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    力學(xué)中的變質(zhì)量在力學(xué)中的應(yīng)用研究

    2017-03-02 18:58:45毛吉平
    科學(xué)與財富 2016年21期

    毛吉平

    摘要:本文從動態(tài)的角度,把一個與外界不斷發(fā)生質(zhì)量交換的系統(tǒng)作為主體研究對象,研究變質(zhì)量系統(tǒng)的力學(xué)規(guī)律,也繼而將若不加分析地把適用于質(zhì)量不變系統(tǒng)的力學(xué)規(guī)律,用來解決這類問題,就會得到錯誤的結(jié)果作了說明。

    關(guān)鍵詞:變質(zhì)量系統(tǒng),質(zhì)點(diǎn),經(jīng)典力學(xué)

    一、如何處理變質(zhì)量系統(tǒng)的力學(xué)問題呢?我們只要設(shè)法把它轉(zhuǎn)化為質(zhì)量不變系統(tǒng)的力學(xué)問題就行了。如圖一,把t時刻主體m,和t至t+△t時間間隔內(nèi)主體與外界交換的質(zhì)量△m,作為我們的研究對象。那么,在t+△t的全部時間間隔內(nèi),所討論的系統(tǒng)的質(zhì)量是不變的,即系統(tǒng)可視為一個質(zhì)量不變系統(tǒng),由此就很容易得到變質(zhì)量系統(tǒng)的動力學(xué)公式。

    設(shè)某一時刻t,主體質(zhì)量為m,其質(zhì)心速度為v,在t+△t時,主體質(zhì)量變?yōu)閙+△m,速度為v+△v,即這段時間內(nèi),有質(zhì)量為△m的質(zhì)元加入(或離開)到主體上,設(shè)△m在附著于主體m之前的速度為V,(這里v和v ' 相對于同一慣性參照系),又假設(shè)在△t時間里,作用在主體m上的合外力為F。對于包括m和△m的系統(tǒng),其質(zhì)量是不變的。因此,關(guān)于質(zhì)量不變系統(tǒng)的動量原理仍然適用,于是有:

    F·△t = (m+△m) (v+△v) – mv –△mv '

    在△t→0的極限情況下,略去兩個無窮小項的乘積,可整理得

    若以u表示dm相對于主體的速度,因u= v ' – v,則(1)式可寫成

    式(1)或(1')就是變質(zhì)量系統(tǒng)的力學(xué)基本方程。

    由式(1)和(1')可以看出以下意義:式(1')中 具有力的量綱,它顯然是加入(或放出)的質(zhì)元對主體的一種作用,有人把這種附著(或放出)反應(yīng)的作用,稱為反作用力。如果考慮到這種反作用力,(1')式就與通常的牛頓第二定律的形式一致了。對于增質(zhì)量情況,當(dāng)u與V方向一致時,反作用

    力 為正,對主體來說是推動力;反之就是阻力。由靜止向上提起一根

    纖繩的運(yùn)動,就屬于后者的類型。對于減質(zhì)量的情況,當(dāng)u與v方向一致

    時,反作用力 為負(fù),對主體來說是阻力;反之就是推動力,如火箭飛行

    就屬這類。

    二、根據(jù)式(1)或(1'),我們可以導(dǎo)出關(guān)于變質(zhì)量系統(tǒng)的動量原理和動能定理等力學(xué)的重要原理。

    式(1)對時間取積分,得

    這就是關(guān)于變質(zhì)量系統(tǒng)的動量原理。它表明,對于變質(zhì)量系統(tǒng),系統(tǒng)的動量變化,不僅與外力作用的沖量有關(guān),而且與質(zhì)量遷移所伴隨的動量遷移的多少有關(guān)。

    對于F=0,v=常量的特殊情況,由 (2)得V'(m2-m1)= m2v2 – m1v1 它清楚地說明,此時系統(tǒng)的動量變化,是由于質(zhì)量遷移的結(jié)果。

    三、對于變質(zhì)量系統(tǒng),外力所做的功與系統(tǒng)能量變化的關(guān)系,可以推導(dǎo)如下:

    若在dt這段時間內(nèi),物體通過的位移為ds,則作用在系統(tǒng)上的力F所作的元功為

    因v·d(mv) = d( mv2) + v2dm則對于一個完整的過程

    (3)

    這就是變質(zhì)量系統(tǒng)的功能關(guān)系。

    式(3)出現(xiàn)了兩項與質(zhì)量遷移有關(guān)的項,為了搞清它們的含義,不妨舉例說明。

    如圖二所示,若一勻質(zhì)纖繩,線密度為λ,盤繞在光滑水平面上 ,

    由靜止向上提拉。設(shè)提拉到高度 時,速度為V。取圖示坐標(biāo),合外力

    F= f-λgy ;考慮到v ' = 0,代入(3)式并整理得:

    上式右邊括號表示纖繩機(jī)械能的增量。上式表明,在提拉纖繩過程中,拉力所做的功中,有一部分并沒有轉(zhuǎn)變?yōu)闄C(jī)械能,這就是提拉過程中的機(jī)械能損失。其意義是很明確的:在纖繩提拉過程中,不斷有靜止的質(zhì)元加入主體,這些質(zhì)元與主體發(fā)生了類似于非彈性碰撞的物理過程。這部分損失的機(jī)械能,當(dāng)然是由外力作功來提供的。

    對于v'不等于零的情況, ,它可以理解為伴隨質(zhì)元的遷

    移所轉(zhuǎn)化或遷移的能量。(如火箭因燃燒而噴射高速氣流時,所轉(zhuǎn)化的能量。)

    四、在前面的討論中,我們把主體(系統(tǒng))看成千個“質(zhì)點(diǎn)”;就是說,我們沒有考慮物體的轉(zhuǎn)動,而只研究物體的平動。因此,上述的有關(guān)規(guī)律,是關(guān)于質(zhì)點(diǎn)的變質(zhì)量系統(tǒng)力學(xué)規(guī)律。在此基礎(chǔ)上,我們可以建立相應(yīng)的變質(zhì)量剛體力學(xué)規(guī)律。把基本方程(1)的兩邊都與矢徑r取矢積,有

    根據(jù)質(zhì)點(diǎn)角動量的定義 L=r×P=r×mv

    對上式取時間t的導(dǎo)數(shù)

    這就是變質(zhì)量系統(tǒng)的質(zhì)點(diǎn)角動量定理。其中r×F是作用在質(zhì)點(diǎn)上的合

    外力對轉(zhuǎn)動中心(在這里取作坐標(biāo)原點(diǎn))的力矩;如果我們把 稱為

    附著反應(yīng)的反作用力矩,那么式(5)在形式上與通常的質(zhì)點(diǎn)角動量定理相似。

    根據(jù)式(5),我們可以進(jìn)一步導(dǎo)出關(guān)于變質(zhì)量系統(tǒng)的質(zhì)點(diǎn)系角動量定理和剛體轉(zhuǎn)動定律。

    設(shè)有多個質(zhì)點(diǎn)組成的變質(zhì)量系統(tǒng),根據(jù)牛頓第三定律,諸內(nèi)力成對地大小相等方向相反,因此它們對任一點(diǎn)力矩的矢量和必等于零。即∑ri×fi =0

    其中M表示各外力對轉(zhuǎn)動中心的力矩之和;M '表示各反作用力對轉(zhuǎn)動中心的反作用力矩之和;L表示各質(zhì)點(diǎn)對轉(zhuǎn)動中心角動量的矢量和。則可寫成

    這就是變質(zhì)量系統(tǒng)的質(zhì)點(diǎn)系角動量定理。

    對于繞固定軸轉(zhuǎn)動的物體(系統(tǒng)),如圖三。由于物體上各點(diǎn)的角速度均為ω,將物體分成多個質(zhì)點(diǎn),第i個質(zhì)點(diǎn)的質(zhì)量為mi,它對轉(zhuǎn)軸距離為ri,考慮到vi=ω×ri, 則它對轉(zhuǎn)軸的角動量為Li=ri×mivi=miri2ω 所以整個物體對轉(zhuǎn)軸的角動量 L=∑ri×miv = (miri2)ω=Jω

    其中J=∑miri2 是物體對轉(zhuǎn)軸的轉(zhuǎn)動慣量。于是根據(jù)式(6)相應(yīng)可得M+注意這時的M、M '、J都是對同一轉(zhuǎn)軸而言的,并且J是隨著質(zhì)量遷移而變化的,因而不是常數(shù),不能提到括號外。只要各質(zhì)點(diǎn)間的相對位置不可變化,物體仍然可認(rèn)為是剛體。式(7)就是關(guān)于變質(zhì)量系統(tǒng)的轉(zhuǎn)動定律。有了式(7),我們很容易導(dǎo)出有關(guān)變質(zhì)量剛體力學(xué)的其他規(guī)律,在此不作討論了。

    最后說明,上述關(guān)于變質(zhì)量力學(xué)問題的規(guī)律,都是在經(jīng)典力學(xué)范圍內(nèi)討論的。

    參考文獻(xiàn):

    [1] 陳培勝,方建會.??相空間中非完整非保守系統(tǒng)的形式不變性[J]. 物理學(xué)報. 2003(05)

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