N2負流柱放電過程仿真

趙文君等

摘要：采用粒子連續(xù)性方程耦合泊松方程構(gòu)建氮氣放電流體模型，使用有限元法對該模型求解，獲得窄間隙（5mm）氮氣放電過程粒子動力學特性。由仿真結(jié)果可知：在均勻電場中，流柱頭部粒子密度隨放電過程的發(fā)展不斷增大；流柱頭部電子密度及電場強度隨初始電子密度的增加而逐漸增大；初始電荷分布直徑大小直接影響流柱的發(fā)展速度；另外，對于負流柱放電，粒子密度梯度及電場分布隨外電場增大而增大。endprint

摘要：采用粒子連續(xù)性方程耦合泊松方程構(gòu)建氮氣放電流體模型，使用有限元法對該模型求解，獲得窄間隙（5mm）氮氣放電過程粒子動力學特性。由仿真結(jié)果可知：在均勻電場中，流柱頭部粒子密度隨放電過程的發(fā)展不斷增大；流柱頭部電子密度及電場強度隨初始電子密度的增加而逐漸增大；初始電荷分布直徑大小直接影響流柱的發(fā)展速度；另外，對于負流柱放電，粒子密度梯度及電場分布隨外電場增大而增大。endprint

摘要：采用粒子連續(xù)性方程耦合泊松方程構(gòu)建氮氣放電流體模型，使用有限元法對該模型求解，獲得窄間隙（5mm）氮氣放電過程粒子動力學特性。由仿真結(jié)果可知：在均勻電場中，流柱頭部粒子密度隨放電過程的發(fā)展不斷增大；流柱頭部電子密度及電場強度隨初始電子密度的增加而逐漸增大；初始電荷分布直徑大小直接影響流柱的發(fā)展速度；另外，對于負流柱放電，粒子密度梯度及電場分布隨外電場增大而增大。endprint