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    太陽耀斑環(huán)的收縮和剪切*

    2012-01-25 01:26:36周團(tuán)輝季海生王俊鋒
    天文研究與技術(shù) 2012年4期
    關(guān)鍵詞:雙帶耀斑X射線

    周團(tuán)輝,季海生,王俊鋒

    (1.中國(guó)科學(xué)院紫金山天文臺(tái),江蘇南京 210008;2.中國(guó)科學(xué)院研究生院,北京 100049;3.南京信息工程大學(xué),江蘇 南京 210044)

    太陽耀斑的硬X射線(HXR)輻射是耀斑開始階段高能粒子的韌致輻射產(chǎn)生的。一般來說,這些高能粒子攜帶有磁場(chǎng)釋放出來的大部分能量。1991年發(fā)射成功的Yohkoh衛(wèi)星[1]上有硬X射線望遠(yuǎn)鏡[2]。Yohkoh衛(wèi)星的觀測(cè)結(jié)果表明硬X射線輻射主要是從耀斑環(huán)的足點(diǎn)發(fā)射的,而這個(gè)足點(diǎn)正是在日冕中被激發(fā)的高能粒子沿磁力線高速下降到色球上層的位置。這些高能粒子也能引起在其它能段上的輻射,例如Hα雙帶等。耀斑爆發(fā)需要的能量來源還不確定,磁重聯(lián)理論被認(rèn)為是目前最合理的解釋?;谥芈?lián)理論發(fā)展起來的二維耀斑模型則是被普遍接受的耀斑模型,這個(gè)模型能解釋耀斑的很多特征,例如耀斑雙帶的分離運(yùn)動(dòng)、耀斑環(huán)的膨脹等。二維耀斑模型這樣解釋耀斑過程:磁場(chǎng)在日冕內(nèi)重聯(lián),開始參與重聯(lián)的磁力線在下層,而后來參與重聯(lián)的磁力線在上層,所以磁環(huán)在耀斑過程中不斷膨脹,相應(yīng)的環(huán)的足點(diǎn)則逐漸分離[3]。硬X射線源或Hα雙帶的運(yùn)動(dòng)在耀斑研究中有重要意義??梢岳眠\(yùn)動(dòng)速度表征重聯(lián)率,并進(jìn)一步可以得到加速粒子的信息。例如文[4]作者利用大熊湖天文臺(tái)的高分辨率Hα數(shù)據(jù),得到重聯(lián)區(qū)內(nèi)的電場(chǎng)強(qiáng)度。這個(gè)電場(chǎng)強(qiáng)度的時(shí)間曲線與硬X射線(20~85 keV)的輻射曲線很相似。文[5]作者也發(fā)現(xiàn)耀斑能量釋放的速度主要由日冕內(nèi)的磁重聯(lián)快慢決定的。

    近年來,隨著RHESSI等高精度望遠(yuǎn)鏡的投入使用,陸續(xù)發(fā)現(xiàn)一些新的耀斑特征:耀斑過程中耀斑環(huán)的收縮[6-8],耀斑環(huán)頂源的下降[9],以及耀斑足點(diǎn)的靠近[10]等。但是現(xiàn)在還無法解釋耀斑環(huán)的收縮和足點(diǎn)的靠近運(yùn)動(dòng)的相互聯(lián)系。文[11]作者設(shè)計(jì)了一個(gè)磁場(chǎng)模型,可以利用剪切磁場(chǎng)的松弛解釋耀斑環(huán)的收縮及足點(diǎn)的靠近。本文根據(jù)前面提到的耀斑特征選擇了兩個(gè)大型耀斑事件,并進(jìn)行了初步分析。

    1 方法和觀測(cè)

    選擇這兩個(gè)耀斑事件根據(jù)以下原則:(1)耀斑有完整的RHESSI衛(wèi)星的硬X射線觀測(cè)數(shù)據(jù),同時(shí)有明顯的硬X射線足點(diǎn);(2)有完整的TRACE衛(wèi)星觀測(cè)數(shù)據(jù),并且具有明顯的雙帶結(jié)構(gòu);(3)耀斑爆發(fā)的位置,必須在日面中心45°范圍內(nèi),這是因?yàn)槿绻甙l(fā)生在日面邊緣,投影效應(yīng)會(huì)影響到處理結(jié)果。之所以選擇TRACE和RHESSI衛(wèi)星的數(shù)據(jù),是因?yàn)檫@兩個(gè)衛(wèi)星都有高分辨率望遠(yuǎn)鏡,其時(shí)間分辨率達(dá)到秒的量級(jí),觀測(cè)結(jié)果相得益彰。

    RHESSI衛(wèi)星主要目的是觀測(cè)耀斑的激發(fā)粒子和能量釋放過程,其空間分辨率達(dá)到2.3″,時(shí)間分辨率是4 s。利用RHESSI的觀測(cè)數(shù)據(jù),可以更細(xì)致地研究硬X射線足點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)。將耀斑的硬X射線輻射分為很多時(shí)間段,使每個(gè)時(shí)間段都與TRACE數(shù)據(jù)相對(duì)應(yīng)。利用這些數(shù)據(jù),分別計(jì)算了硬X射線足點(diǎn)間的距離,并利用重心法[10]計(jì)算得到耀斑TRACE圖像中雙帶間距離。同時(shí)還分析了耀斑硬X射線足點(diǎn)和TRACE雙帶的剪切角的變化。剪切角通常這么定義,足點(diǎn)或雙帶間連線與磁中性線垂線間的夾角。

    1.1 2002年3月14日耀斑

    這個(gè)耀斑發(fā)生在NOAA9866活動(dòng)區(qū),文[12]作者曾對(duì)這個(gè)耀斑進(jìn)行過分析,他們發(fā)現(xiàn)在30~50 keV能段,耀斑足點(diǎn)有一個(gè)靠近的運(yùn)動(dòng)。這次對(duì)這個(gè)耀斑進(jìn)行更細(xì)致的分析。圖1是耀斑演化的圖像。從圖中可以看出,耀斑開始階段,在TRACE 17.1 nm能段上有明顯的雙帶結(jié)構(gòu),并且雙帶的剪切運(yùn)動(dòng)也很明顯;01∶47∶00 UT以后,耀斑環(huán)開始出現(xiàn),將雙帶連接起來。選用01∶47∶00 UT以前的數(shù)據(jù)計(jì)算耀斑遠(yuǎn)紫外雙帶間距離,其時(shí)間曲線見圖2(a)??梢悦黠@看出,除了前兩個(gè)數(shù)據(jù)點(diǎn),雙帶間距離有一個(gè)明顯的減小,平均速度大約為23 km/s。圖2(b)是遠(yuǎn)紫外雙帶剪切角的變化曲線。剪切角在開始有輕微的增加,然后是持續(xù)減小,減小的速度約為0.025°/s。仔細(xì)分析遠(yuǎn)紫外數(shù)據(jù),認(rèn)為雙帶距離和剪切角在開始時(shí)的增加是真實(shí)的運(yùn)動(dòng)。剪切角的減小在很多耀斑事件的不同能段中都有反映[13-14]。

    再選取硬X射線(25~50 keV能段)數(shù)據(jù)計(jì)算足點(diǎn)間距離和剪切角。在25~50 keV能段,耀斑有兩個(gè)明顯的共軛足點(diǎn),而且它們與遠(yuǎn)紫外雙帶的位置符合得很好 (見圖1)。耀斑硬X射線足點(diǎn)和17.1 nm的雙帶位置符合得很好,而且在01∶47∶00 UT以后,硬X射線足點(diǎn)出現(xiàn)在耀斑環(huán)的兩邊。耀斑硬X射線足點(diǎn)間距離和剪切角的時(shí)間曲線(見圖2(c,d))。耀斑硬X射線足點(diǎn)以18 km/s的速度相互靠近,這個(gè)速度與17.1 nm能段的雙帶靠近速度很相近,剪切角的減小速度為0.023°/s。

    考慮到雙帶或足點(diǎn)間距離的變化可能受剪切效應(yīng)的影響,又計(jì)算了耀斑雙帶或足點(diǎn)間距離的平行和垂直于中性線的分量(圖3)發(fā)現(xiàn),硬X射線足點(diǎn)間距離和17.1 nm雙帶間距離的時(shí)間變化曲線很相似,距離減小和增大的速度也近乎相等。

    1.2 2003年8月29日耀斑

    2003年8月29日的耀斑爆發(fā)在活動(dòng)區(qū)NOAA10486。NOAA10486是太陽活動(dòng)23周的一個(gè)著名的活動(dòng)區(qū),有好幾個(gè)大耀斑都爆發(fā)在這個(gè)活動(dòng)區(qū)。這是個(gè)白光耀斑[15],在硬X射線和160.0nm能段上都有完整的觀測(cè)。

    圖4是耀斑的圖像??梢钥闯?,在160.0nm耀斑有標(biāo)準(zhǔn)的雙帶結(jié)構(gòu),并且硬X射線兩個(gè)足點(diǎn)的位置與雙帶符合得很好。而且很明顯能看出,從耀斑開始到20∶51∶00 UT,耀斑硬X射線(25~50 keV)兩個(gè)足點(diǎn)相互靠近,20∶51∶00 UT以后,東足點(diǎn)向東,而西足點(diǎn)向西,兩個(gè)足點(diǎn)做標(biāo)準(zhǔn)的分離運(yùn)動(dòng)[16]。

    對(duì)這個(gè)耀斑進(jìn)行了同上一個(gè)耀斑一樣的分析思路,分別計(jì)算了耀斑紫外(160.0nm)雙帶和硬X射線足點(diǎn)間距離變化和剪切角的變化(圖5)。發(fā)現(xiàn)在20∶51∶00 UT之前,硬X射線足點(diǎn)和紫外雙帶都有會(huì)聚運(yùn)動(dòng),體現(xiàn)在它們間距離先減少再增大。但是硬X射線足點(diǎn)間距離減少的速度約為82 km/s,增加的速度為74 km/s,而紫外雙帶間距離減小的速度只有17 km/s,增加的速度也只是24 km/s,是硬X射線結(jié)果的1/5~1/3。但是它們剪切角的變化也是一致的,都是減小的,只是減小的速率有所不同,紫外的是0.008°/s,而硬X射線則為0.026°/s,是紫外減小速率的3倍。

    圖1 耀斑爆發(fā)過程。背景是TRACE EUV(17.1 nm)圖像,紅色等值線是硬X射線(25~50 keV)足點(diǎn)Fig.1 Temporal evolution of the flare.The background is constructed from TRACE EUV(17.1nm)images.The red contours are from RHESSI maps in the energy range of25-50keV

    圖2 (a)~(b):TRACE EUV(17.1 nm)耀斑雙帶間距離和剪切角時(shí)間變化曲線;(c)~(d):硬X射線(25~50 keV)足點(diǎn)間距離和剪切角的時(shí)間變化曲線Fig.2 (a) - (b):The temporal variations of the distance and the shear angle between the TRACE EUV(17.1nm)ribbons.(c)-(d):The temporal variations of the distance and the shear angle between the RHESSI HXR(25-50keV)kernels

    圖3 (a)~(b):遠(yuǎn)紫外(17.1 nm)雙帶間距離的垂直和平行分量時(shí)間變化曲線;(c)~(d):硬X射線(25~50 keV)足點(diǎn)間距離的垂直和平行分量的時(shí)間曲線Fig.3 (a) - (b):The temporal variations of vertical and parallel distances between the EUV(17.1nm)ribbons.(c)-(d):The temporal variations of vertical and parallel distances between the HXR(25-50keV)kernels

    圖4 耀斑圖像。背景是紫外(160.0nm)圖像,疊加了相近時(shí)間的硬X射線(25~50 keV)足點(diǎn)。紅色等值線是硬X射線足點(diǎn),它們?cè)?0∶49 UT以后有明顯的分離運(yùn)動(dòng)Fig.4 Evolution of HXR(25 -50keV)footpoints are superposed onto the nearest TRACE 160.0nm images.The red contours are from RHESSI HXR25-50keV data.The two sources show clear separate motion after20∶49 UT

    圖5 (a)~(b):耀斑紫外(160.0nm)雙帶間距離和剪切角的變化曲線;(c)~(d):耀斑硬X射線足點(diǎn)間距離和剪切角時(shí)間曲線Fig.5 (a) - (b):The temporal variations of the distance and the shear angle between the TRACE UV(160.0nm)ribbons.(c)-(d):The temporal variations of the distance and the shear angle between the RHESSI HXR(25-50keV)kernels

    2 結(jié)論與討論

    文中選取了兩個(gè)大耀斑進(jìn)行分析。這兩個(gè)耀斑都有雙帶結(jié)構(gòu),而且爆發(fā)位置都在日面中心,可以忽略投影效應(yīng)。利用TRACE和RHESSI衛(wèi)星的高分辨率觀測(cè)數(shù)據(jù),可以獲得耀斑足點(diǎn)或雙帶間距離以及剪切角的精細(xì)變化。得到以下幾點(diǎn)結(jié)果:

    (1)在耀斑開始階段,共軛亮核間具有明顯的會(huì)聚運(yùn)動(dòng),在垂直于磁中性線上會(huì)聚運(yùn)動(dòng)更明顯;

    (2)耀斑過程中,剪切角是持續(xù)減小的,這反映了外層磁力線要比內(nèi)層磁力線剪切弱;

    (3)17.1 nm能段的結(jié)果跟硬X射線的符合得很好,而160.0nm則與硬X射線相差3~5倍。作者認(rèn)為主要是因?yàn)?7.1 nm能段可以看作是非熱成分比較多,所以17.1 nm與硬X射線的結(jié)果比較接近,而160.0nm能段則是熱成分比較大。

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