旋流對(duì)二氧化碳超聲速凝結(jié)特性的影響

陳佳男，蔣文明，劉 楊，曹學(xué)文

(中國石油大學(xué)(華東)儲(chǔ)運(yùn)與建筑工程學(xué)院，山東 青島 266580)

超聲速分離技術(shù)[1-3]是對(duì)現(xiàn)有天然氣處理工藝流程的一項(xiàng)技術(shù)創(chuàng)新與突破，在天然氣凈化等諸多工業(yè)領(lǐng)域有良好的應(yīng)用前景。超聲速分離器的工作原理為[4]：多組分混合氣體在超聲速噴管中進(jìn)行膨脹凝結(jié)，在旋流器的作用下形成氣-液兩相流，液滴通過排液口排出分離器，干氣則進(jìn)入擴(kuò)壓器進(jìn)行能量轉(zhuǎn)換，恢復(fù)部分壓能。這項(xiàng)新技術(shù)可以快速有效地降低天然氣的水露點(diǎn)、烴露點(diǎn)，并降低天然氣中CO2含量[5-7]，同時(shí)天然氣中重組分的凝結(jié)液和酸氣可以作為副產(chǎn)品以提高經(jīng)濟(jì)效益[8]。

目前，超聲速旋流分離技術(shù)已廣泛應(yīng)用于天然氣脫水、脫重?zé)N及天然氣液化等領(lǐng)域[9-11]，但是對(duì)于天然氣脫CO2的研究甚少，只有關(guān)于無旋流條件下超聲速噴管內(nèi)CO2凝結(jié)過程的研究[12]。在超聲速分離器的實(shí)際工作過程中，超聲速噴管內(nèi)部為超聲速強(qiáng)旋流流動(dòng)，因此有必要研究超聲速噴管內(nèi)部CO2的旋流凝結(jié)特性。筆者通過數(shù)值計(jì)算預(yù)測了超聲速噴管中CO2的旋流凝結(jié)過程，并對(duì)凝結(jié)參數(shù)的分布特性進(jìn)行了分析，研究了旋流對(duì)CO2凝結(jié)過程的影響。

3.1.1 實(shí)用性與系統(tǒng)性相統(tǒng)一的原則 系統(tǒng)將各子系統(tǒng)根據(jù)數(shù)據(jù)鏈接有機(jī)的結(jié)合成為一個(gè)整體，實(shí)現(xiàn)各類數(shù)據(jù)的共享，在功能設(shè)計(jì)、數(shù)據(jù)的管理與處理方面以滿足實(shí)際需要為原則。

1 超聲速噴管及旋流器設(shè)計(jì)

1.1 超聲速噴管

超聲速噴管主要分為入口段、收縮段、喉部和擴(kuò)張段4個(gè)部分，其中，收縮段內(nèi)部氣流流速為亞音速，喉部為音速，擴(kuò)張段為超聲速。在這4個(gè)部分中，收縮段和擴(kuò)張段的設(shè)計(jì)尤為重要。

1.1.1 收縮段設(shè)計(jì)

收縮段可以使來流均勻加速，增加流場穩(wěn)定性，降低湍流度。收縮段的設(shè)計(jì)曲線主要有4種：五次曲線、雙三次曲線、維托辛斯基(維氏)曲線、維氏移軸曲線[13]，其中采用維氏移軸曲線設(shè)計(jì)的噴管可以獲得最為平穩(wěn)的氣流，因此，本研究中采用維氏移軸曲線進(jìn)行收縮段設(shè)計(jì)。

曹紫萱：“陳校長，上周我們學(xué)校舉行了盛大的三十周年校慶活動(dòng)。您能向《小主人報(bào)》的讀者們簡單介紹一下，在三十年的發(fā)展過程中，我們第四中心小學(xué)的發(fā)展經(jīng)歷了哪幾個(gè)階段嗎？”

(1)

r′1=r1+r2

(2)

r′c=rc+r2

(3)

1.1.2 擴(kuò)張段設(shè)計(jì)

噴管擴(kuò)張度的設(shè)計(jì)方法主要有[13]：Foelsch法、面積比法、等斜率法和Lao法。在上述4種方法中，等斜率法計(jì)算最為簡單，易加工，并且可獲得良好的氣體膨脹特性。因此，本研究中采用等斜率法設(shè)計(jì)超聲速噴管的擴(kuò)張段。圖1為超聲速噴管結(jié)構(gòu)示意圖。噴管全長290 mm，收縮段長140 mm，擴(kuò)張段長100 mm，入口和喉部半徑分別為50 mm和5 mm。

圖1 超聲速噴管結(jié)構(gòu)示意圖Fig.1 The supersonic nozzle structure

1.2 旋流器

旋流器是超聲速分離器的核心部件，是實(shí)現(xiàn)氣、液分離的關(guān)鍵，選用合適的旋流器對(duì)分離器的分離性能有很大提升。本研究中采用在之前工作中設(shè)計(jì)的貼壁式旋流器[14]，與傳統(tǒng)的旋流器相比，該旋流器所占流道面積小，可產(chǎn)生穩(wěn)定旋流場，不易發(fā)生偏心效應(yīng)，并且可以推遲激波的產(chǎn)生。圖2為貼壁式旋流器結(jié)構(gòu)示意圖。

圖2 貼壁式旋流器結(jié)構(gòu)示意圖Fig.2 The wall-mounted cyclone structure

2 超聲速旋流凝結(jié)數(shù)學(xué)模型

2.1 控制方程

基于多組分運(yùn)輸方程，忽略氣-液相間滑移速度，建立氣-液兩相流動(dòng)控制方程，其中氣相控制方程包括連續(xù)性方程、動(dòng)量方程和能量方程；液相控制方程包括液滴數(shù)目守恒方程、液滴半徑和濕度關(guān)系式[15-17]。

氣相控制方程組：

在漲跌循環(huán)的市場規(guī)律下，今年一個(gè)意外的干擾因素是非洲豬瘟疫情，對(duì)于禽類市場的提振較為明顯。尤其進(jìn)入10月份后，疫情發(fā)展較快，禁運(yùn)令對(duì)于生豬市場影響進(jìn)一步顯現(xiàn)，禽類市場開始進(jìn)入震蕩上行的趨勢，蛋雞養(yǎng)殖盈利較可觀。卓創(chuàng)資訊市場分析王愛麗認(rèn)為，從雞苗銷量看，后期新開產(chǎn)蛋雞的數(shù)量也偏少，一直到年底都是這樣。十二月、一月整體供應(yīng)都偏緊張，所以雞蛋價(jià)格會(huì)維持在高位，行情偏好。

s——旋流強(qiáng)度，無量綱；

(4)

(5)

(6)

液相控制方程組：

(7)

(8)

(9)

2.2 表面張力模型

采用合適的表面張力計(jì)算公式可以提高模擬的準(zhǔn)確度，使模擬結(jié)果與實(shí)際工況更加吻合。本研究中采用的表面張力模型如式(10)所示[18]。在低溫、低壓條件下，該模型可以準(zhǔn)確計(jì)算出CO2液滴的表面張力。

(10)

2.3 凝結(jié)模型

超聲速噴管中CO2的自發(fā)凝結(jié)主要包括2個(gè)階段：凝結(jié)成核過程和液滴生長過程。

(2)CO2凝結(jié)參數(shù)沿噴管徑向呈現(xiàn)出極大的不均勻性，其中液滴半徑分布主要受到了離心力的影響，沿噴管中心到壁面呈增長趨勢；由于強(qiáng)旋流的作用，噴管出口中心區(qū)域內(nèi)液滴數(shù)目分布較為均勻；其他凝結(jié)參數(shù)的峰值均出現(xiàn)在噴管軸心線附近，呈圓環(huán)狀分布。

S2——?jiǎng)恿吭错?xiàng)，kg/(m3·s2)；

(11)

(12)

2.3.2 液滴生長模型

當(dāng)蒸汽中出現(xiàn)凝結(jié)核心之后，由于此時(shí)蒸汽過冷度大于0，導(dǎo)致蒸汽分子從液滴表面凝聚，液滴尺寸不斷增大，即液滴生長。

本研究中采用由Gyarmathy所提出的液滴生長模型[20]對(duì)CO2液滴生長過程進(jìn)行預(yù)測。

土地之于農(nóng)村社會(huì)來說有著某種特殊的“共同屬性”，也就是所有農(nóng)戶的土地共同組成一個(gè)村莊，即便制度上的規(guī)定是農(nóng)村土地集體所有制和家庭承包制。然而，當(dāng)土地發(fā)生流轉(zhuǎn)時(shí)，意味著土地權(quán)屬的共同邊界就會(huì)受到影響。法律條文之所以確立集體成員流轉(zhuǎn)優(yōu)先權(quán)，可能也考慮到農(nóng)村土地的這一特殊屬性。宋某為了順利流轉(zhuǎn)Y鄉(xiāng)的農(nóng)村土地，于是在流轉(zhuǎn)實(shí)踐過程中也依法建構(gòu)“村里人”對(duì)土地流轉(zhuǎn)享有的優(yōu)先權(quán)。這一社會(huì)建構(gòu)的意義在于規(guī)避和消解村莊土地流轉(zhuǎn)帶來的群體認(rèn)同沖突。

(13)

2.4 湍流模型

計(jì)算流體力學(xué)軟件Fluent提供了一系列計(jì)算湍流的模型，其中，雷諾應(yīng)力模型沒有采用渦黏度各向同性的假設(shè)[21]，適用于雷諾應(yīng)力具有各向異性的特性。超聲速噴管內(nèi)部為強(qiáng)旋流流動(dòng)，流場具有各向異性的特性，因此，采用雷諾應(yīng)力模型進(jìn)行數(shù)值模擬。

2.5 數(shù)值方法

通過C語言編寫用戶自定義函數(shù)(User-defined functions)，將氣相控制方程源項(xiàng)加載到Fluent中進(jìn)行計(jì)算，液相控制方程源項(xiàng)的添加則通過用戶自定義標(biāo)量來實(shí)現(xiàn)(User-defined scalar)。除此之外，通過用戶自定義函數(shù)對(duì)混合氣體的導(dǎo)熱系數(shù)和黏度進(jìn)行了重新定義。

基于超聲速噴管中的氣流特性，采用基于密度法的求解器求解控制方程，選用具有較高計(jì)算精度的二階迎風(fēng)格式對(duì)控制方程、湍流動(dòng)能和耗散率方程進(jìn)行離散，工作介質(zhì)為CO2與CH4的混合氣體，選用Peng-Robinson方程進(jìn)行混合氣體密度的計(jì)算。噴管出、入口均設(shè)置為壓力邊界[22]，入口壓力為6 MPa，溫度為273.15 K，CO2摩爾分?jǐn)?shù)為0.1，通過Fluent軟件計(jì)算出口參數(shù)，壁面采用無滑移，無滲流，絕熱邊界。

2.6 網(wǎng)格生成與獨(dú)立性驗(yàn)證

采用非結(jié)構(gòu)網(wǎng)格對(duì)計(jì)算域進(jìn)行劃分，在噴管喉部、壁面以及旋流葉片附近進(jìn)行網(wǎng)格的局部加密，來增加計(jì)算精準(zhǔn)度。采用噴管出口的液滴半徑進(jìn)行網(wǎng)格獨(dú)立性驗(yàn)證，驗(yàn)證結(jié)果見表1。從表1可知，當(dāng)網(wǎng)格數(shù)大于428965時(shí)，液滴半徑變化趨于穩(wěn)定，為了確保計(jì)算速度，最終選取網(wǎng)格數(shù)為428965。

The authors thank Mr.Zhi DENG of BASTRI of COMAC,and Prof.Xiaodong LI of Beihang University for supporting the test.The support of Mr.Zhiyuan XU for scheduling and conducting the test,and maintaining facility and measurement system is greatly appreciated as well.

表1 不同網(wǎng)格數(shù)下噴管出口的液滴半徑Table 1 Droplet radius at nozzle outlet under different mesh numbers

2.7 模型驗(yàn)證

采用文獻(xiàn)[23]中的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)和噴管模型對(duì)筆者所提出的數(shù)學(xué)模型進(jìn)行驗(yàn)證，實(shí)驗(yàn)介質(zhì)為水蒸氣與N2的混合物，入口溫度為287 K。圖3為沿噴管軸向的壓力分布。從圖3可以看出，模擬結(jié)果與實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)吻合度較高，可以準(zhǔn)確計(jì)算出水蒸氣凝結(jié)的位置(x=0.021 m)，由此可見，筆者提出的數(shù)學(xué)模型可以用于計(jì)算CO2的超聲速旋流凝結(jié)過程。

圖3 噴管內(nèi)部軸向壓力(p)分布Fig.3 Axial pressure (p)distribution inside the nozzle

3 結(jié)果與討論

3.1 噴管內(nèi)部壓力和溫度分布

圖4為噴管軸心線上的壓力和溫度分布。從圖4可知，氣流在入口段并未受到壓縮，而是進(jìn)行整流，壓力、溫度保持恒定不變。在收縮段內(nèi)氣流被緩慢壓縮，溫度與壓力平緩下降，氣流流速上升，在喉部氣流達(dá)到音速。之后，氣流在擴(kuò)張段內(nèi)進(jìn)行膨脹，氣流速度達(dá)到超聲速，溫度、壓力迅速下降，當(dāng)壓力和溫度分別下降到1.97 MPa和206 K時(shí)，CO2發(fā)生凝結(jié)(x=0.174 m)，釋放大量潛熱對(duì)氣體進(jìn)行加熱，從而使氣流的溫度和壓力出現(xiàn)波動(dòng)(此現(xiàn)象稱為凝結(jié)沖波現(xiàn)象)。凝結(jié)沖波之后，氣體繼續(xù)膨脹，壓力、溫度繼續(xù)下降直至噴管出口。

圖4 噴管內(nèi)部壓力(p)和溫度(T)的分布Fig.4 Pressure (p)and temperature (T)distributions in the nozzle(a)p vs.x；(b)T vs.x

3.2 CO2旋流凝結(jié)參數(shù)軸向分布

圖5為噴管軸線上CO2凝結(jié)參數(shù)分布。由圖5可以看出，過冷度呈現(xiàn)先增加后下降的趨勢，在x=0.174 m附近達(dá)到最大值，此時(shí)凝結(jié)現(xiàn)象發(fā)生，在極短的時(shí)間內(nèi)CO2蒸汽中出現(xiàn)大量凝結(jié)核心，由于成核過程非常劇烈，導(dǎo)致單位體積的液滴數(shù)量在極短的距離內(nèi)由0增加至1015數(shù)量級(jí)。在凝結(jié)現(xiàn)象之后，過冷度下降，蒸汽重新回到平衡狀態(tài)，成核過程遭到破壞，成核率降至0，不再產(chǎn)生凝結(jié)核心，此時(shí)液滴數(shù)目增長率大幅下降。凝結(jié)的發(fā)生雖然導(dǎo)致過冷度大幅下降，但是依然大于0，可以為液滴生長創(chuàng)造良好的環(huán)境，因此，噴管內(nèi)的液相質(zhì)量分?jǐn)?shù)和液滴半徑呈現(xiàn)出一直增長的趨勢，在噴管出口處達(dá)到最大值分別為0.097和3.48×10-7m。

圖5 沿噴管軸線CO2凝結(jié)參數(shù)分布Fig.5 CO2 condensation parameter distributions along the nozzle axis(a),(a′)Undercooling degree (ΔT)；(b),(b′)Nucleation rate (J)；(c),(c′)Droplet radius (rd)；(d),(d′)Droplet number (N)；(e),(e′)Liquid mass fraction at nozzle outlet (wout)

3.3 CO2旋流凝結(jié)參數(shù)徑向分布

圖6為CO2凝結(jié)參數(shù)沿噴管徑向分布。由圖6可以發(fā)現(xiàn)，強(qiáng)旋流和邊界層的共同作用導(dǎo)致CO2旋流凝結(jié)參數(shù)沿噴管徑向分布并不均勻。從圖6(a)可以看出：噴管出口過冷度最低值出現(xiàn)在r=0.007 m處，為10.8 K；最大值出現(xiàn)在噴管壁面，為19.2 K；在噴管出口軸心處，過冷度為15 K。在噴管壁面附近，過冷度變化梯度極大，產(chǎn)生該現(xiàn)象主要是因?yàn)樵谀M過程中考慮了氣體的黏性，在壁面附近生成邊界層，使壁面附近的過冷度及其他凝結(jié)參數(shù)變化梯度較高。從圖6(b)可以發(fā)現(xiàn)：成核率最大值出現(xiàn)在噴管軸心附近，呈環(huán)狀分布；這主要是因?yàn)樵趪姽苤行臏囟群蛪毫O低，此時(shí)成核迅速，將大量凝結(jié)潛熱傳遞給周圍介質(zhì)，導(dǎo)致成核率下降。從圖6(c)可以看出：液滴半徑最小值出現(xiàn)在噴管軸心處，并且越靠近壁面，液滴半徑越大。當(dāng)密度不變時(shí)，液滴半徑增加導(dǎo)致液滴質(zhì)量上升，由離心公式[13]可知，液滴質(zhì)量越大所受的離心力也越大，被甩至壁面的概率就越高。從圖6(d)可以看出：噴管軸心處的液滴數(shù)目高于壁面附近的液滴數(shù)目，主要是因?yàn)閺?qiáng)旋流導(dǎo)致液滴發(fā)生破碎與融合，破碎的液滴數(shù)量大，并且尺寸?。蝗诤系囊旱螖?shù)量小，尺寸較大。在強(qiáng)旋流的作用下，數(shù)量較高的小液滴大多分布在噴管軸心附近，而數(shù)量較少的大液滴則分布在壁面附近。從圖6(e)可以看出：噴管出口處液相質(zhì)量分?jǐn)?shù)最大值出現(xiàn)在r=0.007 m附近，呈環(huán)狀分布。

圖6 CO2凝結(jié)參數(shù)徑向分布Fig.6 Radial distributions of CO2 condensation parameters(a)Undercooling degree (ΔT)；(b)Nucleation rate (J)；(c)Droplet radius (rd)；(d)Droplet number (N)；(e)Liquid mass fraction at nozzle outlet (wout)

3.4 旋流強(qiáng)度對(duì)噴管液化效率的影響

為了研究旋流強(qiáng)度對(duì)CO2液化效率的影響需要對(duì)旋流強(qiáng)度(s)和液化效率(η)進(jìn)行如下定義：

(14)

(15)

ΔT——過冷度，K；

圖7 旋流強(qiáng)度(s)對(duì)CO2凝結(jié)過程的影響Fig.7 Influence of swirl strength (s)on the CO2 condensation process(a)Droplet radius (rd)；(b)Droplet number (N)；(c)Condensation location (x)；(d)Liquefaction efficiency (η)

4 結(jié) 論

筆者建立了CO2-CH4二元混合氣體的旋流凝結(jié)流動(dòng)模型，通過計(jì)算流體力學(xué)軟件Fluent模擬了超聲速噴管中CO2的旋流凝結(jié)過程，分析了噴管內(nèi)的凝結(jié)參數(shù)分布情況以及旋流強(qiáng)度對(duì)噴管液化效率的影響，主要結(jié)論如下：

(1)在凝結(jié)發(fā)生之前，氣體過冷度呈現(xiàn)出上升趨勢，當(dāng)過冷度增大到一定程度時(shí)，凝結(jié)發(fā)生。CO2凝結(jié)成核過程中釋放大量潛熱并傳遞給周圍介質(zhì)，使氣體溫度和壓力產(chǎn)生波動(dòng)，成核過程被破壞；之后，氣體過冷度持續(xù)下降，但是依然大于0，為CO2液滴的生長創(chuàng)造了良好的環(huán)境；在噴管出口，液滴半徑和液相質(zhì)量分?jǐn)?shù)達(dá)到最大值。

2.3.1 液滴成核模型

(3)旋流強(qiáng)度增加導(dǎo)致CO2凝結(jié)位置提前，增大液滴碰撞幾率，使多個(gè)小液滴融合為1個(gè)大液滴，從而增大了液滴半徑，減小了液滴數(shù)目。此外，旋流強(qiáng)度的增大還會(huì)增大噴管液化效率，當(dāng)旋流強(qiáng)度從0.169增加至0.925時(shí)，液化效率從52.1%增加到66.3%；但是噴管的過流能力和氣體的膨脹特性均會(huì)因旋流強(qiáng)度增大而受到限制。

符號(hào)說明：

a0——?dú)怏w分子表面積，m2；

E——總能，J/kg；

F——濕度，無量綱；

G——過飽和度，無量綱；

h1v——凝結(jié)潛熱，J/kg；

J——成核率，m-3·s-1；

語文在我國教育中的重要性是不言而喻的，但是由于歷史沉淀下來的文化包袱使得很多教師的教學(xué)思想和教學(xué)觀念落后，一直停留在傳統(tǒng)的填鴨式教學(xué)理念中。只是單純性地負(fù)責(zé)教學(xué)生知識(shí)，不關(guān)心學(xué)生對(duì)知識(shí)的理解是否深入，同時(shí)他們的教學(xué)觀念僅限于課堂，對(duì)學(xué)生課余和課后時(shí)間的學(xué)習(xí)漠不關(guān)心。這種落后的教學(xué)觀念不利于教學(xué)合理化、科學(xué)性的設(shè)計(jì)和掌握，也不利于學(xué)生的長期發(fā)展和進(jìn)步，阻礙了小學(xué)語文課堂有效性的發(fā)展。

Kn——Knudsen數(shù)，無量綱；

keff——有效導(dǎo)熱系數(shù)，W/(m·K)；

潘律民：近年來不斷加強(qiáng)的環(huán)保監(jiān)管，提高了一些企業(yè)的經(jīng)營成本。一些企業(yè)在環(huán)保風(fēng)暴中也遭到關(guān)停并轉(zhuǎn)，給整個(gè)行業(yè)帶來很大震動(dòng)。但從企業(yè)可持續(xù)發(fā)展，以及從對(duì)社會(huì)、對(duì)每個(gè)人生存環(huán)境的改善方面來看，環(huán)保都勢在必行。中國的許多企業(yè)必須認(rèn)識(shí)到，企業(yè)的競爭力不僅僅來自于規(guī)模、價(jià)格及產(chǎn)業(yè)鏈整合的優(yōu)勢。如今的企業(yè)必須重視可持續(xù)發(fā)展，并將可持續(xù)發(fā)展視為自己的競爭力，而不是一個(gè)包袱。

L——噴管收縮段長度，m；

m0——?dú)怏w分子質(zhì)量，kg；

N——液滴數(shù)目，無量綱；

NA——Avogadro數(shù)，無量綱；

Prv——Prandtl數(shù)，無量綱；

p——?dú)怏w壓力，MPa；

pc——臨界壓力，MPa；

Rv——?dú)怏w常數(shù)，J/(kg·K)；

r——坐標(biāo)x處的截面半徑，m；

一些后進(jìn)生總認(rèn)為自己是老師心目中的“破罐子”，于是就“破摔”了。隨著時(shí)間的推移，他們就與老師產(chǎn)生了對(duì)立情緒和疑懼心理。我們做教育轉(zhuǎn)化工作就應(yīng)努力消除后進(jìn)生的疑懼心理與對(duì)立情緒。當(dāng)然，一旦消除，可以大大增強(qiáng)轉(zhuǎn)化教育的效果。

身高與體重之間是一種什么關(guān)系？教材沒有將本質(zhì)問題揭示出來，卻拋出了一個(gè)諱莫如深的問題，此后再也沒回頭關(guān)心過這個(gè)問題，甚至連簡單的說明都沒有，緊接著轉(zhuǎn)向了另一個(gè)問題．

r1——噴管入口半徑，m；

r′1——移軸后的噴管入口半徑，m；

r′c——移軸后的噴管喉部半徑，m；

rc——噴管喉部半徑，m；

r2——半徑的移軸量，m；

rd——液滴半徑，m；

S1——質(zhì)量源項(xiàng)，kg/(m3·s)；

當(dāng)超聲速噴管中氣體的過飽和度高于一定程度時(shí)，氣體內(nèi)部出現(xiàn)大量的凝結(jié)核心，即液滴的成核過程。本研究中采用由Lamanna修正的內(nèi)部一致經(jīng)典成核理論預(yù)測液滴成核過程[19]：

S3——能量源項(xiàng)，J/(m3·s)；

晚上，老田領(lǐng)著警察上門的時(shí)候湯翠正在屋里吐，胃都空了，還在吐。即使閉上眼睛，湯翠也能看到那些被血液浸泡的白骨。

SF——濕度源項(xiàng)，kg/(m3·s)；

第三，不同教段特級(jí)教師心理健康均分及各因子均無顯著差異；而不同教段普通教師的心理健康水平有顯著差異，小學(xué)教師優(yōu)于高中教師。具體表現(xiàn)在高中教師在恐怖、人際關(guān)系、焦慮、偏執(zhí)、抑郁、敵對(duì)和精神病性因子顯著高于小學(xué)教師，小學(xué)教師和初中教師沒有顯著差異；而在敵對(duì)、恐怖方面，初中教師和高中教師有顯著差異，初中教師優(yōu)于高中教師。

T——?dú)怏w溫度，K；

Tc——臨界溫度，K；

通過調(diào)整旋流葉片的扭轉(zhuǎn)角度，將旋流強(qiáng)度設(shè)置為0.169、0.356、0.584、0.738、0.925。圖7為旋流強(qiáng)度對(duì)CO2凝結(jié)過程的影響。從圖7可以發(fā)現(xiàn)：隨著旋流強(qiáng)度的增加，CO2自發(fā)凝結(jié)位置提前，單位體積內(nèi)的液滴數(shù)量下降，液滴半徑增加。這主要是因?yàn)樾鲝?qiáng)度增大會(huì)導(dǎo)致噴管內(nèi)極限過冷度提前，凝結(jié)提前發(fā)生；并且旋流強(qiáng)度的增加會(huì)增大液滴在噴管內(nèi)的碰撞幾率，使多個(gè)小液滴融合為1個(gè)大液滴，從而使液滴數(shù)量下降，尺寸增加。從圖7(d)可以發(fā)現(xiàn)，當(dāng)旋流強(qiáng)度從0.169增加至0.925時(shí)，噴管的CO2液化效率從52.1%增加至66.3%，在一定程度上增大了噴管的液化效率。但是值得注意的是，旋流強(qiáng)度增大會(huì)限制氣體的膨脹特性，并且還會(huì)導(dǎo)致噴管過流能力下降，在設(shè)計(jì)超聲速分離器時(shí)應(yīng)該充分考慮到這些因素，使分離器達(dá)到最佳性能。

ui,u′i——軸向速度和軸向速度的波動(dòng)，m/s；

為驗(yàn)證懸臂式掘進(jìn)機(jī)模擬試驗(yàn)系統(tǒng)的功能，探究掘進(jìn)機(jī)位姿測量精度驗(yàn)證系統(tǒng)的實(shí)用性，開展了基于遠(yuǎn)程監(jiān)控系統(tǒng)控制的掘進(jìn)機(jī)試驗(yàn)樣機(jī)位姿測量試驗(yàn)。試驗(yàn)現(xiàn)場照片如圖8所示。

uj,u′j——徑向速度和徑向速度的波動(dòng)，m/s；

Vc——臨界體積，m3；

隱性分層教學(xué)的考核評(píng)價(jià)實(shí)現(xiàn)了多角度、多層次、全方位的評(píng)價(jià)。評(píng)價(jià)方面綜合了測試成績和學(xué)習(xí)情感態(tài)度，包括學(xué)習(xí)積極性（20%）、活動(dòng)參與度（30%）、學(xué)習(xí)效果（40%）和課后自主學(xué)習(xí)（20%）；評(píng)價(jià)人員包括教師（40%）、合作者（30%）和自己（30%）。這種多方面、多維度的評(píng)價(jià)提高了各層次學(xué)生的積極性和主動(dòng)性，尤其是C層學(xué)生，由于不再是單一的測試成績評(píng)價(jià)，積極性得到了很大的提高。

vr——噴管喉部氣流速度，m/s；

vrt——噴管喉部氣流切向速度，m/s；

win——噴管入口CO2的質(zhì)量分?jǐn)?shù)，無量綱；

wout——噴管出口的液相質(zhì)量分?jǐn)?shù)，無量綱；

x——距離噴管入口的長度，m；

xi,xj——軸向和徑向坐標(biāo)，m；

γ——?dú)庀嗟慕^熱指數(shù)，無量綱；

δij——Kronecker delta數(shù)，無量綱；

η——噴管液化效率，%；

Θ——無量綱表面張力，無量綱；

κ——Boltzmann數(shù)，J/K；

λv——?dú)怏w的導(dǎo)熱系數(shù)，W/(m·K)；

μ——混合氣體動(dòng)力黏度，(N·s)/m；

π——圓周率，無量綱；

ρg,ρl——?dú)庀嗝芏群鸵合嗝芏?，kg/m3；

σ——CO2液滴的表面張力，mN/m；

σ0——CO2液滴在0 ℃時(shí)的表面張力，mN/m；

τeff——有效應(yīng)力張量，無量綱；

ω——偏心因子，無量綱。