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    寬帶聲光器件聲場仿真研究

    2021-01-05 03:43:50吳中超高維松王智林
    壓電與聲光 2020年6期
    關(guān)鍵詞:聲光單片工作頻率

    吳中超,唐 詩,吳 畏,高維松,朱 吉,王智林

    (中國電子科技集團(tuán)公司第二十六研究所,重慶 400060)

    0 引言

    聲光器件是激光應(yīng)用中一種基礎(chǔ)元器件,隨著雷達(dá)、通訊技術(shù)的高速發(fā)展,寬帶聲光布喇格器件具有更高的應(yīng)用需求[1]。聲光器件由驅(qū)動(dòng)和器件兩部分組成,驅(qū)動(dòng)器輸出的載波信號(hào)作用在換能器上,換能器產(chǎn)生超聲波傳入聲光介質(zhì),聲場使晶體內(nèi)產(chǎn)生折射率光柵,入射光在滿足布喇格衍射條件時(shí)發(fā)生衍射。定義聲光衍射效率從最大值下降一半時(shí)的頻率寬度為聲光互作用3 dB帶寬或簡稱為布喇格帶寬。單片超聲換能器結(jié)構(gòu)的超聲能量分布在大角度范圍內(nèi),每個(gè)頻率只能利用到某一方向的聲場能量,通過研究超聲波換能器組成陣列的指向性[2],可以采用多級(jí)換能器的方式提高超聲能量利用率,增大聲光器件的布喇格帶寬。

    壓電換能器是體波聲光器件的重要組成部分,體波聲光器件上所用的壓電換能器都是采用厚度驅(qū)動(dòng)模式的薄片換能器,所激發(fā)的超聲波可認(rèn)為是單色平面波。利用亥姆霍茲-基爾霍夫積分定理建立超聲換能器在聲光晶體中的輻射聲場模型,數(shù)值模擬其聲場分布,實(shí)現(xiàn)聲場可視化[3]。分析討論兩片換能器同相驅(qū)動(dòng)與反相驅(qū)動(dòng)對(duì)超聲場的影響,通過在90 MHz、100 MHz、120 MHz的工作頻率下,將兩片換能器與單片換能器聲場分布對(duì)比發(fā)現(xiàn),兩片換能器的設(shè)計(jì)結(jié)構(gòu)使聲光器件擁有更大的布喇格帶寬,對(duì)制作寬帶聲光器件有重要的參考價(jià)值。

    1 換能器聲場分布模型

    積分法可以直接計(jì)算聲場外任意一點(diǎn)觀察處的聲場,假設(shè)聲場到觀察點(diǎn)之間的傳播介質(zhì)的聲參數(shù)(聲速、密度等)不變。根據(jù)亥姆霍茲-基爾霍夫積分定理求取矩形換能器的輻射聲場[4]。圖1為聲源疊加示意圖,由圖可知,設(shè)P點(diǎn)為換能器輻射區(qū)域中的一點(diǎn),表面積S的整個(gè)換能器在場點(diǎn)P處產(chǎn)生的聲壓可看成是多個(gè)微元在場點(diǎn)P處疊加形成的總聲壓。圖中,S1、S2分別為換能器上兩個(gè)不同的微元。

    圖1 聲源疊加示意圖

    為了研究矩形換能器在聲光介質(zhì)中的聲場分布,對(duì)聲光晶體建立直角坐標(biāo)系(見圖2),激光束沿y方向入射。x、y方向分別為換能器的寬度方向和長度方向。

    圖2 聲光晶體建立直角坐標(biāo)系示意圖

    矩形換能器在P點(diǎn)處輻射的總聲場等于各小面積面元(x1,y1,0)在該點(diǎn)處輻射場的總和,由此得到在空間位置p(x,y,z)處的聲場表達(dá)式為

    (1)

    其中

    (2)

    使用一個(gè)驅(qū)動(dòng)電源,將相鄰兩片換能器并聯(lián)或串聯(lián),可以實(shí)現(xiàn)兩換能器間不同的相位差。當(dāng)換能器并聯(lián)時(shí),無相位差,稱為同相驅(qū)動(dòng);換能器串聯(lián)時(shí),相位差為π,稱為反相驅(qū)動(dòng),示意圖如圖3所示。圖中,RF為射頻信號(hào)。

    圖3 兩片換能器驅(qū)動(dòng)方式

    驅(qū)動(dòng)換能器產(chǎn)生超聲信號(hào),線性排列的兩片換能器安裝如圖4所示,建立直角坐標(biāo)系,相鄰換能器間的中心距為d。

    圖4 換能器安裝示意圖

    兩片換能器反相驅(qū)動(dòng)時(shí),兩換能器存在相位差π,將初始相位代入式(1)有:

    (3)

    式中u1,u2分別為兩片換能器的表面法向振速。換能器即是波源,它大多采用片狀壓電體作為聲源,聲源本身做周期性振動(dòng),且其整個(gè)表面各個(gè)質(zhì)點(diǎn)具有相同的振幅和相位。聲源區(qū)域內(nèi)具有均勻的表面法向速度vz=vz(x,y)=v0e-jωt,其他區(qū)域速度恒為0。其中指數(shù)項(xiàng)e-jωt在所有周期性物理量中都會(huì)出現(xiàn),計(jì)算瞬態(tài)時(shí)可忽略。

    2 聲場的數(shù)值仿真

    聲光器件通過把外加電信號(hào)轉(zhuǎn)換成超聲信號(hào)在聲光介質(zhì)中傳播,如圖5所示。使?jié)M足布喇格衍射條件的激光束產(chǎn)生衍射偏轉(zhuǎn)[5],衍射角為2θ,其中θ為布喇格角,可表示為

    (4)

    式中:λ為入射光波長;f為換能器激發(fā)產(chǎn)生的工作頻率;n為聲光晶體的折射率;v為聲波在聲光晶體中的傳播速度。由式(4)可知,當(dāng)f發(fā)生變化時(shí),θ也將隨之改變,偏離超聲主方向,超聲能量利用率低。如果超聲方向能隨f改變,使超聲主方向跟隨滿足θ衍射條件的超聲方向,便能提高超聲能量利用率,增大聲光器件的布喇格帶寬。

    圖5 聲光器件衍射原理圖

    聲場疊加與聲光介質(zhì)材料、換能器工作頻率、換能器尺寸、排列、相位延時(shí)等有關(guān),利用MATLAB進(jìn)行數(shù)值仿真,認(rèn)定聲場相對(duì)于入射光處于穩(wěn)態(tài)狀態(tài)。設(shè)換能器中心頻率為100 MHz,在工作頻率90 MHz、100 MHz、120 MHz下,根據(jù)式(3)分別計(jì)算得到在yOz平面內(nèi)同相驅(qū)動(dòng)與反相驅(qū)動(dòng)的聲輻射場分布圖,如圖6所示。由圖可知,同相驅(qū)動(dòng)存在一個(gè)中心疊加的聲場,其方向不隨換能器工作頻率發(fā)生變化。

    圖6 中心頻率100 MHz下兩片換能器聲輻射場分布圖

    選用反相驅(qū)動(dòng)連接換能器的方式抑制中心聲場提高布喇格帶寬。將兩片換能器與單片換能器進(jìn)行對(duì)比,設(shè)置數(shù)值仿真的相關(guān)參數(shù):中心頻率100 MHz,聲光介質(zhì)材料為氧化碲晶體,兩片換能器級(jí)聯(lián)的單片長度是特征長度的1.24倍,中心距離為單片換能器長度的1.11倍,單片換能器使用時(shí),長度為兩片換能器長度之和。二者在yOz平面內(nèi)的超聲場分布如圖7所示。

    圖7 中心頻率100 MHz輻射聲場分布仿真圖

    3 試驗(yàn)

    采用氧化碲晶體作為聲光介質(zhì),36°Y切鈮酸鋰晶體作為換能器材料,制作中心頻率100 MHz的聲光器件,采用入射光波長為1 550 nm時(shí),分別記錄單片及兩片換能器驅(qū)動(dòng)聲光器件的衍射效率并做歸一化處理,二者具有相同的阻抗匹配帶寬,測試器件聲光塊體的帶寬情況如圖8所示。

    圖8 衍射效率歸一化

    由圖8可知,單片及雙片換能器的帶寬分別為38.5 MHz和49.5 MHz,雙片換能器結(jié)構(gòu)的器件具有更寬的帶寬。試驗(yàn)結(jié)果與聲場仿真結(jié)果吻合,說明聲場的數(shù)值仿真結(jié)果可為實(shí)際制作聲光器件提供指導(dǎo)。利用MATLAB進(jìn)行數(shù)值模擬仿真,將雙片換能器拓展到多片換能器級(jí)聯(lián),可以作為制作高頻寬帶聲光器件的參考依據(jù)。

    4 結(jié)束語

    根據(jù)MATLAB數(shù)值仿真結(jié)果表明,當(dāng)換能器工作頻率變化時(shí),基于兩片換能器的輻射聲場方向也隨之發(fā)生改變,進(jìn)而增大了聲光器件的布喇格帶寬。通過單片換能器與雙片換能器的對(duì)比試驗(yàn)發(fā)現(xiàn),二者在阻抗匹配帶寬相同時(shí),雙片換能器結(jié)構(gòu)的聲光器件具有更大的布喇格帶寬,試驗(yàn)數(shù)據(jù)與聲場仿真情況相符,能夠?yàn)橹谱鲗拵暪馄骷峁├碚搮⒖肌?/p>

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