反應(yīng)堆壓力容器材料中Ni界面偏析對富Cu溶質(zhì)團簇演化影響的模擬研究

馮帥帥，萬柳銘a，呂沙沙，陳良，李正操a

（1.清華大學(xué) a.材料學(xué)院先進材料教育部重點實驗室 b.工程物理系技術(shù)物理研究所，北京 100084；2.北京師范大學(xué) 核科學(xué)與技術(shù)學(xué)院射線束技術(shù)教育部重點實驗室，北京 100875；3.上海交通大學(xué) 材料科學(xué)與工程學(xué)院，上海 200240）

出于經(jīng)濟效益和技術(shù)可行性的綜合考慮，不少國家和企業(yè)致力于延長核電機組的服役壽命。反應(yīng)堆壓力容器用于裝載支撐堆芯和堆內(nèi)構(gòu)件，是防止堆內(nèi)放射性物質(zhì)泄漏的第三道屏障。中子輻照會在壓力容器鋼中引起一系列的微結(jié)構(gòu)變化，導(dǎo)致其韌脆轉(zhuǎn)變溫度DBTT（Ductile-Brittle Transition Temperature）升高，產(chǎn)生輻照脆化效應(yīng)。由于壓力容器在反應(yīng)堆服役期間不可更換，其安全工作的年限是影響反應(yīng)堆壽命的關(guān)鍵，因此輻照脆化成為制約反應(yīng)堆在延壽過程中安全運行的關(guān)鍵因素之一。

引起反應(yīng)堆壓力容器輻照脆化的主要微觀機制包括：溶質(zhì)團簇、基體損傷（包括點缺陷團簇和位錯環(huán)）及雜質(zhì)元素在位錯和晶界處的偏聚（如磷等脆性元素）。壓力容器鋼中析出的溶質(zhì)團簇可以阻滯位錯的運動，使得壓力容器鋼發(fā)生顯著的硬化和脆化。這些溶質(zhì)團簇主要包括富銅溶質(zhì)團簇和富錳鎳溶質(zhì)團簇。銅在基體α-鐵中的溶解度極低，而傳統(tǒng)壓力容器鋼的含銅量較高，在中子輻照下會因輻照增強擴散，形成大量的富銅溶質(zhì)團簇。除銅元素外，富銅溶質(zhì)團簇中還包含鎳、錳、硅等合金元素，具有復(fù)雜的組成成分和微觀結(jié)構(gòu)。

目前世界上正在運行的核電機組中，使用了許多20世紀(jì)七、八十年代生產(chǎn)的含銅量在0.15%以上的傳統(tǒng)壓力容器，使得富銅溶質(zhì)團簇在反應(yīng)堆壓力容器鋼的輻照脆化中占據(jù)主導(dǎo)地位。因此，現(xiàn)代壓力容器更多地采用低銅鋼制造，以降低銅元素對其輻照脆化的影響。但由于在典型服役溫度下，銅在基體α-鐵中的溶解度極低，這種影響仍不能完全消除。而且，由于銅的含量降低，此時鎳、錳等溶質(zhì)元素在輻照下的集聚行為對壓力容器鋼硬化和脆化的影響凸顯出來，需要進一步地深入研究。

已有研究者通過三維原子探針技術(shù)（Atom Probe Tomography, APT）、小角中子散射技術(shù)（Small Angle Neutron Scattering, SANS）等微結(jié)構(gòu)表征手段，發(fā)現(xiàn)在熱時效或中子輻照過程中形成的富銅溶質(zhì)團簇中，鎳、錳、硅等原子的分布范圍比銅原子的分布范圍更廣，表明這些溶質(zhì)元素原子很可能在團簇和基體之間的異相界面處產(chǎn)生了偏析。理論和模擬兩方面的研究均支持了此觀點。在機制方面，上述研究進一步認(rèn)為，由于鎳錳之間強烈的鍵合作用及鎳、錳與基體鐵之間較低的表面能，這些溶質(zhì)元素原子的界面偏析降低了富銅溶質(zhì)團簇與基體之間的表面能，從而提升了銅的形核速率與最終的團簇數(shù)密度，這正與實驗中觀察到的現(xiàn)象一致。由于APT等實驗表征手段無法觀察到團簇形核和生長的動態(tài)過程，其表征結(jié)果具有一定的不確定性，尤其是在溶質(zhì)團簇尺寸較小的早期形核階段。到目前為止，富銅溶質(zhì)團簇中鎳、錳、硅等元素的組分分布及相應(yīng)的團簇結(jié)構(gòu)對團簇形核、生長、粗化等演化過程的影響機制尚未完全明確。

對鎳而言，此前實驗和計算兩方面的研究均表明加入團簇的鎳原子易在團簇與基體之間的異相界面處發(fā)生偏析，從而降低團簇與基體之間的表面能，促進富銅溶質(zhì)團簇的形核，且團簇數(shù)密度的增長超過一個數(shù)量級。然而，并非所有實驗都觀察到了鎳原子的界面偏析，尤其是在團簇形核的早期階段。因此，為定量研究鎳原子的界面偏析對降低團簇與基體間表面能及促進團簇形核、提升團簇數(shù)密度的貢獻，本研究利用團簇動力學(xué)方法，模擬了反應(yīng)堆壓力容器Fe-Cu-Ni三元合金在熱時效過程中，具有不同Cu-Ni組分分布的富銅溶質(zhì)團簇隨時間的演化情況。

1 研究方法

從考慮原子間相互作用的原子尺度出發(fā)到包含缺陷長時演化的介觀體系再到關(guān)注材料宏觀性能的宏觀體系，相應(yīng)的模擬方法組成了多尺度模擬方法框架，其中包括第一性原理（First Principle）、分子動力學(xué)（Molecular Dynamics, MD）、速率理論（Rate Theory）、動力學(xué)蒙特卡羅（Kinetic Monte Carlo,KMC）、位錯動力學(xué)（Dislocation Dynamics, DD）、有限元（Finite Element, FE）等方法。

團簇動力學(xué)方法（Cluster Dynamics, CD）在多尺度模擬方法框架中屬介觀模擬方法，可以橫跨四個數(shù)量級的尺度大小，非常適用于模擬材料中原子或點缺陷及其團簇的集聚行為和演化過程。由于假設(shè)團簇均勻分布且所有反應(yīng)過程在時間和空間上均連續(xù)，忽略了團簇之間的空間關(guān)聯(lián)性，所以與KMC等方法相比，團簇動力學(xué)方法具有較低的計算機CPU和內(nèi)存消耗，計算效率高，是目前幾乎唯一可行的模擬材料中原子團簇長時演化的方法。

在團簇動力學(xué)中，團簇的演化被視為一系列連續(xù)的化學(xué)反應(yīng)過程：通過吸收和釋放可移動的單體，固溶體中的團簇實現(xiàn)尺寸和數(shù)密度的演化。并用一系列化學(xué)動力學(xué)微分方程（即主方程，Master Equation）描述團簇隨時間的形核、生長和粗化等演化過程。求解主方程即可得到團簇濃度隨時間的演化情況，再通過對團簇濃度的一系列矩運算可進一步得到團簇尺寸和團簇數(shù)密度等特征物理量隨時間的演化情況。

1.1 團簇動力學(xué)模型

團簇動力學(xué)方法在應(yīng)用于α-鐵基固溶體材料中溶質(zhì)原子團簇析出的研究時，通常需要包含以下基本假設(shè)：1）在整個固溶體體系中，只有銅、鎳等溶質(zhì)原子單體可以移動并參與反應(yīng)，溶質(zhì)團簇不具有移動性；2）可移動的銅、鎳等溶質(zhì)原子單體通過空位機制擴散，且擴散速率保持恒定；3）忽略溶質(zhì)元素與基體元素在原子體積上的差異，一律取為α-鐵的原子體積；4）所形成的溶質(zhì)團簇呈球形，以減小團簇和基體之間的晶格錯配，且團簇中不包含基體元素鐵；5）溶質(zhì)團簇的結(jié)構(gòu)與基體α-鐵的結(jié)構(gòu)相諧，均為體心立方（body-centered cubic, bcc）晶體結(jié)構(gòu)，因此，溶質(zhì)團簇的晶格常數(shù)與基體α-鐵的晶格常數(shù)一致。

本研究的研究對象是反應(yīng)堆壓力容器三元合金Fe-Cu-Ni，其中可移動并參與反應(yīng)的溶質(zhì)單體為銅、鎳原子，根據(jù)前人工作，其主方程式為：

團簇(,)對單體(,)的單體吸收系數(shù)和單體釋放系數(shù)的表達式如下：

式中：為團簇(,)的球形半徑；為溶質(zhì)原子單體在基體-鐵中的擴散速率，同樣可根據(jù)實驗值或擬合結(jié)果確定；為團簇(,)的自由能。

1.2 團簇自由能模型

團簇自由能表征了給定微粒數(shù)目、體積及溫度下系統(tǒng)的平衡能態(tài)，這個關(guān)鍵性的物理量在很大程度上決定了團簇動力學(xué)方法的準(zhǔn)確度和可靠性。

基體α-鐵中的銅原子和鎳原子在晶體結(jié)構(gòu)、晶格常數(shù)及電負(fù)性等性質(zhì)上具有一致性，且在本研究所設(shè)定的450 ℃的溫度下二者完全互溶，因此可以將其視作某元素X的兩種同位素。基于這一假定，再由統(tǒng)計熱力學(xué)理論，二元團簇CuNi的自由能與一元團簇X的自由能之間的關(guān)系如下：

鎳原子分布的平面如圖1a所示，在一元團簇X中，銅、鎳原子呈完全均勻分布狀態(tài)。在此情形下，一元團簇X的表面是銅原子和鎳原子的均勻組合。因此，其自由能可由兩種同位素組分各自對應(yīng)的單溶質(zhì)一元團簇的自由能加權(quán)平均而得，如圖1b所示，得表達式如下：

圖1 銅鎳原子完全均勻分布時的原子分布及自由能等效求解Fig.1 The distribution of atoms and equivalent solving of free energy while copper and nickel atoms are completely uniformly distributed

一元團簇自由能模型表達式如下：

的定義為：

如前所述，在銅鎳二元團簇CuNi中，鎳原子的平均分布范圍比銅原子更廣，這意味著其原子分布并非完全均勻分布，APT實驗中采用Proxigram方法測定的組分分布圖可以很好地證明這一點。

參考其測定結(jié)果，出于簡便性的考慮，可作出以下假設(shè)：1)由于鎳原子的界面偏析，銅鎳二元團簇CuNi在結(jié)構(gòu)上呈核殼分布（Core Shell Structure），殼的厚度與整個團簇半徑的比值為；2)鎳原子完全分布在球殼中，且與部分銅原子均勻混合；3)其余部分銅原子完全占據(jù)球核。基于以上假設(shè)，做出銅鎳原子分布的平面示意圖，如圖2所示。根據(jù)的定義（=/），不難得出：=1時，團簇中所有銅鎳原子均勻混合，整個團簇模型回到完全均勻分布的情形。因此，這一模型相比之前的模型更具有普遍性。

圖2 銅鎳原子核殼分布時的一元團簇Xn+p中原子分布的平面示意Fig.2 Schematic plan view of the distribution of atoms in unary cluster Xn+p where copper and nickel are distributed in core-shell structure

在這一原子分布下求解一元團簇X的自由能，需要考慮此時團簇中的兩個表面：核殼之間的界面以及整個團簇與基體之間的界面。對前者而言，是Cu-Cu界面和Cu-Ni界面的均勻混合。由于銅、鎳原子之間完全互溶，且與銅相比，450 ℃下，鎳在基體α-鐵中的溶解度要高兩個數(shù)量級，析出的鎳含量較少，在整個團簇中所占比例也較低。因此，可以忽略Cu-Cu界面和Cu-Ni界面的表面能對整個團簇自由能的貢獻，一元團簇X的自由能僅考慮銅鎳原子均勻混合的球殼與基體之間的界面，如圖3a所示。

為求解球殼部分的自由能，需要將球殼擴展為完整的球形。為保證團簇性質(zhì)不發(fā)生變化，在球核中補充原子時，應(yīng)補充適當(dāng)數(shù)量的銅鎳原子，使得銅鎳原子的分布情形與球殼處相同，即球核處銅鎳原子的數(shù)量比應(yīng)與球殼處的相同。球殼拓展后，等效一元團簇的平面如圖3b所示，等效團簇中銅鎳原子各自的總數(shù)為：

圖3 一元團簇Xn+p的球殼與基體間界面及等效團簇原子分布Fig.3 The interface between spherical shell of unary cluster Xn+p and the matrix and atom distribution in equivalent unary cluster:a) Schematic plan view of the interface between spherical shell of unary cluster Xn+p and the matrix; b) Schematic plan view of atom distribution in equivalent unary cluster

將、代入式（4）即可得CuNi團簇在銅鎳原子核殼分布下的自由能表達式。

各高度小風(fēng)時風(fēng)頻結(jié)果表明，各高度E風(fēng)向風(fēng)頻值略大，但同其他風(fēng)頻相差不大，小風(fēng)時風(fēng)頻呈現(xiàn)均勻散布的狀況。

1.3 模型有效性分析

本研究使用Wolfram Mathematica軟件編譯主方程微分方程組及其約束邊界與初值條件，然后利用軟件自帶的微分方程求解工具對主方程進行數(shù)值求解，最后對求解結(jié)果進行可視化處理及分析。團簇動力學(xué)模型、團簇自由能模型及程序中使用到的主要參數(shù)、變量及其相應(yīng)說明見表1。

表1 模型與程序中的主要參數(shù)Table 1 The main parameters in the model and program

其中銅原子和鎳原子在基體α-鐵中的單體擴散速率屬擬合參數(shù)，需要根據(jù)理論或?qū)嶒灲Y(jié)果進行確定。Liu等通過APT技術(shù)對反應(yīng)堆壓力容器三元模型合金Fe-0.5%Cu-0.8%Ni在450 ℃熱時效過程中富銅溶質(zhì)團簇隨時間的演化情況進行了定量分析，其測得的團簇尺寸和數(shù)密度等結(jié)果可用于與二維團簇動力學(xué)模型的模擬結(jié)果進行比較，以確定擬合參數(shù)并分析模型的有效性，比較結(jié)果如圖4所示。其中，實線代表團簇動力學(xué)的模擬結(jié)果，離散點代表APT的實驗數(shù)據(jù)。值得說明的是，確定擬合參數(shù)與分析模型有效性所采用的是不同的APT實驗數(shù)據(jù)。

富銅溶質(zhì)團簇的尺寸、數(shù)密度分別反映了團簇的生長、形核情況。計算得出的平均團簇球形半徑、團簇數(shù)密度與APT實驗的對比結(jié)果如圖4a、4b所示，實驗數(shù)據(jù)來自文獻[27]。

圖4 Fe-0.5%Cu-0.8%Ni中富銅溶質(zhì)團簇演化的團簇動力學(xué)模擬結(jié)果與三維原子探針實驗數(shù)據(jù)對比Fig.4 Cluster dynamics simulation results of evolution of copper-rich solute clusters in Fe-0.5%Cu-0.8%Ni compared with experimental data of three-dimensional atom probe: a) is the comparison result of the mean cluster spherical radius; b) is the comparison result of the cluster number density

在團簇動力學(xué)模型中，取為1，代表富銅溶質(zhì)團簇中引入的鎳原子與銅原子均勻混合，此時不存在鎳原子的界面析出。團簇動力學(xué)模擬結(jié)果基本處于實驗數(shù)據(jù)的合理范圍內(nèi)，驗證了本研究所構(gòu)建的團簇動力學(xué)模型的有效性。進一步考慮鎳原子的界面析出，根據(jù)不同組分原子分布（對應(yīng)于不同的值）調(diào)整團簇的自由能，然后利用團簇動力學(xué)模型研究鎳原子的界面偏析對團簇數(shù)密度和尺寸的影響，以分析其對團簇形核、生長等演化過程的作用。

2 結(jié)果和討論

2.1 團簇自由能隨φ0的演化

根據(jù)團簇自由能模型，計算典型尺寸下銅鎳團簇及相對應(yīng)的銅團簇的自由能隨值的變化并進行對比，結(jié)果如圖5所示。圖中曲線為不同值下銅鎳團簇的自由能，直線為含有相同銅原子數(shù)的銅團簇的自由能。

從圖5中可以看出，相對于銅團簇自由能，加入鎳原子后的銅鎳團簇自由能顯著降低；隨著的減小，鎳原子的界面偏析加劇，團簇自由能進一步降低。根據(jù)團簇動力學(xué)模型中自由能與表面能的關(guān)系，團簇自由能的降低同時意味著團簇表面能的降低，這與理論計算及實驗的結(jié)論一致，從而驗證了本研究所構(gòu)建的團簇自由能模型的有效性。值得注意的是，團簇自由能在=1到=0.6之間的變化非常小，相差不超過10%。

圖5 典型尺寸下銅鎳團簇自由能與相對應(yīng)的銅團簇自由能隨φ0的變化Fig.5 Dependence of the free energy of copper-nickel clusters and corresponding copper clusters with φ0 in typical sizes

進一步對比不同尺寸團簇的自由能降低程度，作出圖5中五個典型尺寸下銅鎳團簇自由能相對于銅團簇自由能降低的比例，如圖6a所示。隨著團簇的生長，自由能降低比例逐漸上升，與Styman等人通過實驗觀察和計算得到的結(jié)論一致。以穩(wěn)態(tài)時的(1301,150)銅鎳團簇為例，團簇自由能降低比例約為42%。對更多典型尺寸下團簇自由能平均降低比例與團簇尺寸關(guān)系的擬合分析表明，團簇自由能平均降低比例與團簇尺寸之間存在良好的線性關(guān)系，擬合優(yōu)度達到了0.983，擬合效果如圖6b所示。

圖6 典型尺寸下銅鎳團簇相對于銅團簇自由能降低的比例隨φ0的變化及其平均降低比例與團簇尺寸的線性擬合Fig.6 Change of free energy reduction ratio of copper-nickel clusters relative to copper clusters in typical sizes with φ0 and linear fitting between average reduction ratio of the free energy and cluster size: a) change of free energy reduction ratio of copper-nickel clusters; b) linear fitting between average reduction ratio of the free energy of copper-nickel clusters and cluster size

鎳的引入降低了團簇自由能，從構(gòu)建的團簇自由能模型來看，主要是因為鎳在基體α-鐵中溶解度較高，自由能較低；從團簇結(jié)構(gòu)來看，主要是因為鎳原子的加入減小了團簇因晶格錯配所引起的表面應(yīng)力和表面能。鎳原子的界面析出，進一步降低了團簇自由能，從模型來看，主要是因為界面析出后的組分分布中具有較低自由能的鎳原子的比例增大，導(dǎo)致其對團簇自由能的降低作用進一步加強；從團簇原子與基體原子的鍵合來看，Cu-Fe鍵合具有強烈的排斥作用，Cu-Ni鍵合具有微弱的吸引作用，因此鎳原子界面偏析后，部分Cu-Fe鍵合被Cu-Ni鍵合取代，從而降低了團簇與基體間的表面能。

2.2 團簇數(shù)密度的演化

為定量確定鎳原子的界面偏析在團簇演化過程中對團簇數(shù)密度的影響，模擬了不同值下團簇數(shù)密度隨時間的演化情況，結(jié)果如圖7所示。圖7a中，黑色實線代表銅團簇的演化情況，在=1到=0.45之間，銅鎳團簇的數(shù)密度始終高于銅團簇的數(shù)密度，說明在此范圍內(nèi)鎳原子對團簇形核具有促進作用。其中，當(dāng)從=1（完全均勻分布）逐漸下降，鎳原子界面偏析程度逐漸上升，團簇數(shù)密度有小幅上升，并在=0.6時達到最大值。但相比=1時的團簇數(shù)密度，=0.6時的團簇數(shù)密度僅提高了4%，這與團簇自由能在這一區(qū)間下降不超過10%的結(jié)果一致。

圖7 不同程度鎳原子界面偏析情況下團簇數(shù)密度的演化Fig.7 Evolution of cluster number density with different degrees of nickel atom interface segregation: a) is the case of promoting nucleation; b) is the case of inhibiting nucleation

從界面偏析后的組分分布考慮，隨著的下降，在鎳原子數(shù)相同的情況下，分布在更靠近表面的鎳原子數(shù)增多，由于前述Cu-Fe鍵合與Cu-Ni鍵合的差異，團簇與基體間的表面能降低，從而促進了形核。但根據(jù)模擬結(jié)果，在=1到=0.6之間，團簇自由能的下降和團簇數(shù)密度的提升程度都很小，說明盡管這一范圍內(nèi)的鎳原子界面偏析通過影響團簇內(nèi)的原子鍵合降低了團簇自由能、提高了團簇數(shù)密度，但其作用均有限；與之相比，最開始鎳原子的引入通過減小晶格錯配對降低團簇自由能發(fā)揮了更主要的作用，因而對促進形核也產(chǎn)生了更重要的影響。

當(dāng)從0.6進一步下降，鎳原子的界面偏析程度進一步增強時，團簇自由能繼續(xù)下降，但團簇數(shù)密度也轉(zhuǎn)而開始下降，鎳原子對團簇形核的促進作用逐漸減弱。過渡到圖7b時，銅鎳團簇的數(shù)密度開始低于銅團簇的數(shù)密度，鎳原子界面偏析程度較高，開始抑制團簇形核。從團簇自由能模型考慮，當(dāng)值較小時，從球殼擴展為等效球形團簇時需要添加較多的鎳原子，而鎳原子在基體α-鐵中的溶解度較高，均勻形核的條件更高，因此不容易形成團簇，加之銅鎳間鍵合的吸引作用及銅鎳完全互溶等因素，使得銅的形核被抑制。

故引入鎳原子并產(chǎn)生鎳原子的界面偏析后，一方面，團簇自由能下降，從而促進團簇形核；另一方面，隨著偏析加劇，等效團簇中鎳原子數(shù)相對增加，且在較小時增加更多，導(dǎo)致鎳原子對形核的抑制作用也在增強。因而隨著的下降，鎳對富銅溶質(zhì)團簇形核的兩種作用此消彼長，在較大時表現(xiàn)為促進作用，在較小時則為抑制作用。相對鎳原子的界面偏析，鎳原子的引入在促進團簇形核方面發(fā)揮了更主要的作用。

2.3 團簇尺寸的演化

不同值下的平均團簇半徑隨時間的演化情況如圖8所示。相對于銅團簇的平均團簇半徑，引入鎳原子后銅鎳團簇的平均團簇半徑略有減?。浑S著鎳原子界面偏析程度的提高，平均團簇半徑進一步減小，相對于=1（完全均勻分布）時的平均團簇半徑，=0.35時的平均團簇半徑減小了23%，而=0.25時，團簇生長已十分緩慢。

圖8 不同程度鎳原子界面偏析情況下平均團簇半徑的演化Fig.8 Evolution of mean cluster radius with different degrees of nickel atom interface segregation

根據(jù)團簇數(shù)密度的演化情況，當(dāng)較大時，銅鎳團簇的數(shù)密度相對于銅團簇的數(shù)密度有所提升，根據(jù)溶質(zhì)守恒定律，相應(yīng)的平均團簇半徑自然會減小。但當(dāng)較小時，團簇數(shù)密度下降，平均團簇半徑卻仍然減小，說明鎳原子的界面偏析對團簇的生長產(chǎn)生了抑制作用。

考察本研究中構(gòu)造的團簇自由能模型，當(dāng)取值逐漸減小時，等效球形團簇中鎳原子數(shù)增多，鎳原子不易形成團簇，因此團簇中的原子總數(shù)相對減少，平均團簇半徑隨之減小，即鎳原子的界面偏析抑制了團簇生長。越小，增加的鎳原子數(shù)越多，抑制作用越強，平均團簇半徑自然減小得更多。故加入團簇的鎳原子在富銅溶質(zhì)團簇中均勻分布時，其對團簇生長的抑制作用最小，團簇尺寸略微下降；當(dāng)鎳原子逐漸產(chǎn)生界面偏析時，其對團簇生長的抑制作用逐漸增強。

3 結(jié)論

1）文中所構(gòu)建的團簇自由能模型再現(xiàn)了團簇自由能隨團簇中鎳原子界面偏析程度的增強而逐漸下降的行為，且團簇自由能降低的平均比例與平均團簇尺寸之間具有良好的線性關(guān)系。

2）鎳可以促進富銅溶質(zhì)團簇的形核，體現(xiàn)為團簇數(shù)密度的提升，而團簇中鎳原子的界面偏析對促進團簇形核的貢獻可能有限。

3）在團簇生長過程中，鎳原子的界面偏析可能會抑制其生長，從而減小團簇的尺寸。

在未來的研究中，還需要考慮錳、硅、磷等溶質(zhì)元素的析出，以及輻照條件下反應(yīng)堆壓力容器模型合金中空位和間隙原子點缺陷及其團簇的集聚和演化規(guī)律，從而獲得更為準(zhǔn)確的溶質(zhì)原子擴散速率。在這兩方面工作的基礎(chǔ)上，通過二者的結(jié)合，實現(xiàn)對輻照條件下溶質(zhì)團簇演化過程的模擬，從而更深入地認(rèn)識輻照脆化中溶質(zhì)團簇的機理，更好地服務(wù)于反應(yīng)堆研發(fā)、維護與延壽等工作。