的進(jìn)一步加大,AMT方法深部分辨率不足的問題顯得日趨突出。李慧杰等認(rèn)為,在點(diǎn)位和點(diǎn)距布設(shè)合理的情況下,AMT 法對(duì)斷層傾向、發(fā)育平面位置的推斷是可靠的[11-12]。胡旭對(duì)AMT 的分辨率問題進(jìn)行過分析,得出了橫向分辨率主要和電極距有關(guān),縱向分辨率主要由采樣頻點(diǎn)所決定的結(jié)論[13]。何俊飛從野外試驗(yàn)的角度,對(duì)比分析了在強(qiáng)干擾環(huán)境中CSAMT(可控源音頻大地電磁)法和AMT 法對(duì)于深部低阻礦體的電磁響應(yīng)差異,認(rèn)為CSAMT 法的抗干擾能力和深部分辨低阻體的能力更強(qiáng)[14]。本文基于不同圍巖電阻率背景下不同深度電性異常體的正反演計(jì)算,總結(jié)了電性體埋深、圍巖背景電阻率以及AMT 探測(cè)效果之間的關(guān)系,為后續(xù)AMT 方法的應(yīng)用提供了依據(jù)。

    1 AMT 方法概述

    電磁感應(yīng)法是以地殼中巖石的導(dǎo)電性與導(dǎo)磁性差異為主要物質(zhì)基礎(chǔ),根據(jù)電磁感應(yīng)原理觀測(cè)和研究電磁場(chǎng)空間與時(shí)間分布規(guī)律,從而尋找地下良導(dǎo)電礦體或解決其他地質(zhì)問題的一組分支電法勘探方法,簡(jiǎn)稱電磁法[15]。大地電磁測(cè)深法則是利用大地中廣泛分布的天然變化電磁場(chǎng),進(jìn)行深部地質(zhì)結(jié)構(gòu)研究的一種頻率域電磁測(cè)深法[16]。當(dāng)垂直入射的平面電磁波以交變電磁場(chǎng)的形式在地下介質(zhì)中傳播時(shí),由于電磁感應(yīng)作用,地面觀測(cè)到的電磁場(chǎng)將包含地下介質(zhì)的電阻率信息。因此,根據(jù)地面采集到的電磁場(chǎng)數(shù)據(jù),通過一系列數(shù)值計(jì)算,即可得到該觀測(cè)點(diǎn)垂向上的電性信息,進(jìn)而達(dá)到測(cè)深目的。

    AMT 工作方法與大地電磁測(cè)深相同,只是觀測(cè)的頻率范圍略有差異,其頻率范圍從n×10-1Hz到n×104Hz,適應(yīng)不同深度的工程勘察和金屬礦勘探。在電磁波向下傳播過程中,當(dāng)振幅衰減到原來的1/e(e:自然常數(shù))時(shí)的深度稱為趨膚深度,其理論公式見式(1)。在實(shí)際應(yīng)用中,考慮到地質(zhì)體存在各向異性,引入探測(cè)深度的概念[17],其表達(dá)式見式(2)。

    式(1)(2)中:δ—趨膚深度,m;D—探測(cè)深度,m;ρ—電阻率,Ω·m;f—頻率,Hz;ω—角頻率,rad/s;μ0—真空磁導(dǎo)率,N/A2;σ—電導(dǎo)率,s/m。由上式不難看出,當(dāng)工作頻率高時(shí),探測(cè)深度??;隨著工作頻率降低,探測(cè)深度也逐漸增大。當(dāng)在某點(diǎn)觀測(cè)到從高到低多個(gè)頻率的電磁信息時(shí),通過反演計(jì)算,即可得到該測(cè)點(diǎn)處從淺至深的電性分布。

    此外,通過公式(1)(2)可以定性地得出深度與AMT 分辨率的關(guān)系。假設(shè)地下巖體電阻率值保持不變,這時(shí)探測(cè)深度與頻率的平方根成反比,隨著頻率從高到低,頻率每降低一個(gè)數(shù)量級(jí),其探測(cè)深度大約增加2.3倍。目前常用的測(cè)深儀器,每個(gè)頻段內(nèi)采集的頻點(diǎn)數(shù)是相同的,因此隨著深度的增加,在相同的厚度范圍內(nèi),采集的頻點(diǎn)數(shù)少了,其對(duì)目標(biāo)體的識(shí)別能力必然是逐漸降低的。

    2 AMT 對(duì)不同電阻率背景下不同埋深電性異常體探測(cè)效果對(duì)比

    為對(duì)比AMT方法對(duì)不同電阻率背景下不同埋深電性異常體的識(shí)別情況,設(shè)計(jì)了二維高阻模型(圖1)。設(shè)置圍巖的電阻率依次為1 000、3 000、10 000 Ω·m,在高程為50、-450,-950,-1450,-1 950 m(地表高程300 m)處依次埋置500 m×150 m的低阻體(圖中小長(zhǎng)方形所示,低阻體頂板與上述高程對(duì)齊),低阻異常體橫向中心點(diǎn)位于1 975 m處(與S40和S41的分界面重合),低阻體電阻率值為100 Ω·m。模型核心范圍大小為4 000 m×2 800 m,核心范圍內(nèi)有81個(gè)測(cè)點(diǎn),點(diǎn)距50 m。為方便剖分,假定測(cè)點(diǎn)S1所在位置為0 m,測(cè)點(diǎn)S81所在位置為4 000 m。

    圖1 二維高阻模型Fig.1 2D high resistance model

    圖2是針對(duì)上述高阻模型中不同電阻率背景和不同埋深電性異常體進(jìn)行二維正反演(本文正反演計(jì)算采用意大利GEOSYSTEM公司開發(fā)的Winglink軟件)的結(jié)果對(duì)比,其中圖2 a、b、c 三列分別為圍巖電阻率是1 000、3 000和10 000 Ω·m時(shí)的反演結(jié)果,1~5行代表不同的異常體埋深時(shí)的結(jié)果。從整張對(duì)比圖上可以看出,AMT對(duì)3種不同電阻率背景下異常體的識(shí)別度都很高,參與對(duì)比計(jì)算的3個(gè)不同電阻率背景及5個(gè)不同深度條件下的15種情況通過AMT的反演計(jì)算都識(shí)別出了異常體。排除最深處(高程-1 950 m)的3種電阻率背景下的反演結(jié)果誤差較大外,其余4個(gè)深度的反演結(jié)果與異常體的真實(shí)深度信息差別不大,可見AMT方法對(duì)于識(shí)別高阻體中的低阻異常體效果明顯。

    圖2 高阻模型不同背景電阻率下不同埋深的低阻異常體的二維反演結(jié)果對(duì)比Fig.2 Comparison of 2D inversion results of low resistivity abnormal bodies buried at different depths under different background resistivity

    具體到每列圖,a列中的5幅圖(圖2 a1~a5)雖然對(duì)背景電阻率的反演結(jié)果都比較接近真實(shí)的模型情況1 000 Ω·m,但是對(duì)異常體電阻率的反演結(jié)果卻差別較大。其中,對(duì)異常體的反演結(jié)果最接近模型真實(shí)情況的是圖2a1,其對(duì)低阻異常體電阻率的反演結(jié)果是102 Ω·m,非常接近100 Ω·m的模型電阻率,可以看出在此深度上,AMT法對(duì)于比圍巖電阻率低一個(gè)數(shù)量級(jí)及以上的常規(guī)異常體(異常體的長(zhǎng)度、寬度要有一定規(guī)模,至少要與異常體埋深接近)的埋深和電阻率可以較準(zhǔn)確地反映出來。對(duì)比圖2 a1~a5 五幅圖,AMT 對(duì)異常體電阻率的反演結(jié)果分別為102、715、908、960 以及970 Ω·m,可以看出隨著異常體埋深的加大,在地表探測(cè)到的異常體與圍巖的電阻率越來越小,而異常體埋深在1 000 m以下時(shí),這種差別雖然可以在理論模擬時(shí)區(qū)別出來,并且通過等值線的顏色刻意區(qū)分出來,但是在野外實(shí)際探測(cè)時(shí)由于受到環(huán)境噪音以及復(fù)雜的地質(zhì)背景影響,這種微弱的差異在實(shí)際測(cè)量的過程中會(huì)難以區(qū)分。

    上述情況也出現(xiàn)在了圖2 列b 和列c 的圖中,即:隨著異常體埋深的增大,反演得到的異常體電阻率較圍巖電阻率差異逐漸減小。圖2 列b 的5 幅圖中,從淺到深反演得到的異常體的電阻率依次是48、93、240、365、2 423 Ω·m,而在列c 的5 幅圖中,反演得到的異常體的電阻率分別為37、40、75、220、5 600 Ω·m,可見隨著異常體埋深的增加,反演得到的異常體的電阻率值呈現(xiàn)逐漸增大的情況。而對(duì)異常體電阻率反演的最佳結(jié)果也隨著圍巖與異常體差異的增大而逐漸變深,其中圍巖1 000 Ω·m 時(shí)反演的最佳結(jié)果出現(xiàn)在50 m 高程處(以異常體上頂板所在位置的高程統(tǒng)計(jì)),此處異常體的反演電阻率最接近真實(shí)值;圍巖3 000 Ω·m 時(shí)在高程-450 m 時(shí)最接近模型真實(shí)值,此處的反演結(jié)果為93 Ω·m;圍巖電阻率10 000 Ω·m 時(shí),反演的最佳結(jié)果出現(xiàn)在高程-950 m以下位置(-950 m時(shí)75<100 Ω·m,而-1 450 m時(shí)240>100 Ω·m,故在兩者之間位置)。

    此外,針對(duì)異常體埋深相同而圍巖電阻率不同的情況,從對(duì)比圖中可以得出:在異常體高程0 m 時(shí),三種圍巖背景下AMT 對(duì)異常體埋深的反演結(jié)果都比較準(zhǔn)確;而隨著深度的逐漸增加,1 000 Ω·m 圍巖背景下AMT 法對(duì)異常體埋深的反演結(jié)果比模型的真實(shí)情況偏淺一點(diǎn),而3 000 和10 000 Ω·m 兩種圍巖背景下則表現(xiàn)出相反的結(jié)論,即隨著深度的增加,AMT 對(duì)異常體埋深的反演結(jié)果比模型的真實(shí)情況要偏深一點(diǎn)。

    最后,縱觀全圖可以得出,反演結(jié)果中大部分低阻異常體的上方有明顯的一個(gè)假高阻體存在,這種現(xiàn)象在圖2b、c 兩列圖尤其是圖2 b2、b3、b4、c1、c2、c3 及c4 中表現(xiàn)明顯,且可以看出圍巖與異常體電阻率差異越大,這種現(xiàn)象越明顯。

    將高阻模型的初始條件重新賦值,設(shè)計(jì)成低阻模型。低阻模型的圍巖電阻率依次為100、30、10 Ω·m,而其中的高阻異常體阻值1 000 Ω·m,異常體的規(guī)模、埋深及模型尺寸等信息不變。

    圖3 是針對(duì)低阻圍巖背景且埋深不同的高阻異常體反演的結(jié)果對(duì)比圖,從整幅圖中可以看出,當(dāng)圍巖電阻率與異常體電阻率差異在10~100 倍之間時(shí),只要高阻異常體埋深2 300 m 以內(nèi),理論上可以通過對(duì)AMT 測(cè)深得到的數(shù)據(jù)進(jìn)行反演計(jì)算來解決一定規(guī)模異常體的定位問題。

    針對(duì)圍巖電阻率100 Ω·m條件下異常體不同埋深的情況(圖3 a1~a5),可以得出隨著異常體埋深的增大,反演計(jì)算出的電阻率逐漸由200、125、106減小到103、102 Ω·m,與圍巖的電阻率差異逐漸減小。這種情況同樣也出現(xiàn)在圖3列b、c中,列b的5幅圖反映的是在圍巖電阻率為30 Ω·m 時(shí)異常體的電阻率值,結(jié)果依次為66.5、35.6、31.5、30.8、30.5 Ω·m,列c 中反演的異常體的電阻率值分別為17、11、10.3、10.1、10.3 Ω·m,可見圍巖電阻率為低阻時(shí),AMT法反演的高阻異常體的電阻率值與圍巖背景的電阻率值有較大的關(guān)系,其中呈現(xiàn)出兩條明顯的規(guī)律:①當(dāng)圍巖電阻率一定時(shí),隨著異常體埋深的增加,反演得到的異常體的電阻率值逐漸趨近圍巖的電阻率值;②當(dāng)深度一定時(shí),隨著圍巖背景的電阻率逐漸變小,反演出的異常體的電阻率值也在不斷減小,以50 m高程為例,其反演電阻率從200、66.5最后到17 Ω·m,呈現(xiàn)出明顯的減小趨勢(shì),且減小的幅度與背景圍巖電阻率減小的幅度的相對(duì)值大致相等,這種現(xiàn)象在5個(gè)深度上表現(xiàn)一致。

    圖3 低阻模型不同背景電阻率下不同埋深的高阻異常體的二維反演結(jié)果對(duì)比Fig.3 Comparison of 2D inversion results of high resistivity abnormal bodies buried at different depths under different background resistivity

    此外,對(duì)比反演結(jié)果中異常體埋深的信息可以得出,圍巖電阻率為100 Ω·m 時(shí)對(duì)異常體埋深的反演結(jié)果隨著異常體深度的增加而逐漸深于模型的真實(shí)情況,而圍巖電阻率是30 Ω·m和10 Ω·m 時(shí)隨著深度的增大,反演得出的異常體的埋深要淺于模型真實(shí)的情況。這與高阻圍巖背景下低阻異常體的情況恰好相反。

    最后,針對(duì)圍巖電阻率10 Ω·m 條件下異常體不同埋深的情況(圖3 c1~c5),雖然在此次理論模擬時(shí),可以通過設(shè)置顏色有針對(duì)性地區(qū)分出高阻異常體,但是在該電阻率背景下,異常體的高阻特征已經(jīng)不明顯,異常體埋深最淺時(shí)反演的電阻率值最大也僅有17 Ω·m,而在-1 950 m 處時(shí)更是在淺地表反演出了一個(gè)假的高阻層,可見隨著圍巖與異常體電阻率差異的變大,在低阻圍巖背景下反而更難區(qū)分高阻異常體。這也與高阻圍巖背景下夾有低阻體的情況正好相反。

    3 AMT 對(duì)不同圍巖背景下板狀異常體的探測(cè)效果對(duì)比

    在對(duì)比了上述塊狀異常體的不同情況后,我們引入板狀模型。其圍巖條件也分為高阻體和低阻體兩種情況,圍巖的電阻率設(shè)置與前面類似,圍巖為高阻體時(shí)其電阻率依次設(shè)置為1 000、3 000、10 000 Ω·m,低阻異常體的電阻率為100 Ω·m;圍巖是低阻體時(shí)其電阻率分別設(shè)置為100、30、10 Ω·m,高阻異常體電阻率為1 000 Ω·m,異常體的頂?shù)装鍖?duì)應(yīng)的高程分別為-950、-1 250 m。模型的大小及網(wǎng)格剖分與前述模型一樣。

    圖4 是不同背景電阻率下板狀異常體的二維反演結(jié)果對(duì)比,第一行的三幅圖是高阻環(huán)境中夾有低阻層的結(jié)果對(duì)比,可以看出,三種情況下都能從高阻圍巖背景下區(qū)分出低阻異常體,但是對(duì)異常體的電阻率及深度信息的反演結(jié)果卻不甚相同,通過對(duì)比可以看出隨著圍巖電阻率值的增大,其與低阻層電阻率的差異變大,此時(shí)對(duì)低阻層部分電阻率值的反演的準(zhǔn)確性有顯著的提高。同時(shí),對(duì)比反演出的板狀異常體頂?shù)捉缑婵芍庾g出的頂、底界面均較實(shí)際情況偏深,且底界面的這種差異較頂界面更突出。第二行的三幅圖是低阻環(huán)境中夾有高阻層的反演結(jié)果對(duì)比,從圖中可以看出,圖d 和e 能夠區(qū)分出高阻層,但是圖f 已經(jīng)很難區(qū)分出低阻圍巖中的高阻層了,隨著圍巖與高阻體電阻率差異的變大,即隨著圍巖電阻率的變小,對(duì)高阻層的反演結(jié)果不論是電阻率值還是高阻體頂?shù)装逦恢枚荚絹碓讲?,這從圖d 與圖f 的對(duì)比可以明確得出。

    圖4 不同背景電阻率下板狀異常體的二維反演結(jié)果對(duì)比Fig.4 Comparison of 2D inversion results of plate abnormal body under different background resistivity

    通過對(duì)低阻圍巖背景中高阻板狀體的模擬可以得出下列結(jié)論,即在其他條件不變的情況下,對(duì)于固定的高阻異常體,AMT 法對(duì)其的識(shí)別能力并不隨著圍巖電阻率的降低即兩者電阻率差異的變大而增加,相反的,隨著這種差異的變大,其識(shí)別能力反而減弱了,這與高阻圍巖背景下夾雜低阻體的情況截然相反。

    4 野外實(shí)際情況討論

    圖5 是在南方某地區(qū)施工的一條剖面的電阻率反演斷面圖與鉆孔電阻率測(cè)井曲線的對(duì)比圖。該剖面是典型的高阻圍巖中夾有低阻層,低阻層與上下兩層高阻體的電性差異比較明顯,可以通過AMT 方法對(duì)低阻層的頂?shù)装迓裆钸M(jìn)行探測(cè),且剖面上有鉆孔ZK-1 通過,可以對(duì)結(jié)果進(jìn)行驗(yàn)證。

    圖5 LI 剖面電阻率二維反演斷面圖與鉆孔電阻率測(cè)井曲線圖Fig.5 2D inversion section of resistivity of profile LI and borehole resistivity logging curve

    通過對(duì)該剖面實(shí)測(cè)數(shù)據(jù)的反演計(jì)算,解譯的低阻層的頂?shù)捉缑嫒鐖D中虛線、實(shí)線所示。經(jīng)與鉆孔揭露的實(shí)際情況(圖中“十”字)對(duì)比可得,低阻層頂板反演解譯的結(jié)果比較準(zhǔn)確,而低阻層的底界面與實(shí)際情況差別較大,這與我們?cè)诘谌?jié)中對(duì)高阻體圍巖中夾有低阻板狀體情況的理論模擬結(jié)果相一致,說明在野外的實(shí)際測(cè)量過程中,對(duì)于高阻體圍巖中夾有板狀或?qū)訝畹妥梵w的情況,其通過AMT反演揭露的下底板埋深往往要比真實(shí)情況要偏深,在實(shí)際解決問題的過程中,可以據(jù)此對(duì)結(jié)果進(jìn)行適當(dāng)?shù)男拚?,以提高?shù)據(jù)解譯的準(zhǔn)確性。

    5 結(jié)論

    本文通過對(duì)不同圍巖電阻率背景下不同埋深電性異常體的正反演模擬,結(jié)合實(shí)際資料進(jìn)行分析,得出如下結(jié)論:

    1)在開展的對(duì)比試驗(yàn)中,當(dāng)?shù)妥鑷鷰r中夾有高阻體時(shí),圍巖與高阻體的差異并不是越大越好,兩者之間的差異需要一個(gè)合適的范圍,當(dāng)超出這個(gè)范圍時(shí),高阻體的異常信息可能被屏蔽掉。

    2)當(dāng)高阻圍巖中夾有低阻體時(shí),圍巖與低阻體的差異越顯著越好,兩者差異越大,對(duì)低阻體阻值和埋深的反演結(jié)果就越準(zhǔn)確。

    3)對(duì)于板狀體的識(shí)別,當(dāng)圍巖是高阻體,而異常體是低阻體時(shí),對(duì)低阻體底界面埋深的反演結(jié)果通常會(huì)比真實(shí)情況偏深一點(diǎn),需在實(shí)際資料解譯時(shí)予以適當(dāng)修正。

    4)上述結(jié)論是基于無噪音情況下的理論模擬,現(xiàn)實(shí)中因?yàn)楸尘霸胍艏捌渌蛩氐挠绊?,反演結(jié)果是否會(huì)有效識(shí)別模型中所示規(guī)模的異常體,需要進(jìn)一步的驗(yàn)證。

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