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    AVO梯度屬性90°相移技術(shù)及在東海盆地含煤地層儲層預(yù)測中的應(yīng)用

    2022-03-30 02:32:08俞偉哲劉慶文
    上海國土資源 2022年1期
    關(guān)鍵詞:反射系數(shù)泊松比巖性

    胡 偉,俞偉哲,張 巖,劉慶文,黃 鋆

    (中海石油(中國)有限公司上海分公司,上海 200335)

    地震振幅解釋主要分為兩個階段,亮點(diǎn)技術(shù)的應(yīng)用為地震振幅解釋的第一個階段。1984年,Ostrander通過研究認(rèn)為,儲層含氣后,疊前振幅會隨炮檢距發(fā)生變化,并且這種振幅變化與儲層含氣引起的泊松比變化有關(guān)[1],AVO技術(shù)由此誕生,地震振幅解釋進(jìn)入了第二個階段,即振幅隨炮檢距變化(AVO)的分析。AVO分析的理論基礎(chǔ)源于佐普里茲(Zoeppritz)方程的Aki-Richards近似式[2],Shuey在Aki-Richards近似公式的基礎(chǔ)上,進(jìn)一步研究了泊松比對反射系數(shù)的影響[3],得到的近似式將反射系數(shù)與巖石特性聯(lián)系了起來。國內(nèi)外許多學(xué)者也提出了不同的表達(dá)式,如鄭曉東提出了以級數(shù)形式表示的近似公式[4],Kelly給出了用密度和橫波速度表示的近似方程[5],Donati等利用二項(xiàng)式展開方法給出了僅利用P-P波入射角和反射角表示的近似公式[6],邱益福等給出了適用于小角度范圍內(nèi)的近似公式[7]。這些近似式均具有明確的物理意義,能夠指導(dǎo)通過地震振幅或者反演來進(jìn)行地層巖性的研究。對這些佐普里茲方程的近似表達(dá)式進(jìn)行計算,能得到不同的AVO屬性,均可用于地震振幅對地層的解釋。近年來,地震采集、處理技術(shù)在不斷進(jìn)步和完善,基于AVO分析的地震振幅解釋在儲層預(yù)測中也得到了廣泛的應(yīng)用。

    隨著東海盆地西湖凹陷勘探的不斷深入,簡單構(gòu)造油氣藏的勘探已接近尾聲,對巖性油氣藏的研究越來越多,該油氣藏的儲層往往具有巖性組合復(fù)雜,砂體薄,巖相變化快,橫向變化大等特點(diǎn)。西湖凹陷西斜坡地質(zhì)條件更加復(fù)雜,平湖組廣泛發(fā)育煤層,薄而多的煤層夾雜在砂、泥巖之中,極大地干擾了對于儲層地震響應(yīng)的認(rèn)識,常規(guī)的疊后地震及波阻抗反演均不能滿足儲層預(yù)測的要求[8]。本文通過對煤、砂、泥的典型組合樣式進(jìn)行疊前正演模擬,從疊前屬性上分析總結(jié)了儲層的地震振幅規(guī)律,發(fā)現(xiàn)AVO梯度屬性能夠較好的表征儲層,再結(jié)合90°相移技術(shù)來對儲層進(jìn)行更直觀的刻畫,預(yù)測結(jié)果與實(shí)鉆井吻合較好,為含煤地層的儲層預(yù)測提供一種新的思路,以支持西湖凹陷巖性油氣藏的勘探。

    1 原理與方法

    1.1 AVO技術(shù)原理

    AVO技術(shù)的理論基礎(chǔ)是Zoeppritz方程,其全面考慮了平面縱波和橫波入射在水平界面兩側(cè)產(chǎn)生的縱橫波反射和透射能量之間的關(guān)系,并解析地表述了平面波反射系數(shù)與入射角的關(guān)系,但方程過于復(fù)雜,難于直接分析介質(zhì)參數(shù)對反射系數(shù)的影響。Aki對Zoeppritz方程進(jìn)行了簡化,當(dāng)相鄰的兩層介質(zhì)的彈性參數(shù)變化很小,并且入射角在臨界角范圍內(nèi),則有Aki-Richards簡化方程[2]:

    其中:R為反射系數(shù),θ為入射角,VP為縱波速度,VS為橫波速度,ρ為密度;VˉP、VˉS和ρˉ分別代表相鄰地層的縱波速度、橫波速度和密度的平均值。ΔVP、ΔVS和Δρ分別代表相鄰地層的縱波速度、橫波速度和密度的差值。

    Aki-Richards簡化方程強(qiáng)調(diào)的是巖性參數(shù)變化量ΔVP/VˉP、ΔVS/VˉS、Δρ/對反射系數(shù)的影響,常用于定性巖性分析。

    Shuey在Aki-Richards近似公式的基礎(chǔ)上,進(jìn)一步研究了泊松比對反射系數(shù)的影響,證明了相對反射系數(shù)隨入射角(或炮檢距)的變化梯度主要由泊松比的變化來決定,并給出了用不同角度項(xiàng)表示的反射系數(shù)近似公式,即Shuey 公式[3]:

    其中:

    式中:σ為地層的泊松比,Δσ為界面兩側(cè)泊松比的差。

    公式中把反射系數(shù)視為小角度項(xiàng)(第一項(xiàng))、中等角度項(xiàng)(第二項(xiàng))和大角度項(xiàng)(第三項(xiàng))之和,在實(shí)際應(yīng)用中經(jīng)常忽略大角度項(xiàng),即當(dāng)入射角較小時,且ΔVP/VˉP也比較小時,第三項(xiàng)C可以忽略,反射系數(shù)與sin2θ呈線性關(guān)系,方程可以退化成兩項(xiàng)截距和梯度方程:

    式中:P為垂直入射零偏移距縱波的反射系數(shù),稱為AVO的截距。截距值與介質(zhì)上下波阻抗有密切的關(guān)系,上下介質(zhì)波阻抗差越大,截距值就越大;而當(dāng)上下介質(zhì)波阻抗相等時,截距值為零;在截距剖面上波峰表示由低阻抗到高阻抗的正反射界面,波谷則表示由高阻抗到低阻抗的負(fù)反射界面,截距剖面是嚴(yán)格意義上的零偏移距的地震剖面。G代表巖性橫波速度、縱波速度和密度變化的綜合響應(yīng),也是振幅隨入射角(或炮檢距)的變化率,稱為AVO的梯度。梯度主要由泊松比的變化決定,在上、下兩層介質(zhì)的波阻抗一定時,泊松比差對梯度影響很大,下伏介質(zhì)的泊松比越大或上覆介質(zhì)的泊松比越小,梯度值就越大,而上下介質(zhì)的泊松比差值不變時,泊松比越大,梯度值就越大。

    在疊前CRP道集上,對每個樣點(diǎn)作振幅和sin2θ的線性擬合,即可獲得截距和梯度剖面。圖1顯示了反射系數(shù)和sin2θ之間的線性關(guān)系,當(dāng)截距為正值時,正梯度代表反射波振幅隨著入射角增大而增大,負(fù)梯度代表反射波振幅隨著入射角增大而減小;當(dāng)截距為負(fù)值時,正梯度代表反射波振幅隨著入射角增大而減小,負(fù)梯度代表反射波振幅隨著入射角增大而增大。

    圖1 截距和梯度示意圖Fig.1 Schematic diagram of intercept and gradient

    1.2 90°相移技術(shù)

    在常規(guī)的0°相位地震剖面上,地震反射同相軸一般對應(yīng)地層的頂、底界面,雖然可以通過同相軸的追蹤來進(jìn)行地層的解釋,但其表征的是地層的界面信息,不夠直觀。曾洪流等于2005年提出90°相移技術(shù)[9],通過將地震相位旋轉(zhuǎn)90°,使得轉(zhuǎn)換后的地震反射同相軸的峰或者谷對應(yīng)于薄地層(厚度小于1/4波長)的中心,而不是對應(yīng)于地層的頂、底界面,這使得地震反射同相軸與地質(zhì)巖層相對應(yīng),地震相位也就具有了巖性地層意義[10]。

    如圖2,運(yùn)用不同相位的子波對具有調(diào)諧厚度的地層進(jìn)行正演模擬??梢钥吹?,0°相位子波反射波形相對于地層中心是反對稱的,30°和60°相位子波反射波形均不對稱,而90°相位子波反射波形是對稱的,波谷對應(yīng)于地層中心,可以較直觀地來進(jìn)行儲層的表征。

    圖2 不同相位子波反射波形Fig.2 Reflected waveforms of different phase wavelets

    如圖3a,為楔狀地層對應(yīng)的基于0°相位子波的合成記錄,地層頂、底對應(yīng)于波谷和波峰,厚度小于1/4波長的薄地層對應(yīng)的地震反射同相軸相對于楔狀地層中心是反對稱的,與0°相位子波波形相似,通過90°相移后得到圖3b的地震同相軸,可以看到厚度小于1/4波長的薄地層中心與波谷對應(yīng),能夠很直觀地應(yīng)用波形來指示地層。

    圖3 楔狀地層地震振幅分析Fig.3 Seismic amplitude analysis of wedge-shaped strata

    90°相移技術(shù)無需井參與計算,因此適合西湖凹陷這種海上少井地區(qū),最大程度以原始地震資料為依據(jù),計算速度快,結(jié)果真實(shí)客觀,人為影響因素小[11]。本文通過梯度屬性結(jié)合90°相移技術(shù)對含煤地層的儲層進(jìn)行預(yù)測,取得了較好的應(yīng)用效果。

    2 應(yīng)用實(shí)例

    2.1 工區(qū)概況

    西湖凹陷為東海陸架盆地主要的含油氣凹陷,西斜坡是西湖凹陷巖性油氣藏勘探的主要區(qū)域[12]。目的層平湖組地層埋深3500~4700 m,主要發(fā)育三角洲及潮坪相(圖4),沉積環(huán)境復(fù)雜[13-15]。平湖組長期受河流、潮汐等多種水動力的影響,儲層以河道砂、潮道砂、砂坪等為主,砂巖厚度薄、巖相變化快、橫向變化大,并且整個層段都發(fā)育煤層,尤其是平湖組中下段潮坪相煤層富集,與砂泥巖頻繁互層,煤層厚度較薄,平均約為1m,具有層數(shù)多、范圍廣的特點(diǎn)[16]。相比于砂、泥巖,煤層具有低速、低密度的特征,阻抗大大的低于砂、泥巖,在地震上產(chǎn)生的強(qiáng)振幅會嚴(yán)重干擾砂、泥間的地震響應(yīng)特征。并且煤與砂、泥組合樣式復(fù)雜,更導(dǎo)致了儲層的地震響應(yīng)規(guī)律認(rèn)識不清,因此開展含煤地層的儲層振幅研究很有必要。通過對西湖凹陷西斜坡平湖組地層地震資料分析,地震主頻約為25 Hz,井上統(tǒng)計平湖組的砂巖速度約為4000 m/s,計算得到1/4波長砂巖厚度約為31.2 m。從實(shí)鉆井統(tǒng)計平湖組地層砂巖厚度主要分布在2~30 m之間,均小于31.2 m,屬于調(diào)諧厚度以內(nèi)的薄層,滿足90°相移技術(shù)應(yīng)用的要求。

    圖4 地層連井圖Fig.4 Linked well diagram of the stratum

    2.2 含煤儲層地震響應(yīng)特征

    工區(qū)內(nèi)有五口探井,通過分析井上彈性參數(shù)曲線,統(tǒng)計出煤、泥、砂(氣砂、水砂、干層)三種巖性在目的層的巖石物理參數(shù)(表1)??梢钥吹?,在平湖組,泥巖的阻抗為10349 m/s*g/cc,含水砂巖的阻抗為10260 m/s*g/cc,阻抗值相當(dāng),砂、泥巖組合在地震上應(yīng)為近0的弱振幅響應(yīng);當(dāng)砂巖含氣后,阻抗值減小為9600 m/s*g/cc,砂、泥巖組合的砂頂在地震上應(yīng)該為負(fù)振幅響應(yīng);而當(dāng)砂巖為干層時,阻抗值增大為11776 m/s*g/cc,砂、泥組合的砂頂在地震上應(yīng)為正振幅響應(yīng)。因此儲層內(nèi)流體的變化會導(dǎo)致產(chǎn)生不同的地震響應(yīng)特征,常規(guī)的疊后地震不能進(jìn)行儲層的表征。

    表1 典型巖石物理參數(shù)Table 1 Typical petrophysical parameters

    本文應(yīng)用典型巖性組合模式,結(jié)合巖石物理參數(shù)進(jìn)行疊前正演模擬,分析儲層地震響應(yīng)特征,從疊前地震上尋找能穩(wěn)定表征儲層的屬性。通過實(shí)際鉆、測井資料進(jìn)行分析,歸納總結(jié)了11種典型巖性組合模式(圖5),以泥巖為背景,煤層為1m或者2m的薄層,砂巖厚度為30m;主要分析煤泥組合的地震響應(yīng)、單煤對砂頂或砂底地震振幅的影響、多煤對砂頂或砂底地震振幅的影響、煤砂之間泥巖隔層厚度變化對砂頂或砂底地震振幅的影響。

    圖5 典型巖性組合模式Fig.5 Model of typical lithologic association

    以氣砂為例來說明對儲層地震響應(yīng)特征的分析。對模型填充煤、泥、氣砂的典型巖石物理參數(shù),結(jié)合25Hz雷克子波正演計算得到了疊前道集,對其進(jìn)行計算,得到疊后地震剖面(圖6)、AVO屬性截距P剖面(圖7)及梯度G剖面(圖8)。為了統(tǒng)計方便,定義了4個界面,a為多煤組合的頂,b為多煤組合的底,c為氣砂的頂,d為氣砂的底。結(jié)合圖6~圖8分析,可以看到,氣砂的頂c和底d在疊后地震和截距P屬性剖面上,隨著巖性組合的變化,振幅值會發(fā)生變化,而且極性也會發(fā)生變化,較不穩(wěn)定。而在梯度G屬性剖面上,振幅值的大小雖然會隨著巖性組合的變化而變化,但是極性不會變化,較穩(wěn)定,表現(xiàn)為頂負(fù)底正,能夠指示氣砂的響應(yīng)。煤泥組合在疊后地震和截距P屬性剖面上,頂a都表現(xiàn)為穩(wěn)定的強(qiáng)負(fù)相位的特征,底c都表現(xiàn)為穩(wěn)定的強(qiáng)正相位的特征,應(yīng)用該規(guī)律可以進(jìn)行煤層的識別;但是在梯度G屬性剖面上煤泥組合表現(xiàn)為頂正底負(fù)的特征,與氣砂的地震響應(yīng)剛好相反,該特征不會影響氣砂的識別。把氣砂替換為水砂或者干層,重復(fù)以上的正演模擬及分析過程,砂巖在梯度G剖面上頂負(fù)底正的規(guī)律均固定存在,該規(guī)律符合90°相移技術(shù)的使用條件。

    圖6 正演模擬疊后地震響應(yīng)Fig.6 Post stack seismic response of forward simulation

    圖7 正演模擬AVO截距屬性Fig.7 AVO intercept attribute of forward simulation

    圖8 正演模擬AVO梯度屬性Fig.8 AVO gradient attribute of forward simulation

    2.3 儲層預(yù)測效果分析

    通過正演認(rèn)識到了砂巖在梯度G屬性上表現(xiàn)為頂負(fù)底正的規(guī)律,圖9為實(shí)際工區(qū)的梯度G屬性連井剖面,井上曲線為GR,向左為低GR值,代表砂巖,可以看到,砂巖的頂部都對應(yīng)綠色的負(fù)同相軸,砂底都對應(yīng)黃的正同相軸,與正演認(rèn)識相符。雖然梯度能夠表征儲層的響應(yīng),但是不夠直觀,為了更直接的識別儲層,對梯度G屬性進(jìn)行了90°相移。從圖10可以看出,90°相移后的梯度G屬性剖面,紅色代表低值,與砂巖相對應(yīng),青綠色代表高值,與煤層或者泥巖相對應(yīng),地震相位具有了巖性地層意義,預(yù)測結(jié)果與GR值吻合較好,工區(qū)5口實(shí)鉆井儲層預(yù)測吻合率達(dá)到87%,驗(yàn)證了此方法的可靠性,預(yù)測精度滿足巖性油氣藏對儲層刻畫的需求。圖11為應(yīng)用90°相移梯度G屬性對P5砂體進(jìn)行的平面預(yù)測,清晰的刻畫了潮坪沉積背景下自北西向南東方向展布的河道砂體,符合現(xiàn)有地質(zhì)認(rèn)識。

    圖9 梯度剖面Fig.9 Gradient profile

    圖10 梯度90°相移剖面Fig.10 90° phase shift profile of the gradient

    圖11 P5層砂體預(yù)測平面展布Fig.11 The predicted plane distribution of the sand body in the P5 layer

    3 結(jié)論與建議

    (1)西湖凹陷西斜坡平湖組地層沉積環(huán)境復(fù)雜,巖性組合樣式多樣,煤層廣泛發(fā)育,導(dǎo)致了儲層的地震響應(yīng)規(guī)律認(rèn)識不清。通過地震正演分析發(fā)現(xiàn),在不同巖性組合樣式下,儲層在AVO梯度剖面上均表現(xiàn)為頂負(fù)底正的穩(wěn)定規(guī)律,為含煤地層儲層預(yù)測的基礎(chǔ)。

    (2)通過90°相移轉(zhuǎn)換使得地震反射同相軸與地質(zhì)上的薄砂層中心對應(yīng),讓地震相位具有了巖性地層意義,地震同相軸與巖性的對應(yīng)關(guān)系更加明確,地震數(shù)據(jù)能夠更加直觀地表征地層,提高了地震資料對儲層的識別能力。

    (3)90°相移的梯度屬性對含煤地層中的儲層預(yù)測效果較好,為西湖凹陷巖性油氣藏的勘探提供了有力支持,可進(jìn)一步在其他地區(qū)推廣應(yīng)用。

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