范曉慧,李俊,陳許玲,王祎,甘敏
(中南大學(xué) 資源加工與生物工程學(xué)院,湖南 長沙,410083)
我國的鋼鐵工業(yè)發(fā)展迅速,2011年我國鋼產(chǎn)量已達(dá)到6.83×108t。目前,高堿度燒結(jié)礦配加酸性球團(tuán)礦和(或)塊礦是國內(nèi)外公認(rèn)的合理爐料結(jié)構(gòu)。與燒結(jié)相比,球團(tuán)生產(chǎn)過程能耗低,產(chǎn)品的強(qiáng)度大、品位高,其產(chǎn)量從2005年的0.59×108t提高到2010年的1.4×108t,在高爐爐料中的比例從10%提高到15.45%。鏈篦機(jī)-回轉(zhuǎn)窯氧化球團(tuán)生產(chǎn)工藝具有原料適應(yīng)性強(qiáng)、生產(chǎn)規(guī)模大、生產(chǎn)的產(chǎn)品質(zhì)量均勻且強(qiáng)度高、可用煤作燃料等眾多優(yōu)點(diǎn),在我國得到迅速發(fā)展,2010年其產(chǎn)能占球團(tuán)生產(chǎn)總量的56.51%,單機(jī)規(guī)模最高達(dá)5×106t/a。鏈篦機(jī)-回轉(zhuǎn)窯氧化球團(tuán)生產(chǎn)中,球團(tuán)礦質(zhì)量與回轉(zhuǎn)窯的溫度有直接關(guān)系,然而,由于回轉(zhuǎn)窯處于高溫及旋轉(zhuǎn)狀態(tài),在線直接測量溫度很困難,因此,窯內(nèi)溫度分布的研究一直是回轉(zhuǎn)窯研究的重點(diǎn)。國內(nèi)外的學(xué)者已對此進(jìn)行一系列的研究,如邱夏陶等[1-5]分別建立了回轉(zhuǎn)窯溫度場模型。但目前所取得的研究成果大多是一維模型,不能全面地反映窯內(nèi)的溫度分布。為此,本文作者建立回轉(zhuǎn)窯三維溫度場模型,預(yù)測回轉(zhuǎn)窯窯內(nèi)球團(tuán)和氣體溫度分布,以便為指導(dǎo)回轉(zhuǎn)窯生產(chǎn)提供理論依據(jù)。
回轉(zhuǎn)窯內(nèi)煤粉燃燒產(chǎn)生大量的熱煙氣,在煙氣和球團(tuán)逆向運(yùn)動(dòng)的過程中,煙氣以對流和輻射的方式對球團(tuán)和窯壁進(jìn)行加熱,窯內(nèi)壁以輻射和傳導(dǎo)的方式對球團(tuán)進(jìn)行加熱,窯外壁則以對流和輻射的方式向環(huán)境的散熱。同時(shí),回轉(zhuǎn)窯內(nèi)球團(tuán)也在不斷的運(yùn)動(dòng)中,其在橫截面內(nèi)的運(yùn)動(dòng)分為表面活動(dòng)層和固定層 2個(gè)區(qū)域[6-9],如圖1所示。固定層中球團(tuán)僅作圓周運(yùn)動(dòng),球團(tuán)之間并無相對運(yùn)動(dòng),固定層球團(tuán)的運(yùn)動(dòng)可表示為u=ωr[10];表面活動(dòng)層內(nèi)由于球團(tuán)的隨機(jī)滾落運(yùn)動(dòng),球團(tuán)混合現(xiàn)象較強(qiáng)烈,需采用質(zhì)量守恒和動(dòng)量守恒定律進(jìn)行運(yùn)動(dòng)分析。
由于煙氣的擴(kuò)散速度快,溫度在橫截面內(nèi)相對均勻,因此,可以用軸向傳熱模型來描述煙氣在各個(gè)橫截面的溫度分布。而對于球團(tuán),由于表面活動(dòng)層和固定層的存在,球團(tuán)存在徑向和軸向的溫度梯度,可以用二維傳熱模型描述橫截面的溫度分布,再結(jié)合用軸向傳熱模型即可描述球團(tuán)在各個(gè)橫截面的溫度分布,進(jìn)而構(gòu)成回轉(zhuǎn)窯三維溫度場模型。
圖1 橫截面球團(tuán)流動(dòng)示意圖Fig.1 Flow of pellets in cross-section
1.2.1 模型的建立
(1) 軸向傳熱模型。軸向傳熱模型是在假設(shè)過程為穩(wěn)態(tài),忽略各個(gè)橫截面間的軸向傳熱,煙氣、窯壁溫度及黑度各處均勻,球團(tuán)黑度各處均勻的基礎(chǔ)上建立的。
將回轉(zhuǎn)窯沿軸向分成n個(gè)區(qū)域,任一區(qū)域內(nèi)存在煙氣能量平衡、球團(tuán)能量平衡、窯壁能量平衡,其平衡方程式分別如下:
(2) 橫截面球團(tuán)的二維傳熱模型。在回轉(zhuǎn)窯工藝中,由于球團(tuán)產(chǎn)生沿軸向向前的運(yùn)動(dòng)主要發(fā)生在表面活動(dòng)層,因此窯內(nèi)軸向的能量傳遞也主要是由于表面活動(dòng)層內(nèi)球團(tuán)的運(yùn)動(dòng)進(jìn)行的。則表面活動(dòng)層內(nèi)球團(tuán)的能量方程可表示為[11]:
固定層球團(tuán)的能量方程可表示為:
1.2.2 模型系數(shù)的計(jì)算
(2) 球團(tuán)、氣體和窯壁間的輻射傳熱系數(shù)為:
(3) 球團(tuán)和窯壁間的導(dǎo)熱系數(shù)為:
(4) 窯外壁與環(huán)境之間的傳熱系數(shù)。窯外壁向周圍環(huán)境的散熱包括對流傳熱和輻射傳熱,總傳熱系數(shù)為2者之和,即:
其中:D為窯的內(nèi)徑,m;De為當(dāng)量直徑,m;Dsh為窯外壁直徑,m;η為填充率;ug煙氣速度,m·s-1;νg為煙氣的運(yùn)動(dòng)黏度,m2·s-1;ω為窯轉(zhuǎn)速,rad·s-1;σ為波爾茲曼常數(shù),W/(m2·K4);εg,εb,εw和εsh分別為煙氣、球團(tuán)、窯內(nèi)壁、窯外壁的黑度;εgw,εgb和εwb為系統(tǒng)有效黑度,計(jì)算方法見文獻(xiàn)[3];λb和λg分別為球團(tuán)、煙氣的導(dǎo)熱系數(shù),W·m-1·K-1;ρb為球團(tuán)的密度,kg·m-3;Cb為球團(tuán)的比熱容,J·kg-1·K-1;τ為球團(tuán)與窯壁接觸的時(shí)間,s;Rp為球團(tuán)直徑,m;δ為氣膜厚度,m;γ為計(jì)算氣膜導(dǎo)熱引入的調(diào)節(jié)系數(shù)[12];Gr為格拉曉夫數(shù);Pr為普朗特?cái)?shù);Δh的取值可由紅外熱像儀所獲得的實(shí)際球團(tuán)溫度來確定,作為對傳熱系數(shù)的修正值。
(5) 煤粉燃燒放熱量為[13-14]:
其中:Li為區(qū)域i處火焰距噴嘴距離,m;Lf為火焰長度,m,其取值可參考文獻(xiàn)[15]。
采用Visual Studio.Net,Matlab以及OpenCV作為開發(fā)工具,結(jié)合 ADO數(shù)據(jù)庫技術(shù),根據(jù)某球團(tuán)廠實(shí)際生產(chǎn)情況開發(fā)鐵礦氧化球團(tuán)回轉(zhuǎn)窯三維溫度場仿真系統(tǒng)。
系統(tǒng)具有以下功能:
(1) 根據(jù)現(xiàn)場實(shí)際工況,在線計(jì)算軸向煙氣、球團(tuán)的溫度分布,并在系統(tǒng)中進(jìn)行動(dòng)態(tài)顯示;可以直觀地了解窯內(nèi)熱工狀況。
(2) 系統(tǒng)顯示窯內(nèi)主要橫截面(窯頭、窯中和窯尾)的溫度分布,使操作人員能更直觀地了解球團(tuán)料層內(nèi)部的溫度變化。
本文利用2011年8月28日—9月3日在某氧化球團(tuán)廠回轉(zhuǎn)窯檢測的窯頭煙氣的數(shù)據(jù)進(jìn)行系統(tǒng)驗(yàn)證。運(yùn)行結(jié)果表明:系統(tǒng)仿真計(jì)算的窯頭煙氣溫度誤差在7%以內(nèi)時(shí),命中率在90%以上(如表1所示),因此,本系統(tǒng)能很好地反映窯內(nèi)的溫度分布。
表1 窯頭煙氣溫度命中率統(tǒng)計(jì)Table 1 Hit rate statistics of flue gas temperature at lower end of kiln
(1) 回轉(zhuǎn)窯窯內(nèi)煙氣和球團(tuán)成逆向運(yùn)動(dòng);在任一橫截面內(nèi),煙氣擴(kuò)散快,混合充分;而對于球團(tuán),固定層中球團(tuán)僅作圓周運(yùn)動(dòng),球團(tuán)之間并無相對運(yùn)動(dòng),表面活動(dòng)層內(nèi)球團(tuán)做隨機(jī)滾落運(yùn)動(dòng),球團(tuán)混合比較強(qiáng)烈。
(2) 根據(jù)煙氣和球團(tuán)在回轉(zhuǎn)窯內(nèi)不同的運(yùn)動(dòng)特點(diǎn),用軸向傳熱模型來描述窯內(nèi)煙氣溫度分布,用橫截面二維傳熱模型和軸向傳熱模型描述球團(tuán)的溫度分布,建立回轉(zhuǎn)窯三維溫度場模型。
(3) 采用Visual Studio.Net,Matlab以及OpenCV混合編程的方式開發(fā)回轉(zhuǎn)窯三維溫度場仿真系統(tǒng),應(yīng)用現(xiàn)場實(shí)際生產(chǎn)數(shù)據(jù)驗(yàn)證,模型計(jì)算煙氣溫度命中率在90%以上,說明系統(tǒng)能很好地反映窯內(nèi)的溫度分布。
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