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    高壓下新型超硬Im2-CN2晶體的電子結(jié)構(gòu)和光學性質(zhì)

    2020-11-20 04:25:16董明慧苑光明王學文劉恩超李志勇
    關(guān)鍵詞:藍移虛部價帶

    董明慧,苑光明,王學文,劉恩超*,李志勇

    (1 齊魯理工學院,山東 濟南 250200;2 吉林大學超硬材料國家重點實驗室,吉林 長春 130012)

    超硬材料具有高硬度、抗磨損、高熱導、半導體性等優(yōu)點,因其硬度高,超硬材料經(jīng)常涂覆于材料表面以減少材料磨損、延長使用壽命,還具有蓄熱和保護環(huán)境的作用[1]。由于超硬材料具有優(yōu)良的的熱光聲電和半導體性能,被用于航天員宇宙射線防護、尖端武器裝備隱身防腐、大規(guī)模集成電路及LED新光源熱沉等尖端領(lǐng)域[2]。隨著應用范圍越來越廣,傳統(tǒng)的以金剛石為主的超硬材料已經(jīng)無法滿足工業(yè)的要求,因此,人們希望能夠得到一種物理化學性能更加優(yōu)異的超硬材料[3]。LIU Y A等[4]研究發(fā)現(xiàn)C-N系晶體具有比傳統(tǒng)金剛石更高的硬度,是一種新型半導體超硬材料,在光催化[5]、光降解[6]、光電化學防腐[7]等多方面有著廣泛的應用。C-N系晶體根據(jù)原子含量不同會得到不同結(jié)構(gòu)的超硬材料,如CN[8-9]、C2N[10]、CN2[11]、C3N4[12-13]、C11N4[14],另外,對C-N系晶體的物理性質(zhì)也有研究,ZHAO Z C等[2]研究不同晶體的光學性質(zhì),發(fā)現(xiàn)Im2-CN2在可見光區(qū)和紫外光區(qū)都具有較高的吸收系數(shù);SHARMA A等[13]研究了不同壓強下對應的穩(wěn)定結(jié)構(gòu)和硬度等。目前,對C-N晶體的研究主要集中在晶體的能量和結(jié)構(gòu)穩(wěn)定性上,因超硬材料常用于高溫高壓環(huán)境,所以有必要研究壓強對于其光學性質(zhì)的影響,這樣有利于擴大C-N晶體的應用范圍,另外,由于Im2-CN2相比于其它晶體在可見光區(qū)間和紫外區(qū)間都具有較高的吸收系數(shù),使用范圍更廣,因此,本文采用第一性原理系統(tǒng)研究壓力對Im2-CN2光學性能的影響。

    1 計算方法

    本文計算過程采用基于密度泛函理論[15-16]的Siesta軟件包,交換關(guān)聯(lián)勢采用廣義梯度近似(Gneralized Gradient Approximation,GGA)中的Perdew-Burke-Ernzerhof(PBE)[17]描述價電子與離子實之間的相互作用。倒易空間相關(guān)參數(shù)選擇如下:平面波截斷能為380 eV,第一布里淵區(qū)間Monkhorst-Pack[18]k點網(wǎng)絡密度選取的為6×6×2。計算過程中C的價電子是2s22p2,N的價電子是2s22p3。自洽收斂標準設(shè)為:單原子能量小于1.0×10-5eV,最大Hellmann-Feynman力偏差小于0.01 eV,最大應力偏差低于0.05 GPa,最大位移偏差低于5.0×10-3nm。

    2 計算結(jié)果與分析

    2.1 Im2-CN2晶體優(yōu)化及結(jié)果

    Im2-CN2屬于四方晶系,空間群為I-4m2,其中C原子的坐標為(0.25,0.75,0.5),2個N原子分別占據(jù)(0.388 1,0.388 1,0.766 2)和(0.611 9,0.611 9,0.223 8)位置,圖1為Im2-CN2晶胞示意圖。

    圖1 Im2-CN2晶體結(jié)構(gòu)

    通過結(jié)構(gòu)優(yōu)化得到Im2-CN2晶格常數(shù)分別為a=b=4.469?,c=5.991?,而SHARMA A等[13]計算得到的晶格常數(shù)分別為a=b=4.468?,c=5.990?,Zhao[2]等得到的晶格常數(shù)分別為a=b=4.464?,c=5.985?。通過對比發(fā)現(xiàn),本文的計算結(jié)果與文獻[2,13]結(jié)果非常吻合,偏差小于1%,因此,本文上述計算方法的精度和可信度上是符合計算要求的。

    2.2壓力對Im2-CN2電子結(jié)構(gòu)的影響

    由于Im2-CN2維氏硬度高達86GPa[13],因此,本文分別選取0、20、40、60、80 GPa五個壓力點研究壓力對Im2-CN2電子結(jié)構(gòu)的影響。

    圖2 Im2-CN2在不同應力下的態(tài)密度圖

    從圖2a可知:5個壓力點對應的帶隙寬度分別為0.13、0.22、0.45、0.53、0.58 eV,表明帶隙寬度隨著應力的增加而增大,且增加的幅度會減小。0 GPa下ZHAO Z C等[2]等得到的帶隙寬度為0.128 eV,本文得到的結(jié)果與其非常接近,這也進一步驗證了上述計算結(jié)果的可靠性。

    由圖2b至f可以看出:

    (1)對應于5個不同的壓力點,價帶電子主要分布于-27.32~0.1、-27.58~0.08、-27.94~0.03、-28.32~0.02、-28.54~0.01 eV,表明隨著壓強的增大,價帶電子向低能級移動;導帶電子主要分布于0.22~23.28、0.34~23.86、0.48~24.24、0.53~24.98、0.58~25.43 eV,表明隨著壓強的增大,導帶電子向高能級移動。

    (2)在價帶電子和導帶電子共同變化趨勢的作用下,帶隙寬度增寬。在價帶頂區(qū)域,電子態(tài)主要是由C-2p態(tài)和N-2p態(tài)貢獻,而遠離費米能級的價帶主要是由C-2s態(tài)和N-2s態(tài)貢獻;導帶底區(qū)域的電子態(tài)主要由C-2p態(tài)、N-2p和N-2s態(tài)貢獻,高能級的導帶主要由C-2p態(tài)、N-2p態(tài)組成。

    從圖2b可知,在價帶中-5、-12、-15、-19、-23 eV位置處以及導帶中的4、7、10、12 eV位置處存在明顯的雜化峰,說明C-N之間存在強的共價鍵,有利于穩(wěn)定晶體結(jié)構(gòu),提高晶體的強度。

    光學性質(zhì)通??捎上旅鎻徒殡姵?shù)方程求解:

    ε(ω)=ε1(ω)+ε2(ω)[19],

    (1)鋼筋設(shè)置要點:防護門兩側(cè)門框墻的水平筋為受力筋,應配置在外側(cè),并且門框墻受力筋宜封閉,而其他墻體一般將水平筋設(shè)在內(nèi)側(cè)。

    (1)

    該方程能夠正確反映能帶結(jié)構(gòu)以及固體發(fā)光的性質(zhì),其中虛部ε2(ω)與能帶結(jié)構(gòu)直接相關(guān),描述光子與電子的相互作用情況,反應光子的吸收情況,虛部越大代表吸收越強,實部ε1(ω)則可以通過Kramer-Kronig色散關(guān)系[20-21]由ε2(ω)直接導出。

    圖3是通過計算得到的復介電常數(shù)的實部和虛部。從圖2、3可以看出:

    (1)壓強由低到高對應的實部和虛部的主要峰值分別位于2.75和4.67 eV、2.82和4.97 eV、2.96和5.41 eV、3.15和5.78 eV處、3.43和5.97 eV處。

    (2)虛部的最高峰主要源自價帶頂?shù)腘-2p態(tài)向?qū)У椎腃-2p態(tài)躍遷;隨著壓強的增大,虛部峰值向高能級方向移動。這是由于復介電常數(shù)的虛部對應于光學吸收,所以壓力作用下光學吸收譜發(fā)生藍移,這與帶隙寬度的變化規(guī)律一致。

    (3)實部曲線的變化規(guī)律與虛部的保持一致:在出現(xiàn)最高峰之后迅速下降,之后在6~10 eV范圍內(nèi)出現(xiàn)略微波動,這也在一定程度上反映了電子的躍遷規(guī)律。

    (4)壓強由低到高對應的靜態(tài)復介電常數(shù)實部ε1(0)分別為6.63、6.41、6.34、6.25、6.15,表明隨著壓強的增大靜態(tài)復介電常數(shù)實部逐漸降低,這與帶隙寬度的變化規(guī)律相反,但是滿足方程ε1(0)≈1+(?ω/Eg)[22]的要求(Eg為帶隙寬度)。

    圖4是不同壓強下Im2-CN2的吸收系數(shù)。從圖4可以看出:Im2-CN2在5~7 eV存在吸收峰,這與介電常數(shù)虛部的峰值相對應;對于Im2-CN2而言,在紫外光區(qū)存在較強的吸收,這與ZHAO Z C等[2]研究的規(guī)律一致;隨著壓強的增大,吸收峰發(fā)生藍移,這也和帶隙寬度變化規(guī)律一致。

    圖4 Im2-CN2吸收系數(shù)

    基于以上結(jié)果,Im2-CN2可應用于制作高壓下的紫外吸收或防護材料。Im2-CN2的反射率結(jié)果(圖5)顯示:

    圖5 Im2-CN2的反射率

    (1)隨著壓強的增大,反射率產(chǎn)生了藍移,但不是很明顯,并且在紫外區(qū)間反射率明顯減小,尤其在7~10 eV的能量區(qū)間,反射率非常小基本維持在0.2~0.25左右,有利于紫外吸收,這也進一步證明Im2-CN2可以用于制作高壓下的紫外吸收材料。

    (2)隨著壓強的增大,反射峰雖然發(fā)生藍移,但是峰值卻有減小的趨勢,也有利于紫外吸收。

    圖6為Im2-CN2的折射率,其中實部n與光的折射有關(guān),n越大折射率越大,k與光吸收有關(guān),稱為消光系數(shù)。

    圖6 Im2-CN2的折射率(n為實部,k為虛部)

    從圖6可以看出:n在2.7~3 eV迅速達到一個峰值,之后緩慢下降,但仍然維持一個高水平狀態(tài),表明Im2-CN2對可見光的折射率比較大,而消光系數(shù)k的變化規(guī)律與復介電常數(shù)虛部的性質(zhì)非常類似,即在紫外區(qū)域有較強的吸收。另外,隨著壓強的增大,折射率的實部和虛部也將發(fā)生藍移。

    鑒于Im2-CN2對可見光的折射率比較大且吸收小,因此,Im2-CN2是可用于制作光導纖維的涂層材料。

    價電子吸收光子后躍遷到導帶必然會改變導電性,因此,光導與帶隙寬度以及介電常數(shù)的虛部等緊密相關(guān)。圖7是Im2-CN2的光導圖,從圖7可以看出:光導圖像與介電常數(shù)的虛部非常相似,另外,隨著壓強的增大光導會發(fā)生藍移,這也與帶隙寬度的變化規(guī)律一致。

    圖7 Im2-CN2的光導

    3 結(jié)論

    本文通過密度泛函理論計算壓強對Im2-CN2的電子結(jié)構(gòu)和光學性質(zhì)的影響,得出以下結(jié)論:

    (1)隨著壓強的增大,價帶電子向低能級移動,導帶電子向高能級移動,最終導致Im2-CN2的帶隙寬度從0.1 3 eV增大到0.58 eV。

    (2)在Im2-CN2的價帶頂,電子態(tài)主要是由C-2p態(tài)和N-2p態(tài)貢獻,導帶底的電子態(tài)主要是由C-2p態(tài)、N-2p和N-2s態(tài)貢獻。

    (3)隨著壓強的增大,Im2-CN2介電常數(shù)、吸收系數(shù)、反射率、折射率、光導等都會發(fā)生藍移。

    (4)Im2-CN2在紫外區(qū)間有良好的吸收譜,最高達500 000 cm-1,是潛在的紫外吸收材料,在可見光區(qū)折射率實部在2.7~3.2之間,可用于光導纖維涂層材料。

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